Кинематический коэффициент турбулентной вязкости, турбулентного

В этих уравнениях компоненты скорости, концентрации и давления являются средними величинами D, 0, - молекулярный и турбулентный коэффициенты диффузии V, V, - кинематические коэффициенты молекулярной и турбулентной вязкости. Коэффициенты турбулентной вязкости и диффузии в общем случае являются функциями координаты у. [c.59]

Уравнение (3.1) позволяет описать локальные и интегральные параметры потока, если известны кинематический коэффициент молекулярной и турбулентной вязкостей, плотность среды, касательное напряжение на стенке трубы. Особенности вариантов в математической модели пристенного турбулентного движения отражаются соотношениями для турбулентной вязкости. [c.58]

Наглядное представление о физических особенностях течения в трубе дает также распределение по поперечному сечению кинематического коэффициента кажущейся вязкости 8, характеризующего турбулентный обмен. На рис. 20.8 изображено такое распределение, полученное из измеренных И. Никурадзе распределений скоростей путем использования соотношений [c.547]

Мг(к) динамический (кинематический) коэффициент турбулентной вязкости. [c.3]

Отличие между уравнениями (3.64) и (3.65) заключастся в кинематическом коэффициенте вязкости в уравнении (3.65) распределение скоростей определяется молекулярной вязкостью, а в уравнении (3.64) -турбулентной, определяемой выражением (3.8). [c.86]

Эта формула, принадлежащая Ж- Буссинеску (1877 г.), формально аналогична формуле Ньютона для вязкого напряжения Коэффициент е носит название кинематического коэффициента турбулентной вязкости и имеет размерность L /T. Если предположить или установить из опыта определенный вид зависимости е от координат, то мы решим задачу отыскания связи турбулентного напряжения и усредненной скорости. [c.101]

Используя (5-29) и (5-30), легко установить связь между кинематическим коэффициентом турбулентной вязкости г и длиной пути перемешивания I [c.102]

Задача 5-19. В трубопроводе диаметром d и длиной / под статическим напором Н движется жидкость с кинематическим коэффициентом вязкости v. Получить выражение для критического напора, при котором происходит смена ламинарного режима турбулентным, учитывая в трубопроводе только потери на трение. [c.125]

Коэффициент турбулентной вязкости - кинематический Vt [c.649]

При турбулентном режиме носителями импульса становятся жидкие макрочастицы (турбулентные моли), совершающие хаотическое движение пульсационного характера, которое накладывается на основное направленное движение жидкости (так называемое осредненное движение). Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля основана на определенном сходстве хаотического движения турбулентных молен с хаотическим движением молекул в газе. Если, основываясь на этой простейшей теории турбулентности, сравнить перенос импульса турбулентными молями с переносом импульса молекулами, то окажется, что турбулентный поток им пульса во много раз больше молекулярного. Поскольку поток импульса через единицу поверхности, параллельной направлению осредненного движения, равен трению на этой поверхности, то естественно ввести понятие турбулентного трения и формально связанной с таким трением турбулентной вязкости Тт = Цт((5шж/<3)/), где цт — турбулентная вязкость. Так же формально можно ввести кинематический коэффициент турбулентной вязкости (кинематическую турбулентную вязкость) Ут =, ит/р. [c.360]

Рис. 1.5. Качественные изменения профилей касательного напряжения Тх, кинематического коэффициента турбулентной вязкости и скорости и для ускоренного (а) и замедленного (б) во времени течений в трубе (1 кс> акс кс квазистационарные значения)

На фиг. 41 показаны изменения кинематического коэффициента турбулентной вязкости vr = и длины пути перемешивания по радиусу гладкой трубы по опытам И. Никурадзе. При Re < 1.10" [c.154]

