Давление отрыва

Как показал Фишер, ошибка из-за пренебрежения величиной А/о не превышает 5 или самое большее 10%, а давление отрыва в высшей степени нечувствительно к длительности времени ожидания первого пузыря. Используя эти два наблюдения, из уравнения (9) можно для разности давлений получить следующую зависимость [c.85]

Надо отметить, что влияние температуры в уравнении (10) незначительно. Поэтому для чистой жидкости следовало бы ожидать приближения ДР к теоретическому давлению отрыва, которое составляет приблизительно величину от сотен до тысяч атмосфер. Экспериментально установлено, что перегрев, соответствующий ДР больше нескольких атмосфер, очень трудно поддерживать. Поэтому образование зародышей в однородной жидкости исключается из рассмотрения. [c.86]

Фиг. 12. Давление отрыва и давление в точке перегиба кривой давления турбулентный пограничный слой, = 5-10 [2].

Неожиданное подобие результатов, связанных с замыканием двух совершенно различных каверн, можно объяснить (с некоторыми оговорками) следующим образом. Рассмотрим свободный след непосредственно перед критической точкой. Если отношения в свободной или ограниченной областях отрывного течения сжатия одинаковы, то одинаковы и отклонения линий тока внешнего течения, внешнее давление, а также среднее давление отрыва Рр. Если уравнение (14) выражает фундаментальные характеристики течения в области отрыва, то давления в начале области сжатия р также одинаковы в обоих случаях. Перед уступом, обращенным навстречу потоку, значение р определяется механизмом свободного взаимодействия , т. е. приращением давления, которое пограничный слой в состоянии поддерживать перед отрывом. Теперь рассмотрим свободный след. Скорость на центральной линии в области свободного смешения не равна нулю. Течение в состоянии поддерживать возрастание давления в направлении движения до точки торможения (предполагается, что возрастание давления в направлении движения преобладает над возрастанием давления, обусловленным переносом количества движения в поперечном направлении в самом деле, ноток должен остановиться, перед тем как изменить движение на обратное [c.37]

При испытаниях и доводке двигателей пользуются так называемыми регулировочными характеристиками, позволяющими уточнить влияние отдельных элементов регулировки двигателя на среднее ре (или на ge), как, например, влияние на р — угла опережения впрыска, давления отрыва иглы форсунки, продолжительность впрыска и т. д. [c.103]

К регулировочным характеристикам относятся также зависимости основных показателей двигателя от угла опережения зажигания, опережения впрыска, давления впрыска, давления отрыва [c.302]

Давление отрыва иглы, кгс/см ......................280+5 [c.75]

Как будет показано в дальнейшем (гл. IX), образовавшийся из-за наличия внутреннего трения в жидкости пограничный слой не выдерживает резкого восстановления давления, отрывается и искажает теоретическую картину обтекания. [c.211]

Степень адгезии покрытия к подложке оценивают по величине давления отрыва и характеру отрыва покрытия от подложки, при этом берется средняя величина показаний на трех — пяти образцах. [c.55]

Зависимости относительного статического давления = Р /Рос чениях сверхзвуковой части вблизи критического, сечения (х =0,3) и вблизи среза сопла (х = 2) приведены на рис. 6.13 в зависимости от местного угла коничности сверхзвуковой части 0 . Здесь же указаны приближенные значения давления отрыва потока в соплах тг о р и граница области автомодельного (безотрывного) и неавтомодельного (отрывного) течения в соплах. [c.274]

Шар, к которому по форме приближаются многие твердые компоненты потоков газовзвеси, является плохо обтекаемым телом. Безотрывное обтекание сохраняется лишь при невысоких числах Rex, а положение точки отрыва пограничного слоя от поверхности зависит от режима обтекания, т. е. от Ret- Соответственно меняется и закон сопротивления, который оценивается коэффициентом аэродинамического сопротивления Сш, учитывающим как силы трения, так и разность сил давления в лобовой и кормовой частях шара. [c.47]

