Теплота высшая

Рабочее тело за один период двигателя проходит замкнутый круговой процесс (цикл), состоящий из изотермического расширения на участке I—2 (рис. 2.11), адиабатического расширения на участке 2—3, изотермического сжатия на участке 3—4 и адиабатического сжатия на участке 4—/ этот цикл называется циклом Карно. На участке 1—2 рабочее тело находится в тепловом контакте с источником теплоты высшей температуры Г . Следовательно, участок /—2 цикла представляет собой отрезок обрати.мой изотермы с температурой Тр, при этом рабочее тело получает от источника теплоту На участке 3—4 рабочее тело приводится в контакт с источником [c.48]

Цикл, совершаемый по часовой стрелке, называемый также прямым циклом, представляет собой цикл теплового двигателя в результате прямого цикла производится работа над внешним объектом работы, численно равная разности количеств теплоты, отданной источником теплоты высшей температуры и полученной источником теплоты низшей температуры. Цикл, совершаемый против часовой стрелки, т. е. обратный цикл, характерен для теплового насоса или холодильной машины в р( зультате обратного цикла за счет затраты работы внешним источником работы осуществляется перенос теплоты от низшей температуры к высшей (т. е. от источника теплоты с более низкой температурой к источнику теплоты с более высокой температурой), при этом источник теплоты низшей температуры отдает количество теплоты Q , а источник теплоты высшей температуры получает количество теплоты 1 Ql -= [c.49]

Температуру приемника теплоты (например, тающий лед) обозначим ta, а температуру источника теплоты высшей температуры (теплоотдатчика) обозначим t. Тогда согласно (е) [c.115]

Второе положение термодинамики состоит в том, что невозможно передать теплоту от холодного тела к теплому, не затратив при этом механической работы или вообще какой-нибудь произвольной силы природы. Превращение теплоты низшего источника в теплоту высшего не может произойти без вознаграждения. Правильность этого положения едва ли требует каких-либо доказательств. [c.39]

Возврат рабочего тела в исходное состояние происходит в процессе сжатия 2-Ь-1, расположенном над процессом расширения, т. е. проходящем при более высоких температурных условиях. Это обстоятельство дает возможность передавать отводимую от рабочего тела теплоту высшему источнику теплоты. На сжатие затрачивается работа /ц определяемая на графике площадью с Ь2(1. [c.36]

При добыче нефти выделяется так называемый попутный газ, одер-жащий меньше метана, чем природный, но больше высших углеводородов и поэтому выделяющий при сгорании больше теплоты. Проблема полного его использования сейчас весьма актуальна. Так, в СССР на попутном газе работает Сургутская ГРЭС мощностью 2,5 ГВт, в том же районе сооружаются аналогичные ГРЭС. Естественно, если близко есть газопровод природного газа, попутный газ проще всего закачивать в него. [c.121]

В технических устройствах вода обычно выбрасывается вместе с продуктами сгорания в виде пара. Если в результате сгорания вода получается в виде пара, теплота сгорания называется низшей — Qi. Она меньше, чем Qs, на количество затрат теплоты на испарение, В СССР и ряде других стран обычно оперируют низшей теплотой сгорания на рабочее состояние Q. В США и Великобритании теплотехнические расчеты выполняют на основе высшей теплоты сгорания. [c.123]

К каменным относятся угли с высшей теплотой сгорания во влажном беззольном состоянии более 24 МДж/кг и выходом летучих веществ более 9%. Их плотность равна 1150—1500 кг/м . [c.124]

Таким образом, при политропном процессе AD, когда мы переходим от низшей адиабаты к высшей и от высшей изотермы к низшей, 2>0, d7 <0 и, следовательно, при таком процессе теплоемкость С = 52/d Г отрицательна. При процессе D A или AD теплоемкость также отрицательна, так как при этом 5Q<0, а dT>0. При процессах с отрицательной теплоемкостью работа, совершаемая системой, больше количества получаемой ею теплоты (52 > О, dT<0) или, наоборот, работа над системой больше отдаваемого количества теплоты (52 < О, dr>0). [c.302]

