Диффузная граница раздела

Первый тип характеризуется переходом от жидкости к твердой фазе на протяжении нескольких атомных слоев, которые образуют диффузную границу раздела фаз (рис. 1.60, а). При этом степень упорядоченности атомов в этих слоях возрастает по мере приближения к полностью затвердевшей области, пока атомы не окажутся на своих местах в узлах кристаллической решетки и не выделится вся скрытая теплота кристаллизации. Такое представление достаточно упрощенное, поскольку в действительности атомы диффузного слоя нельзя четко разделить на принадлежащие к жидкой или твердой фазе. Некоторые из них, расположенные выше штриховой линии (рис. 1.61), могут быть упакованы так же, как и в кристалле, другие же, находящиеся ниже линии (они выделены более темным цветом), несколько смещены относительно своих узлов. [c.100]

Как известно, структурный каркас, образованный дисперсными частицами, в результате протекающих на поверхностях дисперсных частиц окислительных процессов приобретает некоторый заряд, и на границе раздела между компонентами образуется двойной электрический слой, внешняя часть которого, находящаяся в дисперсионной среде, имеет диффузное строение. В целом же система по-прежнему остается электрически нейтральной. [c.427]

Основная цель последующего изложения — связать интегральную интенсивность и угловое распределение (индикатрису) излучения, рассеянного в сторону вакуума, со статистическими свойствами границы раздела. Измерение диффузного рассеяния служит одним из наиболее распространенных и адекватных методов исследования и контроля поверхностей в оптике, физике твердого тела, а также в технологических процессах в машиностроении и микроэлектронике. [c.52]

Ям(Я) —0]. Электрическая составляющая расклинивающего давления и методы ее расчета справедливы для относительно небольших концентраций электролитов. В случаях, когда концентрация электролитов подавляет диффузный слой ионов на границе раздела твердых фаз, приведенные здесь рассуждения теряют смысл. [c.190]

Рассмотренные критерии не обязательно эквивалентны между -собой, и Кан [15] предложил еще один, более общий критерий для решения вопроса о том, происходит ли рост с помощью ступенчатого механизма или нет. По Кану [14], ступень можно определить как переход между двумя соседними параллельными областями границы, которые имеют одинаковые атомные конфигурации и смещены по отношению друг к другу на целое число плоскостей решетки. Под это определение подходят и ступени на диффузных поверхностях раздела. Исходя из такого определения ступени, Кан предполагает, что во всех случаях, когда поверхность раздела может при наличии движущей силы принимать некоторую мета-стабильную конфигурацию, механизм роста будет ступенчатым, причем в процессе роста поверхность раздела будет стремиться сохранить свою конфигурацию и перемещаться только за счет прохождения ступеней, которые не изменяют этой конфигурации. Если же такое метастабильное равновесие невозможно, граница будет продвигаться вперед непрерывно. Это придает структуре поверхности раздела очень важное значение. [c.256]

Часть двойного электрического слоя образована ионами, находящимися на поверхности металла другая его часть (диффузный слой) — ионами, находящимися от поверхности на расстоянии, превышающем радиус иона, и число ионов убывает по мере удаления от границы раздела. Скачок потенциала между металлом и раствором электролита называется электродным потенциалом. Если через электрод протекает электрический ток, то электродный потенциал отличается от равновесного на значение поляризации, вызванной пропусканием тока. [c.11]

Когда поверхность покрывается коллоидом, то на границе раздела возникает двойной диффузный электрический слой, в результате чего поверхность как бы экранируется электрическими зарядами. [c.187]

На диффузных поверхностях рост происходит гораздо легче, чем на гладких. Это связано с тем, что на диффузных границах есть много мест, удобных для присоединения атомов, и по мере присоединения последних такая граница движется более или менее равномерно. В этом случае рост называется непрерывным. Если же граница атомарно-гладкая, то она движется за счет присоединения атомов к ступенькам, которые перемещаются вдоль поверхности раздела (рис. 1.62, а). Такой рост твердой фазы называют ступенчатым. [c.101]

