Теплота и температура кипения

При дальнейшем подводе теплоты в кипящей жидкости будет уменьшаться содержание второго компонента, а процесс парообразования будет соответствовать линии 2-3. В точке 3 раствор будет представлять систему, состоящую из кипящей жидкости (точка 3 ) состава Сд- и сухого насыщенного пара (точка 3 ) состава Сз , причем Сз" >Сз, Сз и Сз" представляют собой равновесные составы соответственно жидкости и пара для давления р и температуры кипения i j- = (з". Если подводить теплоту и далее, то можно достичь точки 4, в которой раствор будет полностью переведен в сухой насыщенный пар, причем состав этого пара тот же, что и начальный состав жидкой смеси (С = С). Кипящая жидкость, равновесная с сухим насыщенным паром состава С , имеет состав С . При дальнейшем подводе теплоты будет происходить перегрев пара (точка 5). [c.335]

Теплота испарения г дана при нормальном атмосферном давлении и температуре кипения. [c.467]

Из диаграммы следует, что при анализе эволюции системы при различных скоростях деформирования необходимо применять характерные для каждой области критерии. Отмечено, что для области I целесообразно использовать пластичность, твердость, предел прочности для области II — теплоемкость, температуру плавления, скрытую теплоту плавления, энтальпию для области III — скрытую теплоту испарения, температуру кипения. Этот вывод согласуется с предпосылками термодинамических теорий прочности, в основу которых положены термодинамические константы (скрытая теплота плавления, энтальпия), и кинетической теории С.Н. Журкова, связывающей максимальную энергию активации разрушения со скрытой теплотой испарения. [c.151]

Между теплотами и температурами плавления металлов, так же как между их теплотами испарения и температурами кипения, существуют почти линейные зависимости (рис. 21). Это отвечает постоянству соответствующих энтропий [c.48]

Теплота испарения при кипении называется теплотой испарения в точке кипения Z-кип- С увеличением давления и температуры кипения /-кип уменьшается до L un— — О при Т = Ткр. Для оценки /. ип можно использовать формулу [c.192]

Удельный вес Уо при температуре 0 С, температура плавления теплота плавления и температура кипения некоторых веществ [c.75]

Некоторые данные о теплоте испарения (1 кг жидкости) и температуре кипения при давлении 760 мм рт. ст. приведены в табл. 1-16. [c.20]

ТЕПЛОТА ИСПАРЕНИЯ И ТЕМПЕРАТУРА КИПЕНИЯ [c.21]

Удельная теплота испарения, т.е. отнесенная к единице массы жидкости, для углеводородов и их смесей уменьшается с увеличением молекулярной массы и температуры кипения. При одной и той же молекулярной массе углеводородов наибольшие значения теплоты парообразования имеют ароматические и ацетиленовые углеводороды, наименьшие - алканы и олефины нафтеновые углеводороды занимают промежуточное положение. Углеводороды изомерного строения каждого класса имеют более низкую теплоту испарения, чем углеводороды нормального строения. Высокое значение теплот испарения имеют такие ассоциированные жидкости, как спирты, молекулы которых обладают полярностью. [c.45]

Начальное состояние воды, находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао. При подводе теплоты к воде ее температура постепенно повышается до тех пор, пока не достигнет температуры кипения ts, соответствующей данному давлению. При этом удельный объем жидкости сначала уменьшается, достигает минимального значении при /= = 4 °С, а затем начинает возрастать. (Такой аномалией — увеличением плотности при нагревании в некотором диапазоне температур — обладают немногие жидкости. У большинства жидкостей удельный объем при нагревании увеличивается монотонно.) Состояние жидкости, доведенной до температуры кипения, изображается на диаграмме точкой а. [c.34]

Гг, совершая техническую работу /тех и превращаясь во влажный пар с параметрами точки 2. Этот пар поступает в конденсатор, где отдает теплоту холодному источнику (циркулирующей по трубкам охлаждающей воде), в результате чего его степень сухости уменьшается от хч до Х2. Изотермы в области влажного пара являются одновременно и изобарами, поэтому процессы 5-1 и 2-2 протекают при постоянных давлениях pi и р2. Влажный пар с параметрами точки 2 сжимается в компрессоре по линии 2 -5, превращаясь в воду с температурой кипения. На практике этот цикл не осуществляется прежде всего потому, что в реальном цикле вследствие потерь, связанных с неравновесностью протекающих в нем процессов, на привод компрессора затрачивалась бы большая часть мощности, вырабатываемой турбиной. [c.62]

