Согласования фаз условие

Согласования фаз условие 340, 401 Солитонное решение 420 Соотношение неопределенностей 79 [c.511]

Вариации оптической толщины эмульсионного слоя фотопленки должны удовлетворять условию согласования фаз [c.65]

Если при синтезе киноформа нарушается условие согласования фаз, то еще больше возрастает шум диффузности и появляется дополнительное сопряженное изображение, накладывающееся на прямое изображение. [c.206]

Когда длина волны накачки лежит в области отрицательной дисперсии групповых скоростей и значительно отстоит от Хд, А/сд существенно превыщает и условие согласования фаз не выполняется. Однако если А/сд + Л/с отрицательно, то его может скомпенсировать нелинейный вклад A Jv . Сдвиг частоты в этом случае зависит от входной мощности накачки. Действительно, если взять выражение (10.2.23) с подставленным в него А/ А/сд = Р2 то [c.296]

Амплитуды полей могут достаточно сильно измениться в результате взаимодействия только при выполнении условий согласования фаз, что [c.7]

В общем случае условие согласования фаз сводится к (2). Подробнее [c.10]

С другой стороны, как условие синхронизма, так и дополнительное условие согласования фаз (3.174) накладывают ограничения на угловой спектр усиливаемого пучка. При использовании волн накачки с плоскими волновыми фронтами только сигнальная волна с плоским фронтом будет усиливаться с максимальным коэффициентом усиления, определяемым соотношением (3.178). Таким образом, описанный усилитель является одновременно фильтром пространственных частот сигнала. [c.123]

Критерий оптимальности оценивания в случае (5.5) включает в себя только гладкие функции, поэтому шаг At может быть достаточно большим (поскольку шаг At не связан с периодом колебания измеряемых функций (5.1)) и согласования фаз измеряемых функций не требуется. Затраты машинного времени на решение задачи идентификации при этом существенно сокращаются, так как в случае (5.3) значение интеграла вычисляется один раз для всего мерного интервала а в случае (5.4) уменьшение объёма вычислений достигается за счёт применения усреднённых уравнений движения. Если количество независимых функций Hk равно числу измерений в каждый момент времени ti, то есть р = т, то точность интегрального метода будет соответствовать точности МНК. Если же это условие не выполняется и р < т, то точность интегрального метода будет ниже. Однако здесь надо учитывать следующие обстоятельства. Во-первых, есть случаи, когда не может быть обеспечена достаточная для МНК частота измерений. Например, при входе по крутой траектории в плотные слои атмосферы частота собственных колебаний тела, а следовательно и частоты колебаний измеряемых угловых скоростей и перегрузок могут достигать величин, превышающих частоту работы существующих измерительных систем. Тогда МНК, в отличие от интегрального метода, не даст сколько-нибудь достоверных результатов. Во-вторых, при р < т повышение точности оценивания по интегральному методу можно достичь путём увеличения мерного интервала t , что нельзя сделать при использовании традиционного метода, поскольку с ростом tY, увеличивается сдвиг фаз между измеренными и расчётными функциями. [c.146]

При повышении этой амплитуды, начиная с ее малых значений, осциллятор начнет совершать колебания с частотами, для которых впервые выполнится условие (3.32-9). Если коэффициенты отражения слабо зависят от частоты, то вследствие уравнения (3.32-7) это условие означает, что должны возникнуть колебания на частотах, для которых соблюдается согласование фаз (при заданной ориентации кристалла). [c.183]

В частности, обеспечивает достаточно точное соблюдение условия согласования фаз для вынужденного антистоксова рассеяния [c.401]

Метод, известный как согласование фаз, позволяет восстановить фазировку излучающих диполей. Этот метод заключается в точном подборе величин показателей преломления среды для трех частот, участвующих в процессе смешения, для того, чтобы согласовать скорости распространения волны поляризации и излучаемой диполями электромагнитной волны. Как правило, это условие удается выполнить только для одной частотной компоненты волны поляризации излучение на этой частоте будет при этом генерироваться весьма эффективно (см. гл. 3). [c.47]

