Спектры рекомбинационного излучения

Это выражение может быть использовано для нахождения формы спектра рекомбинационного излучения при данной температуре, если известна зависимость a hv). Выше отмечалось, что для прямых переходов коэффициент поглощения а увеличивается пропорционально (hv—откуда следует, что спектр излучения должен обрываться со стороны низких энергий при hv—Eg. В целом зависимость интенсивности излучения от hv представляет собой кривую с максимумом. Появление высокоэнергетического хвоста связано с излучением, возникающим при переходах из 314 [c.314]

СПЕКТРЫ РЕКОМБИНАЦИОННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.214]

Спектр излучения низкотемпературной (напр., газоразрядной) П. состоит из отд. спектральных линий (линейчатый спектр). В газосветных трубках наряду с ионизацией происходит и обратный процесс — рекомбинация ионов и электронов, дающая т. н. рекомбинационное излучение со спектром в виде широких полос. [c.599]

Спектр У. и. может быть линейчатым (спектры изолир. атомов, ионов, лёгких молекул, напр, Hj), непрерывным (спектры тормозного и рекомбинационного излучений) или состоять из полос (молекулярные спектры). [c.221]

Высокотемпературные источники применяются также в качестве источников сплошного спектра, так как только в этом случае интенсивны тормозное и рекомбинационное излучения. Источники, излучение которых близко излучению черного тела, должны иметь температуру несколько десятков тысяч градусов, чтобы давать интенсивное излучение в вакуумном ультрафиолете. [c.9]

Роль эталонного источника может играть тормозное и рекомбинационное излучения в скользящей искре в парах лития [92]. При давлениях 10 тор осуществляется импульсный пробой в капилляре из LiH ( /=40 кв, С=0,3 мкф). Из измерений Е инфракрасной и видимой областях спектра находится электронная температура, равная 190 000°К и электронная концентрация л 6- 10 см . [c.251]

В результате проведенного анализа получаем, что спектральное раснределение рекомбинационного излучения (8.2.12) имеет вид рис. 8.4. Наблюдаемый спектр всегда выглядит более симметрично (см. рис. 8.5). Это определяется рядом обстоятельств. Во-первых, в светоизлучающих диодах и лазерах обычно используются высокие концентрации донорных и акцепторных примесей, что вызывает искажение края запрещенной зоны, показанное на рис. 8.2, б. Во-вторых, наряду с излучением фотона может происходить взаимодействие с кристаллической решеткой. В таком случае часть энергии рекомбинационного перехода (примерно 0,05 эВ) может передаваться колебаниям решетки — оптическому или акустическому фонону, который возбуждается в тот же момент времени. В-третьих, переход может идти в несколько этапов с участием одного из примесных уровней вблизи края зоны. В результате в основном излучательном переходе присутствует энергия, меньшая, чем ширина запрещенной зоны. [c.217]

Генерационно-рекомбинационный шум присущ полупроводниковым, а дробовой шум — фотоэмиссионным приемникам излучения. Спектр этих шумов является белым (равномерным). [c.36]

ТЕРМО ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ, люминесценция, возникающая при нагревании вещества, предварительно возбуждённого светом или жёстким излучением. Наблюдается у многих кристаллофосфоров, минералов, некоторых стёкол и органических люминофоров. Механизм Т. рекомбинационный. При нагревании люминофора эл-ны, захваченные ловушками, освобождаются и происходит излучат. рекомбинация их с ионизированными при возбуждении центрами люминесценции. Т. применяется при исследовании энергетич. спектра электронных ловушек в ТВ. телах, а также в минералогии для исследования центров люминесценции, минералов, определения возраста пород и условий их образования. [c.754]

М. ф. и. менялась от 3-10 К до 3 К, должно было заметно исказить его чернотельный спектр. Т. о., спектр М. ф. и. несёт информацию о тепловой истории Вселенной. Болев того, эта информация оказывается дифференцированной выделение энергии на каждом из трёх этапов расширения (3-10 < Т < 310 К 4-10 < Т < < 3-10 К 3 < Г < 4000 К) вызывает специфич. искажение спектра. На первом этапе сильнее всего искажается спектр в ДВ-области, на втором и третьем — в коротковолновой. Свой вклад в искажение спектра в КВ-области вносит уже сам процесс рекомбинации. Фотоны, испускаемые при рекомбинации, обладают энергией ок. 10 эВ, что в десятки раз превышает ср. энергию фотонов равновесного излучения той эпохи (при 7 4000 К). Таких энергичных фотонов крайне мало ( 10 от общего их числа). Поэтому рекомбинационное излучение, возникающее при образовании нейтральных атомов, должно было сильно исказить спектр М. ф. в. на волнах Я 250 мкм. [c.135]