Добавление энергии при температуре и давлении, соответствующих плавлению, приводит к увеличению потенциальной энергии и межатомных расстояний до такой степени, что жесткая структура нарушается, и твердая фаза переходит в жидкую. Увеличение расстояния между частицами позволяет им приобрести некоторое количество поступательной и вращательной энергии. Общая энергия на единицу массы, поглощенная при переходе из твердой фазы в жидкую, называется скрытой теплотой плавления . Так как поступательное и вращательное движение частиц в жидкой фазе при точке замерзания сильно затруднено, то эта фаза почти подобна твердой фазе при тех же температуре и давлении. Однако частицы жидкой фазы при температуре кипения больше удалены друг от друга и имеют большую свободу в поступательном и вращательном движении. [c.59]

Добавление энергии при температуре кипения и соответствующем давлении настолько увеличивает потенциальную энергию, что позволяет частицам отойти друг от друга на относительно большие расстояния, и вещество из жидкого состояния переходит в газовую фазу. В газовой фазе силы притяжения между частицами слабы, и частицы получают свободу независимого перемещения и вращения. Общая энергия на единицу массы вещества, поглощенная при переходе из жидкой фазы в газовую, называется скрытой теплотой испарения . [c.59]

Вообще температура кипения возрастает с увеличением давления. Поскольку температура кипения и давление возрастают, то плотность пара увеличивается, а плотность жидкой фазы уменьшается до тех пор, пока при определенных температуре и давлении плотность и другие свойства этих двух фаз не станут идентичными. Эти значения температуры и давления определяют критическую точку. По мере приближения к критической точке свойства двух фаз становятся более близкими и энергия, требуемая для превращения вещества из одной фазы в другую, уменьшается. В критической точке скрытая теплота парообразования становится равной нулю. При температуре выше критической невозможно получить более одной фазы при любом давлении. [c.60]

Масло, благодаря более высокой температуре кипения, имеет и более высокую температуру перехода от пузырчатого кипения к конвективному теплообмену, поэтому при охлаждении в масле опасность образования трещин резко уменьшается. Однако масло, будучи более вязким и имея более низкое значение скрытой теплоты парообразования, охлаждает медленнее, чем вода. [c.292]

Изменение энтропии воды в изобарном процессе графически на Гх-диаграмме представится отрезком s (в процессе АВ) (рис. 11-6). Площадь под кривой процесса АВ будет в некотором масштабе определять с небольшим допущением энтальпию кипящей воды После подогрева воды до температуры кипения начинается процесс парообразования при постоянном давлении н неизменной температуре Т . Количество теплоты, подведенное при парообразовании и равное г, графически определяется площадью под кривой ВС (s" — [c.183]

На рис. 19-4 изображен идеальный цикл Ренкина в pv-ma-грамме. Точка 4 характеризует состояние кипящей воды в котле при давлении pi. Линия 4-5 изображает процесс парообразования в котле затем пар подсушивается в перегревателе — процесс 5-6, 6-1 — процесс перегрева пара в перегревателе при давлении pi. Полученный пар по адиабате 1-2 расширяется в цилиндре парового двигателя до давления р2 в конденсаторе. В процессе 2-2 пар полностью конденсируется до состояния кипящей жидкости np>i давлении р2, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Процесс сжатия воды 2 -3 осуществляется в насосе получающееся при этом повышение температуры воды ничтожно мало, и им в исследованиях при давлениях до 30—40 бар пренебрегают. Линия 3-4 изображает изменение объема воды при нагревании от температуры в конденсаторе до температуры кипения. Работа насоса изображается заштрихованной площадью 032 7. Энтальпия пара при выходе из перегревателя в точке 1 равна h и в Ts-диаграмме (рис. 19-5) изображается пл. 92 34617109. Энтальпия пара при входе в конденсатор в точке 2 равна jg и в Ts-диаграмме изображается пл. 92 27109. Энтальпия воды при выходе из конденсатора в точке 2 [c.298]

