Показатель усиления

Указанное обстоятельство, казалось бы, противоречит материалам 2.1, в соответствии с которыми общее усиление каждого из двух составляющих моду следующих навстречу друг другу когерентных пучков должно определяться исключительно интегралом от коэффициента усиления по длине / /Гус(2 ) dz ведь в этот интеграл входят и зоны вблизи узлов поля, не принимающие реального участия в процессе усиления Противоречие снимается, если принять во внимание, что среда, к которой относится рис. 3.126, образует подобие толстой голографической решетки , от которой происходит частичное отражение создавших эту решетку пучков. В данном варианте взаимодействия отраженные пучки накладываются на проходящие, находясь с последними в противофазе и ослабляя их. Благодаря этому эффективный показатель усиления и оказывается меньше его среднего значения. [c.177]

С ростом мощности генерации реальное усиление на проход, обеспечиваемое фоторефрактивным кристаллом, падает. Так, при сравнивании интенсивностей генерационной волны и волны накачки показатель усиления станет вдвое меньше, чем для слабого сигнала. [c.41]

Для описания усиления сигнального пучка удобно ввести экспоненциальный коэффициент усиления с показателем усиления П [c.84]

Показатель усиления в направлении 2 можно выразить как [c.233]

Показатель усиления предпочтительнее выражать через f, а не через время существования спонтанного излучения. В случае гауссовой формы линии [c.234]

Метод максимальных потерь дает среднее значение усиления за два прохода. Необходимо отметить, что располагать ослабители в том конце резонатора, через который не выводится излучение, не рекомендуется, поскольку приемник тогда должен будет выделять ослабленный сигнал на фоне шума лазера на длине волны 3,5 мк, усиленного соответственно полному показателю усиления за один проход. [c.242]

МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ ПОКАЗАТЕЛЯ УСИЛЕНИЯ В СТЕКЛЕ, АКТИВИРОВАННОМ НЕОДИМОМ, НА ДЛИНЕ ВОЛНЫ i=l,06 л//ч [c.254]

Показатель усиления лазерного материала нужен для любого расчета потенциальных возможностей как лазерного усилителя, так и генератора. Чтобы вычислить его чисто теоретически, нужно точно знать распределение поля лигандов, окружающих активный ион, и влияние поля на вероятность рассматриваемого перехода. Если для кристаллической матрицы такие вычисления [c.254]

Показатель усиления характеризует увеличение интенсивности излучения при прохождении его через среду (на единице длины). Понятие показателя усиления противоположно понятию показателя поглощения. Интенсивность излучения I в точке 2 связана с интенсивностью /о в точке z = 0 уравнением [c.255]

Чтобы измерить показатель усиления у прямым способом в неодимовом стекле, можно измерять, насколько увеличивается интенсивность излучения с длиной волны 1,06 мк по прохождении им известного пути в стекле. При этом основная трудность — в определении числа активных ионов неодима, которые дают наблюдающееся усиление. [c.255]

Чтобы уяснить себе принцип расчета показателя усиления по показателю поглощения, рассмотрим три энергетических уровня неодима (табл. 5.6). [c.258]

Далее мы будем считать, что частота входного сигнала совпадает с частотой центра линии, т. е. v = V . Тогда выражение (5.88) можно записать как выражение для показателя усиления [c.265]

Показатель усиления [см. формулу (5.91)] теперь можно записать как [c.266]

Если рассматривать линию как неоднородно уширенную, то показатель усиления вычисляется по формуле [c.268]

В соответствии с изложенным выше [46] можно вывести формулу для показателя усиления [c.269]

Эффективная ширина полосы лазерного усилителя зависит от плотности инверсной заселенности и становится значительно меньше (9.9) в случае больших усилений. В этом можно убедиться, если показатель усиления в центре линии выразить через вероятность перехода Л21 [c.459]

Учитывая зависимость показателя усиления от частоты, можно записать усиление на единицу длины через форму спектральной линии S(v) [c.459]

Z — длина оптической системы а —показатель усиления газового лазера [c.529]

Закон Кирхгофа для ПР и РП. Формула (25) выражает интенсивность рассеянного света через показатель усиления пробной волны. Существует более общая связь между спонтанными и вынужденными эффектами, которую можно найти с помощью кинетического уравнения. В приближении заданной накачки ПР при поглощении на холостой частоте (т. е. рассеяние на поляритонах, РП) описывается следующим эффективным гамильтонианом (ср. [c.221]

