Потенциал скачок

На рис. 19.10 показано распределение электрического потенциала в пространстве между катодом и анодом у работающего термоэмиссионного преобразователя ( — энергетический уровень Ферми металла катода, а Ео — энергетический уровень Ферми металла анода). На поверхности катода потенциал скачком увеличивается на (р/ (работу выхода). В межэлектродном пространстве из-за наличия пространственного отрицательного заряда потенциал вблизи катода возрастает, а потом по мере приближения к аноду убывает. Между электродами достигается наибольшее значение потенциала, которое равно ф р. На поверхности анода потенциал скачком [c.607]

В 18.2 мы нашли решение при полях вблизи Довольно очевидно, что основное качественное свойство функции наличие точек, где 4 = 0, при обходе которых фаза меняется на 2я, должно сохраниться н при меньших полях. Это связано с необходимостью компенсации роста векторного потенциала скачками градиента фазы. Но чем меньше поле, тем медленнее растет А , а следовательно, тем реже должны быть скачки. Действительно, условие компенсации (для квадратной решетки) при произвольном поле имеет вид [c.366]

Хилл принял, что электронный потенциал — внутри металла постоянен и что электроны удерживаются от вылета поверхностным барьером. При расчётах он употреблял два типа барьеров квадратный барьер, при котором потенциал скачком изменяется от — до нуля, и потенциальный барьер, возникающий вследствие наличия сил зеркального отображения [c.699]

В работе [11] приведены результаты измерения потенциала алюминиевого электрода площадью 3-10 —З-Ю см в растворе хлористого натрия. Вследствие непрерывного процесса образования и разрушения окисной пленки происходит периодическое изменение величин потенциала. Потенциал скачком снижался до величины —1,2 вш затем в течение нескольких секунд плав но увеличивался до стационарного значения около —0,5 в. [c.11]

ПРИЧИНЫ ВОЗНИКНОВЕНИЯ СКАЧКА ПОТЕНЦИАЛА МЕЖДУ ФАЗАМИ [c.149]

Причинами возникновения скачка потенциала между двумя фазами являются следующие [c.149]

Как известно из физической химии, скачок потенциала между двумя фазами не может быть измерен, но можно измерить компенсационным методом электродвижущую силу элемента, составленного из исследуемого электрода (например, металла в электролите) и электрода, потенциал которого условно принят за нуль. Таким электродом служит стандартный водородный электрод, а электродвижущую силу гальванического элемента, составленного из стандартного водородного электрода и из исследуемого электрода, принято называть электродным потенциалом, в частности электродным потенциалом металла. [c.150]

Q. СКАЧОК ПОТЕНЦИАЛА НА ГРАНИЦЕ МЕТАЛЛ-ЭЛЕКТРОЛИТ [c.151]

Механизм возникновения скачка потенциала на границе металл-электролит за счет окисления и восстановления самого металла, находящегося в растворе своей соли (см. рис. 106, в и г), может быть представлен следующим образом. Находящиеся на поверх- [c.151]

Рис. 108. Модель пограничного слоя металл — раствор при возникновении скачка потенциала на этой границе

Для термодинамического равновесия представляет интерес суммарный скачок потенциала на границе металл—электролит, т. е. Va, а также остальные скачки потенциалов, алгебраическая сумма которых равна обратимой э. д. с. цепи [c.160]

На рис. 138 приведено изменение потенциальной энергии ионов металла, склонного к самопроизвольному окислению (растворению). На этом рисунке кривые 1 w 2 воспроизводят рис. 107, иллюстрирующий механизм возникновения скачка потенциала на границе [c.198]

Эффект увеличения скорости растворения металла наблюдается, если скачок потенциала сосредоточен в ионном двойном слое. Эффект снижения скорости растворения металла (пассивность может наблюдаться, если скачок потенциала приходится на поверхностный слой металла анодная поляризация уменьшает кинетическую энергию поверхностных электронов (поверхностного уровня Ферми), что приводит к усилению их связи с поверхностными положительными ионами металла и, как следствие этого, к уменьшению свободной энергии и адсорбционной способности поверхности металла. [c.311]

Рис. 24. Схема ионною скачка потенциала (а) и сложного адсорбционно-ионного скачка потенциала (б) при возникновении адсорбционной пассивности

В самостоятельном разряде начиная с токов выше нескольких микроампер наблюдается неравномерное распределение электрического поля в межэлектродном пространстве, состоящем из трех зон (рис. 2.6) катодной 1, анодной 2 и столба разряда 3. На электродах часто наблюдаются пятна — анодное А и катодное К. Скачки потенциала и Ул обусловлены скоплениями пространственного заряда (рис. 2.7) и повышенным сопротивлением этих зон по сравнению со столбом. В длинной дуге можно отчетливо различить три указанные выше области, причем основные свойства столба мало зависят от процессов в катодной и анодной зонах. В связи с этим в дальнейшем отдельно рассмотрены явления в столбе дуги и в пограничных областях — катодной и анодной. Для коротких дуг, где влияние [c.37]