Имеются убедительные экспериментальные доказательства суш.ествования экситонных молекул в не скольких кристаллах, в том числе в кремнии, в хлориде меди и бромиде серебра [9]. В случае кремния экспериментальные доказательства были получены путем регистрации спектра люминесценции с пространственным и временным разрешением. Гурли [4] использовал метод деформационной ловушки для изучения химического равновесия в системе свободные экситоны/экситонные молекулы, 2Ех Ехг. На рис. 5 приведена температурная зависимость спектра люминесцентного излучения из области деформационной ловушки в кремнии. Верхний спектр характеризует обычное рекомбинационное излучение свободных экситонов с шириной линии, Определяемой тепловой энергией экситона /гТ. Форма линии описывается зависимостью В ехр(— //гТ)/где отвечает плотности электронных состояний в трехмерном потенциале гармонического осциллятора. При понижении температуры возникает дополнительный максимум при более низкой энергии, соответствующий экситонным молекулам, Он обязан своим происхождением рекомбинации электрона и дырки в молекуле, в результате которой остается обычный экситон. Длинный низкоэнергетический хвост молекулярной люминесценции отвечает распределению кинетической энергии этих оставших ся экситонов. Первыми эти молекулы в деформированном кремнии наблюдали советские исследователи независимые измерения на недеформированном крем пни были выполнены в Университете Британской Колумбии (Канада) [9], [c.141]

Д. п. по сплошному спектру ( континууму ) основана на определении либо абсолютной локальной интенсивности I (v) в к.-л. точке спектра, либо её относит, распределения в протяжённом участке (обычно в коротковолновой области). Осн. трудность этих методов связана с интерпретацией измеренных интенсивностей, т. к. в плазме могут одновременно действовать неск. механизмов генерации континуума (см. Излучение плазмы). С наибольшей надё/кностью Д. п. (оптически тонкой) проводится в тех условиях, в к-рых излучаемый ею континуум /д (v) представляет собой совокупность тормозного (на ионах) и рекомбинационного (одноэлектронного) континуумов, а сама плазма химически однокомпонентна. В атом случае для спектральных распределений интенсивности в тормозном /т (v) и рекомбинационном /р (v) континуумах имеют аналитические выражения, позволяющие определять Tg (при максвелловском распределении электронов) по наклону зависимости = (/т + р) от v. В случае немаксвелловской формы ф-ции распределения электронов из.мерения (v) позволяют исследовать вид fg (v). По абс. интенсивности континуума может быть найдена затем концентрация п , если известен ионный состав плазмы или эфф. заряд ионов плазмы, [c.607]

Релаксация температуры плазмы в результате ее распада за счет рекомбинационных и диффузионных процессов в первую очередь сказывается на спаде мощности коротковолнового теплового излучения. Характерное время свечения, определяемое на полу-высоте от максимальной энергетической яркости, составило 5— 8 МКС. Как следует из экспериментальных результатов [17], существует оптимальный диапазон плотностей потока излучения СОг-лазера (/=(0,3-ч-1,2) 10 Вт см 2), нижняя граница которого совпадает с порогом возникновения светодетонационного режима пробоя. В пределах указанного диапазона отношение сигналов линейчатого спектра к уровню сплошного фона максимально. [c.197]

На основе полученных данных о рекомбинационном свечении щелочно-галоидных кристаллофосфоров казалось вполне естественным предположение о том, что в результате возбуждения происходит ионизация самих центров свечения. При этом мыслилось, что в случае селективного поглощения света самим активатором возбуждающий свет производит фотоионизацию центров свечения непосредственно. В случае же поглощения света основным веществом решетки ионизация центров свечения происходит в результате захвата положительных дырок ионами активатора. Излучение фосфора гриписыва-лось последующему процессу рекомбинации электронов с ионизованными центрами свечения. Для объяснения идентичности спектров флуоресценции и фосфоресценции пришлось ввести дополнительную гипотезу о двухстадийности этого процесса предполагалось, что сначала электрон безызлучательно переходит на уровень возбуждения ионизованного центра, после чего лишь переходит на основной уровень с испусканием света. [c.240]

Излучение высокоионизованной плазмы [90—92]. При больших плотностях тока в импульсных источниках водород полностью диссоциирован на атомы и происходит его сильная ионизация. В этих условиях возникает непрерывное излучение электрона тормозное (свободно-свободные переходы) и рекомбинационное (свободно-связанные переходы). Распределение яркости В К) в спектре можно найти по формуле (5.15) 191] [c.250]

Л е — электронная плотность, —концентрация данного иона, X — коэффициент возбуждения (слг -сек ), Лр, — вероятность спонтанного перехода (сек ), L — геометрический фактор, зависящий от размеров плазмы и апертуры спектрометра. Измерения велись на установке Зита . Произведение МеП Ь определялось из измерений континуума в видимой области спектра, г+ — общее число положительных ионов. Континуум связан с рекомбинационным и тормозным излучениями, возникающими при взаимодействии электронов с положительными нонами водорода, которые являются основой плазмы. Отношение 4/% было определено из известного процентного содержания азота (0,25%), прибавленного к водороду, и из решения уравнения ионизации для азота Те определялось по рассечению лазерного излучения. Линии КУ измерялись с помощью двух монохроматоров скользящего и нормального падения. Они градуировались с помощью монохроматора Эберта, регистрирующего видимую часть спектра. Для градуировки использовался метод двух пар линий. Ошибка в определении интенсивностей линий составляла коло 30%, но основная ошибка была обусловлена трудностью определения роли примесей, попадающих со стенок. Примеси искажают абсолютную величину сечения, но не его относительную величину. Яркость линий ЫУ возрастает по мере горения разряда в два раза. При вычислениях вводилась соответствующая поправка. Сечения возбуждения, найденные экспериментально, довольно хорошо согласуются с теоретическими расчетами для 7е=2,Ы0 °К (табл. 9.1). Наблюдаются отклонения от теоретических результатов в пределах 20—30% [c.361]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...