Поле круговой апертуры

Поле круговой апертуры. В ряде случаев аналитические методы можно применять для определения аксиально-симметричных полей. Один из них — поле отдельной круговой апертуры радиуса Н с потенциалом Уо, расположенной между двумя областями с однородными полями Ег и Е2 (рис. 20). Наличие однородных полей, конечно же, является приближением, но всегда можно считать поле однородным на больших расстояниях от апертуры. Поэтому в отсутствие других электродов (полюсов) в окрестности апертуры такое допущение оправдано. При этих условиях можно вывести строгое выражение для распределения потенциала апертуры [70]. Это выражение будет использовано затем для вычисления распределений потенциала более сложных систем. [c.93]

Рассмотренные особенности работы масс-анализаторов с неоднородным полем показывают, йто можно устранить известное противоречие в масс-спектрометрии, связанное с размером апертурной щели, светосилой и разрешающей способностью прибора. Например, круговая апертура параллельного пучка ионов диаметром 5—6 мм в сочетании с неоднородным полем дозволяет значительно увеличить светосилу прибора, сохранив при этом его разрешающую способность. [c.51]

Рис. 20. Распределение потенциала круговой апертуры, разделяющей два однородных электростатических поля.

Быстрое вычисление полей от двух и большего числа круговых апертур. Мы знаем теперь, как вычислить поле единичной круговой апертуры. А нельзя ли применить принцип суперпозиции для получения картины поля от любого числа таких апертур Ответ представляется отрицательным, так как принцип суперпозиции обычно применим только для неизменных электродов (полюсов). Введение новых электродов изменит распределение зарядов, и результирующее поле может существенно отличаться от исходного. [c.98]

Рассмотрим простой пример двух круговых апертур одинакового радиуса Я, разделенных расстоянием 5. Пусть потенциал одного электрода Уи другого —У2 (рис. 23), и пусть на больших расстояниях слева и справа от системы поля отсутствуют. Это обеспечивается дополнительными трубками с такими же потенциалами, как у соответствующих апертурных электродов (см. разд. 7.1). Размеры этих трубок здесь не учитываются. Если [c.98]

Рассмотрим линзу с круговой апертурой диаметром 2а, которая фокусирует падающую на нее плоскую волну в фокальной плоскости на расстоянии / (рис. 15.1). Пусть 115(2, р ) —падающая на линзу волна. Поле 1 5Кр) в фокальной плоскости дается формулой Кирхгофа [c.54]

Главным недостатком вышерассмотренных двухступенчатых и одноступенчатых с пособов записи радужных голограмм и их модификаций является ограничение угла обзора восстановленных изображений, определяемого апертурой оптической системы. Для устранения этого недостатка авторы работ [11, 12] в схеме записи вместо ограничиваюш,ей щели использовали кольцевое и круговое отверстия. Они для осуществления поставленной цели использовали принципы записи спекл-фотографии, где сужение спектра пространственных частот объектного волнового поля происходит не в одной, как обычно, а в двух плоскостях, расположенных по разные стороны от фокальной плоскости оптической системы. Схема записи спекл-фотографии, приведенной на рис. 2.10, обладает некоторыми свойствами радужных голограмм. Объект О, освещенный когерентным лазерным излучением, отображается оптической системой L на [c.52]

На рис. 65 приведены, фотоснимки световых полей, формируемых двукратно зкспонированными спеклограммами одного и того же oi eKia, претерпевшего продольное смещение, которые были получены при использовании двух круглых апертур разного диаметра, а также кольцевой апертуры с большим внешним диаметром и с площадью, приблизительно равной площади круговой апертуры меньшего диаметра. Легко убедиться, что при использовании кольцевой апертуры спекл-интерферограмма наблюдается в большом апертурном угле с достаточно высоким контрастом. Следует также отметить, что спеклограммы, полученные с использованием кольцевой апертуры, позволяют наблюдать спекл-интерферограммы хорошего контраста при освещении источником белого света. Полосы в зтом случае наблюдаются на фоне спектрально окрашенного поля с радиально симметричным распределением спектральной окраски. Аналогично меняется в зависимости от вида апертуры контраст полос, полученных при < льт-рации узким пучком. [c.122]

Эксперимент проводился с пропускающим диффузным рассеивателем, который последовательно перекрывался круговой и квадратней апертурами. Голограмма регистрировалась в фурье-плоскости объектива в присутствии плоского опорного пучк 1. В промежутке между экспозициями объект смещался в поперечном направлении на расстояние около 15 мкм, и его центральная часть перекрывалась непрозрачным зкраном. После обработки, включавшей отбеливание, голограмма освещалась неразведенным пучком лазера (что соответствовало пространственной фильтрации малой апертурой в фурье-плоскости), и восстановленное после фурье-преобразования вторым объективом поле наблюдалось на зкране либо фотографировалось (рис 93). Аналогичный результат был достигнут путем поворота на малый угол опорного пучка при неизменном положении объекта и диффузного рассеивателя. [c.173]

Для освещения объектов по методу темного поля необходимо использовать конденсор, числовая апертура которого больше, чем апертура микрообъектива (Ак > Аоб). Наблюдение по методу темного поля можно осуществить при одностороннем или круговом освещении. На рис. 165 приведена схема конденсора темного поля. В конденсоре используется кольцевая диафрагма 4 такого размера, чтобы средний диск диафрагмы перекрывал световой пучок, соответствующий апертуре микрообъектива. Если в предметной плоскости 2 отсутствует объект, то наблюдатель видит в окуляр микроскопа темное поле, так как лучи, вышедшие из конденсора 5, не попадают в микрообъентив 1. При наличии в предметной плоскости объекта его мелкие детали диффузно рассеивают свет и кажутся светлыми на темном поле. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...