Электроды распределение потенциала

Рис. 6.1. Распределение потенциала вдоль проволоки термопары, изготовленной из электродов А и В п имеющей горячий спай в области постоянной температуры Т . Электроды присоединены к одинаковым проводам С в области холодного спая при постоянной температуре То. Проводники С присоединены к детектору в области постоянной температуры Г]. Полагая, что величина Ес(То—>Т ]) одинакова для обоих проводников С, получаем измеренную э. д. с. [ а—Яв](7 о—>Т г)- Электроды Л и В проходят через одно и то же температурное поле.

Гораздо труднее определить зону распределения потенциала по отдельным сетям. Из теории электроразведки известно, что потенциал в любой точке поверхности земли, создаваемый двумя точечными электродами, через один из которых посылается в землю ток 7, выражается формулой [c.18]

Рис. 1.20. Результаты точного (сплошные кривые) и приближенного (пунктирные кривые) расчете распределения потенциала по поверхности полосового электрода (см. рис. 1.17)

Аналогичным образом может быть найдено распределение потенциала контактной коррозии в системе, образованной дисковым электродом, расположенным на плоской поверхности другого металла. При этом граничные условия имеют вид [c.59]

Результаты численных расчетов г1о этой формуле для различных значений параметра к (от 0,1 до 100) и различных приведенных толщин пленки электролита D =d/a (от 0,1 до 1) даны в табл. 1.28. Там же приведены приближенные данные о распределении потенциала, полученные рассматриваемым методом. Сопоставление точных и приближенных результатов показывает, что даже в случае, когда толщина слоя среды сравнима с размерами полосового электрода (D 1), погрешность приближенного расчета не превышает нескольких процентов. В остальных случаях (при D< 1) эта погрешность пренебрежимо мала. [c.68]

Пример 1.16. Оценить влияние нелинейности на распределение потенциала (или тока) по поверхности электрода в виде уединенной сферы при задании безразмерного смещения потенциала в виде [c.78]

Распределение потенциала по поверхности полуцилиндрического электрода приведено на рмс. 3.13. а в точках контакта u [c.129]

Рис. 3.5. Распределение потенциала по дисковому электроду (/ < 1) при

Рис. 3.7. Распределение потенциала по дисковому электроду (Я -г 11 при =0,1 (в),, =1 (в), г, =10 (в),, =100 (г)

Рис. 3,10. Распределение потенциала по поверхности уединенного дискового электрода

Рис. 3.43. Распределение потенциала по поверхности дискового электрода, расположенного под слоем коррозионной среды сплошные кривые О = 0,1 пунктирные кривые 0=0,01)

Развитие работ по новому способу разрушения материалов носило явно технологическую направленность, технологические аспекты проблемы существенным образом определяли направления физических исследований. Наиболее принципиальный технологический аспект -обеспечение непрерывности пробоя твердого тела в процессе разрушения массива горной породы. В реализации ЭИ-способа важнейшее значение имеет физический феномен автоматического распределения разрядов по площади забоя. Представим, что вместо одной пары электродов, как показано на рис. 16, имеем многоэлектродную конструкцию, как, например, представленное на рис. 1.2 устройство для бурения скважин. Главней особенностью данного устройства и других устройств иного технологического использования способа является следующее электроды объединены в две группы, отличающиеся потенциалом или полярностью. Каждая группа электродов одного потенциала может быть представлена электродом сложной формы или совокупностью нескольких электродов простой формы. Электроды располагают равномерно по забою, при этом [c.12]

Электроды заземлителей, их стационарное сопротивление и распределение потенциала [c.22]

В последнее время были усовершенствованы методы погружения вертикальных электродов в грунт, что привело к возможности использования более длинных вертикальных электродов (до 20 м). Применение таких электродов позволяет достигнуть слоев земли с большей проводимостью или уровня грунтовых вод и уменьшает влияние сезонных изменений удельного сопротивления грунта на сопротивление заземлителя. Кроме того, более длинные вертикальные электроды обеспечивают более пологую кривую распределения потенциала по поверхности земли, что ведет к снижению напряжения прикосновения п шага [18]. [c.26]

На рис. 3-1 схематически показаны разрез и план заземлителя подстанции нз вертикальных электродов и сетки, а также кривая распределения потенциала на поверхности земли по линии А—А, показанной на плане. [c.41]

Рис. 4-11. Модель для исследования распределения потенциала поля вокруг электрода при наличии искровой зоны.

