Работа сил внешних внутренних

На рис. 6, б изображен обратимый процесс -2 расширения. Пл. I 1222 под процессом расширения — удельная работа /<,бр, совершаемая рабочим телом, и одновременно это работа сил внешней среды, сопротивляющихся расширению рабочего тела. Это соответствует условию бесконечно медленного протекания обратимого процесса при равенстве сил, действующих на внутреннюю и наружную поверхности поршня. Работа, совершаемая рабочим телом, при этом полностью передается внешней среде. Если внешние силы меньше внутренних сил на конечное значение, то процесс пойдет с конечной скоростью и окажется необратимым. Пусть изменение внешних сил условно изображается кривой 1-3, лежащей под кривой -2. Тогда пл. 14133 должна графически представлять работу, фактически переданную во внешнюю среду, т. е. удельную работу необратимого процесса Из рис. 6, б видно, что/обр )>/необ- Полученное неравенство отражает основное свойство обратимых процессов расширения работа обратимых процессов, передаваемая вовне, всегда больше, чем работа при необратимом протекании процесса. [c.42]

Ремни в эксплуатации подвергаются истиранию и износу вследствие упругого скольжения в пределах углов фь фь фг, фг (см. рис. 20.4) и буксованию по шкивам нагреванию вследствие преобразования работы сил внешнего и внутреннего трения в теплоту и усталостному разрушению, обусловленному циклическим изгибанием ремня при набегании и сбегании со шкивов. [c.364]

Теорема кинетической энергии. Дифференциал кинетической энергии тела переменной массы равен сумме элементарных работ всех внешних, внутренних и реактивных сил, приложенных к данному телу, и кинетической энергии присоединяющихся (йШ1 > 0) или отделяющихся (с1/П < 0) масс за соответствующий элементарный промежуток времени, обусловленный их переносным движением [c.411]

Следовательно, дифференциал кинетической энергии тела переменной массы равен сумме элементарных работ всех внешних, внутренних и реактивных сил, приложенных к данному телу, плюс кинетическая энергия частиц, отбрасываемых телом за время Ш, обусловленная их переносным движением. [c.114]

Работа сил внешних 401, 402 -- внутренних 401 [c.852]

На рис. 7 изображены обратимые процессы 1-2 расширения и сжатия. Площадь а 2Ь под процессом расширения (рис. 7, а) означает работу 4бр. совершаемую рабочим телом, и одновременно работу сил внешней среды, сопротивляющихся расширению рабочего тела. Это соответствует условию бесконечно медленного протекания обратимого процесса при равенстве сил, действующих на внутреннюю и наружную поверхности поршня. Работа, совершаемая рабочим телом, при этом полностью передается внешней среде. Если внешние силы меньше внут- [c.29]

Уравнение деформации, т. е. углов закручивания, выводится из поло- жения, что работа сил внешних равна работе сил внутренних. [c.128]

При равномерном установившемся движении работа внешних сил (поверхностных и объемных), приложенных к какому-либо отсеку потока, всегда равна работе сил трения (внутренних и внешних). В результате работы сил трения механическая энергия жидкости переходит в тепло, причем жидкость нагревается тепло с течением времени рассеивается. [c.106]

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними. [c.206]

Каждому кинематическому ограничению соответствует некоторая реакция. Так, например, реакциями, соответствующими внешним ограничениям (1.2), являются вертикальные силы в сечениях л = 0 и л = / и момент в заделке в сечении х = 0. Заметим, что работа любой из этих реакций на произвольном кинематически допустимом смещении равна нулю. В дальнейшем предполагается, что все кинематические ограничения, наложенные на конструкцию, в этом смысле не могут быть источниками образования работы. Реакции, соответствующие внутренним ограничениям, будут рассмотрены в конце разд. 1.2. [c.10]

Используя закон сохранения энергии, можно показать, что дополнительная работа внешних сил равна по абсолютному значению дополнительной работе внутренних сил Ш12= Х 12-Действительно, при нагружении системы силой внешние силы совершают работу =/ Д( /2, а внутренние силы совершают работу (см. 57) [c.183]

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек. Изменение кинетической энергии системы материальных точек при ее перемещении равно сумме работ всех внешних и внутренних сил системы на этом перемещении п п [c.305]

Заметим также, что в правую часть утверждения теоремы 5.1.6 входит работа всех активных сил, как внутренних, так и внешних. [c.390]