На границе раздела металл — электролит создаются условия для перехода атома металла в электролит, так как в этом случае ион металла получает более устойчивую электронную конфигурацию и, кроме того, сильно возрастает энтропия при образовании неупорядоченной системы (раствор) вместо упорядоченной (кристалл). Это создает некоторый скачок потенциала на границе металл — электролит [c.292]

Если крыло обладает очень большим размахом (и постоянным вдоль размаха сечением), то, рассматривая его как бесконечно длинное вдоль оси г, можно считать движение жидкости плоским (в плоскости X, у). Из соображений симметрии ясно, что при этом скорость Vz = d(p/dz в направлении размаха будет вообще равной нулю. В этом случае, следовательно, мы должны искать решение, в котором испытывает скачок только сам потенциал при непрерывных его производных другими словами, поверхность касательного разрыва вообще отсутствует, и мы имеем дело просто с неоднозначной функцией ф(х,у), принимающей конечное приращение Г при обходе по замкнутому кон- [c.260]

Рассмотрим бегущую плоскую монохроматическую волну, распространяющуюся в положительном направлении оси х. В такой волне все величины являются функциями только от х — t, и потому, ска/кем, потенциал имеет вид [c.354]

Фазовый переход первого рода — фазовый переход, при котором претерпевают скачки первые производные от химического потенциала (см. с. 215). [c.86]

Непрерывные переходы, при которых вторые производные от энергии Гиббса (или химического потенциала) испытывают скачки, называются фазовыми переходами второго рода, когда же эти производные при переходе обращаются в бесконечность — критическими переходами, а аномальное поведение свойств веществ в этой области—критическими явлениями. [c.234]

Вольт-амперные характеристики анодных пленок, сформированных при разных потенциалах, были получены следующим образом. Титановый электрод погружали в раствор (40%-ной H2SO4 при 80°С) при потенциалах 0,7 1,0 и 1,4 В и выдерживали до установления токов, близких к стационарным. После этого потенциал скачком смещали на некоторую величину Д до менее положительного значения через 20 с регистрировали ток и потенциал возвращали к исходному значению. Как только ток на электроде принимал первоначальное значение, цикл повторяли для другого значения потенциала и т. д. [75]. [c.42]

Вольт-амперные характеристики пленок, приведенные на рис. 9, можно рассматривать как кривые, связывающие ионный ток через неизменную пассивную пленку с величиной смещения потенциала от потенциала ее формирования (0,7 1,0 и 1,4 В). Видно, что хорошо соблюдается линейная зависимость логарифма плотности тока от потенциала анода. Вольт-амперные характеристики анодных пленок, сформированных при разных потенциалах, были получены следующим образом. Титановый электрод погружался в раствор (40% H2SO4, 80°С) при потенциале 0,7 1,0 и 1,4 В и выдерживался до установления токов, близких к стационарным. После этого потенциал скачком смещался на некоторую величину Дф до менее положительного значения через 20 с регистрировался ток и потенциал возвращался к исходному значению. Как только ток на электроде принимал первоначальное значение, цикл повторялся для другого значения потенциала и т. д. [48]. [c.28]

Периоды вихревой структуры можно найти, применяя идею компенсации роста векторного потенциала скачками градиента фазы на линиях разреза, проведенных через вихревые точки параллельно оси у. Если период вдааь оси у есть а, то скачок dffidy на каждой линии есть 2я/а. Компенсация роста члена нЯд2 sin 0 в (18.81) происходит при условии [c.379]

Японские ученые нашли критическую концентрацию хромата (от 6 до 7 X 10 моль л для стальной проволоки), выше которой скорость коррозии внезапно падает, в то время как потенциал скачком увеличивается. Однако, для того чтобы потенциал достиг своей конечной величины, требуется значительное время. Для электролитного железа, протравленного в кислоте, значение потенциала непосредственно после погружения железа в раствор хромата было почти одинаковым как для концентраций ниже критического, так и выше его однако спустя 2 часа, значение потенциала было 0,1 в в растворах, содержащих хромат в избытке по сравнению с критической концентрацией, и — 0,6 в в растворах с концентрацией хромата ниже критической. Пассивное состояние, возникшее при погружении в раствор с концентрацией хромата выше критической, сохранялось после перемещения металла в растворы с концентрацией ниже критической. Например, железо, находившееся в течение 30 час. в 1 х 10" М растворе хромата, имело потенциал равный 0,1 в даже тогда, когда его переместили в 2 х 10 М. раствор хромата, сохраняя это значение без изменения в течение 30 час, в более разбавленном растворе напротив, потенциал железа, помещенного на 30 час. в 2 X 10" М раствор хромата (слишком слабый для того, чтобы обусловить пассивность), равнялся — 0,6 б. После перемещения в 1 х 10" М. раствор хромата потенциал увеличивался постепенно, достигнув — 0,35 е спустя 5 час., значение лотенциала далее не возрастало и железо так и не стало пассивным. Этот [c.148]

