Спектр излучения

При температурном равновесии тел количество отдаваемой лучистой энергии будет равно количеству поглощаемой лучистой энергии. Спектр излучения большинства твердых и жидких тел непрерывен. Эти тела испускают лучи всех длин волн от малых до больших. [c.458]

Спектр излучения газов имеет линейчатый характер. Газы испускают лучи не всех длин волн. Такое излучение называется селективным (избирательным). Излучение газов носит объемный характер. [c.458]

Эффективное излучение зависит не только от физических свойств и температуры данного тела, но и от физических свойств, температуры и спектра излучения других окружающих тел. Кроме того, оно зависит от формы, размеров и относительного расположения тел в пространстве. Вследствие этого физические свойства эффективного и собственного излучений неодинаковы, и спектры их излучения различны. [c.467]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

Какой спектр излучения у твердых, жидких и газовых тел [c.479]

Твердые частицы излучают как черное тело. Их размеры находятся в пределах диапазона эффективных длин волн спектра излучения при соответствующей температуре. Частицы, размеры которых меньше длины волны на коротковолновой границе падающего излучения, становятся частично прозрачными (гл. 5). [c.77]

Спектр излучения рентгеновской трубки зависит от металла, на который падает электронный пучок (от рабочего металла анода), н от величины приложенного к трубке высокого напряжения. [c.528]

Диапазона спектра излучения, Планка хорошо согласуется стыо Рэлея — Джинса [c.17]

Связь между колебательным спектром И спектром излучения твердого тела [c.40]

Как следует из (14.21), длина волны, соответствующая максимальной излучательной способности, обратно пропорциональна абсолютной температуре. Следовательно, при понижении температуры накаленного черного тела, максимум энергии его излучения смещается в область больших длин волн, т. е. при этом в спектре излучения начинает преобладать длинноволновое излучение, что находится в согласии с опытными данными. [c.329]

Спектр излучения (спектр люминесценции) определяется видом атомов и давлением газа. Например, свечение одноатомных частиц ртути, гелия и т. д. обладает линейчатым спектром, в то время как свечение паров бензола дает полосатые спектры. [c.361]

Правило зеркальной симметрии Левшина. В. Л. Левшиным было установлено, что для некоторых классов органических молекул спектры поглощения и спектры излучения обладают зеркальной симметрией как по положению, так и по форме. Левшин установил эту закономерность в результате надлежащей обработки экспериментальных данных о спектрах ряда красителей, находящихся в разнообразных средах и при различных температурах. В дальнейшем им же был выяснен физический смысл установленной закономерности п определены естественные границы ее применимости. Следуя автору , кратко изложим суть правила зеркальной симметрии. [c.366]

Действительно, если спектр излучения ие зависит от частоты возбуждающего излучения, то имеем [c.369]

При характеристике активной зоны как источника излучения следует рассматривать не только энергетические спектры излучения, но и пространственное распределение интенсивности излучения в ней как объемном (протяженном) источнике. [c.35]

Линейчатый спектр излучения у кал дого химического элемента свой, не совпадающий со спектром ни одного другого химического элемента. [c.277]

Линейчатые спектры поглощения. Если пучок белого света проходит через вещество в газообразном состоянии, то при разложении пучка света в спектро скопе на сплошном спектре излучения обнаруживаются темные линии. Эти линии называются линейчатым спектром поглощения. [c.277]

Линии спектра поглощения расположены в тех местах спектра, в которых находятся линии спектра излучения данного химического элемента, когда вещество излучает свет. [c.277]

Распределение энергия в спектре излучения нагретых твердых тел. Изучение явлений дифракции, интерференции и поляризации света привело к утверждению электромагнитной волновой теории света. [c.298]

Полученный из таких предположений закон распределения энергии в сплошном спектре излучения представлен на рисунке 29в, б. [c.298]

Несамосветящимся предметом является, например, препарат, наблюдаемый с помощью микроскопа и освещаемый посторонним источником света (см. 97), либо щель спектрального аппарата, также освещаемая источником, спектр излучения которого подлежит наблюдению (см. 100). Наконец, все предметы, наблюдаемые визуально при дневном или искусственном освещении, относятся к разряду несамосветящихся объектов. [c.105]

Очевидно, что чем длиннее цуг, испускаемый атомом, т. е. чем монохроматичнее свет, тем при большей разности хода возможна интерференция. В случае газоразрядных источников света в приборе Майкельсона удавалось наблюдать интерференцию при разности хода около полумиллиона длин волн. Опыты этого рода могут служить для характеристики процессов при излучении атома (см. 22). Обратно, располагая источником монохроматических волн, можно осуществить интерференцию при огромной разности хода и таким образом определить длину волны с очень большой точностью. Для некоторых лазерных источников света (гелий-неоновый лазер, например) ширина спектра излучения составляет 10 —10 с , что позволяет наблюдать интерференцию при разности хода в 10 —10 длин волн. [c.143]