Иногда в качестве рабочих жидкостей применяют расплавленные металлы, обладающие значительными достоинствами. Они имеют высокую температуру кипения, большие коэффициенты теплоотдачи и термически устойчивы. Жидкие металлы используют в тех случаях, когда при низких давлениях требуется передавать теплоту высоких потенциалов. Водяной пар для этих условий мало [c.436]

Металлический натрий обладает высокими свойствами как Тепло-переносчик низкой температурой плавления (97°С), большой теплоемкостью (0 27 кал/(кг°С)), малой плотностью (0,97 кг/дм в твердом состоянии и 0,74 кг/дм в жидком). Температура кипения 880°С Исключительно высокая скрытая теплота испарения (1100 кал/кг) обеспечивает [c.393]

Переход на парожидкостный режим при докритических параметрах охладителя сопровождается повышением гидравлического сопротивления пористого материала вследствие увеличения объема паров охладителя. При этом пористая стенка начинает работать на устойчивом режиме парожидкостного охлаждения, но при увеличенном давлении охладителя. Температура же горячей стенки скачкообразно возрастает и в определенном диапазоне расходов охладителя остается постоянной (см. рис. 6.3). Постоянство температуры горячей стенки в некотором интервале расходов охладителя можно объяснить тем, что при истечении из пористой стенки парожидкостной смеси не вся жидкость участвует в ее охлаждении, часть жидкости в виде мельчайших капель по инерции проходит сквозь пограничный слой и уносится потоком горячего газа. По мере уменьшения расхода охладителя количество жидкости в парожидкостной смеси уменьшается, а граница раздела жидкость—пар перемещается внутрь стенки. Температура поверхности, соприкасающейся с горячим газом, остается постоянной, а температура стенки со стороны подачи охладителя возрастает и достигает температуры кипения. Этот момент характеризуется вторичным повышением гидравлического сопротивления пористого материала. Над пористой стенкой со стороны подачи охладителя образуется паровой слой. Система начинает работать на паровой режим охлаждения. При этом температура горячей поверхности стенки резко возрастает, что может привести к ее прогару. По мере повышения в газовом потоке давления область удельных расходов охладителя, где температура горячей стенки постоянна, сокращается и>за уменьшения скрытой теплоты парообразования (см. рис. 6.4). [c.154]

Количество теплоты, затраченной для подогрева жидкости от 0° С до температуры кипения при постоянном давлении, называют теплотой жидкости. Ее можно определить как разность энтальпий жидкости в состоянии кипения и жидкости при том же давлении и 0° С, т. е. [c.172]

При нормальном давлении температура кипения гелия Тд = 4,2 К. Для ее понижения используют откачку паров гелия. Как сильно нужно понизить давление для достижения температуры Г = 2 К, если теплота испарения гелия Q = 25 дж/г и слабо зависит от температуры в этом интервале температур Пары гелия считайте идеальным газом. [c.141]

Поскольку при переходе жидкости в пар теплота сообщается (Х>0) и объем всегда увеличивается v >v ), то, следовательно, dT/dp>(), т. е, температура кипения при увеличении давления всегда повышается. Точка же плавления при увеличении давления или повышается, или понижается, смотря по тому, увеличивается или уменьшается объем при плавлении. У большинства тел при плавлении v">v, поэтому у таких тел, как и в случае кипения, dT/dp>0. Однако у воды, чугуна, висмута, германия и таллия объем при плавлении твердой фазы уменьшается (жидкая фаза в этих случаях тяжелее твердой), поэтому для них dT/dp<0, т. е. точка плавления с увеличением давления понижается. [c.236]

Построение термодинамической шкалы температур можно представить следующим образом. Пусть температуры цикла A-B- -D (рис. 6.5) равны температуре кипения воды и температуре таяния льда Гц. Полагая, что в этом цикле в работу превращена теплота [c.73]