Как уже отмечалось выше, обычно условия согласования фаз удается выполнить лишь для одной из компонент нелинейной поляризации в этом случае потери за счет генерации других [c.92]

Когерентность. Интерференция волн возможна только при выполнении условия когерентности. Слово когерентность означает согласованность. Когерентными называются колебания с одинаковой частотой и постоянной во времени разностью фаз. [c.229]

Опыты показывают, что расчет по гомогенной модели дает удовлетворительное согласование с измеренными значениями перепадов давлений при высоких скоростях смеси, что является естественным, так как при этом двухфазная смесь действительно представляет собой достаточно однородную структуру. Это следует и из анализа 7.4, где было показано, что с ростом скорости смеси скольжение фаз становится менее существенным. Точность расчета по гомогенной модели еще более возрастает, если двухфазная смесь находится под высоким приведенным давлением =р/р р) такие условия характерны для теплообменного оборудования ТЭС и АЭС. В [10] сообщается о сопоставлении опытных данных о потере давления в трубах с кипящей водой при давлениях р > 11 МПа и [c.324]

При падении плоской монохроматич. волны на плоскую границу раздела двух однородных сред с разными свойствами происходит зеркальное О. в. (рис.). Амплитуды, фазы и направления распространения отражённой и преломлённой (прошедшей) волн определяются на основе согласования волновых полей по разные стороны от границы в соответствии с граничными условиями. Требование непрерывности фазы приводит к уни- [c.503]

Если условие (6) в процессе регулировки выполняется, то Ф. остаётся согласованным во всём диапазоне регулировки фазы. Одновременная регулировка ёмкостных и индуктивных элементов фильтров, при к-рой условие (6) выполняется, затруднительна. Поэтому ф. с ФВЧ и ФНЧ, как правило, используются для дискретной регулировки фазы. Переключение фазы в таких Ф. осуществляется переключением фильтров ФВЧ и ФНЧ. Схема ячейки дискретного Ф. с ФВЧ и ФНЧ приведена на рис. 5. В каждом из фильтров [c.270]

Слоистые композиционные материалы представляют собой чередование слоев из тонких пластин или пленок, металлической или керамической фаз. Обязательное условие образования слоистого композиционного материала— согласование термического расширения компонентов и образование промежуточного слоя между металлической и керамической фазами. [c.248]

В случае Е -поляризации наличие такой возможности не очевидно. Приводившиеся выше рисунки свидетельствовали о нешироком секторе углов, где 1Ьо — 1. Снижение Ib l происходило за счет разрушения условия интерференционного согласования (см. 8) при изменении фазы коэффициента отражения волноводных волн от раскрывов щелей. Оказалось, что при сканировании в плоскостях, близких к Ф 40 ч- 45°, удается [c.214]

Оценим максимально возможную амплитуду поля па суммарной (разностной) частоте шз (0)4). Для этого нужно учесть интерференцию излучения, рожденного в разных частях среды. Поскольку фаза наведенной поляризации определяется фазами полей Е ж Е2, характерный размер фазовой структуры порядка Я. Если добиться в каком-либо направлении когерентного сложения полей Е Е ) от разных точек среды, то произойдет усиление амплитуды поля в число излучающих на размере среды слоев в Ь1% раз. Конкретные условия такого согласования разобраны в 3. [c.9]

ГО двулучепреломления в волноводном слое и в подложке имеют различные постоянные распространения, зависящие от их состояния поляризации. В этих случаях для компенсации рассогласования ехр[г(/3 - i3j )z] в (11.7.5) можно использовать в соответствии с выражениями (11.7.5) и (11.7.6) целенаправленное периодическое изменение функции °(г) или r z) с периодом 2тгф] — )3 ), что снова приводит к согласованию фазы. Недавно в работах [4, 5] было сообщено о полном электрооптическом преобразовании мод ТЕ <- ТМ в волноводе из LiNbOj с Ti-диффузией при использовании периодического изменения приложенного электрического поля. При данном периоде расположения электродов Л полное преобразование мощности мод достигается только для длины волны удовлетворяющей условию синхронизации фаз [c.490]

