Тело плавающее

Архимеду принадлежит строгое доказательство условий равновесия рычага. Им были установлены правила сложения и разложения параллельных сил, дано определение центра тяжести ряда геометрических фигур и тел, открыты законы равновесия тел, плавающих в жидкости. Архимеда следует считать основоположником статики и гидростатики как точных наук. Свои теоретические знания в области механики Архимед применял к различным практическим вопросам строительства и военной техники. [c.13]

Около тел, плавающих на поверхности несмачивающей жидкости, эта поверхность имеет выпуклую форму. Силы поверхностного натяжения дают вертикальную составляющую, которая прибавляется к подъемной силе жидкости. Но и в этом случае при увеличении размеров тел силы поверхностного натяжения растут пропорцио- [c.518]

При подводном плавании 1 1 = 1Е и, следовательно, у1=у. Условием (2-55), а для частного случая однородного тела (2-56) пользуются при определении так называемой осадки тела, плавающего в надводном состоянии. [c.39]

Для тел, плавающих на поверхности жидкости, условие устойчивости сложнее, чем для полностью погруженных тел, так как при наклоне тела (например, корабля) изменяется форма вытесненного объема и, следовательно, положение центра давления. Из рис. 1.11 видно что при наклоне корабля вправо в ту же сторону отклоняется центр давления. При положении корабля, показанном на рис. 1.11, а, гидростатическая сила с силой тяжести образуют пару сил, которая будет восстанавливать равновесие в случае, показанном на рис. 1.11, б, создается пара сил, которая будет увеличивать наклон корабля. [c.32]

Для устойчивого равновесия тела, плавающего в погруженном состоянии (подводное плавание, рис. 3-7), необходимо, чтобы ценгр тяжести тела (точка С) лежал ниже ценгра водоизмещения (точка В). [c.59]

Для тел, плавающих на поверхности воды, гидростатическая подъемная сила также равняется силе Архимеда. Действительно, для вычисления этой силы можно ввести замкнутую поверхность 2, состоящую из смоченной поверхности тела и площади сечения объема тела горизонтальной плоскостью я, совпадающей с уровнем покоящейся жидкости. На поверхности этого сечения тела давление следует считать постоянным и равным Ро — давлению на свободной поверхности жидкости. [c.14]

Одной из важных задач гидростатики является исследование устойчивости равновесия тел, плавающих на поверхности воды. Для качественного объяснения сути дела обратим внимание на то, что плавающее на поверхности воды тело А (например, деревянный брусок) (рис. 9) опрокинется при малом откло- [c.17]

Пусть имеем твердое тело, плавающее на [c.175]

Рис. 71- К задаче об ударе тела, плавающего на горизонтальной поверхности жидкости.

На основании (12.41) и (12.43) смешанная задача об определении потенциала скоростей возмущенного движения жидкости, возникшего в результате удара тела, плавающего на горизонтальной поверхности жидкости, равносильна задаче Неймана, поставленной в симметричной области — внешности замкнутой поверхности 2] 2 симметричными краевыми данными [c.177]

Определения.—Плавающим телом называют тяжелое твердое тело, вес которого меньше веса воды в объеме тела. Плавающее тело может быть полым или даже открытым в своей верхней части, как это имеет место для небольших судов. В последнем случае условимся рассматривать лишь такие [c.285]

Определить, остойчиво ли однородное тело, плавающее в воде в положении, указанном на рис. 5.14, если I = 3 м, В = 2,5 м, Я = 2 м, Г = 1,7 м. [c.92]

Самостоятельный раздел классической гидродинамики идеальной жидкости составляют задачи об ударе тела, плавающего в жидкости. Интерес к этим задачам, первоначально связанный с проблематикой гидроавиации, возник на рубеже 30-х годов. В частности, в середине 30-х годов ими много занимались в теоретической группе ЦАГИ (Келдыш, Лаврентьев, Седов и др.) Задачи об ударе, прозрачные в своей математической постановке, получили в то время как принципиальное, так и практическое решение. [c.288]

Таким образом, для тела, плавающего на поверхности жидкости, справедливо условие откуда [c.43]

Способность плавающего тела возвращаться в исходное вертикальное положение после прекращения действия отклоняющих сил называется остойчивостью. Как видно из схем действия сил (рис. 2.29), тело, плавающее на поверхности жидкости, сохраняет остойчивость в том случае, если метацентр М (точка пересечения направления силы Р с жен выше центра тяжести ц, при этом [c.43]