Анодная поляризация металла, т. е. сдвиг потенциала металла в положительную сторону, когда > ( л1е)обр и А1/ > О, повышает энергетический уровень катионов на поверхности металла и понижает его у катионов, находящихся в растворе на расстоянии бо от поверхности металла, как это представлено кривой 3 на рис. 138. Устанавливающийся при этом скачок потенциала, поляризуемого внешним током металла относительно растЕюра V , дает в плотной части двойного слоя скачок г]) I odp- совершаемая работа А при переходе 1 г-иона катионов металла в раствор будет равна [c.199]

Уравнения (386) и (387) справедливы для любого окислительновосстановительного электрода и показывают зависимость скоростей электродных процессов от потенциала и строения двойного электрического слоя. При этом видно, что на скорость электродного процесса оказывает влияние только часть общего скачка потенциала, приходящаяся на плотную часть двойного электрического слоя (т. е. на зону, где протекает электрохимическая реакция), гр = (Ум.)обр + А1/ — il i. [c.201]

Нернст полагал, что электродный потенциал металла возникает в результате обмена ионами между металлом и раствором, но в качестве движущих сил этого обмена ионами Нернстом были приняты электролитическая упругость растворения металла Р и осмотическое давление растворенного вещества я. На этой основе им была создана качественная картина возникновения скачка потенциала на границе металл—раствор и количественная зависимость величины скачка этого потенциала для металлических электродов первого рода от концентрации раствора. Из теории Нернста, в частности, следовал вывод о независимости стан-дартньга ( нормальных ) потенциалов электродов от природы растворителя, поскольку величина электролитической упругости растворения Р, определяющая нормальный (или стандартный) потенциал металла, не являлась функцией свойств растворителя, а зависела только от свойств металла. [c.216]

Теория пассивационного барьера (А. И. Красильщиков) исходит из того, что анодная поляризация металла в зависимости от места локализации скачка потенциала металл—раствор может приводить как к увеличению, так и к торможению скорости процесса его растворения. [c.310]

Способность ион-атома переходить в раствор электролита различна у разных металлов и может быть охарактеризована рабочей функцией, представляющей собой скачок потенциала, возникающий на границе металл — вакуум. Чем больше значение рабочей функции, т. е. чем сильнее связь между ион-атомом и электроном, тем труднее ион-атому покинуть металлическую решетку. Как видно из данных, приведенных в табл. 1, такие металлы, как платина и медь, характеризуются большой рабочей функцией и обладают меньшей склонностью переходить из металлического состояния в ионное, чем, например, калий, нанрий или магний. [c.14]

Для вычисления подъемной силы хорошо обтекаемого крыла с помощью формулы Жуковского необходимо определтъ циркуляцию скорости Г. Это делается следующим образом. Везде, кроме области следа, движение потенциально. В данном же случае след очень тонок и занимает на поверхности крыла лишь очень небольшую область вблизи его задней заостренной кромки. Поэтому для определения распределения скоростей (а с ним и циркуляции Г) можно решать задачу о потенциальном обтекании крыла идеальной жидкостью. Наличие следа учитывается при этом тем, что от острой задней кромки крыла отходит поверхность касательного разрыва, на которой потенциал испытывает скачок ф2 —ф1 = Г. Как было уже показано в 38, на этой поверхности испытывает скачок также и производная d(f/dz, а производные д((,/дх и д(р/ду непрерывны. Для крыла конечного размаха поставленная таким образом задача имеет однозначное решение. Нахождение точного решения, однако, весьма сложно. [c.260]

Уравнения Эренфеста связывают скачки вторых производных термодинамического потенциала не только при фазовых переходах второго рода, но и в случае целого ряда фазовых переходов первого рода. Примером такого перехода первого рода является переход из упорядоченного состояния в неупорядоченное в сплавах АиСпз, Au u и др. Характерной особенностью этих фазовых [c.238]

Уравнения Эренфеста связывают скачки вторых производных термодинамического потенциала не только при фазовых переходах второго рода, но и в случае целого ряда фазовых переходов первого рода. Примером такого перехода первого рода является переход из упорядоченного состояния в неупорядоченное в сплавах АиСиз, Au u и др. Характерной особенностью этих фазовых переходов является постоянство скачков объёма и энтропии на всей линии превращения [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...