Для расчета теплообмена в турбулентной области пограничного слоя применим теперь несколько другой подход. В рассматриваемом диапазоне чисел Прандтля (от 0,5 до 10) коэффициенты турбулентного переноса значительно выше соответствующих коэффициентов молекулярного переноса. Поэтому в дифференциальных уравнениях движения и энергии можно пренебречь кинематическим коэффициентом вязкости и коэффициентом температуропроводности по сравнению с коэффициентами турбулентного переноса импульса и тепла (см. также гл. 9). Полагая, что 8т = еи, мы возвращаемся к аналогии Рейнольдса. В гл. 9 было показано, что аналогия Рейнольдса приводит к следующей зависимости между профилями скорости и температуры [c.284]

Различают два режима движения жидкости в трубопроводах ламинарное и турбулентное, причем переход от ламинарного к турбулентному потоку наступает при определенных условиях, характеризуемых числом (критерием) Рейнольдса Ре, представляющим собой безразмерную величину, связывающую среднюю скорость потока жидкости и, диаметр сечения й трубопровода (линейный размер канала) и кинематический коэффициент вязкости жидкости V. [c.64]

Найти максимальный диаметр d напорного трубопровода, при котором нефть будет двигаться при турбулентном режиме (рис. 7.4), если кинематический коэффициент вязкости нефти v = 0,30 см /с, а расход в трубопроводе Q = S sv . [c.130]

По трубе диаметром d = 5 сы под напором движется минеральное масло (рис. 7.4). Определить критическую скорость, при которой турбулентный режим сменится ламинарным, если температура жидкости t = 20 С. График зависимости кинематического коэффициента вязкости жидкости от температуры показан на рис. 7.5. [c.133]

По трубопроводу диаметром D = 100 мм движется нефть с кинематическим коэффициентом вязкости v = 0,3 mV . Определить л) режим движения нефти при скорости V = 0,5 м/с б) скорость, при которой произойдет смена турбулентного режима движения нефти на ламинарный. [c.46]

В третьей главе рассматриваются основные концепции теории осредненного турбулентного движения. В этой главе рассматривается зурбулентное движение в гидравлически гладких трубах, уточняется структура пристенного турбулентного движения, рассматривается изменение турбулентной вязкости от координат, составляется уравнение турбулентного движения, теоретически описываются кинематические и динамические параметры, дается сопоставление с известными экспериментами, раскрывается физическая сущность известных и вновь полученных функций (коэффициентов) связей, формулируется инвариантный закон сопротивления жидкости, дается инженерный метод расчета турбулентного движения в гидравлически гладких трубах и т.п. [c.7]

Исследования Ф. Г. Галимзянова /33 - 56/ показали, что динамическая скорость не является масштабом скорости для турбулентной вязкости, и определенные допущения следует реализовать уже в математических моделях, которые исключают зависимость конечных соотношений для кинематических и динамических параметров от частных экспериментальных результатов. Кроме этого Ф. Г. Галимзянов дал /33 - 56/ единый метод определения связей (коэффициентов) между распределенными и эквивтентными параметрами потока вязкой среды. [c.35]

Заменяя кинематический коэффициент турбулентной вязкости через (3.8) и преобразуя, получим [c.86]

Согласно новой теории Прандтля примем, что кинематический коэффициент е турбулентной вязкости в формуле Буссинеска т = ре duJdy постоянен в пределах поперечного сечения струи. Приближенность этого допущения почти очевидна, так как вблизи границы струи (при больших у) более естественно считать е -> 0. Тем не менее результаты, получаемые при допущении о незавн-симостн е от у, оказываются вполне удовлетворительными. Принятая гипотеза н условия размерности позволякуг заключить, что коэффициент е турбулентной вязкости можно выразить формулой [c.382]

Согласно новой теории Прандтля принимаем, что кинематический коэффициент турбулентной вязкости е в формуле Бус-синеска [c.420]

Выражение (188) было предложено Буссинеском в 1867 г. В отличие от динамического коэффициента вязкости [х в формуле (6) коэффициент s учитывает не молекулярную структуру жидкости, а особенности турбулентного движения. Из формулы (189) следует, что величина е не является константой для данной жидкости, а изменяется при переходе от одной точки к другой в зависимости от кинематических характеристик потока в этих точках. Только при изучении турбулентности земной атмосферы можно считать коэффициент турбулентной вязкости постоянным для всех ее слоев. [c.153]

