Коэффициент турбулентной вязкости во внешней части слоя

В Л. 68, 249] сделана попытка определить форму распределения скорости во внешней части равновесных слоев на основе допущения о постоянстве турбулентной вязкости. Полученные данные показывают, что величина (о мало влияет на распределение средней скорости. Обнаружено также незначительное изменение коэффициента турбулентной вязкости. Учитывая, кроме того, что на плоской пластине величина ш мало зависит от местного числа Рейнольдса, можно допустить, что такое положение будет справедливо и в потоках с продольным градиентом давления. Тогда условия существования равновесных слоев, указанные в табл. 10-2, будут приближенно выполняться и на гладких поверхностях. [c.338]

Эта модель описывает течение во внешней части турбулентного пограничного слоя. Здесь принята гипотеза об изотропности коэффициента турбулентной вязкости. При использовании подобных моделей турбулентности возникают трудности при задании гра> ничных условий для функций д и 8, [c.328]

Сложнее решается вопрос о значении собственной температуры на главной части поверхности, омываемой быстродвижущимся потоком газа. В пограничном слое, будь то ламинарном или турбулентном, происходит торможение элементов потока из-за действия соответствующих сил трения и, следовательно, имеет место внутреннее тепловыделение. Поскольку в направлении к стенке тепло, по условию, передаваться не может, тепловыделению вследствие трения противостоит теплопроводность (молекулярная или турбулентная) в направлении менее разогретой области, т. е. прочь от стенки. В стационарном состоянии оба взаимно противоположных эффекта компенсируют друг друга в каждой точке поля, обусловливая установление некоторого стабильного профиля температур по внешней нормали к стенке. Чем интенсивнее будет теплопроводность при фиксированной мощности местного тепловыделения, тем меньшей окажется равновесная температура на данном удалении от стенки и, следовательно, на самой стенке. Это рассуждение, как, разумеется, и основное уравнение энергии (4-22), указывает на роль числа Прандтля (отношение коэффициентов кинематической вязкости и температуропроводности) при решении задачи о собственной температуре стенки. На рис. 5-6 приведена для примера расчетная эпюра температур по нормали к продольно обтекаемой воздухом пластине при ламинарном пограничном [c.139]

Уточненное ныражение для функции распределения скорости можно получить, если воспользоваться указанными выше допущениями относительно коэффициента турбулентной вязкости. При выполнении условий (7-26) и (7-27) функция распределения скорости во внешней части пограничного слоя удовлетворяет уравнению [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...