Если (при постоянном давлении) подводить к жидкости теплоту, то при достижении температуры кипения начнется превращение воды в пар — точка т. Удельный объем жидкости вследствие нагрева увеличивается от у, до v. При более высоком давлении процесс парообразования начнется и при более высокой температуре следовательно, объем воды при достижении точки кипения будет больше, чем раньше (точка т."). [c.109]

Пар высокой концентрации образуется вследствие кипения жидкости малой концентрации в парогенераторе 7 при давлении более высоком, чем давление в испарителе и абсорбере. Для испарения жидкости к генератору подводится теплота при температуре которая должна быть не ниже [c.626]

В некоторый момент температура жидкости достигнет температуры кипения (точка б ). При кипении пар образуется уже во всей массе жидкости. Имея меньшую, чем у жидкости, плотность, пузырьки пара устремляются к поверхности, и начинается интенсивное испарение жидкости с сильным увеличением объема смеси. Таким образом, отрезок изобары а б соответствует процессу нагревания жидкости при постоянном давлении от О °С до температуры кипения Г . Температуру кипения, при которой жидкость начинает превращаться в пар, называют температурой насыщения, а пар, образующийся при этом, — влажным насыщенным паром. При дальнейшем подводе теплоты количество жидкой фазы уменьшается, а количество пара увеличивается. Температура смеси остается постоянной, так как вся подводимая теплота идет на испарение жидкой фазы. Этот процесс парообразования в координатах р—V изображается линией б —с", которая одновременно является и изобарой, и изотермой. Следовательно, процесс парообразования б —с" является изобарно-изотермическим. [c.63]

Теплоту, расходуемую на превращение 1 кг воды, предварительно нагретой до температуры кипения, в пар той же температуры, называют теплотой испарения, или теплотой парообразования, и обозначают г. [c.64]

В кипятильнике при pK = onst происходит выпаривание из раствора компонента за счет подводимой от горячего источника теплоты Ц. Пар направляется в конденсатор, где, отдавая теплоту охлаждающей среде (воде), конденсируется также при p = onst. При этом образуется жидкость с высокой концентрацией аммиака. В регулирующем вентиле РВ2 давление этого легкокипящего компонента снижается до давления в абсорбере (ратемпература кипения. С этими параметрами жидкость поступает в испаритель и, отбирая теплоту переходит в пар. Пар направляется в абсорбер, где поглощается раствором выделяющаяся при этом теплота отводится охлаждающей водой. Чтобы не было изменения концентрации растворов в кипятильнике и абсорбере а( а> к) вследствие выпаривания компонента в первом и поглощения во втором, часть обогащенного легкокипящим компонентом раствора из абсорбера перекачивается насосом в кипятильник, а из последнего часть обедненного раствора через дроссель FBI направляется в абсорбер. [c.201]

Сила сцепления одноатомных металлов находит вьвражение в теплоте возгонки Ь, равной энергии, необходимой для диссоциации одной грамм-молекулы вещества на свободные атомы. В табл. 7-6 приведены [Л. 10] значения Ь в ккал/моль лри комнатной температуре. Значения, приведенные в скобках, были оценены при помощи правила Троутона, которое дает соотношение между Ь и температурой кипения °К [c.156]

Для отвода теплоты от охлаждаемого или криоста-/ тируемого объекта чаще всего предпочитают использовать ожиженные газы, так как в этом случае достигается наибольшая интенсификация теплообмена. С помощью жидкости легко поддерживать и регулировать температуру криостатирования. Действительно, с изменением давления насыщенного пара (см. табл. 1) меняется и температура кипения жидкости. Таким образом, достаточно сконденсировать газ, а затем поддерживать неизменным давление насыщенного пара, чтобы получить соответствующую постоянную температуру. Регулировать температуру жидкости этим способом можно в диапазоне от критической до температуры тройной точки. Допустимый интервал изменения температуры жидкости зависит от свойства вещества. Общая закономерность для сжиженных газов такова, что с понижением критической температуры вещества умень- [c.12]

Теплота qt подводится при р = onst в процессах 4-5 (подогрев воды до температуры кипения), 5-6 (парообразование) и 6-1 (перегрев пара). Теплота <71, подведенная к I кг рабочего тела в изобарном процессе, равна разности энтальпий в конечной и начальной точках процесса q = h]—hA. [c.63]

