Поглощение рентгеновских лучей и нейтронов

Поглощение рентгеновских лучей и нейтронов [c.280]

Для рентгеновских лучей и нейтронов главный эффект поглощения обычно не дает вклада в дифракционную картину. Падающие рентгеновские лучи могут возбудить электроны внутренних оболочек атомов образца, теряя при этом большую часть своей энергии. Характеристическое излучение, испускаемое возбужденными атомами, обычно отфильтровывается. Как было показано в гл. 4, амплитуды атомного рассеяния для атомов образца в результате становятся комплексными и состоят из действительной и мнимой частей / =/о +Г + Мнимая часть связана с поглощением. Например, рассеянное излучение в направлении падающего луча дает смещение по фазе на я/2 и амплитуду в электронных единицах фо + /(0)- Следовательно, /" (0) вычитается изт о и, таким образом, уменьшается интенсивность падающего излучения. [c.280]

Стеклу свойственно явление фоточувствительности, т. е. изменяемость спектра поглощения — появление окрашенности и смещение полос поглощения под действием ультрафиолетового и рентгеновского облучений, 7-лучей и нейтронов. [c.457]

Атомную структуру аморфных сплавов можно экспериментально определить, используя дифракционные методы исследования. Рассеяние рентгеновских лучей, нейтронов и электронов на аморфном веществе позволяет установить общий структурный фактор многокомпонентной системы, который соответствует сумме парциальных структурных факторов. На основании парциальных функций атомного распределения определяют характер соседств различных атомов в сплаве. Для этого проводят съемку с использованием рентгеновского излучения различных длин волн или комбинированные исследования (нейтронов, рентгеновских лучей и электронов.) В последнее время для этих же целей используют метод, основанный на исследовании тонкой структуры спектров рентгеновского поглощения. Преимущество этого метода — возможность независимо находить функцию для каждого данного сорта атомов в системе, содержащей несколько компонентов. Обычная же рентгеновская дифракция, как отмечено выше, содержит усреднение по всем возможным парам атомов. Более подробно о методах рентгеноструктурного анализа аморфных сплавов — см. раздел 5. [c.161]

Детальный вид закона дисперсии нормальных мод О)в(к) можно определить из экспериментов, в которых осуществляется обмен энергией между колебаниями решетки и падающими па кристалл частицами или излучением. Наибольшую информацию дает изучение рассеяния нейтронов. Энергию, теряемую (или приобретаемую) нейтроном за счет взаимодействия с кристаллом, можно считать связанной с испусканием (или поглощением) фононов измеряя углы выхода и энергию рассеянных нейтронов, удается получить непосредственную информацию о фононном спектре. Аналогичную информацию можно получить из экспериментов по рассеянию электромагнитного излучения, причем наиболее важную роль играет рассеяние рентгеновских лучей и видимого света. [c.97]

Следует также остановиться на некоторых специфических свойствах бериллия. Он слабо поглощает рентгеновские лучи. Проницаемость бериллия рентгеновскими лучами в 17 раз больше, чем алюминия. Бериллий является хорошим замедлителем нейтронов. Быстрые нейтроны хорошо замедляются веществами небольшого атомного иеса. Однако водород, литий и бор сильно поглощают нейтроны, претерпевая ядерные превращения. Бериллий же при небольшом атомном весе почти не захватывает нейтроны, он просто замедляет скорость их движения за счет столкновений с атомами бериллия. После нескольких таких столкновений скорость быстрых нейтронов уменьшается примерно с 20 ООО ООО до 2200 м сек, нейтроны высокой энергии превращаются в тепловые нейтроны, которые захватываются бериллием очень незначительно. Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов для бериллия равно 0,009 барна. [c.454]

В таблице приведены значения эффективного сечения поглощения нейтронов ядрами (сечения истинного поглощения) массового коэффициента ослабления [л/д и линейного коэффициента ослабления для нейтронов с длиной волны 1,08Л и для рентгеновских лучей с А, = 1,54 А (Си/Са-из-лучение) [214]. [c.847]

