Удар плавающего тела

Удар плавающего тела 175, 178 [c.567]

Вторая глава содержит некоторые известные классические результаты, относящиеся к теории удара плавающих тел. Эти результаты используются в дальнейшем для построения приближенной теории погружения абсолютно жестких и упругих тел в сжимаемую и несжимаемую жидкость. [c.3]

Получено большое количество конкретных результатов как для плоских, так и для пространственных течений в случае жестких тел, если ставится задача об ударе плавающего тела. [c.6]

Вообще говоря, явления непрерывного погружения и удалила-вающих тел существенно различны и их нельзя отождествлять. Основное различие заключается в том, что в теории удара плавающих тел игнорируется перемещение границ жидкости за время удара. Но строгое решение задачи о погружении тела даже простейшей формы не удается довести до конца. Поэтому в большинстве практически важных задач эти трудности обходят путем построения приближенных решений, основанных для начальных этапов погружения на аналогиях с ударом плавающих тел (с соответствующими модификациями). [c.6]

Одной из первых работ по теории удара плавающих тел была работа Н. Е. Жуковского [56] об ударе двух шаров, из которых один плавает в жидкости. [c.34]

Основополагающие результаты по теории удара плавающих тел принадлежат Л. И. Седову [121, 122, 124]. [c.34]

Движение жидкости после удара определяется движением тела, и весь эффект сводится к присоединенным массам. Так как к настоящему времени получено большое количество конкретных результатов об ударе плавающих тел [10—12, 18, 19, 42, 62, 70, 79, 128], рассмотрим только несколько примеров, иллюстрирующих методы решения задач этого типа. [c.34]

При построении приближенной теории погружения различных тел, основанных на аналогиях с ударом плавающих тел (теория Вагнера), очень важно правильно оценить кинематические параметры области поворота и брызговой струи на свободной поверхности жидкости. Эти вопросы применительно к задачам о погружении клиньев и конусов подробно рассматривались Г. В. Логвиновичем [73]. Им также было показано, что для более полного учета эффекта брызговой струи в выражении для давления [c.94]

В настоящей работе, при некоторых упрощающих предположениях симметрии, проводится подробный асимптотический анализ задачи о вертикальном и безотрывном ударе плавающего тела. [c.114]

В качестве примеров им были рассмотрены, во-первых, безотрывный удар плавающего эллипса и, во-вторых, горизонтальный удар плавающей пластинки. В случае безотрывного горизонтального удара симметричного тела на одной из его сторон появляются отрицательные давления, что физически невозможно. Поэтому Седов рассмотрел горизонтальный удар пластинки с отрывом (точка отрыва определялась из условия Pf = 0). [c.30]

Частично отражены результаты, относящиеся к удару твердых тел, плавающих на поверхности жидкости. [c.2]

УДАР ТВЕРДЫХ ПЛАВАЮЩИХ ТЕЛ [c.34]

Постановка задачи об ударе твердого тела, плавающего на поверхности идеальной несжимаемой [c.34]

Об ударе твердых тел простой геометрической формы, плавающих на поверхности идеальной несжимаемой [c.38]

Горизонтальный удар твердых тел, плавающих на поверхности идеальной [c.52]

Будем полагать, что движение жидкости, вызванное быстрым погружением в нее жесткого клина (за исключением областей брызговых струй), в каждый данный момент времени сходно с течением, порожденным ударом плавающей пластины, ширина 2Ь которой равна ширине горизонтального сечения смоченной поверхности тела, определенной с учетом подпора (на рис. 9 толщина струи обозначена через б). [c.76]

Функция X (т) — здесь, как и в случае погружения упругого клина, введена формально по аналогии с ударом жестких тел. Предполагая, что везде при г > Ь в каждый момент времени распределение вертикальных скоростей на свободной поверхности такое же, как и при вертикальном ударе плавающего на поверхности жидкости диска радиуса 6, можно (как и в случае упругого клина) составить интегральное уравнение для определения х (т), а следовательно, и V (т) [c.125]

ВЕРТИКАЛЬНЫЙ УДАР ТВЕРДОГО ТЕЛА, ПЛАВАЮЩЕГО НА ПОВЕРХНОСТИ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ В ОГРАНИЧЕННОМ БАССЕЙНЕ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ [c.114]

Рис. 71- К задаче об ударе тела, плавающего на горизонтальной поверхности жидкости.