Строго говоря, и показатель преломления, и коэффициент усиления зависят от амплитуды поля и от частоты. Поэтому соотношения (228.1) и (228,2) представляют собой систему уравнений относительно амплитуды и частоты, и их следует решать совместно. Это обстоятельство в некоторых случаях может привести к поправкам к полученным выше решениям. Однако утверждение о дискретности спектра генерации останется, очевидно, в силе. [c.796]

Отличительной чертой всех полупроводниковых лазерных материалов, в том числе и арсенида галлия, является очень высокий по сравнению с другими лазерными материалами (кристаллы, стекла, жидкости, газы) коэффициент усиления электромагнитного излучения. Благодаря этому удается выполнить условие генерации для миниатюрных полупроводниковых образцов. Типичный лазер на арсениде галлия показан на рис. 35.24, а. Для получения генерации две противоположные поверхности полупроводника полируют и делают плоскопараллельными, а две другие оставляют грубо обработанными, чтобы предотвратить генерацию в нежелательных направлениях. Обычно обе отражающие поверхности не имеют отражающих покрытий, так как показатель преломления полупроводника достаточно большой и от полированных торцов отражается примерно 35 % падающего излучения. Активная область представляет собой слой толщиной около 1 мкм, т. е. немного больше запирающего слоя (примерно 0,2 мкм). В свою очередь поперечные размеры лазерного пучка гораздо больше (около 40 мкм) толщины активной области (рис. 35.24, б). Следовательно, лазерный пучок занимает довольно большое пространство в р- и п-областях. Однако поскольку поперечные размеры пучка все же относительно невелики, выходное излучение имеет большую расходимость (несколько градусов). [c.297]

Натуральный показатель усиления g — величина, обратная расстоянию, на котором поток излучения, образующего параллельный пучок в веществе с A7V<0, усиливается в е раз (е — основание натуральных логарифмов) в результате совместного действия поглощения, усиления и рассеяния в веществе (dimg = L [g ] = l м ). [c.194]

Показатель усиления в импульсных газоразрядных СО2-Л. обычно составляет от 1,5 до 3—4 м Ч Импульсные СО2-Л. успешно работают при давлениях до 10—15 атм. При давлении более 5—7 атм ударное уширение становится примерно равным интервалу между колебательно-вра-щат. линиями полос. Это позволяет получить плавную перестройку частоты во всём диапазоне, показанном на рис. 1. В непрерывном режиме применение трубок диаметром 1—2 мм (т. н. волноводные лазеры) даёт возможность работать при давлении до 0,2—0,4 атм и существенно расширить диапазон перестройки частоты за счёт ударного уширення линий. [c.445]

Поскольку показатель усиления у равен произведению сечения усиления на плотность возбужденных ионов, а каждый воз-бужденный ион запасает энергию, равную 1,875 10 дж, мы имеем [c.259]

В газовых лазерах линия почти всегда неоднородно уширена. Допплеровская ширина линии намного больше естественной, или радиационной, ширины линии. Частота атомных столкновений намного меньше частоты актов спонтанного высвечивания возбужденного состояния. Ширину данной линии можно с хорошим приближением принимать равной допплеровской ширине линии до тех пор, пока коэффициент ненасыш,енного усиления мал. Если допплеровскую ширину линии можно принимать за ширину данной линии в случае показателя усиления (1//) (dZ/dz), то в случае обш,его усиления (/вых//вх) при больших значениях ненасьаденного усиления этого делать нельзя. Тогда ширина линии оказывается равной лишь доле допплеровской ширины, так как для разных частей линии усиление неодинаково. [c.397]

Для количественной характеристики пространственного согласования резонатора со средой целесообразно ввести специальные параметры — так называемые относительный объем моды и относительный эффективный показатель усиления. Если распределение усиления по среде однородно, то указанное согласование может быть охарактеризовано величиной относительного объема моды. Под относительным объемом моды понимают отношение объема части активной среды (на рис. 3.19 заштрихована), которая ограничена поверхностью с амплитудой основной моды, в <Се> раз меньшей осевой, в том же поперечном сечении, ко всему объему среды. Введенный таким образом относительный объем моды обычно меньше единицы. Увеличение этой характеристики улучшает заполнение активной среды полем резонатора. Если расстояние от оси резонатора до поверхности, ограничивающей объем моды, обозначить Ш, то для астигматичного резонатора относительный объем моды выразится так (см. рис. 3.19) [c.90]