Указание. Затяжкой называется усилие, действующее вдоль оси болта. Полная затяжка верхнего болта состоит из двух частей первая устраняет возможность отрыва кронштейна и опрокидывания его вокруг нижнего болта, вторая обеспечивает то нормальное давление верхней части кронштейна на стену, которое вызывает необходимую силу трения. [c.58]

Отрыв капли и ее перенос обеспечивается электродинамическими силами и давлением газовых потоков. Эти силы увеличиваются с ростом сварочного тока, увеличение тока приводит к измельчению капель. Сила тяжести капли имеет существенное значение при малых плотностях тока и способствует отрыву и переносу капель металла только при сварке в нижнем положении. [c.21]

В гл.4 мы отмечали, что твердое тело, в принципе, может иметь определенный объем и в отсутствии внешнего давления Р . Однако, строго говоря, при любой конечной температуре состояние тела при = О не будет равновесным, потому что частицы, совершая тепловое движение, могут случайно отрываться от поверхности тела, и если их постоянно откачивать, чтобы поддерживать = О, объем тела будет уменьшаться до тех пор, пока все оно не испарится. Правда, это может происходить очень медленно. [c.120]

Требуется найти условия, при которых тот или иной конец стержня перестает оказывать давление и отделяется от плоскости, на которую он опирается. Для простоты считаем скорости всех точек в момент отрыва равными нулю. [c.58]

При малых токах магнитное давление невелико, но при токах в сотни тысяч и миллионы ампер давление становится столь большим, что разряд полностью отрывается от стенок и плазма оказывается хорошо изолированной от стенок. Большое значение в решении этих вопросов имели работы советских физиков А. Д. Сахарова и И. Е. Тамма. [c.330]

Выясним еще, какими свойствами обладает распределение давления р х) вблизи точки отрыва. При у = 0 левая сторона уравнения (40,6) обращается в нуль вместе с и и остается [c.235]

Приведем простое рассуждение, которое показывает необходимость возникновения отрыва в случаях, когда в отсутствии отрыва в обтекающем тело потоке жидкости имелось бы достаточно быстрое возрастание давления (и соответственно этому падение скорости V) в направлении течения. Пусть на малом расстоянии S.X — Х2 — Х давление р испытывает достаточно большое увеличение от значения pi до р2 р2 Pi). На том же расстоянии Дх скорость U жидкости вне пограничного слоя падает от исходного значения И] до значительно меньшего значения JJ2, определяемого уравнением Бернулли [c.236]

Интересным случаем возникновения отрыва является обтекание угла, образованного двумя пересекающимися твердыми поверхностями. При ламинарном потенциальном обтекании выпуклого угла (рис. 3) скорость жидкости на крае угла обратилась бы в бесконечность (см. задачу 6 10), возрастая вдоль потока, подходящего к краю, и убывая в потоке, уходящем от него. В действительности, быстрое падение скорости (и соответственно возрастание давления) за краем угла приводит к возникновению отрыва, причем линией отрыва является линия края угла. В результате возникает картина движения, рассмотренная в 35. [c.237]

При ламинарном же течении внутри вогнутого угла (рис. 4) скорость жидкости обращается на краю угла в нуль. Падение скорости (и возрастание давления) имеет здесь место в потоке, подходящем к краю угла. Оно приводит, вообще говоря, к возникновению отрыва, причем линия отрыва расположена вверх по течению от края угла. [c.237]