Изучение большого числа линий в спектрах излучения ряда веществ привело к выявлению нескольких спектральных линий, имеющих при определенных условиях очень высокую степень монохроматичности и воспроизводимости средней длины волны. В 1960 г. Генеральная конференция по мерам и весам приняла рещение о замене метра новым эталоном длины. За основу была выбрана оранжевая линия одного из изотопов криптона (Кг ) после тщательного сравнения длины волны этого излучения с длиной метра по определению принято 1 м = 1650763,73 Кг . [c.144]

При количественных измерениях постановка вопроса о разрешении должна быть изменена (Г. С. Горелик). Пусть две линии расположены настолько близко, что в середине суммарного распределения располагается не минимум, а максимум освещенности (рис. 9.27), т. е. кривая С имеет качественно такой же вид, как и кривые Л и Д в отдельности. Тем не менее это суммарное распределение интенсивности количественно отличается от распределения при одиночной линии. В частности, суммарное распределение имеет большую ширину, чем одиночная линия. Это отличие можно измерить, и если точность измерений достаточно высока, мы получаем возможность установить, что в спектре излучения имеются две спектральные линии, а не одна. Таким образом, при количественных измерениях критерий разрешения можно сформулировать [c.216]

Согласно изложенному в 21, 22, для наблюдения контрастной интерференционной картины ширина спектра излучения, выраженная в длинах волн, должна подчиняться условию [c.259]

Итак, ширина спектра излучения, выраженная в см , должна быть меньше (желательно, значительно меньше) обратной разности хода 1/Е. Физическое содержание этого условия очевидно длина когерентности излучения или длина цугов, из которых состоит квазимонохроматическое излучение, равная 1/Ат (см. 21), должна [c.259]

Применение кристаллов в качестве дифракционных решеток позволяет продвигаться в еще более коротковолновую область спектра. Таким способом был изучен, например, спектр излучения водородоподобного железа (кратность ионизации 25). Длины волн его резонансных линий оказались равными 0,17767 и 0,17819 нм. [c.403]

На рис. 29.10 представлен снимок спектра излучения, рассеянного в бензоле, сделанный с помощью интерферо.метра Фабри—Перо при освещении жидкости светом гелий-неонового лазера с Я = = 632,8 нм. [c.595]

Метод исследования состоял в изучении распределения энергии по спектру излучения, посылаемого абсолютно черным телом различной температуры. Схема опытов приведена на рис. 36.8. Здесь 5 — абсолютно черное тело заданной температуры, [c.697]

Твердые и жидкие тела в большинстве излучают энергию всех длин волн в интервале от О до оо, т. е. имеют сплошной спектр излучения (хотя на-ибольихее количество энергии испускается в пределах длин волн от 0,8 до 80мкм). Чистые (неокисленные) металлы и газы характеризуются выборочным — с ел е к т и в и ы м излучением, т. е. излучают энергию только определенных длин волн. [c.91]

В последние годы возник большой интерес к методам измерения, в которых используется избыточная информация, содержащаяся в спектре излучения нагретых тел. Принцип новых методов основан на утверждении, что если излучательная способность материала пропорциональна длине волны в степени п, то температура может быть получена из относительных измерений спектральной яркости при п + 2 длинах волн. Для п = 0 мы имеем случай двухцветного пирометра или пирометра отношения, в котором излучате,тьная способность не зависит от длины волны. Если п= и излучательная способность с длиной волны меняется линейно, требуется три длины волны. Проблема с двухцветным пирометром, как было показано, состоит в том, что для равенства излучательной способности при двух длинах волн на практике длины волн должны быть расположены рядом. С другой стороны, легко показать, что чувствительность при увеличении расстояния между длинами волн увеличивается. Подобный анализ для трехцветного пирометра показывает, что даже небольшие отличия от предполагаемого линейного соотношения между излучательной способностью и длиной волны могут приводить к большим погрешностям. Свет [81], однако, отметил, что при использовании современных компьютеров метод определения истинной температуры из измерений при т длинах волн на основе предположения, что излучательная способность является функцией п-й степени от длины волны и т>п, имеет ряд преимуществ. Они состоят в том, что избыточная информация, содержащаяся в [т—(п = 2)] измерениях, должна компенсировать недостаток точности в измерениях относительной яркости при т длинах волн. Трудности достижения высокой точности были показаны в работе Коатса [26], где был сделан вывод, что ни один из этих методов, по-видпмому, не приводит к большей точности опреде.ле-ния Т, чем точность, достигаемая пирометром на одной длине волны с использованием известной величины излучательной способности. [c.392]

