Внешняя работа, внутренняя энергия

Внешняя работа, внутренняя энергия 24, 32 [c.132]

Поскольку газы прн смешении не совершают внешней работы, внутренняя энергия смеси будет равна сумме внутренних энергий отдельных газов, т. е. [c.72]

ВНЕШНЯЯ РАБОТА, ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ И ЭНТАЛЬПИЯ [c.26]

Изменение внутренней энергии материальной системы за данный промежуток времена равно сумме работ внешних сил в относительном движении около центра инерции за тот же промежуток. В частности, если нет внешних сил, внутренняя энергия системы остается постоянной. [c.39]

Полученное уравнение является математическим выражением первого закона термодинамики. Оно формулируется так изменение внутренней энергии термодинамической системы равно алгебраической сумме полученной системой энергии в форме теплоты dq и совершенной ею внешней работы dl, или подведенная к рабочему телу энергия в форме теплоты расходуется на изменение внутренней энергии тела и на совершение телом внешней работы. [c.63]

Первый закон термодинамики осуществляет взаимосвязь между количеством теплоты, внутренней энергией и внешней работой газа в процессе, причем было установлено, что количество теплоты, подводимое к телу или отводимое от него, зависит от характера процесса. [c.88]

В изохорном процессе внешняя работа равна нулю. Подведенная теплота расходуется на изменение внутренней энергии рабочего тела [c.191]

По каким уравнениям определяют изменение внутренней энергии, внешнюю работу, подведенную теплоту и степень сухости в изобарном процессе [c.194]

Как определяют изменение внутренней энергии, подведенную теплоту и внешнюю работу в изотермическом процессе [c.194]

Как определяют внешнюю теплоту, изменения внутренней энергии и внешней работы в адиабатном процессе [c.194]

Пример 12-4. Перегретый нар при давлении = 80 бар и температуре t = 500 С расширяется по адиабате до Рг = 0,1 бар. Определить по is-диаграмме конечное состояние пара, изменение внутренней энергии и внешнюю работу. [c.196]

В процессах изменения состояния движуш,егося с конечной скоростью газа теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии и на совершение внешней работы (против внепших сил), но и на приращение внешней кинетической энергии газа при его перемещении по каналу. Поэтому уравнение первого закона термодинамики для 1 кг газа в дифференциальной форме получает следующий вид [c.197]

Уравнепие (13-3) показывает, что подведенная теплота в процессе при течении газа (или жидкости) расходуется на изменение внутренней энергии, на работу проталкивания и на изменение внешней кинетической энергии рабочего тела, или подведенная теплота при течении газа расходуется на изменение его энтальпии и внешней кинетической энергии. [c.199]

Введем среднюю внутреннюю энергию i-й фазы Uj, среднюю поверхностную энергию 2-фазы TJ-z, а также среднюю удельную кинетическую энергию пульсационного (мелкомасштабного) движения i-й фазы ki и работу внешних массовых сил в этом пульса-ционном движении Hi, исходя из следующих соотношений [c.83]

В рассматриваемом случае работа внутренних сил в несущей фазе 1 = 0 (несущая фаза — идеальная несжимаемая жидкость (см. (2.5.9)) и Я1 = О (внешние силы — однородное ноле тяжести (см. (2.5.1)). Подставляя (3.4.50)—(3.4.53) в уравнение энергии пульсационного движения (3.1.42) для несущей фазы, получим [c.137]

Анализ этого уравнения, уравнений энергии мелкомасштабного движения идеальной несущей фазы (3.4.65) и движения тел в жидкости показывает, что кинетическая энергия макроскопического движения выделенного объема смеси меняется 1. Из-за обмена с внешней средой и энергией мелкомасштабного движения за счет работы поверхностных сил (первое слагаемое в правой части), сил Архимеда (второе слагаемое) и внешних массовых сил (третье и четвертое слагаемые) 2. Из-за обмена с кинетической энергией мелкомасштабного движения и внутренней энергией внутри выделенного объема 1) с интенсивностью [c.194]