Обсудим теперь возникновение зародышей в клинообразных трещинах. Если стенки трещины хорошо смачиваются, то применимы примерно те же рассуждения, что и для впадин, а теоретические перегревы и давления отрыва окажутся гораздо больше экспериментальных значений. Если стенки несмачиваемы, то жидкость можно оторвать от произвольно малой площади на дне с очень малой затратой работы, но возникающая паровая фаза не сможет расти, пока не разорвана связь на границе жидкости и твердого тела по всей длине трещины. Следовательно, зародыши, если нет существующей заранее паровой фазы, обычно возникают в несма-чиваемых впадинах скорее, чем в трещинах. Это отличие важно, так как большая часть вновь изготовленных металлических поверхностей покрыта главным образом не впадинами, а канавками от строгания или резания при окончательной обработке поверхностей или при изготовлении штампов или литейных форм. С другой стороны, при отливке в землю на окисленных, например подвергшихся эрозии или анодированных, поверхностях или на химически травленных поверхностях, какие получаются при фосфатировании или хромировании, должны образовываться главным образом впадины. [c.93]

Утолщение ламинарного пограничного слоя на лбу крылового профиля приводит к раннему отрыву в области передней кромки, где слой ламинарен и легко под действием обратного перепада давления отрывается. В этом случае, если наблюдение производится в малотурбулентных трубах или в натурных условиях полета в малотурбулентной атмосфере, вероятно образование пузыря отрыва, т. е. замкнутой отрывной области, которая, расширяясь с возрастанием угла атаки, превратится в полный разомкнутый срыв потока с поверхности крыла, приводящий к тому резкому нарушению циркуляции [c.542]

В0Д1 ламинарном течении около плоской пластины коэффициент давления отрыва зависит от числа Рейнольдса, но при сверхзвуковом турбулентном течении коэффициент давления очень слабо зависит от числа Рейнольдса или не зависит совсем. Однако коэффициент давления зависит от числа Маха как в ламинарном, так к в турбулентном потоках. При сверхзвуковом течении в отличие от дозвукового в области скачка уплотнения существует значительная по величине составляющая градиента давления по нормали к стенке. В дозвуковом пограничном слое аналогичная составляющая градиента давления настолько мала, что статическое давление по толщине пограничного слоя можно считать постоянным. [c.37]

Прп чисто. таминарнол режиме обтекания уступа, обращенного навстречу потоку (фиг. 40), имеется область плато давления с почти постоянным давлением в области отрыва. Давление отрыва Рв и давление в области плато Рр соответственно на 15 и 30% выше, чем давление непосредственно перед областью отрыва. В ряде случаев наблюдалось очень слабое возрастание давления во внутреннем угле уступа и на его лобовой поверхности. На небольшом участке у внешнего угла уступа существует область, в которой местное давление на лобовой поверхности выше, чем давление в области отрыва, так как часть оторвавшегося слоя затормаживается на этой поверхности. Если оторвавшийся слой в точке отрыва толстый, то это возрастание давления незначительно. Если же он очень тонок, то давление возрастает на небольшом участке вблизи внешнего угла. В переходном режиме пограничный слой сохраняется ламинарным при отрыве, так что возрастание давления, вызывающее отрыв, остается по существу таким же, как и при чисто ламинарном отрыве. Но переход приводит к более высокому росту давления перед присоединением потока на уступе. [c.49]

Вычислив I/" (0) = 20го, найдем в соответствии с (5) д(0)== = —Сго. Таким образом, деление па стенке падает с удалением от начала координат. Поскольку действует благоприятный градиент давления, отрыва при увеличении 1 Го1 не происходит. Потеря импульса за счет трения о поверхность компенсируется конвективным потоком импульса, создаваемого нисходящим течением холодной жидкости. При Рг 1 ситуация качественно не меняется. Физический итог этого анализа весьма просто и может быть сформулирован так вдоль поверхности дует сильный холодный ветер. Однако результаты, как и в предыдущей задаче, меиее тривиальны для источника тепла. [c.174]