Как уже отмечалось, цикл, изображенный на рис. 15.3, близок к обобщенному циклу Карно, в котором, как мы знаем из 5.8, имеет место регенерация теплоты. Это значит, что теплота, выделяющаяся при изменении состояния рабочего тела от высшей к низшей температуре вдоль нижней изобары, используется для перевода рабочего тела к высшей температуре вдоль верхней изобары. [c.524]

В холодильных машинах, работающих по обратному круговому циклу, за счет подводимой извне работы осуществляется перенос теплоты от тела с низшей температурой к телу с высшей температурой. [c.41]

Тепловыми машинами в термодинамике называют тепловые двигатели и холодильные машины (турбокомпрессоры). Тепловым двигателем принято называть непрерывно действующую систему, осуществляющую прямые круговые процессы (циклы), в которых теплота превращается в работу. В холодильных машинах, работающих по обратному круговому циклу, за счет подводимой извне работы осуществляется перенос теплоты от тела с низшей температурой t2 к телу с высшей температурой [c.49]

В цикле холодильной машины (рис. 4.1,6) осуществляется процесс переноса теплоты Q2 от источника низшей температуры Г2 к источнику высшей температуры Г], причем к источнику Г] передается больше теплоты Ql, чем было отнято от источника температур Гг, на величину, эквивалентную подводимой извне работе. Циклы холодильных машин называют иногда обратными в отличие от циклов тепловых двигателей, которые называют прямыми. [c.51]

Прямой цикл Карно (рис. 4.1) состоит из четырех обратимых процессов двух изотермических а-Ь, d- и двух адиабатных a-d, Ь-с. В тепловой машине, работающей по этому циклу, подвод теплоты от высшего источника осуществляется при 1200 К, а отвод к низшему — при 300 К. Какая доля подводимого количества теплоты расходуется на совершение работы и какая отводится к низшему источнику теплоты [c.40]

Рабочим телом в ГТУ является воздух. Цикл (рис. 4.2) характеризуется степенью повышения давления, равной 8, и степенью предварительного расширения, равной 2,5. Какая доля подводимого количества теплоты расходуется на совершение работы и какая отводится к низшему тепловому источнику При каких температурах высшего и низшего тепловых источников к. п. д. цикла Карно [c.40]

Очевидно, также, что не могут в одной точке пересекаться и две изотермы, соответствующие разным температурам Ti и Гг < Ti, так как это означало бы (рис. 2.12) возможность существования цикла, в котором производится положительная работа за счет источника теплоты низшей температуры Та с переносом части теплоты от этого источника к источнику высшей температуры Ti. [c.77]

Для твердого и жидкого топлива различают теплоту сгорания высшую Q, (кДж/кг) и низшую Qn (кДж/кг). [c.9]

Величины высшей и низшей теплоты сгорания рабочей, горючей и сухой массы твердого (жидкого) топлива связаны выражениями [c.9]

Задача 1.9. Определить низшую и высшую теплоту сгорания рабочей массы челябинского угля марки БЗ состава С = 37,3% Н = 2,8% SP = 1,0% N = 0,9% 0 = 10,5% = 29,5% иР = 18,0%. [c.11]

Задача 1.10. Определить низшую и высшую теплоту сгорания рабочей массы кузнецкого угля марки Д, если состав его горючей массы С = 78,5% Н = 5,6% S" = 0,4% N = 2,5% 0 =13,0%. Зольность сухой массы. 4 = 15,0% и влажность рабочая И =12,0%. [c.11]

Высшая теплота сгорания, по формуле (1.9), [c.11]

Задача 1.14. Определить низшую и высшую теплоту сгорания рабочей массы ленинградских сланцев, если известны следующие величины 6 = 36 848 кДж/кг Н = 2,7% Л = 46,0% И =11,5% и(С02)р = 16,4%. [c.12]

Задача 1.15. Определить низшую и высшую теплоту сгорания горючей массы высокосернистого мазута, если известны следующие величины 6 =38 772 кДж/кг Н =10,4% = 0,1% й = 3,0%. [c.12]

Высшая теплота сгорания рабочей массы топлива, по формуле (1.9), [c.13]