Большая часть частот этого излучения лежит в ультрафиолетовой области спектра и в области жестких рентгеновских лучей поэтому выбор материала разрядной трубки, который был бы прозрачен для этого излучения, может оказаться трудным. С другой стороны, малые поперечные сечения захвата нейтронов большой энергии позволяют нейтронному излучению проходить через стенки трубки без значительного поглощения. [c.557]

Применение нейтронов в исследованиях жидкостей имеет также то удобство, что нейтроны мало ослабляются стенками контейнера. Различие в степени поглощения рентгеновских лучей и нейтронов (лпнеи-иый коэфф. ноглощения последних почти для всех элементов в 10 —10 раз меньше, чем для рентгеновских лучей) облегчает нейтронные исследования внутренних областей образцов. [c.407]

Кларк [39,401 изучал оптические характеристикиMgO, подвергнутой действию различных видов излучения. Кристаллы MgO облучали ультрафиолетовым светом, рентгеновскими лучами и нейтронами. Им было проанализирована схема образования полос поглощения, а также их светового и термического восстановления, предложена модель активации под действием ультрафиолетовых лучей и сделана попытка объяснить некоторые результаты рентгеновского и нейтронного облучения. Он исследовал роль примесей в MgO и сделал вывод, что радиационные изменения оптических свойств не зависят непосредственно от примесей. По степени эффективности в образовании полос поглощения виды излучения располагаются в следующем порядке нейтроны, электроны, рентгеновские лучи. Вопрос о влиянии облучения на оптические свойства MgO обсуждается в работе Биллипгтопа и Кроуфорда [21]. Верц и др. [214, 215] применили технику электронного спинового резонанса для изучения центров окрашивания в MgO и объяснили полосы поглощения на основе химических изменений примесей переходных элементов, содержащихся в MgO. [c.174]

В случае порошковых образцов экстинкционные эффекты при дифракции рентгеновских лучей и нейтронов присутствуют в несколько измененной форме. Первичная экстинкция становится важной, если кристаллы очень велики по сравнению со структурными амплитудами Вторичная экстинкция может возникать, если размеры образца слишком велики, хотя из-за того, что ориентации кристаллов произвольны, падающий пучок будет ослабляться всеми возможными дифракционными процессами сразу. Этот эффект будет одинаков для всех отражений и напоминает эффект однородного поглощения. [c.363]

Рентгеновские лучи и нейтроны испытывают неупругое рассеяние при взаимодействии. с кристаллами, в результате чего энергия и импульс изменяются таким образом, что эти изменения соответствуют возникновению или поглощению одного или более фононов. Точное измерение эффектов, связанных с такими процессами, позволяет определить свойства отдельных фо- 0Н0В и в частности становить зависимость частоты от волнового вектора, т. е. закон дисперсип. [c.173]

Повышенное пропускание или поглощен не электромагн ит-ных волн и радиоактивных излучений определенной частоты и интенсивности (радиоволн инфракрасных, ультрафиолетовых и рентгеновских лучей, гамма-лучей и нейтронов) [c.440]

Для дифракции рентгеновских лучей или нейтронов значение функции поглощения, связанной с тепловым диффузным рассеянием, очень мало, поскольку оно входит в рассмотрение сначала в виде членов рассеяния второго порядка, и, таким образом, в отличие от фактора Дебая—Валлера это значение пренебрежимо мало в условиях кинематического рассеяния. В условиях динамического рассеяния для рентгеновских лучей вероятность двойного диффузного рассеяния с заметной амплитудой также пренебрежимо мала . Однако, как мы увидим ниже, в условиях динамической дифракции электронов коэффициенты поглощения, связанные с тепловым диффузным рассеянием, могут оказаться важными. [c.280]

В нескольких работах было исследовано влияние химических примесей на спектр поглощения. Обзор, содержащий главным образом данные по влиянию ультрафиолетового света и рентгеновских лучей на поглощение света в ЗЮг, был подготовлен Дэвисом [67], а обзор Биллингтона и Кроуфорда включает последние данные о влиянии быстрых нейтронов на поглощение света в Si02. [c.179]