Молекулы СПАВ адсорбируются на границах раздела очищаемая поверхность — загрязнение в виде плотных тончайших молекулярных пленок, создают расклинивающие давления, отрывают загрязнения и переводят их в раствор. Значения расклинивающего давления могут достигать 100 МПа, а капиллярные давления, обуславливающие проникновение раствора в микротрещины, 250 МПа [17]. Максимальное моющее действие водных растворов СПАВ достигается при критической концентрации мицеллообразования (ККМ), когда молекулы поверхностно-активных веществ объединяются между собой, образуя структуры в виде сеток, глобул и т. Д. Образование в растворе мицелл резко изменяет его физико-химические свойства поверхностное натяжение, смачивание, солюбилизацию, эмульгирование, стабилизирующее действие и т. д. [c.43]

При отключении тепловой нагрузки прикрывается задвижка на линии отбора до расхода пара 4—5 т1час, затем золотник регулятора давления отрывается эксцентриком от сильфона, закрывается паровой импульс, и окончательно закрывается задвижка на линии отбора. После этого переводится рукоятка эксцентрика в крайнее правое положе-1ше, закрывается запорный дроссель главного золотника низкого давления и сжимается пружина регулятора давления. [c.285]

В последнее время в Англии и в США разрабатываются методы стирки при помощи ультразвука считают [825], что в будущем этот метод будет иметь большое значение, если удастся сконструировать достаточно эффективные и дешевые ультразвуковые излучатели (см. также [4857]). Известно, что частицы грязи связываются с тканью главным образом силами электростатического притяжения [3675]. Если при помощи ультразвукового излучателя привести воду в состояние высокочастотных колебаний, то быстро меняющееся давление отрывает частицы грязи от ткани гораздо скорее, чем это возможно обычными методами. Эти предварительные результаты были затем дополнены опытами Шиллинга, Рудника, Аллена, Мака и Шерила [3970]. Так, например, белое хлопчатобумажное полотно, сильно загрязненное жирной сажей, удалось отмыть акустическим методом в мыльной воде в течение 1 часа при пятикратной смене воды столь же чисто, как при обычном методе стирки в прачечной за 1—6 час. при пятнадцатикратной смене воды. При этом не происходило наблюдаемое при обычном способе стирки снижение прочности ткани. [c.477]

Увеличение поперечного сечения по длине диффузора обусловливает уменьшение средней скорости течения и, согласно уравнению Бернулли, повышение статического давления. Таким образом, вдоль диффузора устанавливается положительный градиент давления, вызываюгций силу, которая направлена против основного течения. Статическое давление, повышающееся вдоль диффузора, одинаково по всему поперечному сечению, включая область, непосредственно прилегающую к стенке, тогда как скорости распределены по сечению неравномерно и снижаются до нуля у стенки. Вследствие того, что по длине диффузора скорость течения продолжает уменьшаться, при определенных значениях и возникает состояние, при котором запас кинетической энергии потока в пограничном слое становится недостаточным для преодоления давления, характеризующегося положительным градиентом, и поток отрывается от стенок (рис. 1.21, а). [c.27]

Дальнейшее увеличение числа Ре характеризуется тем, что происходит турбулизация гечения в оторвавшемся пограничном слое. В соответствии с этим профиль скорости в слое становится полнее, т. е. оторвавшийся пограничный слой начинает расширяться в сторону стенки диффузора, что в итоге снова приводит к присоединению слоя к стенке. Однако при положительном градиенте давления турбулентный пограничный слой отрывается от стенки, но уже дальше по потоку, поэтому зона турбулентного отрыва получается значительно меньше зоны ламинарного отрыва. [c.30]

Определить скорость подъема поршня и найти, до какой высоты его можно поднимать с такой скоростью без опасности отрыва от него жидкости, если давление насыщенных паров воды р . = 4,25 кГТа, ее плотность р = 995 кг/м (( = 30 С) и атмосферное давление = [c.241]

В случае больших чисел Рейнольдса (Re > 1) часто можно считать, что влияние вязких сил проявляется лишь в топких пограничных слоях у поверхностей частиц и, если нет отрыва этих пограничных слоев (что имеет место при обтекании пузырьков), то в подавляющей части объема dj несущей фазы в ячейке влияние вязкости мало и микродвижепие около частиц определяется взаимодействием нелинейных инерционных сил и сил давления. Такой режим микродвижения будем называть инерционным. Уравнения (3.3.1), (3.3.2) и (3.3.14) для этого режима сведутся к уравнениям идеальной несжимаемой жидкости = — piS , pi = onst) [c.119]