Рис. 2.15. Сплошной спектр излучения столба дуги в сравнении с солнечным спектром (Е. Ролласон, Е. Ван-Сом-мерн)

Интенсивность излучет на по спектру. Если излуч няется с длиной волны, ег ( тивным. Степень селекти сколько спектр излучений спектра абсолютно черного ре. Все тела обладают се, мера на рис. 1-4 [9] приве, фрама и абсолютно черно1 1 кривые не подобны и что [c.19]

В диапазоне тепловых во, так же, как абсолютно черное На рис. 1-6 представлен солнеч 3 мкм. Кривая построена по обсерватории [12] и по дaнны Спектр видимой и инфракрасно РУ к спектру излучения абсолн ) температуре Г— 5700 К. В кос дО М теплообмена между телом излучение. [c.23]

Чтобы при соответствующих допущениях аналитически описать спектр излучения твердого тела, необходи- [c.40]

В работе показано, что оптимальной границей спектра излучения и поглощения для идеальной поверхности приемника является длина волны 1,224 мкм. Для этой длины волны и для спектра падающей на поверхность Земли радиации Солнца, принятого за абслоютно черное тело при температуре 6000 К с Дсол = 700 Вт/м , был получен очень высокий к. п. д. приемника — 78% (Гг— = 850 К), который вычисляли по формуле [c.218]

На рис. 6.37 представлены спектры излучения для иольфрамового антикатода при разных постоянных значениях разности потенциа- [c.158]

Закон Стокса для подобного типа излучения не имеет места. Ломмель дал новую, более общую формулировку, верную для стоксова и для антистоксова излучения. Так как спектральные линии (как испускания, так и поглощения) обладают определенной шириной, то закон Стокса в формулировке Ломмеля можно выразить так спектр излучения в целом и его максимум всегда сдвинуты по сравнению со спектром поглощения и его максимумом в сторону длинных волн. Этот закон обычно называют законом Стокса — Ломмеля. [c.363]

После разделения контура на отдельные участки целесообразно оценить для каждого из них удельную мощность нейтронного и у-излучений по ряду наиболее интенсивных линий энергетических спектров излучений и линий с повыщенными энергиями даже при малой интенсивности. После прохождения больщих толщин защиты последние могут конкурировать с линиями меньщей энергии. Рекомендуется не увлекаться чрезмерным дроблением энергетического спектра излучений на группы. [c.101]

Методика расчета защиты обитаемых отсеков от излучений космического пространства основывается на использовании идеализированной модели защ1тты. Во многих случаях удобно использовать модель сферической защитной оболочки отсека, состоящей из участков различной толщины и из разных материалов. Такая модель при достаточно большом числе участков позволяет детально учесть особенности конструкции космического корабля. Количество таких участков зависит от распределения масс конструкций и оборудования по оболочке и от спектра излучения, падающего на защиту. [c.287]

Линейчатые спектры излучения. Наблюдения спектров света, испускаемого нагретыми разреженными атомарными газами, показали, что спектр нагретого вещества в газообразном состоянии состоит из узких линий разного цвета. Такой спектр называется линейчатым спектром излучения. Для получения линейчатого спектра излучения исследуемое вещество нужно нагреть до высокой температуры, достаточной для перевода вещества в газообразное состояние н возбуя -дения атомов. Обычно для этой цели используют дуговой или искровой разряд. [c.277]

Проверка правильности такого предположения могла быть выполнена путем сравнения теоретически предсказываемого лскт-ромагнитной теорией закона распределения энергии в сплошном спектре излучения нагретого тела с наблюдаемым экспериментально. [c.298]

Камсдая отдельная линия в линейчатом спектре излучения образуется светом с одной длиной волны. Следовательно, источник света с линейчатым спектром излучения испускает электромагнитные волны не со всевозможными частотами, а только с несколькими вполне определенными vi, [c.307]

До сих пор мы не обсуждали квантовую интерпретацию закономерностей, касающихся интенсивностей спектральных линий. Совпадение частот некоторых линий испускания и поглощения имеет в квантовой теории простое объяснение — такие линии приписываются переходам между одной и той же парой уровней. Однако вопрос о том, существует ли какая-либо связь между величиной коэффициента поглощения и интенсивностью линии испускания той же частоты, не находил ответа. Опыт показывает, далее, что интенсивности линий в спектре излучения одного и того же атома могут отличаться в десятки и сотни раз, причем в разных источниках по-разному. Например, в спектре свечения натриевой газоразрядной лампы, кроме желтых 1)-линий (X = 589,0 и 589,6 нм), присутствует больщое число других линий, тогда как в пламени газовой горелки возбуждаются почти исключительно Л-линии. И наоборот, существуют такие линии, для которых отнощение их интенсивностей практически одинаково во всех источниках света. [c.730]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...