Турбулентные моли переносят не только импульс, но и теплоту. На этом основании вводится турбулентная теплопроводность (коэффициент турбулентного переноса теплоты) д- = у( д11ду), где — плотность турбулентного теплового потока Кт — турбулентная теплопроводность. Аналогично кинематической турбулентной вязкости вводится турбулентная температуропроводность Нт= [c.361]

Характер потока принято определять по числу Рейнольдса Re= =wdlv, где V — кинематический коэффициент вязкости жидкости. При турбулентном потоке, т. е. при Re>2320, величина X зависит и от шероховатости стен, омываемых потоком. [c.346]

I — периметр сечения v — кинематический коэффициент вязкости в м-1сек). При Re критическое число Рейнольдса) существует ламинарное течение (слоистое, без перемещивания частиц) при Re > Re,,./, — турбулеятное течение, характеризуемое беспорядочным перемешиванием частиц и пульсациями местных скоростей. Значения Re, для сечений различной формы весьмя близки между собой и находятся в интервале Re p = 2000 -f- 2300 [16 , [42]. В расчетах обычно принимают для ламинарного режима Re < 2000 и для турбулентного режима Re >3000 (Re = 2000 до 3000 — критическая зона). [c.467]

V — кинематический коэффициент вязкости. По-в идимому, несколько точнее можно подсчитать АР по данным М. Лева [Л. 988], обобщившего также обширный экспериментальный материал и учитываюшего зависимость коэффициента сопротивления плотного-слоя Я в переходной и турбулентной областях фильтраций от состояния поверхности частиц (рис. 1-1). [c.21]

Первое слагаемое правой части уравнения определяет затухание (рассеяние) турбулентной энергии, второе —воссоздание турбулентности (работу осредиенного движения против турбулентных напряжений) и третье — градиентную диффузию турбулентной энергии. Для постоянных с, k, й рекомендуются значения с=0,18, ft=0,56 и ki= =0,38. Величина 1т — масштаб турбулентности, пропорциональный длине смешения. Кинематический коэффициент турбулентного переноса количества движения (кинематический коэффициент турб глентной вязкости) определяется в этой модели как [c.185]

Кинематический коэффициент турбулентного иереноса импульса би является турбулентным аналогом кинематического коэффициента вязкости v, характеризующего молекулярный перенос импульса. Обе величины имеют одинаковую размерность м сек. Однако важное различие этих величин состоит в том, что и не является физической константой жидкости, а зависит от пульсационной компоненты скорости и длины пути смешения, т. е. от степени и масштаба турбулентности. [c.89]

Коэффициенты турбулентной диффузии на много порядков больше, чем коэффициенты молекулярной диффузии. Поэтому, если только мы не рассматриваем диффузию около твердой новерхности (где турбулентность гасится), обычно допустимо вообще пренебречь молекулярной диффузией. Турбулентные аналоги чисел Прандтля и Шмидта определяются соответственно как отношения кинематической турбулентной вязкости к коэффициентам турбулентной температуропроводности или турбулентной диффузии. Их численные величины основываются на измерениях профилей скорости, темиературы и концентрации в процессах турбулентного перемешивания. Турбулентные числа Прандтля и Шмидта приблизительно одинаковы как для жидкостей, так и для газов. Их численная величина — около 0,7 это показывает, что при турбулентном перемешивапии теплота и вещество переносятся с одинаковой скоростью и что эта скорость больше, чем скорость турбулентного переноса количества движения [Л. 11]. [c.454]

На фиг. 9—1 показаны изменения кинематического коэффициента турбулентной вязкости vj- = — и длины пути перемеши- [c.173]

Смотреть страницы где упоминается термин Кинематический коэффициент турбулентной вязкости, турбулентного : [c.568] [c.601] [c.713] [c.94] [c.268] [c.136] [c.283] [c.151] [c.18] [c.37] [c.141] [c.159] [c.242] [c.148] [c.523] [c.552] [c.571]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...