Вычислите диаметр входного отверстия в плоскопараллельном или конфокальном резонаторе, помещенном перед выходным зеркалом с целью получения генерации ТЕМор-моды в СО2-лазере. Считайте, что показатель усиления g = 0,04 см и дли- [c.570]

Из всего многообразия факторов, влияющих на электрохимический процесс коррозии, весьма важным является водородный показатель раствора электролита, т. е. характеристика активности в ием водородных ионов. Усиление или ослабление коррозионного процесса часто является функцией от активности ионов водорода в растворе. Уменьшение pH раствора, т. е. увеличение активности ионов Н+-приводит обычно к возрастанию скорости коррозии, так как потенциалы водородного и кислородного электродов делаются более иоложительиымл к катодные процессы водородной и кислородной деполяризации облегчаются. Примером такого влияния pH на скорость коррозии может СЛУЖИТЬ сильное ускорение растворения многих металлов (же- [c.69]

Станки и другие средства производства, сконструированные с учетом эргономических показателей в сочетании с оптимальной рабочей средой, обеспечивают наименьшее физическое и нервно-эмоциональное напряжение, малую утомляемость оператора, создают условия, при которых человек получает в процессе труда наибольшее удовлетворение. Это сказывается и на производственных результатах возможные скорости, производительность, точность, надежность работы средств производства и контроля используются в наибольшей степени. Например, на Рижском заводе ВЭФ на участке конвейерной сборки радиоприемников положительную роль в создании хорошей эргономической рабочей среды сыграли следую-ш.ие мероприятия периодическое 20 %-ное усиление освеш,енности рабочих мест на 1,5—2 мин, трансляция функциональной музыки по программе, устанавливаемой музыковедом, подача к рабочим местам дважды в смену кофе. Очень важным было участие психолога в рассмотрении конфликтных ситуаций и создание обстановки, исключающей их возникиовепне. Работы по промыи]ленпой эстетике в нашей стране в настоящее время развиваются в направлении создания систем и комплексов изделий, средств производства н предметов окружающей среды, хорошо согласованных и совместимых как функционально, так и с точки зрения гармонии и удобства работы. В качестве примера можно привести проект комплексной системной программы для промышленности, выпускающей электроизмерительные приборы. Проект разработан Всесоюзным НИИ технической эстетики и Всесоюзным объединением Союзэлектро-прибор . Это объединение выпускает свыше 1200 наименований электроизмерительной техники. Техническое качество приборов в основном удовлетворяет современным требованиям, но некоторые из них неудобны в эксплуатации, имеют непривлекательный вид, и из них трудно создавать приборные комплексы, на которых было бы удоб/ю работать. [c.87]

Вскоре был предложен остроумный метод гигантского увеличения интенсивности второй гармоники (до нескольких десятков процентов), названный фазовым или пространственным синхронизмом. Для его понимания следует учитывать следующие особенности рассматриваемого процесса. Вторичные волны, возникающие при воздействии излучения на какой-либо ансамбль атомов, в обычной (линейной) аптике обладают одной и той же фазовой скоростью и одновременно доходят до приемника света, усиливая друг друга. Фазовая скорость волн удвоенной частоты будет иной, и эффект усиления N будет иметь место лишь в том случае, когда показатель преломления среды для волн частот m и 2со будет одинаков. Но такую среду можно создать искусственно, используя, например, кристалл КДП (рис.4.22). Поверхность пересекается с поверхностью nj, и, следовательно, волны, распространяющиеся в направлении, указанном на чертеже стрелкой, имеют одинаковую скорость. Это и будет направ- [c.170]

Подход, основанный на аналогии с френелевским отражением, поучителен вот в каком отношении. Напомним, что отражение от границы раздела двух сред возникает вследствие различия как показателей преломления, так и коэффициентов поглощения (усиления). В частности, отражение от металлов объясняется, главным образом, второй причиной. Из сказанного легко сделать вывод, что самоотражение в активное среде лазера может обусловливаться модуляцией и показателя преломления, и коэффициента усиления. Как показывают более детальные исследования вопроса, самоотражение играет существенную роль в оптических квантовых генераторах. [c.828]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...