Но работа сил реакций отсутствует, так как точка опоры каждой ноги о лестницу остается неподвижной. Точка опоры лишь скачком меняется при смене опорных ног. Следовательно, работа силы тяжести компенсируется работой внутренних сил. Вместе с тем, как это следует из теоремы 5.1.2, подъем центра масс человека происходит именно благодаря действию внешней сипы реакции лестницы.О [c.390]

Формула (69) и выражает теорему об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме дифференциал от кинетической анергии еиетемы равен сумме элементарных работ всех внешних и внутренних сил, действующих на систему. [c.299]

Установив понятие работы силы на возможном перемещении, можно расширить классификацию связей. Рассматривая силы, приложенные к точкам системы, для каждой точки можно распределить приложенные к ней силы на два класса активные силы н реакции связей. Обозначим равнодействующую всех активных сил (внешних и внутренних), приложенных к точке В/, равнодействующую всех сил реакций связей равнодействующую всех сил Е , т. е. [c.328]

Покажем, что независимо от системы отсчета работа всех этих внутренних сил при переходе системы частиц из одного положения в другое может быть представлена как убыль некоторой функции, зависящей при данном характере взаимодействия только от относительного расположения частиц системы, т. е. от ее конфигурации. Эту функцию называют собственной потенциальной энергией системы (в отличие от внешней потенциальной энергии, характеризующей взаимодействие данной системы с другими телами). [c.102]

Полная механическая энергия системы. Только что было показано, что приращение ЛГ кинетической энергии системы равно работе, которую совершают все силы, действующие на все частицы системы. Разделим эти силы на внутренние и внешние, а внутренние, в свою очередь, — на консервативные и диссипативные. Тогда предыдущее утверждение можно записать так [c.108]

В отличие от изменения количества движения и момента количества движения изменение кинетической энергии материальной системы зависит от работы как внешних, так и внутренних сил. Однако и в этом случае выделение класса внутренних сил оказывается полезным, так как, например, в случае движения абсолютно твердого тела или системы абсолютно твердых тел работа внутренних сил равна нулю, а в случае сплошной среды [c.105]

Кроме задаваемых сил, на машину действуют многочисленные другие силы таковы внутренние силы взаимодействия между точками одного и того же звена, силы взаимодействия между отдельными звеньями в сочленениях и, наконец, внешние силы реакций неподвижных опор на соприкасающиеся с ними звенья машины. Все указанные силы принадлежат к числу реакций связей, и их элементарная работа на любом возможном перемещении равна нулю. Эта работа равняется нулю и при наличии трения в сочленениях звеньев, если относительное движение этих звеньев представляет качение, не сопровождающееся скольжением, так как при этом отсутствуют относительные перемещения в точке соприкасания звеньев (трением качения пренебрегаем). [c.417]

Работа системы сил. Пусть Fv — равнодействующая всех сил системы (внутренних и внешних), приложенных к точке Pv, а drv — смещение точки вдоль ее траектории. Элементарной работой d A силы Fv на неремещении div называется скалярное произведение [c.77]

Пусть все силы системы (внешние и внутренние) потенциальны и их потенциал П не зависит явно от времени. В этом случае (н. 53) элементарная работа сил системы будет полным [c.139]

Что касается вычисления работы, входящей в правые части уравнений (27) и (29), то здесь работа каждой из сил (как внешних, так и внутренних) при любом перемещении точек приложения этих сил вычисляется по отдельности точно теми же способами, которые применялись при решении задач динамики точки, после чего полученные работы всех сил суммируются алгебраически. Пусть, например, нам требуется определить работу сил тяжести механической системы материальных точек. Эту работу мы должны определить как сумму работ сил тяжести отдельных точек, составляющих механическую систему, т. е. [c.646]

Рассмотрим теперь случай, когда все действующие на систему силы (внешние и внутренние) являются консервативными. Тогда для системы, как известно, существует такая силовая функция II = 21,..., дс , у , 2 ) от координат точек системы, дифференциал которой равен работе оЛ, т. е. [c.762]

Будем рассматривать установившееся движение жидкой среды, для которого справедливо уравнение Бернулли. По теореме живых сил (уравнение Бернулли) сумма элементарных работ сил внешних и внутренних равна при-рагцению живой силы струйки при передвижении ее из положения aaibib в бесконечно близкое положение а а Ь Ь (рис. 1). Работа сил внешних ALg составится из работы гидродинамических давлений и работы сил трения на поверхности струи. Работа внутренних сил ALj, сведется только к работе расширения, если пренебречь усилием на дисгрегацию частиц газа, так что [c.319]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