Другим лабораторным методом, требующим, однако, более высокой квалификации исполнителей, может служить метод изучения распределения потенциалов вдоль поверхности электродов макроэлемента. Зная распределение потенциала и располагая поляризационными кривыми для катодного и анодного процессов, можно построить кривую распределения плотности тока, а также при необходимости методом интегрирования получить суммарный ток элемента. [c.113]

Для более сложных, по сравнению с трубопроводом конфигураций металлических конструкций и аппаратов, уравнения распределения потенциала не найдены имеются лишь общие соображения по расчету величин напряжения на электродах [185—187]. [c.137]

Две прямоугольные пластинки цинка и меди контактируют друг с другом (рис. У,21). Перемещая носик сифона, связанного с электродом сравнения, вдоль пластинок (перпендикулярно к линии контакта), измеряем потенциалы. Толщина слоя электролита над поверхностью образцов различна. На рис. У,21А и У,21Б показано распределение потенциала при тонком слое раствора. Изменение [c.184]

Исследование кинетики окислительно-восстановительных реакций на пассивном электроде, позволяющее оценить распределение потенциала в системе, дает, по нашему мнению, полезные сведения о природе и свойствах окисных слоев. [c.56]

Наличие общего выражения не исключает применения более простых. В простых случаях возможно построение таких конфигураций электродов или полюсов, которые полностью описываются простым выражением (3.104). Рассмотрим, например, периодическое поле, заданное аксиальным распределением потенциала [c.85]

К сожалению, это имеет место не слишком часто. В частности, аксиальное распределение потенциала от периодической системы электродов (например, последовательности одинаково расположенных цилиндрических электродов с чередованием пониженного и повышенного потенциала) можно представить только бесконечным рядом Фурье с бесконечным набором дискретных к. Соответственно интегрирование в (3.105) можно заменить суммированием, но для описания распределения потенциала одного значения к недостаточно. [c.86]

Поле круговой апертуры. В ряде случаев аналитические методы можно применять для определения аксиально-симметричных полей. Один из них — поле отдельной круговой апертуры радиуса Н с потенциалом Уо, расположенной между двумя областями с однородными полями Ег и Е2 (рис. 20). Наличие однородных полей, конечно же, является приближением, но всегда можно считать поле однородным на больших расстояниях от апертуры. Поэтому в отсутствие других электродов (полюсов) в окрестности апертуры такое допущение оправдано. При этих условиях можно вывести строгое выражение для распределения потенциала апертуры [70]. Это выражение будет использовано затем для вычисления распределений потенциала более сложных систем. [c.93]

Мы уже знаем (разд. 3.1.2.2), что предположение о линейном распределении потенциала между электродами (при r=R) ведет к существенным ошибкам, и поэтому используем более реалистичное распределение [76]. Представим потенциал следующими функциями [64] [c.104]

Существенное улучшение картины поля возможно только в том случае, если отбросить аналитический подход и попытаться использовать метод синтеза [64]. Начнем с идеального распределения потенциала и попробуем воспроизвести его безотносительно к количеству полюсов. В самом деле, как мы видели в разд. 3.1.1.3, наиболее важной характеристикой квадруполя является не количество полюсов, а наличие в точности двух взаимно перпендикулярных плоскостей симметрии с добавлением двух плоскостей антисимметрии, гарантирующих отсутствие 4п-х членов. В таком случае следует простое решение набор большого количества простых электродов с определенным потенциалом лучше аппроксимирует идеальный квадруполь, чем система из четырех сложных электродов. Чем больше количество электродов (полюсов), тем лучше аппроксимация идеального квадруполя. Ниже мы покажем, что, используя всего 12 электродов, можно воспроизвести квадруполь, высшие гармоники которого начинаются с 14-й. [c.108]