Частично вырожденное четырехволновое смешение ( oi =012) приводит к переносу энергии из волны накачки в две волны с частотами, смешенными от частоты накачки oi в стоксову и антистоксову области на величину П ., даваемую выражением (10.1.10). Если в световод вводится только излучение накачки и выполняется условие согласования фаз, то генерация стоксовой и антистоксовой волн с частотами СО3 и может инициироваться шумами подобно тому, как это происходит при ВКР и ВРМБ. С другой стороны, если в световод вместе с накачкой вводится слабый сигнал частоты oj, то он усиливается, причем одновременно генерируется новая волна частоты СО4. Этот процесс называют параметрическим усилением. В данном разделе выводится выражение для параметрического усиления. причем рассматривается нелинейное взаимодействие четырех волн. Рассматривается общий случай ( oi Ф oj). [c.284]

Выражение (10.3.13) выведено для случая, когда волны накачки и А2 поляризованы вдоль медленной оси, а и Л вдоль быстрой оси. Существует множество других комбинаций, для которых А/с отрицательно и, следовательно, возможно согласование фаз. Соответствующий частотный сдвиг можно получить из (10.3.6), взяв Акцг из (10.3.4), где Attj (j = 1 -4) заменено на Аи или Ап в зависимости от поляризации волны. В табл. 10.1 приведены пять комбинаций взаимодействующих волн, для которых в двулучепреломляющих световодах может выполняться условие фазового синхронизма [20]. В последней колонке приведены величины сдвига частоты для [c.298]

Генератор с петлей-кольцом, как и другие генераторы с незамкнутыми резонаторами, не требует специального согласования фаз генерационных пучков и пучков накачки [18,39,40]. С другой стороны, расчетные зависимости спектральных контуров усиления для згих систем показывают, что при чисто сдвиговом механизме нелинейности контур остается колоколообразным с максимумом при нулевой частоте отстройки для любых значений у1. Таким образом, в естественных условиях пассивное самонакачивающееся зеркало на основе генератора с петлей-кольцом не должно смещать частоту обращенной волны. Специальный эксперимент с ползшроводниковым лазером [39] показал, что интерференционная картина, образованная обращенной волной и частью падающей, оказывается неподвижной, так как, как и ожидалось, генерация строго вырождена по частоте. В то же время при использовании такого обращающего зеркала в качестве одного из зеркал лазера с обычной активной средой иногда наблюдается режим самосвипирования частоты генерации, который вероятнее всего связан с неточностью юстировки петлевого генератора [47]. [c.145]

Наряду с образованием стоксова импульса с частотой os = = ol — 0)21 в активной среде при вынужденном комбинационном рассеянии может образовываться и антистоксов импульс. При этом, однако, аналогично случаю трехволнового взаимодействия при параметрической генерации должно выполняться условие согласования фаз Ак = 2кь — кл — ks O. В асимптотическом приближении коэффициент усиления для антистоксова излучения коротких импульсов в нестационарном случае (т. е. при условии Ti,< T2iGr/2) рассчитывался в [8.21] для диспергирующей и недиспергирующей сред. В обоих случаях оказалось, что антистоксово излучение максимально в направлении, определяемом соотношением Afe Gr/L, причем в зависимости от реализованных условий величина От определяется либо выражением (8.34), либо (8.37). Зная От, можно найти угол между направлениями антистоксова излучения и направлением распространения лазерных импульсов. Таким образом, направления распространения антистоксова излучения образуют вокруг лазерного луча конусообразную поверхность. [c.298]