В чистой воде образующийся пузырек соприкасается с то.тько ч го отделившимся п сливается с ним. При этом давление немец генно падает и пузырек отрывается от отверстия, где начинает сформироваться с.ледующий, который может слигься с предыдущим пузырько.м II те.м же способохМ оторваться. В жидкостях ласса А, например в 1 ) -ной уксусной кис.тоте, образующийся пузырек. либо будет просто отталкивать предыдущий, либо сам окажется отброшенны.м в сторону. [c.116]

Уравнение (6.34) справедливо в случае медленного относительного движения или высокой концентрации твердых частиц. Эти определения становятся более понятными при рассмотрении передачи количества движения от частиц к жидкости. Заметим, что, согласно уравнению (6.34), дискретная фаза считается сплошной средой, т. е. количество движения передается не только от газа к частицам, но и наоборот. Следовательно, в диффузоре, где частицы тормозятся, они также вносят вклад в повышение давления. Очевидно, это не всегда так. Фрёсслинг [686] показал, что даже при ламинарном режиме относительного движения перед отрывом толщина пограничного слоя б потока около сферы (фиг. 2.2) определяется по соотношению [c.279]

Физический смысл этого результата понятен. По сравнению с молекулами на плоской поверхности у молекул на сферической поверхности меньше соседей, к которым они притягиваются. Поэтому им легче отрываться и переходить в пар. Значит, при той же температуре нужна ббльшая, чем в случае плоской поверхности плотность пара (и потому большее его давление), чтобы обратный поток молекул к капле уравновесил их потерю. Или, при том же давлении и плотности пара—более низкая температура, чтобы уменыпилась скорость испарения капли. А если этого нет, то капля испарится. [c.135]

Заедание зубьев происходит преимущественно в высоконагру-женных быстроходных передачах. В месте контакта зубьев развиваются высокие давления и температура, масляная пленка разрывается и появляется металлический контакт. Здесь происходит как бы сваривание частиц металла с последующим отрывом их от менее прочной поверхности. Образовавшиеся наросты на зубьях задирают поверхности других зубьев, оставляя на них широкие и глубокие борозды в направлении скольжения (рнс. 3.103, в). Заедание может завершиться прекращением относительного движения. Для предупреждения заедания понижают шероховатость поверхностей зубьев, повышают их твердость и применяют противозадирные масла. [c.350]

Можно поставить вопрос о том, какова должна (5ыть форма тела (при заданной, например, площади его сечения) для того, чтобы оно испытывало при движении в жидкости по возможности малое сопротивление. Из всего предыдущего ясно, что для этого во всяком случае необходимо достичь по возможности более позднего отрыва отрыв должен произойти поближе к заднему концу тела так, чтобы турбулентный след был как можно более узким. Мы уже знаем, что возникновение отрыва облегчается наличием быстрого возрастания давления вдоль обтекаемого тела вниз по течению. Поэтому необходимо придать телу такую форму, чтобы изменение давления вдоль него, — в той области, где давление возрастает, происходило по возможности медленно и плавно. Этого можно достичь приданием телу удлиненной (в направлении обтекания) формы, причем оно плавно заостряется в направлении обтекания так, что стекающие с разных сторон поверхности тела потоки как бы плавно смыкаются без того, чтобы им пришлось где-либо обтекать какие-нибудь углы или же сильно поворачивать по отношению к направлению набегающего потока. Спереди же тело должно быть закруг.лено при наличии здесь угла скорость жидкости на его краю обратилась бы в бесконечность (см. задачу 6 10), вслед за чем произошли бы сильное возрастание давления вниз по течению и неизбежный отрыв. [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...