С (точка 2). При промежуточных концентрациях температуры кипения при давлении 100 кПа лежит в указанном интервале (кривая 12). Составы раствора и равновесного с ним пара при той же температуре оказываются различными, т. е. при кипении раствора концентрации 1 образуется пар, имеющий по сравнению с исходным раствором более высокую концентрацию легкокипя-щего компонента, равную 2. (Из раствора интенсивно выпаривается тот компонент, который при данном давлении имеет меньшую температуру кипения.) Поскольку процесс выпаривания является эндотермическим, т. е. протекает с затратой теплоты, то обратный ему процесс поглощения компонента раствором является экзотермическим. [c.201]

Соединение Критическая температура, К Критическое давление, атм Точка кипения при 1 агпх, К Скрытая теплота и спареиия при 1 агп.ч ккал/моль [c.325]

Количество теплоты, затраченное на парообразование 1 кг воды при температуре кипения до сухого насыщенного парг, называется полной теплотой парообразования и обозначается буквой г. Теплота парообразования г вполне определяется давлением или температурой. С возрастанием последних г уменьшается и в критической точке делается равной нулю. Полная теплота парообразования г расходуется на изменение внутренней потенциальной энергии или на работу дисгрегации (разъединения) р и на внешнюю работу расширения p v" — v ) --= ij). Величина р называется внутренней, а г з — внешней теплотой парообразования. Полная теплота паробразования равна [c.178]

Теплота в цикле подводится при р = onst в процессах 3-4 (подогрев воды до температуры кипения), 4-6 (парообразование) и [c.299]

Для данных Tj и значение г будет падать с уменьшением значений теплоты испарения применяемых рабочих веществ. Так как, по правилу Трутона, отношение L кал/молъ) к температуре кипения Гкип. (°1 ) приблизительно постоянно и равно 21, то малые значения L соответствуют низким температурам кипения. Следовательно, по равенству (10.2), с понижением степень сжатия г должна уменьшаться. [c.33]

Как известно, в устойчивом равновесии всякая сйстема в зависимости от характера внешних условий имеет минимум одного из своих термодинамических потенциалов и при изменении этих условий переходит из одного устойчивого состояния в другое. Например, когда воде сообщается теплота при нормальном атмосферном давлении, то она или нагревается, или закипает и частично переходит в пар, как только ее температура достигает 100° С. Однако известно также, что путем очистки жидкости можно добиться ее перегрева и фазовый переход не наступит даже при температуре, заметно превышающей температуру кипения при данном давлении. Аналогично обстоит дело и в случае других фазовых переходов первого рода в чистом паре затягивается конденсация (переохлажденный пар), в чистой жидкости или растворе затягивается переход в кристаллическое состояние (пересыщение). [c.229]

Как уже было сказано, опытами установлено, что в процессе парообразования жидкость, нагретая до температуры кипения при этой температуре и определенном постоянном давлении, обращается в пар. Количество теплоты, затрачиваемое в процессе при р = onst на превращение 1 кг воды при температуре кипения в сухой насыщенный пар той же температуры, обозначим через г. [c.113]

На рис. 14.3 изображена принципиальная схема паровой холодильной машины. Рабочим телом является не газ, а легко-кипящая жидкость. Аппарат, в котором происходит кипение жидкости, называется испарителем. Хладагент с температурой кипения н давленне.м кипения Рп (точка 4) поступает в испаритель И, где, отнимая от объекта охлаждения теплоту <7о, кипит при постоянных То и Ро-Образующийся в испарителе пар (точка 1) отсасывается компрессором КМ, сжимается в ием до давления р (точка 2) п нагнетается в конденсатор КД- В конденсаторе пар хладагента конденсируется при постоянных значениях р,,, за счет отвода от него теплоты q в окружающую среду (точка 3). Затем жидкий хладагент поступает в расширительный цилиндр РЦ, где расширяется до давления р (точка 4), после чего хладагент способен снова кипеть в испарителе при низкой температуре и отн 1мать теплоту от охлаждаемой среды. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...