В процессе у = onst теплота, сообщаемая газу, идет лищь на изменение его внутренней энергии, тогда как в процессе р = onst теплота расходуется и на увеличение внутренней энергии и на совершение работы против внешних сил. Поэтому Ср больше на величину этой работы. [c.16]

Если неравновесность вызвана отсутствием механического равновесия (P pF), поршень будет двигаться ускоренно. Быстрое движение поршня вызывает появление вихрей в газе, затухающих под действием внутреннего трения, в результате чего часть работы расширения опять превращается в теплоту б< тр. Работа против внешней силы снова получается меньше, а возрастание энтропии — больше, чем в равновесном процессе с тем же количеством теплоты 6д. [c.27]

Формула (70) вглражаег чеорему об изменении кинетической )нер ИИ системы в конечной или ин гегральной форме изменение кинетическо11 энергии системы при ее перемещении из одного положе/тм в другое равно сумме работ всех внешних и внутренних сил, действующих иа систему, на соответствующих перемещениях точек системы нри том. же перемещении системы. [c.172]

Теперь вычисляем элементарную работу. Внешние силы в данном случае работу не производят следовательно, dA - = 0. Элементарная работа силы упругости пружины (внутренняя сила), когда шестерня повернута вокруг кривошипа на угол а, равна с1Л — —Mnpda=— ada (знак минус потому, что момент направлен в сторону, противоположную углу поворота шестерни). Поскольку мы ищем закон движения кривошипа, то выразим угол а через ф. Так как аф=а Ь, то R(f=ia или (J-—r)(f>=ra, откуда [c.313]

Формула (70) вырансает теорему об изменении кинетической энергии системы Б конечной или интегральной форме изменение кинетической энергии системы при ее перемеифнии из одного положения в другое равно tjMAie работ всех внешних и внутренних сил, действую-ii ux на систему, на соответствующих перемещениях точек системы при том же перемещении системы. [c.299]

Решение. Внутренняя механическая энергия системы — это ее энергия Е в //-системе. Здесь //-система движется с ускорением g, поэтому в этой системе отсчета на каждый шарик действуют две внешние силы сила тяжести niig и сила инерции, равная —rtiig. Ясно, что суммарная работа этих внешних сил равна нулю (в Ц-счс-теме), а следовательно, энергия Е меняться не будет. Чтобы ее най-ги, достаточно рассмотреть начальный момент, когда пружинка еще не деформирована и энергия Е равна только суммарной кинетической энергии То в //-системе. Воспользовавшись формулой (4.61), получим [c.129]

Так как тело 1 является неизолированной термодинамической системой, можно сделать общий вывод в ксизолирован-ной термодинамической системе изменение внутренней энергии At/ равно сумме количества теплоты Q, переданного системе, и работы А внешних сил [c.95]

Подчеркнем, что в правой части равенства (1.1 ЮЬ) стоит сумма работ как внешних, так и внутренних сил. То, что в общем случае сумма работ внутренних сил может отличаться от нуля, вытекает из рассмотрения даже простейших частных случаев движения системы. Например, рассмотрим движение системы, состоящей из двух матерпа.льных точек, взаимодействующих между собой (притягивающихся или отталкивающихся). Допустим, что одна точка неподвижна. В этом случае работа приложенной к ней внутренней силы всегда равна нулю. Работа внутренней силы, приложенной ко второй точке, будет отлична от нуля, если расстояние между указанными точками изменяется. Следовательно, в этом случае сумма работ внутренних сил, приложенных к точкам системы, отлична от нуля. [c.92]

В выражения (1) и (2) для элементарной работы входит работа как внешних, так и внутренних сил. Обозначив через работу внешних сил, а через d A - — работу внутренних сил, выражение (2) можно заинсать в виде [c.77]

Потребуем, чтобы сумма работ номинальных внешних сил, сил инерции и соответствующих им внутренних сил на возможных перемещениях био, б о и работы возможных вариаций внутренних усилий бАОо, бАМо на номинальных перемещениях и, б для всего стержня в целом была равна нулю. Вариации сил и перемещений, соответствующие каждой из форм колебаний, можно представить в виде (4.129) [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...