Различают высшую и низшую теплоты сгорания. Высшей теплотой сгорания QS называется количество теплоты, выделяющейся при сгорании топлива с учетом теплоты конденсации водяных паров, образующихся при сгорании водорода и испарении влаги топлива Низшей теплотой сгорания QS называется теплота сгорания топлива при условии, что влага, образующаяся при сгорании водорода топлива 9Н , и влага топлива находятся в парообразном состоянии. [c.226]

Связь между высшей и низшей теплотой горения топлива выражается формулой [c.226]

Высшая теплота сгорания твердого и жидкого топлив определяется лабораторным путем методом калориметрирования. Точное аналитическое определение теплоты сгорания твердого и жидкого топлив по [c.226]

Рассматривая этот же цикл на Т — 5-диаграмме (рис. 1.10, б), видим, что на участке 1-п-2 удельная теплота 2 должна подводиться к рабочему телу от источников с более низкой температурой, а на участке 2-т-1 отводиться в количестве к другим телам, имеющим более высокую температуру. Так передается теплота с низшего температурного уровня на высший и происходит охлаждение тел, которое обязательно сопровождается затратой (компенсацией) извне некоторой удельной работы и превращением ее в удельную теплоту 0- При этом удельная теплота, передаваемая на более высокий температурный уровень, определяется выражением [c.35]

Из условия обратимости цикла Карно следует, что все превращения энергии, совершаемые в обратном направлении, будут оставаться прежними по абсолютному значению в этом случае приемник теплоты с температурой Т. становится теплоотдатчиком и цикл получает теплоту в количестве Q . По верхней изотерме при температуре 7 , от рабочего тела отводится теплота, абсолютное значение которой Qi =Q2 + iL , где L —работа, уже не получаемая от цикла, а подводимая к нему извне. В результате совершения обратного цикла Карно будет происходить переход теплоты в количестве от источника низшей температуры к источнику высшей температуры. Для осуществления указанного перехода теплоты в соответствии со вторым началом термодинамики необходимо извне подводить работу L, которая преобразуется в теплоту, отводимую в теплоприемник при температуре Т . [c.110]

Топливо состоит из горючей и минеральной части и влаги. В состав горючей части входят углерод С, водород Н и сера S, находящиеся в сложных соединениях с кислородом О и азотом N. Важной характеристикой топлива является теплота сгорания. Теплота сгорания — количество теплоты, выделяющейся при полном сгорании топлива. Различают низшую и высшую теплоту сгорания. [c.21]

Теплоту сгорания топлива определяют опытным путем. Количество выделяемой теплоты зависит от конечного состояния продуктов сгорания и в частности от того, в каком агрегатном состоянии находится влага (в виде пара или воды). В связи с этим различают высшую QS и низшую QS теплоту сгорания. [c.25]

Ехли цикл совершается по часовой стрелке, то согласно принятому ранее правилу знаков для теплоты и работы применительно к рабочему телу L Z>0, Qi>-0 величина при этом не равна нулю и отрицательна. Чтобы убедиться в этом, допустим, что Qa >0. В этом случае от источника теплоты низшей температуры отнимается теплота Q . Вместе с теплотой Qi, полученной от источника теплоты высшей температуры, общее количество теплоты, отданной обоими источниками теплоты и преобразованной в работу, составит Qi + Qa = L. Превратив эту работу в теплоту при те.мпературе и передав ее источнику теплоты высшей температуры, мы придем к следующему результату от источника теплоты низшей температуры Га перенесено к источнику теплоты высшей температуры Tj Г> Га некоторое положительное количество теплоты и притом без каких-либо остаточных изменений в системе. Но согласно первой формулировке второго начала термодинамики это невозможно следовательно, Q.a не может иметь в случае L > 0 положительного значения, т. е. < 0. Таким образом, при положительной полезной работе L рабочее тело получает от более нагретого тела количество теплоты Qi и отдает менее нагретому телу количество теплоты Q,, т. е. Qj i> 0 и Qa < 0. Из этого следует, что между абсолютными значениями L, Qi и Qa существует соотношение [c.48]

Использование двигателя Карно в качестве термометрического устройства. Из сказанного выше следует, что в цикле Карно отношение абсолютной величины количества теплоты Qj, полученной рабочим телом от источника теплоты высшей температуры Т , к абсолютной величине количества теплоты Qa, отданной источнику теплоты низшей температуры Го, есть при = = onst возрастающая функция температуры Tj [c.52]