О. с. играет огромную роль во многих природных явлениях, в оптич. приборах (зеркальные и зеркально-линзовые приборы и др.), при постановке научных экспериментов. Для визуального наблюдения к.-л. точки необходимо, чтобы из нее выходил пучок лучей. Поэтому окружающие не самосветящиеся предметы видимы благодаря диффузному О. с. если поверхность предмета гладкая и отражает зеркально, то видна но сама граница раздела, а видны изображения светящихся предметов, полученные при отражении от этой поверхности. Явление миража можно рассматривать как полное внутреннее О. с. от неоднородной слоистой атмосферы в случае наблюдения нри скользящих углах падения. Многие из т. н. летающих тарелок объяснены О. с. Солнца от мелких кристалликов льда в атмосфере. О. с. оказывает и вредное воздействие свет, отражаемый от поверхности линз, приводит к появлению бликов , уменьшению яркости и контрастности изображения. Во многих случаях О. с. можно существенно уменьшить нанесением на поверхности оптич. деталей специальных слоев (см. Просветление оптики). [c.567]

Пространств, распределение интенсивности отражённого света определяется отношением размеров неровностей поверхности (границы раздела) к длине волны X падающего излучения. Если неровности малы по сравнению с X, имеет место правильное, или зеркальное, О. с. Когда размеры неровностей соизмеримы с X или превышают её (шероховатые поверхности, матовые поверхности) и расположение неровностей беспорядочно, О. с. диффузно. Возможно также смешанное О. с., при к-ром часть падающего излучения отражается зеркально, а часть — диффузно. Если же неровности с размерами Х и более расположены регулярно, распределение отражённого света имеет особый хар-р, близкий к наблюдаемому при О. с. от дифракционной решётки. О. с. тесно связано с явлениями преломления света (при полной или неполной прозрачности отражающей среды) и поглощения света (при её неполной прозрачности или непрозрачности). [c.512]

Схема фотометра с применением кубика Люммера показана на рис. 3.12. Здесь и 2 — Два сравниваемых источника света 5 — белый диффузно разбрасывающий свет экран, вполне идентичный с обеих сторон и 8 — два вспомогательных зеркала Р Рч — кубик Люммера А — глаз наблюдателя и V — лупа, позволяющая визировать плоскость раздела кубика. При наблюдении мы видим центр кубика освещенным лучами, идущими от источника а внешняя часть поля освещается лучами от испытавшими полное внутреннее отражение на грани РгР - Если освещенность экрана 5 с обеих сторон одинакова, то граница между полями исчезает. Определяя соответственные расстояния 5 и мы найдем отношение сил света источников. [c.58]

В разд. 8.6 для простоты в качестве граничных условий были использованы формальные значения функций it (О, х), > О и /7 (то, i), < О на границах т = О и т == Tq соответственно. В настоящем разделе будут приведены явные выражения для этих граничных условий в случаях прозрачных и непрозрачных граничных поверхностей, являющихся диффузными и зеркальными отражателями, [c.295]

В настоящем разделе рассматривается задача переноса излучения в плоском слое толщиной L, содержащем распределенные источники энергии с плотностью потока объемного излучения g y). Предположим, что среда поглощает и испускает излучение и что непрозрачные границы г/= О и y = L диффузно испускают и диффузно отражают излучение и поддерживаются при температурах Г] и Гг соответственно. Нужно получить выражения для распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. В настоящем разделе дается математическая постановка этой задачи в случаях серого и несерого газа. [c.321]

В настоящем разделе будет рассмотрена задача переноса излучения при наличии радиационного равновесия в плоском слое серой среды, заключенной между двумя диффузно излучающими и диффузно отражающими непрозрачными серыми границами. Границы т = О и т = то поддерживаются при температурах Г, и Гг и имеют степени черноты ei и ег и диффузные отражательные способности pf и соответственно. На фиг. 11.1 представлена геометрия рассматриваемой задачи и соответствующая система координат. Найдем распределение температуры и пло,т-.ность потока результирующего излучения, в среде. [c.426]

В данном разделе будет рассмотрен теплообмен, излучением в поглощающей, излучающей, но нерассеивающей серой среде, ограниченной двумя параллельными поверхностями, при заданном распределении температуры. Такая постановка задачи соответствует физической ситуации, когда теплообмен излучением происходит при течении высокотемпературного поглощающего и излучающего газа с высокой скоростью между двумя параллельными пластинами. На фиг. 11.5 представлена геометрия задачи и соответствующая система координат. Предположим, что границы т = О и т = То непрозрачные, серые, излучают и отражают диффузно, имеют степени черноты ei и ег, отражательные способности pi и р2 и поддерживаются при температурах Ti и Т гхо-ответственно. Распределение температуры в среде между границами Г(т) задано. Требуется найти плотность потока результирующего излучения в сред-е. [c.438]