Представим теперь, что имеется шесть резисторов с одинаковым сопротивлением между этой и каждой соседней точкой. Тогда, согласно закону Ома, ток, текущий из каждой соседней точки к нашей, равен разности потенциалов между ними, деленной на сопротивление. С другой стороны, алгебраическая сумма этих токов в данной точке должна равняться нулю (закон Кирхгофа). В результате мы приходим к уравнению для потенциала, в точности такому же как (3.284). Это означает, что цепь резисторов с одинаковыми сопротивлениями между точками пересечения (узлами) сетки является моделью распределения потенциала в декартовой системе координат. Соединяя узлы, соответствующие электродам в реальной системе, и под- [c.135]

Точность метода зависит от размера ячейки и в большей степени от формы границ и граничных условий. Естественно, чем больше элементов в цепи (чем меньше размер ячейки для данной задачи), тем точнее аппроксимация непрерывной задачи. На границах, однако, ситуация более критична по двум причинам. Мы уже знакомы с первой причиной границы цепи действуют как отображающие поверхности, которые можно использовать при наличии симметрии, но для открытых систем это серьезный возмущающий фактор. Изменяя значение сопротивлений, можно сконструировать специальные сетки с квази-бесконечными границами [99J, Вторая причина связана с дискретным характером метода. Легко смоделировать прямолинейные границы, однако в случае криволинейных границ, не проходящих точно через узлы, возникают проблемы. В результате распределение потенциала плоского конденсатора может быть моделировано с относительной погрешностью лучше чем 0,1%, но погрешность для цилиндрического конденсатора может достигать 4% [100]. (Конечно, цилиндрический конденсатор можно моделировать с очень высокой точностью, используя цепь для цилиндрических координат, описанную ниже.) Можно аппроксимировать криволинейные границы, опуская некоторые узлы и используя только те, которые очень близки к границе, но тогда возникает дополнительная ошибка из-за проникновения поля через промежутки, созданные опущенными узлами. Более удачный подход заключается в использовании многоэлементной резисторной сетки и аппроксимации искривленных границ плоскими поверхностями, соединяющими узлы, наиболее близко расположенные к контуру электрода. Очевидно, что ошибки максимальны в окрестности резких краев и электродов с малым радиусом кривизны. Если требуется очень высокая точность для моделирования электродов, не совпадающих с узлами, можно ввести специально подобранные шунтирующие сопротивления [101]. Пространственный заряд также можно учесть, инжектируя токи в резисторные узлы. [c.136]

Пример 1.12. Найдем распределение потенциала и TOKia контактной коррозии для системы из двух контактирующих бесконечно протяженных плоских электродов (рис. 1.27), покрытых тонким слоем коррозионной среды. [c.68]

Самоподдержание тока в тлеющем разряде осуществляется за счёт катодного слоя, благодаря неравномерному распределению потенциала между электродами (рис. 5). Часть межэлек-тродного промежутка заполняет хорошо проводящий, положит, столб со слабым полем Ejp —10 В/(см тор). Тем самым сокращается толщина области d, где должно происходить [c.512]

Формирование интенсивных электронных пучков (с пер-веансом 10 А/Всистемой электронных линз затруднительно, т. к. собств. пространств, заряд электронов пучка существенно искажает фокусирующие поля линз. Кроме того, само понятие фокусировка условно для интенсивных пучков, т. к, такие пучки принципиально невозможно свести в точку (фокус). Поскольку интенсивный пучок в свободном от электрич. и магн. полей пространстве неограниченно расширяется, формирование устойчивого интенсивного пучка определ, конфигурации возможно лишь при условии компенсации расталкивающей силы пространств, заряда электронов пучка противоположно направленными силами, создаваемыми внешними (по отношению к пучку) электрич. и магн. полями. Поэтому Э. п. должна содержать электроды, создающие вблизи границы пучка распределение потенциала, обеспечивающее равенство нулю нормальной к границе пучка составляющей напряжённости электрич. поля. Кроме того, для устойчивости пучка необходимо, чтобы при смещении электронов с границы пучка в любую сторону возникала сила, возвращающая их на границу пучка. [c.551]