В заключение укажем на то, что при условии согласования фаз могут достигаться очень высокие коэффициенты преобразования. Тогда предположение о постоянстве амплитуды падающей волны в пространстве уже нельзя считать оправданным. Строгое решение системы уравнений (3.21-2) без этого предположения было дано Армстронгом и сотр. [11]. Вместо линейного возрастания амплитуды (2/) с увеличением г строгое решение [c.175]

Решим сначала эту систему уравнений для случая точного согласования фаз, т. е. при А = 0. Для этого подставим в нашу систему дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами решения ( 2, г) = = Е(2)в , ЕиЦз, г) = (3)6 , что приведет к условию С= Т1. Тогда общее решение примет вид [c.181]

Основные черты метода активной спектроскопии были рассмотрены 9 4.3. Одним из условий получения максимального сигнала является выполнение условия фазового синхронизма Ак - — 2ki + 2 = 0. В конденсированных средах из-за наличия линейной дисперсии среды Ак Ф О при коллинеарном распространении волн. Однако в не слишком плотных прозрачных газах, где дисперсия показателя преломления достаточно мала, волны нжачки могут эффективно взаимодействовать и при коллинеарном распространении, поскольку в этом случае, как правило, AkL 1 при L 10—100 см. Более того, использование острой фокусировки пучков в объем с длиной Ь / ог тг/АА вообще снимает вопрос о необходимости согласования фаз коллинеарных взаимодействующих пучков. [c.283]

В следующей главе мы обсудим способы получения условий согласования фаз Ай = 0 ), хотя бы для одной из этих нелинейных частотных компонент. Однако, поскольку волна, генерируемая такой сфазированной решеткой, имеет частоту, существенно отличающуюся от частот падающих волн (и, следовательно, длину волны, отличную от длин волн падающего излучения), представляет интерес вопрос об угловом спектре такого излучения. Когда частота выходной волны одного порядка с частотами падающих волн, как это бывает при генерации второй гармоники, различие в длинах взаимодействующих волн но очень существенно. Однако в случае генерации разностной частоты, когда длина волны выходного излучения может существенно превышать длины падающих волн, вопрос этот далеко не тривиален. В этом случае пучки входного излучения могут быть сфокусированы в пятно, размеры которого меньше длины волны выходного излучения. Тогда можно ожидать, что угол, внутри которого будет излучаться разностная частота, будет гораздо больше угла сходимости падающих пучков. [c.69]

Вскоре с помощью этого метода согласования фаз были достигнуты эффективности ГВГ, составляющие для импульсных лазеров 10—50%, и получены вторые гармоники от маломощного гелий-неонового лазера (6328 А и 1,15 мкм) непрерывного действия. Таким образом, к двум сформулированным выше требованиям, определяющим полезность нелинейного оптического материала, добавилось еще одно, а именно наличие у кристалла двулучепреломления, причем достаточно сильного, так чтобы можно было выполнить условия фазового синхронизма. Взглянув на таблицы в приложении И, можно заметить, что некоторые материалы с высокими нелинейными коэффициентами (например, арсенид галлия) не обладают двулучепреломлением, что сильно ограничивает их применение в нелинейной оптике. Поэтому, как мы увидим дальше, многие из огромного количества работ, посвященных исследованию нелинейных материалов, были направлены на создание двулучепреломляющих материалов с нелинейностями, типичными для арсенида галлия. [c.95]

Весьма благоприятные условия для синхронизации получаются [50, 73, 74] при полном внутреннем отражении, когда направление согласования фаз в кристалле лежит в отражающей плоскости, а угол падения соответствует ф р интенсивность 2-й гармоники возрастает на 3—4 порядка (кристалл КН2РО4 иммерсиро-ванный в бояее плотной линейной жидкости). [c.170]