В настоящем разделе будет рассмотрен численный метод решения уравнения переноса излучения с помощью гауссовой квадратуры, а также способ определения.плотности потока результирующего излучения в плоском слое поглощающей, излучающей и анизотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т х), заключенной между двумя диффузно отражающими и диффузно излучающими непрозрачными серыми границами. Геометрия задачи и система координат такие же, как на фиг. 11.5. Граничные поверхности т = 0 и т = то поддерживаются при постоянных температурах Ti и Гг и имеют соответственно степени черноты ei и eg и отражательные способности pi и р2. Математически рассматриваемая задача описывается уравнением [c.450]

В настоящем разделе будет рассмотрено применение метода разложения по собственным функциям для решения уравнения переноса излучения и нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения в плоском сл ое поглощающей, излучающей, изотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т (т), заключенной между двумя зеркально отражающими, диффузно излучающими, непрозрачными серыми границами. Граничные поверхности т = О и т = тб имеют постоянные температуры Ту и Гг, степени черноты ei и ег и отражательные способности pf и р соответственно. Геометрия задачи и система координат аналогичны приведенным на фиг. 11.5. Математически рассматриваемая задача описывается уравнением [c.454]

Рассмотрим методы получения точного решения стационарной задачи о совместном переносе тепла теплопроводностью и излучением в слое поглощающей, излучающей и изотропно рассеивающей серой среды, оптическая толщина которого равна То-Границы т = О и т = То являются непрозрачными, серыми, диффузно излучающими и диффузно отражающими и поддерживаются при постоянных температурах Ti и Tz соответственно. На фиг. 12.1 представлены геометрия рассматриваемой задачи,и система координат. В настоящем разделе будут рассмотрены два различных подхода к решению радиационной части задачи. В методе 1 используется подход, описанный в гл. 8 в методе 2 используется разложение по собственным функциям, описанное в гл. 10. [c.502]

Пространств, распределение интенсивности отражённого света зависит от соотношения между размерами неровностей к поверхности (границы раздела) и длиной волны Я падающего излучения. Если Я < Я, то О. с. направленное, или зеркальное. Когда размеры неровностей Я Я или превышают её (шероховатые, матовые поверхности) и расположение неровностей стохастическое, О. с.— диффузное. Возможно также смешанное О. с., при к-ром часть падающего излучения отражается зеркально, а часть диффузно. Если же неровности с размерами й Я расположены к.-л. регулярным образом, то распределение отражённого света имеет особый характер, близкий к наблюдаемому при О. с. от дифракц. решётки. [c.510]

Все несветящиеся предметы видны благодаря диффузному О. с. Если поверхность отражает зеркально, то видна не сама граница раздела, а изображения предметов, полученные нри отражении от этой поверхности. О. с. может оказывать и вредное воздействие, приводя, наир., к появлению бликов , уменьшению яркости и контрастности изображения. 8 этих случаях стараются у.мепьшить О. с., нанося на поверхность оптич. деталей спец, тонкие слои (см. Просветление оптики), [c.513]

Механические свойства аморфных металлов обладают повышенной стойкостью по отношению к нейтронному облучению. Приведены также отдельные данные по ускоряющему влиянию электронного облучения на кристаллизацию. Следует отметить, что в общем случае облучение электронами высокой энергии может влиять как на скорость образования зародышей при кристаллизации, так и на их рост. В случае широко известного сплава FeMNi oPuBe облучение электронами не оказывает заметного влияния на кинетику кристаллизации, которая, очевидно, лимитируется диффузней по границам раздела, но приводит к увеличению скорости зарождения, которая в свою очередь определяется объемной диффузией. [c.20]

Третья причина — несовершенства границ раздела, главные из которых — градиенты состава и поверхностная шероховатость. Учет градиентов состава вблизи границ раздела позволяет описать кривые отражения МИС в широком диапазоне углов, включая много брэгговских максимумов [51, 52]. При этом значения градиентов являются подгоночными параметрами. Как отмечалось выше, из модели Розенблюта следует, что малая шероховатость поверхности в сглаживающих пленках эквивалентна градиентам концентрации. Интенсивность диффузного рассеяния, связанная с шероховатостью, определяется уравнением (И), которое с учетом брэгговского условия (9) можно записать в виде [c.445]