На основании (12.41) и (12.43) смешанная задача об определении потенциала скоростей возмущенного движения жидкости, возникшего в результате удара тела, плавающего на горизонтальной поверхности жидкости, равносильна задаче Неймана, поставленной в симметричной области — внешности замкнутой поверхности 2] 2 симметричными краевыми данными [c.177]

Самостоятельный раздел классической гидродинамики идеальной жидкости составляют задачи об ударе тела, плавающего в жидкости. Интерес к этим задачам, первоначально связанный с проблематикой гидроавиации, возник на рубеже 30-х годов. В частности, в середине 30-х годов ими много занимались в теоретической группе ЦАГИ (Келдыш, Лаврентьев, Седов и др.) Задачи об ударе, прозрачные в своей математической постановке, получили в то время как принципиальное, так и практическое решение. [c.288]

В случае удара тела, плавающего на поверхности идеальной несжимаемой жидкости, задача сводится к решению уравнения Лапласа для потенциала скоростей, когда на поверхности тела задана нормальная составляющая скорости, а на свободной поверхности задан потенциал, который остается неизменным в период удара. В этом случае движение жидкости непосредственно после удара однозначно определяется движением тела и ве ь эффект сводится к присоединенным массам (инерциям), [c.46]

При расчете вибрации и прочности корпуса судна важное место занимает учет динамического взаимодействия конструкций судна с жидкостью. К этой проблеме примыкают задачи о колебаниях упругих и жестких тел, плавающих на поверхности жидкости 16, 35, 36, 77, 98, 107, 110, 112, 136, 137, 154, 160, 186, 191, 202, 203, 237, 252]. Аналогичные задачи об ударе по пластинам (слою), плавающим на поверхности жидкого (упругого) полупространства, рассматривались в [43, 44, 129, 130]. [c.34]

Перейдем к пространственным течениям жидкости, возникающим вследствие удара тел о поверхность жидкости. В постановке работы [19] рассмотрим вертикальный удар круглого диска радиуса Ь, плавающего на поверхности идеальной несжимаемой жидкости конечной глубины к — глубина жидкости). Введем цилиндрическую систему координат ог (ось оу направлена вниз, а ось ог лежит на свободной плоской поверхности жидкости). Тогда задача, как и при ударе диска, плавающего на поверхности жидкости бесконечной глубины, сведется к решению уравнения Лапласа при следующих граничных условиях [c.41]

Проблемы удара тела о жидкость делятся на две различные, но между собой тесно связанные части,— это удар плавающего в жидкости тела и удар тела, влетающего в покоящуюся жидкость. Начало теории удара плавающих тел можно отнести к работе Н. Е. Жуковскдго (1884 Полн. собр. соч., т. 3, 1936) об ударе двух шаров, из которых один плавает в жидкости. [c.45]

Алгоритм построения степенного асимптотического разложения для больших глубин, позволяющий на основе решения задачи об ударе твердого тела, плавающего на поверхности жидкого полупространства, получить приближенное решение для слоя жидкости конечной глубины, предложен в [1]. Обобщение этого алгоритма на случай произвольного ограниченного бассейна дано в [2]. На примере центрального удара плавающего тела проводится исследование первых двух членов асимптотики. Однако для качественного и количественного анализа большинства задач найденных членов асимптотики оказывается недостаточно. [c.114]

В числе сил, действующих на поверхности воды, входят силы, пропорциональные ускорениям. Соответствующие коэффициенты пропорциональности являются присоединенными массами плавающего тела. Экспериментальное определение присоединенных масс осуществляется с помощью принудительных колебаний плавающих тел. Далее, через присоединенные массы теория удара о воду связана п с теорией качки корабля. В работе М. Д. Хаскинда (1946) было показано, что если учитывать силу тяжести (в описанных выше работах жидкость считалась невесомой), то коэффициенты присоединенных масс будут зависеть от частоты колебаний. [c.32]

На основе развития этих идей А. С. Повицким (1935) были разработаны теоретические методы расчета посадочного удара гидросамолетов. Развитие теории и фактические данные испытаний моделей и натурных гидросамолетов позволили выработать методы расчета посадки гидросамолетов (Л. И. Седов, Н. Н. Подсева лов, И. П. Абрамов, А. С. Повицкий, А. И. Мартынов см. Справочник авиаконструктора , ЦАГИ, 1937). Опыты по удару о воду падающих клиньев и диска опубликованы Р. Л. Крепе в 1939 г. Однако обработка опытов показала, что присоединенная масса получается больше, чем для таких же плавающих тел. Удовлетворительного объяснения этому эффекту в то время не было найдено. Теория приближенного вычисления сил сопротивления при симметричном падении на воду конусов и других тел вращения с криволинейными образующими (например, шаров) разработана на основе дальнейшего развития приближенных методов расчета. [c.47]

Предположим, что можно применить данную силу по желанию тогда по второму закону движения могут быть измерены относительные массы тел, так как они обратно пропорциональны ускорениям, которые им сообщают одинаковые силы. Когда их относительные массы найдены, можно проверить третий закон, позволяя различным телам действовать лруг на друга и измеряя их относительные ускорения. Чтобы проверить закон, Ньютон сделал несколько опытов, как например измерял отскакивание от ударов упругих тел и наблюдал ускорения магнитов, плавающих U сосуде с водой. Главная трудность в опытах возникает в устранении сил, посторонних рассматриваемой системе, и, очевидно, они не Аюгут быть полностью устранены. Путем некоторого рассуждения Ньютон лришел к тому, что отрицать третий закон—-значило бы противоречить первому ). [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...