Спектр излучения лазеров иа неодимовом стекле

Спектр излучения лазеров на неодимовом стекле [c.226]

Спектр излучения лазеров на неодимовом стекле определяется как спектроскопическими параметрами стекла, так и характеристиками резонатора. Открытый резонатор имеет дискретный набор собственных частот (продольных мод), расположенных эквидистантно с периодом [c.226]

Другая часть расчета численно моделирует процесс переноса энергии излучения в систе.ме накачки лазера. Для активной среды — неодимового стекла — задаются спектры поглощения и люминесценции на длинах волн 1,06, 1,35 и 0,9 мкм и значения сечений вынужденного излучения на переходах — /ц/2-/в/2 ионов Nd= ". Излучение в расчете представляется в виде одинаковых порций лучистой энергии в заданном направлении, условно называе.мых лучами. На поверхности плазменного столба лампы случайным образом выбирается точка, из которой испускается такой луч. Частота этого луча выбирается случайно с вероятностью, пропорциональной гх, а его направление разыгрывается с вероятностью, пропорциональной Ьх. Луч движется в системе накачки по законам геометрической оптики внутри однородной среды он распространяется прямолинейно, а на границах раздела двух сред с вероятностью, пропорциональной коэффициентам отражения и пре- [c.72]

Существуют лазеры, излучающие эиерг ию импульсами, длительность и частоту повторений которых можно варьировать. В частности, очень распространены импульсные лазеры на рубине (/. а 0,69 мкм) и неодимовом стекле (/ г 1,06 мкм), мощность которых может достигать нескольких мегаватт, а в специальном режиме гигантских импульсов — значений ]() Вт и более. Однако при столь большой мощности уширяется спектр и уменьшается монохроматичность излучения. [c.35]

Для преобразования частоты лазерного излучения используются также и нелинейности поляризации более высокого порядка (кубическая, четвёртой степени и и т. д.). Оптические умножители частоты, использующие высшие нелинейности, позволяют в одном каскаде тюлучать высшие гармоники осн. излучения лазера, т. е. осуществлять прямые процессы преобразования ю — 3 , ю— 4 и т. д. Таким способом получено самое коротковолновое когерентное излучение в вакуумной УФ-области спектра с = 53,5 и 38,8 нм путём генерации пятой и седьмой гармоник на нелинейностях и в Не и Ме. На нелинейности в парах На получена девятая гармоника излучения лазера на неодимовом стекле с А, = 117 нм. Однако эффективность таких процессов обычно невелика вследствие малости величин соответствующих нелинейных восприимчивостей среды, и поэтому заметное преобразование можно получить лишь при достаточно высоких интенсивностях осн. излучения (к-рые ограничиваются лучевой прочностью среды), реализуемых, как правило, для импульсов пикосекундного диапазона. В большинстве случаев для оптич. умножителей частоты более эффективным оказывается использование неск. каскадов последонат. удвоения частоты. [c.448]

ВОЛН. В ВИДИМОЙ части спектра ширина линии люминесценции обычно больше расстояния между модами, так что обычно генерируется несколько мод одновременно. В этом случае ширину линии излучения лазера удобно определить (неточно) как ширину огибающей генерируемых мод. При таком определении ширина линии лазера зависит от усиления и, следовательно, от активной среды и степени превышения накачки лазера над порогом. Ширина линии лазера зависит также и от лазерной срельП). Например ), ширина линии излучения лазера на неодимовом стекле может достигать 20 А в то же время ширина линии одномодового рубинового лазера может составлять всего лишь 0,001 А. [c.383]

Генерация гармоник. Существуюпще в настоящее время квантовые генераторы способны излучать главным образом в инфракрасной об.ласти. Так, длина волны излучения рубинового лазера составляет 6973 А, лазера на неодимовом стекле—10600 А, газового лазера Не — N0 11526 А. Для многих целей, однако, желательно иметь монохроматическое излучение в видимой части спектра. Указанное обстоятельство стимулировало исследования [c.208]

Преобразование не используе.мого ионами излучения лампы в область спектра их поглощения мож1Ю осуществить несколькими методами использовать в качестве преобразователя спектра плазму самой лампы, применить различные люминофоры, поглощающие в УФ-области спектра и излучающие в видимой, а также пытаться дополнительно сенсибилизировать неодимовое стекло (см. гл. 1). Из них первый является универсальным для всех твердотельных лазеров. [c.107]

Характеристики применяемых для модуляции добротности затворов будут приведены в 5.2, а здесь мы несколько подробнее рассмотрим генерацию мопоимпульса при пассивной модуляции добротности просветляющимися фильтрами. В качестве таких фильтров в лазере на неодимовом стекле применяются растворы красителей или твердотельные затворы на основе центров окраски. Физика процесса генерации гигантского импульса состоит в это.м случае в том, что просветляющийся фильтр, пропускание которого возрастает при увеличении падающего на него излучения, играет роль ячейки положительной обратной связи. Процесс генерации можно также разбить на три этапа накопление инверсии, сравнительно длинный этап линейного развития генерации и короткий этап нелинейного развития генерации, на котором происходит высвечивание энергии моноимпульса. Для пассивной модуляции длительность линейного этапа Тд (т 1 мкс) в несколько раз больше, чем при активной, что имеет важное значение для селекции спектра излучения (см. ниже). Длительность моноимпульса ( и 10—100 нс) примерно такая же, как при мгновенном включении добротности, если только выполнено условие на сечение вынужденных переходов в фильтре Оф и активной среде а стф>ст. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...