Если мы будем наблюдать движение тела, плавающего в жидкости под действием постоянной горизонтальной силы (см. рис. 95), то скоро убедимся в том, что через некоторое время движение станет почти равномерным. Это означает, что во время движения возникла сила трения (сила сопротивления), которая возрастает с увеличением скорости до величины, равной действующей силе, и, следовательно, уравновешивает ее. [c.138]

РАВНОВЕСИЕ ТЕЛ, ПЛАВАЮЩИХ НА ПОВЕРХНОСТИ [c.343]

Равновесие тел, плавающих на поверхности жидкости [c.343]

Вес тела, плавающего по поверхности жидкости, равен весу вытесненного им объема жидкости. Равновесие плавающего тела будет устойчивым не только в том очевидном случае, когда центр [c.343]

Условия равновесия тела, плавающего в газе, те же, что и в жидкости. Если объем тела, плавающего в газе, не зависит от давления, то равновесие будет всегда устойчивым, так как удельный вес газа возрастает с уменьшением высоты. Определение устойчивости равновесия плавающего тела в том случае, когда тело изменяет свой объем при изменении давления, представляет более сложную задачу. В этом случае необходимо учитывать изменения объемов как газа, так и тела. [c.345]

Давление тяжелой несжимаемой жидкости на поверхность тела. Сила и момент, приложенные к телу, плавающему в тяжелой жидкости. Случай вращающейся жидкости [c.117]

Рассмотрим условие плавучести тел. Для равновесия тела, плавающего на Свободной поверхности, условия G — P недостаточно. В самом деле, из рис. И 1.3 ясно, что в случае, если центр тяжести тела и центр давления не лежат на одной вертикали (например, при наклоне, или, как говорят, крене тела), появляется пара сил Р и G, которая стремится вращать тело. Поэтому условий равновесия плавающего тела будет два [c.52]

Для однородного тела, плавающего на поверхности жидкости, справедливо соотношение [c.18]

Например устойчивость равновесия упругих систем устойчивость равновесия твердого тела, плавающего в жидкости устойчивость формы относительного равновесия моря или океана на вращающейся Земле устойчивость формы относительного равновесия равномерно вращающейся жидкой [c.441]

Равновесие плавающих тел. Пусть имеем какое-нибудь тело, плавающее в тяжелой жидкости (фиг. 404). Пусть V—объем тела, V —объем погруженной его части, т. е. объем, отсеченный от тела мысленно продолженной свободной поверхностью жидкости, [c.657]

Если тело, плавающее в надводном или по.дводном состоянии, находится в равновесии, то ось плавания должна занимать вертикальное положение. Если, кроме того, тело имеет плоскость симметрии, то ось плавания должна находиться в этой плоскости. В дальнейшем будем рассматривать плавание лишь симметричных тел. [c.39]

Далее Архимед пользуется своим вторым принципом для того, чтобы установить законы равновесия тел, плавающих на жидкости. Он доказывает, что каждое сечение шара, более легкого, чем равный ему объем жидкости, на которой он плавает, обязательно должно расположиться таким образом, что основание его будет 1 оризонтально его доказательство заключается в сле-дуюгцем он указывает, что если бы основание оказалось наклоненным, то вес всего тела, который мы можем себе представить сосредоточенным в его центре тяжести, и вертикальное давление жидкости, которое мы тоже можем себе представить сконцентрированным в центре тяжести погруженной части тела, стремились бы всегда повернуть тело до тех пор, пока его основание не заняло бы горизонтального положения. [c.236]

XLVIL Примечание, Я не распространяюсь на эту тему, чтобы не перейти границ, которые я поставил себе в настоящем Мемуаре. Впрочем, по формулам и методам, данным в этой задаче и в предыдущих, можно будет найти рещение еще многих вопросов, касающихся жидкостей, как, например, найти движение жидкости, заключенной в подвижном сосуде колебания тела, плавающего в жидкости сопротивление жидкости, оказываемое телу, которое в ней движется, и другие задачи такого же рода. [c.153]

Статическими называются граничные условия, при которых в каждой точке поверхности тела задана интенсивность поверхностной нагрузки, составляющие которой суть pvj . Pvy, и Примером такого задания могут быть граничные условия для тела, плавающего в жидкости (рис. 9.1). Действительно, для любой точки [c.613]

Метацентр — точка встречи линии действия архимедовой силы с осью плавания тела. Плавающие тела обладают остойчивостью тогда, когда метацентр М расположен выше Sg. Метацентрическая высота Л (расстояние между М и Sg) определяет величину остойчивости тела, ибо момент, выправляющий крен, равен hA sin р, где <р — угол крена. Величина метацентрической высоты определяется из уравнения [c.387]