Однозначность энтропии. Энтропия есть однозначная функция состояния тела. Это свойство энтропии вытекает непосредственно как из первой, так и из второй формулировок второго начала термодинамики. Будем вначале исходить из первой формулировки. Тогда если бы энтропия была не однозначной функцией состояния, то через точку 1 (рис. 2.20, а) могли бы проходить две обратимые адиабаты, соответствующие значениям энтропии Si и S2, где Sa i>Si. Выбрав две изотермы температур Ti и Га так, как показано на рис. 2.20, а, можно было бы осуществить цикл labl dl, при котором площадь lab равняется площади led, так что общая работа цикла равна нулю. Однако в цикле labl dl от источника теплоты низшей температуры отводится теплота — Si), а источнику теплоты высшей темпе- [c.59]

Если цикл совершается по часовой стрелке, то L > О, > О, а ( 2 < 0. Очевидно, что Qg не может быть положительной величиной. В самом деле, вместе с теплотой Q , полученной от источника теплоты высшей температуры, обш,ее количество теплоты, отданной обоими источниками теплоты и преобразованной в работу, составляет -f + = L. Если Qa > О- то после превращения этой работы в теплоту при температуре t-i и передачи ее источнику теплоты с этой температурой источник не только возвратится к начальному состоянию, но и получит дополнительное количество теплоты, равное Qj- Другими словами, от источника теплоты более низкой температуры 2 будет перенесено к источнику теплоты более высокой темпратуры ti > некоторое положительное количество теплоты Q., без каких-либо остаточных изменений в системе (без затраты работы). Но согласно первой формулировке второго начала термодинамики это невозможно. Следовательно, Q2 не может иметь в случае L > О положительного значения, т. е. Q2 < 0. Таким образом, при положительной полезной работе L рабочее тело получает от более нагретого тела количество теплоты Qi и отдает менее нагретому телу количество теплоты Q , т. е. > О и Q2 < О, Из выражения (2.2) следует, что справедливо соотношение [c.61]

В ряде научно-исследовательских институтов и высших учебных заведений (МАИ, МВТУ, МИФИ, МИХМ, МЭИ) продолжаются интенсивные исследования процессов тепло- и массообмена изучаются физические основы процессов, разрабатываются новые и совершенствуются старые методы расчета. В настоящее время во всем мире актуальны процессы теплообмена летательных аппаратов и в том числе космических многоразового действия в активных зонах реакторов в магнитогидродинамических генераторах (установках для прямого преобразования теплоты в электрическую энергию) в газотурбинных установках. Разрабатываются способы тепловой защиты высокоскоростных летательных аппаратов. [c.4]

Задача 1.13. Определить высшую теплоту сгорания горючей и сухой массы кизеловского угля марки Г, если известны следующие ве шчины 19 680 кДж/кг Н = 3,6% Л = 31,0% = = 6,0%. [c.12]

Задача 1.19. Определить высшую теплоту сгорания рабочей массы, приведенную влажность, приведенную зольность, приведенную сернистость и тепловой эквивалент подмосковного угля марки Б2 состава С = 28,7% Н = 2,2% S = 2,7% N = 0,6% 0 = 8,6% . = 25,2% П = 32%. [c.13]

Задача 1.20. Определить высшую теплоту сгорания рабочей массы, приведенную влажность, приведенную зольность, приведенную сернистость и тепловой эквивалент донепкого угля марки А, если известны следующие величины Q = 22 625 кДж/кг Н =1,2% SS=1,7% = 22,9% ff = 8,5%. [c.14]

На Ts-диаграмме, изображенной на рис. 1.4, кривая АВ представляет термодинамический процесс. Если пренебречь бесконечно малой величиной высшего порядка, то площадь заштрихованной элементарной площадки будет равна Тds, а так как ds = >q/T, то, следовательно, эта площадь равна Tds = bq. Площадь AB D равна сумме элементарных площадок, т. е. пл. AB D = Tds = jbq = q- теплоте термодинамического процесса АВ, что и требовалось доказать. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...