Согласно закону сохранения энергии, работа внешних сил не исчезает, а трансформируется в потенциальную энергию, накапливаемую в упругом теле. Следовательно, величина накопленной потенциальной энергии деформации определяется величиной работы внешних сил. Эта энергия проявляется в виде работы, совершаемой при разгрузке внутренними силами. Снимая, например, часть гирь, приложенных к балке (рис. 385), заметим, что балка несколько выпрямится и при- Рис. 385 поднимет оставшиеся гири. Таким образом, упругое тело способно аккумулировать механическую энергию, которую можно вернуть при разгрузке. [c.386]

Полученный результат означает, что % от величины, на которую уменьшается внутренняя энергия газа, расходуются на внешнюю работу количество же теплоты, отведенной от газа, составляет Vj уменьшения его внутренней энергии. [c.108]

При кручении внешние моменты совершают работу вследствие поворота сечений, к которым они приложены. Эта работа расходуется на создание запаса потенциальной энергии деформации, численно равной работе внутренних сил. [c.120]

Используя закон сохранения энергии, можно показать, что дополнительная работа внешних сил равна по абсолютному значению дополнительной работе внутренних сил Ш12= Х 12-Действительно, при нагружении системы силой внешние силы совершают работу =/ Д( /2, а внутренние силы совершают работу (см. 57) [c.183]

Таким образом, изменение кинетической энергии системы с идеальными, не изменяющимися со временем связями при любом ее перемещении равно сумме работ на этом перемещении приложенных к системе внешних н внутренних активных сил. [c.309]

Выражение в скобках принимаем за новую термодинамическую функцию — энтальпию Н, которая равна энергии, необходимой для приведения системы в данное состояние, в том числе изменению внутренней энергии и внешней работе. Таким образом, изменение энергии можно представить так [c.254]

Изменяя объем тела, внешние силы совершают работу, и это приводит к изменению его внутренней энергии. Поэтому можно записать, что в рассматриваемых условиях величина этой работы [c.79]

Полная работа внешних сил, совершаемая при изменении объема на конечную величину АУ, получается суммированием вкладов (4.12). Вообще говоря, она может идти не только на увеличение внутренней энергии сжимаемого тела. Часть ее может переходить в кинетическую энергию поршня. Поэтому формула (4.11) будет справедлива только в том случае, когда этой кинетической энергией можно пренебречь. Для этого либо масса поршня, либо его скорость, либо и то, и другое вместе должны быть пренебрежимо малы. В дальнейшем мы будем считать, что это всегда выполняется. [c.80]

Внутренняя энергия тел, принимающих участие в тепловых процессах, может изменяться как за счет работы внешних сил, так и вследствие теплообмена. В предьщущей главе мы уже рассматривали эти процессы по отдельности вообще же они могут идти одновременно. Поэтому закон сохранения энергии для каждого тела, участвующего в процессе, принято записывать в виде [c.101]

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек. Изменение кинетической энергии системы материальных точек при ее перемещении равно сумме работ всех внешних и внутренних сил системы на этом перемещении п п [c.305]

Приведенное пояснение не отвечает, однако, на вопрос что же называют энергией Последовательное определение любого физического свойства должно прямо или косвенно указывать на способ, которым оно может быть измерено. Энергия может быть измерена только с помощью своих внешних проявлений — теплоты н работы. Поэтому определением энергии, достаточным для термодинамики, является ее первый закон, связывающий эти понятия между собой. Существует аддитивная функция состояния термодинамической системы — внутренняя энергия. Мерой изменения внутренней энергии являются количество поступающей в систему теплоты и совершаемая ею работа [c.42]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

В процессе у = onst теплота, сообщаемая газу, идет лищь на изменение его внутренней энергии, тогда как в процессе р = onst теплота расходуется и на увеличение внутренней энергии и на совершение работы против внешних сил. Поэтому Ср больше на величину этой работы. [c.16]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Кроме того, из уравнения (G-5) и (6-3) следует, что в процессе при V onst, в котором тело не совершает внешней работы, вся теплота, сообщаемая телу [q,, = с.,(/2— i)]. идет на изменение его внутренней энергии [c.71]