Большее распространение получил метод синтеза, при использовании к-рого заданными являются параметры пучка—форма, первеанс или энергия и ток пучка, а определяемыми—необходимые для формирования данного пучка электрич. и магн. поля. В этом методе решаются две задачи—внутренняя и внешняя. Внутр. задача включает решение системы ур-ний, описывающих движение электронов внутри пучка, нахождение соотношений, характеризующих электрич. и геом. параметры пучка внешняя — нахождение электрич. полей, создаваемых системой электродов с определ. потенщ1алами, и магнитных, создаваемых катушками с током или пост, магнитами. Во внутр. части задачи распределение потенциала в пучке описывается ур-нием Пуассона, во внешней — распределение потенциала вне пучка описывается ур-нмем Лапласа. [c.552]

Простое отбрасывание оставшейся вне вырезанного ограниченного пучка части потока приведёт к изменению условий на границе пучка, в частности не будет выполнено требование =0. Устойчивый ограниченный пучок можно сформировать, создав вне пучка электрич. поле, эквивалентное полю пространств, заряда отброшенной части потока. Это поле должно быть создано системой электродов, расположенных вне пучка. Форма и потенциал этих электродов определяются из решения ур-ния Лапласа с граничными условиями, вытекающими из решения внутр. задачи распределение потенциала вдоль границы пучка определяется законом 3/2 и нормальная к границе пучка составляющая = 0 в любой точке поверхности пучка. С достаточной для практич. целей точностью внеш. поле, формирующее устойчивый пучок, может быть создано двумя электродами — прикатодным (фокусирующим), совпадающим по форме с нулевой эквипотенциальной поверхностью, и анодным, совпадающим по форме с эк-випотенц. поверхностью, имеющей потенциал ускоряюще- [c.552]

Один из электродов сравнения находился вблизи катода и служил датчиком для потен-циостата, другим электродом сравнения проводили контрольные измерения потенциала защищаемой поверхности. На рис. 8.7 показано распределение потенциала по трубкам модели холодильника в начальный момент поляризации в зависимости от расстояния до катода. После 2—3 ч от начала поляризации потенциалы всех трубок выравнивались, и сила тока поляризации уменьшалась. [c.147]

Имея кривые распределения потенциалов по поверхности (АБГ), можно в принципе построить и кривую распределения тока. Однако для анодного процесса в рассматриваемом нами случае это сделать невозможно, поскольку мы не располагаем анодной поляризационной кривой. Для того чтобы обойти эту трудность, можно воспользоваться следующим приемом логично допустить, что на основной части поверхности электрода, остающейся в пассивном состоянии, протекает катодная реакция восстановления деполяризатора. Поэтому, изучив зависимость скорости этой реакции от потенциала, можно, используя катодную поляризационную кривую и кривую распределения потенциала, получить картину распределения катодного тока (рис. 183, кривая 3 . Катодная плотность тока непосредственно вблизи питтинга оказалась равной 0,6 Maj M , а на расстоянии 6 лж 0,4 ма см . [c.345]

Потенциалы полей 1/1 и 1)°° зависят только от геометрических параметров электролизера и являются предельными значениями об-ш,его вторичного поля. В первичном поле — наиболее равномерное распределение потенциала у поверхности электрода ( /1=сопз1) и наименее равномерное распределение тока. В предельном поле наоборот — наиболее равномерное распределение тока вдоль поверхности электрода (гж=соп51) и наименее равномерное распределение потенциала. Введенные понятия полей поляризации [6], позволили по-новому объяснить явления, возникающие при распределении тока и потенциала в электролизерах, и определить механизм действия рассеивающей способности электролитов. В последнее время с помощью поляризации проводят количественные расчеты, в частности, расчет вторичного распределения тока. [c.63]

В общем случае подземные трубопроводы, удаленные более чем на 80 км от электрода постоянного тока высокого напряжения (сила тока 2000 А), не разрушаются, если они оборудованы обыч ной катодной защитой сооружения, расположенные ближе 80 км, могут иметь разрушения. На основе анализа этих особенностей следует принимать соответствующие меры (многочисленные станции катодной защиты мал н мощности с собственной модуляцией, специальная изоляция трубопроводов, устранение помех от близ-лежахцих подземных сооружений, наложение по длине трубопровода токов, рассчитанных на создание распределения потенциала по линии трубопровода, сходного с профилем земной поверхности по контуру его залегания, включение близлежащих подземных сооружений в общую электрическую цепь). [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...