Программа STRMTB, использованная для расчета догорания в трубках тока, основана на упрощении рассмотренной выше модели до одномерной стационарной модели. Для согласования ее с программой 3-D OMBUST вязкостью газа пренебрегают, уравнение сохранения энергии для газа заменяют таблицами свойств в условиях равновесия, а связывающие члены рассчитывают по уравнениям (7.24) — (7.26). Практически эта модель представляет собой множество одномерных моделей, поскольку для каждой трубки тока имеется полная одномерная модель. Компоненты топлива в жидкой и газовой фазах, попадающие в трубку тока в ее начальном сечении, далее не покидают ее пределов. Таким образом, между соседними трубками тока нет обмена массой, количеством движения и энергией. [c.158]

Вплоть до давлений 8,0 ЫПа зависимость /I/ хорошо описывает эксп иментальные данные. Исключение составляют данные I7l при Т=1бЗ,2 К, имущие аномальный для всей серии данных характер зависимости от давления. Максимальные несистематические отклонения от закона Ге1фи наблвдаются щ)и низких давлениях, что связано с возрастанием в этих условиях относительной погрешности определения концентрации водорода в жидкой фазе. Вычисленные по /I/ значения констант Генри представлены на рис.2. Здесь же приведены константы Генри, Гфинятые в качестве опорных в обобщающей работе LI9 3. По даннш С2, 3 ] значение констант Генри не определялось из-за значительного разброса точек по данным 12 1 и графического представления данных f 31 За исключением данных [91 при 93 К, данных Г4] при температурах 90,5 103,3 122,2 К и данных, 7 при 163 К согласованность данных [4-9,23] находится в пределах +10 . [c.85]

По достижении макроскопического предела упругости начинается согласованное формоизменение смежных. зерен, облегчающее выход подвижных дислокаций из зон концентраторов напряягений и увеличивающее их плотность в зерне. В этих условиях в решетке, пересыщенной дефектами, образуется дефектная фаза (клубки дислокаций) и формируется субструктура. Завершение процесса в одном из сечений образца определяется завершенностью полосы Людерса, необходимость формирования которой обусловлена невозможностью протекания макродеформации поликристалла, пока не сформируется более низкий структурный уровень деформации. Образование дефектной фазы в форме границ ячеек обеспечивает протекание поворотных мод макродеформации. При низкой сдвиговой устойчивости решетки поворотные моды деформации на суб-структурном уровне осуществляются образованием двойников или мартенситных ламелей. [c.82]

Кроме механического раздвойникования, от двойников в ниобате бария-натрия можно освободиться путем создания таких условий, цри которых тетрагональная фаза остается устойчивой при комнатной температуре. Это может быть достигнуто путем изменения состава кристаллов и замещения в них части катионов Ba " " или Na другими ионами. Как уже упоминалось выше, температура фазового перехода из тетрагональной структуры в орто-ромбическую зависит от отношения Nb/Ba, и при комнатной температуре тетрагональная фаза может существовать при Nb/Ba > 2,8 (гл. 4, [78]). Авторы работы [22] сообщают, что кристаллы НБН, свободные от двойников при комнатной температуре, могут быть получены при избытке NbzOj в 10 вес.%. Однако кристаллы таких составов сильно напряжены и легко растрескиваются как во время роста, так и во время охлаждения. Кроме того, они обладают светорассеянием и имеют температуру фазового согласования для генерации второй гармоники ниже комнатной температуры, что весьма нежелательно с точки зрения практического применения кристаллов [21]. [c.216]

Рассмотрим влияние доменной структуры сегнето-электриков на ГВГ в случае, когда световые лучи распространяются нормально к обоим направлениям спонтанной поляризации, т. е. сегнетоэлектрик разбит на 180°-пые домены. Па 180°-ной доменной стенке изменяется фаза силовой волны на я, которая затем вызывает измепепие амплитуды свободной волны на величину, равную, но противоположную по направлению силовой волне. Если доменные стенки имеют протяженность 4, получим усиление второй гармоники, эквивалентное изменению эффективной длины генерации гармоники от 1с до длины кристалла I, т. е. эквивалентное выполнению условия фазового согласования. [c.367]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...