Максимальная полезная работа системы, производимая над внешней средой, равна при 13охорно-изоэнтронном процессе убыли внутренней энергии, а при изобарно-изоэнтропном процессе — убыли энтальпии системы. [c.149]

Количество теплоты, затраченное на парообразование 1 кг воды при температуре кипения до сухого насыщенного парг, называется полной теплотой парообразования и обозначается буквой г. Теплота парообразования г вполне определяется давлением или температурой. С возрастанием последних г уменьшается и в критической точке делается равной нулю. Полная теплота парообразования г расходуется на изменение внутренней потенциальной энергии или на работу дисгрегации (разъединения) р и на внешнюю работу расширения p v" — v ) --= ij). Величина р называется внутренней, а г з — внешней теплотой парообразования. Полная теплота паробразования равна [c.178]

Поскольку для адиабатного процесса дросселирования справедливо равенство ij = I2, т. е. Ui -f piVi = U2 + или Uj — = р2 2 — PiVi, ТО отсюда следует, что внешняя работа (работа проталкивания) в этом процессе совершается за счет убыли внутренней энергии тела. [c.220]

Еще большее охлаждение реального газа будет при положительной внешней работе, т. е. когда P2V2>piVi и Ui< ui- В этом случае понижение температуры будет обусловлено не только возрастанием потенциальной составляющей внутренней энергии, но и совершением газом внешней работы (также за счет внутренней энергии). [c.221]

В большинстве практических случаев внешняя работа имеет отрицательное значение, т. е. p2Viпроцесс дросселирования сопровождается затратой внешней работы, идущей на увеличение внутренней энергии газа (m2> i). Если при этом внешняя работа P2V2 — P Hi по абсолютной величине будет больше прироста потенциальной составляющей внутренней энергии, то избыток работы пойдет на увеличение ее кинетической составляющей и газ будет нагреваться T >Ti). [c.221]

Если при p2V2абсолютное значение внешней работы будет меньше возрастания потенциальной составляющей внутренней энергии в процессе дросселирования, то кинетическая составляющая несколько уменьшится, т. е. газ будет охлаждаться. Следовательно, при отрицательной внешней работе могут быть случаи дросселирования, когда температура реального газа увеличивается, остается без изменения и уменьшается. [c.221]

Так как газы при смешивании не совершают внешней работы, то внутренняя энергия смеси газов, согласно первому закону термодинамики, равна сумме внутренних энергий отдельных газов до смешения (при v = onst) [c.227]

Таким образом, изменение средней внутренней энергии г-й фазы вдоль траектории ее центра масс происходит за счет ряда процессов. Первое слагаемое piAi определяет указанное изменение за счет работы внутренних сил второе и третье — за счет притоков тепла, причем второе слагаемое — за счет внешнего (по отношению к выделенному объему смеси) притока тепла, описываемого вектором ql, а третье — за счет притока тепла Qji через межфаз-ную поверхность четвертое и пятое слагаемые — за счет притока массы (а вместе с ней и внутренней энергии), причем четвертое слагаемое — за счет притока массы из-за пульсационного движения, описываемого вектором, а пятое — из-за фазовых переходов на межфазной поверхности. [c.86]

Формула (70) вглражаег чеорему об изменении кинетической )нер ИИ системы в конечной или ин гегральной форме изменение кинетическо11 энергии системы при ее перемещении из одного положе/тм в другое равно сумме работ всех внешних и внутренних сил, действующих иа систему, на соответствующих перемещениях точек системы нри том. же перемещении системы. [c.172]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Уменьшение потенциальной энергии грузов численно равно работе внешних сил при нагружении тела. Следовательно, потенциальная энергия деформации численно равна работе внешних сил при нагружении системы или работе внутренних сил, совершенной в процессе разгружепия. [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...