В настоящее время условия эксплуатации электрообо- рудования часто связаны с воздействием ионизирующих излучений — радиации. К таковым относятся а-, Р- и 7-излучения, медленные и быстрые нейтроны, протоны, электроны с большой энергией, рентгеновские лучи. Ионизирующие излучения, проходя через диэлектрики, отдают свою энергию, вызывают ионизацию (образование свободных электронов и ионов) и некоторые структурные изменения разрыв химических связей, деструкцию с образованием газообразных продуктов, образование новых связей между молекулами, приводящих к появлению более крупных молекул, придающих веществу более жесткую структуру и повышающих его температуру плавления. Таким образом, в зависимости от особенностей состава и структуры разные диэлектрики претерпевают различные изменения под влиянием ионизирующих излучений, обладают различной радиационной стойкостью. Ионизирующие излучения вызывают в диэлектриках как обратимые, так и необратимые изменения. К первым относится в основном увеличение проводимости в процессе самого облучения, зависящее от интенсивности последнего. Ко вторым относятся различные структурные изменения, зависящие от суммарного количества поглощенной энергии, так называемой физической дозы излучения. [c.113]

Вторая часть коллективной монографии, посвященная экспериментальным исследованиям в области физики жидкого состояния (первая часть Статистические исследования вышла в свет в 1971 г.). Отдельные главы, написанные ведущими специалистами в соответствуюп1ДХ областях, охватывают следующие вопросы рассеяние света, нейтронов и рентгеновских лучей в жидкостях, распространение и поглощение ультразвука, исследования критического состояния, использование изотопических эффектов, машинный эксперимент на основе метода Монте-Карло. [c.4]

Для рентгеновских лучей сечение истинного поглощения очень велико оно значительно больше сечения рассеяния и возрастает с ростом атомного номера. У нейтронов, наоборот, обычно поглощение значительно меньше рассеяния и, насколько известно, пе зависит от атомного номера. И то, и другое свойство может быть как преимуществом, так и недостатком. Так, для рентгеновских лучей не существует проблемы многократного рассеяния, которая столь существенна для нейтронов. Правда, теоретические работы Виньярда, а также Кокинга и Хэрда, рассмотренные в 4, п. 4, подкреп- [c.94]

Светотехническое стекло получают из шихты обычного оконного стекла (70-72 % SiOg 14-15 % NazO 7-8 % aO 3-4 % MgO 1-2 % K2O 1-2 % AI2O3) или боросиликатного стекла с добавками при надобности специальных компонентов. Для получения рассеивающих (молочных или опаловых) стекол вводят 3-4 % фтористых соединений. Автомобильные и сигнальные стекла изготовляют в виде призматических линз красные стекла получают при введении в шихту 1-2 % сернистого кадмия и 0,5-1 % селена, зеленые — при введении 1,2-1,5 % оксида меди и 0,2-0,7 % хрома, желтые — около 1,5 % сернистого кадмия. Изготовляют также стекла защитные от рентгеновских лучей, от теплового излучения, стекла для поглощения нейтронов и др. [c.185]

Физический или механический эквивалент рантгена — [фэр, рэф гер] — внесистемная единица экспозиционной дозы ионизирующего излучения. Определение рентгена ограничено рентгеновским и гамма-излучением. Использовать рентген при измерении дозы, создаваемой др. видами излучения (а-, частицами, нейтронами и т.п.), непосредственно невозможно. Поэтому был введен физический эквивалент рентгена. Ф. э. р. есть доза ионизирующего излучения, при к-ром энергия, поглощенная в 1 г облучаемого вещества, равна потере энергии на ионизацию, создаваемую в 1 г воздуха дозой в 1 Р рентгеновских или гамма-лучей. Отсюда 1 фэр = = 8,4 10" Гр = 84 эрг/г = 0,84 рад = 5,3 10 МэВ/г. [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...