ОСТОЙЧИВОСТЬ — способность плавающего тела (судна), выведенного из положения равновесия, возвращаться вновь к исходному положению после прекращения действия возмущающих сил. О. судов зависит от взаимного расположения по высоте корпуса судна, его центра тяжести и метацентра. Устойчивость равновесия рассматривается лишь по отношению к таким перемещениям тела, при к-рых сохраняется объём тела, погружённый в жидкость, т, е. когда под действием возмущающих сил происходит поворот тела вокруг горизонтальной оси, лежащей в плоскости плавания. Плоскостью плавания наз. всякая плоскость, отсекающая от тела упомянутый пост, объём. По отношению к любому вертикальному поступат. перемещению равновесие всегда является устойчивым, а к любому горизонтальному поступат. перемещению и к любому повороту вокруг вертикальной оси равновесие тела, плавающего в однородной жидкости, очевидно, будет безразличным. [c.478]

В XIII в. в Европе был хорошо известен в латинском переводе упомянутый выше позднеэллинистический трактат О телах, плавающих в жидкости , приписываемый Архимеду. Значительное распространение имели латинские переводы восточных трактатов, посвященных определению удельных весов, в частности рассмотренный выше трактат ал-Хазини Весы мудрости (см. гл. II, стр. 42). В переводах и комментариях к этим трактатам уточняется понятие удельного веса, который противопоставляется численному весу (весу объема) вещества (в средневековых сочинениях плотность вещества определялась как отношение количества вещества к данному объему, а удельный вес — как отношение тяжести к данному объему). [c.49]

Мы предлагаем здесь простой анализ, позволяющий разъяснить действие волнующейся тяжелой лсидкости на тела, плавающие на ее поверхности, для случая, когда жидкость заключена в резервуаре с горизонтальным дном весьма незначительно глубины Л сравнительно с горизонтальными размерами резервуара и напряжением тяжести д (единица времени 1"). Припомним уравнения волнообразного движения тяжелой жидкости малой глубины. Пусть плоскость координат OxгJ падает со свободной поверхностью покоящейся жидкости, а ось Ог направлена по вертикали вниз. Представим уравнение свободной поверхности волнующейся жидкости в виде [c.726]

Проведем на теле, плавающем в noKoii-ной жидкости, ватерлинию и обозначим буквой S ее середину и буквой h ее расстояние от дна тела. Угол, который образует проведенная на теле линия с осью Ох, и координату точки S обозначим при колебаниях тела соответственно через в и (фиг. 3). [c.734]

Если между телом и опорной поверхностью находится настолько значительный слой с.мазки, что можно считать тело плавающим в смазывающей жидкости, то наблюдаются совершентю иные явления [c.26]

Ось плавания проходит через центр тяжести тела С и дентр водоизмещения О. При равновесии тела, плавающего в надводном или в подводном состоянии, ось плавания вертикальна. Если тело имеет плоскость симметрии, то ось плавания должна находиться в этой плоскости. [c.53]

Рассмотрим статичес- - г кую остойчивость твердых г симметричных тел, плавающих в спокойной воде, при малых углах крена (а< [c.67]

Мы подчеркивали, что теорема о равновесии для материальной системы (п. 3°, 1) доказана для общего случая материальной системы, имеющей любое число степеней свободы можно ли при этих же условиях считать справедливой и теорему Лагранжа — Дирихле До А. М. Ляпунова все авторы так и поступали — механически распространяли эту теорему, доказанную при конечном числе степеней свободы, на случай бесчисленного множества степеней свободы А. М. Ляпунов, рассматривая устойчивость равновесия твердого тела, плавающего в жидкости, писал по поводу этой теоремы ... мы считаем полезным привести самостоятельное доказательство ее, относящееся к этому случаю, ибо при общем доказательстве ее весьма важное значение имеет предположение, что потенциал зависит от конечного числа переменных, определяющих положение системы, чего не будет в случае, когда система состоит отчасти из жидкости ). [c.441]

Пусть имеем цилиндрическое тело, плавающее и находящееся в равновесии, причем линия плавания есть аЬ О — центр тяжести всей массы плавающего тела, С—центр тяжесги погруженной части (фиг. 422 и 423). Линия ОС, как известно, перпендикулярна к аЬ. Выводим те 10 из положения равновесия, поворачивая его, как показывает на чертеже стрелка /, причем со свободной поверхностью жидкости совпадает линия сечения а Ь центр тяжести погруженной теперь части будет в С причем С к С лежат на линии центров но линия С О уже не будет перпендикулярна к а Ь, а линия (Ум, перпендикулярная к пересечет ОС в точке М. [c.683]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...