Для того чтобы понять физический смысл фг-потенциала, рассмотрим вкратце строение двойного слоя [46]. Как уже указывалось, на границе раздела металл — электролит возникает электрический слой, образованный отрицательными или положительными зарядами, имеющимися на поверхности металла, и ионами противоположного знака, располагающимися вблизи электрода в растворе. Не следует, однако, думать, что все ионы обкладки двойного слоя одинаково сильно связаны с поверхностью электрода. Благодаря наличию кинетического движения ионов, с одной стороны, и электростатического взаимодействия между ионами и электродом, —с другой стороны, получается определенное распределение ионов вблизи поверхности электрода. Часть ионов прочно связана с поверхностью, мало подвижна и расположена на близком расстоянии от поверхности (радиус иона). Эта часть ионов образует так называемый плотный или гельмгольцевский слой. Другая часть ионов гораздо слабее связана с поверхностью электрода, более подвижна и простирается на расстояние, превышающее радиус иона. Она образует так называемый диффузный слой, в котором имеется определенное распределе- [c.28]

При падении ультразвуковой (УЗ) волны 1Ш плоскую границу раздела, размеры к-рой значительно больше длины волны, происходит зеркальное отражение, причем угод падения равен углу отражения. Препятствия с шероховатой новорхпостью дают ненаправленное диффузное отраже-пио. [c.374]

Причины расклинивающего давления. Расклинивающее давление вызвано различными причинами молекулярным (ван-дер-ваальсовым) воздействием твердой фазы на граничный слой жидкости (молекулярная компонента) и образованием двойного электрического слоя на границе раздела фаз. В свою очередь электрическая составляющая включает ионную и диффузную компоненты [c.124]

Несколько лет тому назад Кан и Хильярд [5] в своей теоретической работе показали, что изменение плотности на границе между твердой и жидкой фазами происходитне резко, на расстоянии размеров одного атома, а в пределах области толш,иной в несколько межатомных расстояний. Эта переходная область и является той областью, которая обеспечивает минимальное значение свободной энергии всей системы. Такие границы раздела между жидкой и твердой фазами называются диффузными. При отсутствии движущей силы поверхность раздела, параллельная какой-либо из кристаллографических плоскостей с низкими индексами, будет принимать равновесную конфигурацию будучи смещена на любое целое число плоскостей решетки, она также будет иметь эту равновесную конфигурацию. Все положения, промежуточные между такими равновесными конфигурациями, соответствуют повышенной свободной энергии. Это возрастание свободной энергии вызывает сопротивление равномерному перемещению границы раздела и приводит к тому, что для равномерного продвижения границы раздела перпендикулярно самой себе (в нормальном направлении) необходима некоторая критическая движущая сила. Чем более диффузной является граница раздела, тем меньше должна быть эта движущая сила. [c.162]

Если значения составов, для которых (5 = О, нанести на график в зависимости от температуры, получим кривую, известную под названием спинодали существенной особенностью флук-туационных теорий выделения является сильное изменение кинетики процесса внутри этой спинодальной кривой. Недавние работы Хиллерта [39] и Кана fl5] показывают, что, вероятно, имеются реальные системы, в которых выделение может происходить в определенном интервале температур и составов, для которого в соответствии с теорией Борелиуса зарождения не требуется. В этих новых теориях рассматриваются флуктуации второго типа (см. разд. 1.1) и показывается, что поверхность раздела между фазами может быть макроскопически диффузной, в результате чего поверхностная энергия границы раздела стремится к нулю, т. е. отпадает одно из главных возражений против описанной выше модели. Правда, необходимо еще учитывать упругую энергию, которая, по-видимому, и обеспечивает устойчивость твердого раствора данного состава при пониженных температурах. Однако в некоторых системах спинодальная кривая, построенная с учетом влияния упругой энергии, простирается до температур, при которых скорость диффузии имеет заметную величину. Если состав сплава и температура соответствуют области внутри этой кривой, происходит спонтанное расслоение, скорость которого ограничивается только скоростью миграции атомов. [c.253]

Механизм электрокинетических явлений связан с образованием двойного электрического слоя на границе раздела фаз. Знаки зарядов твердой и жидкой фаз могут быть разлхгчны и зависят от их природы, однако чаще всего твердая фаза заряда отрицательного знака. По современным представлениям наружная, относящаяся к жидкости, сторона двойного слоя имеет диффузное строение с постепенным убыванием плотности избыточных зарядов (ионов) при удалении от границы твердой фазы. Это связано с наличием взаимодействия между электростатическими силами и силами молекулярного теплового движения в растворе. Ионы, непосредственно прилегающие к твердой фазе (адсорбционный слой), обычно не передвигаются при электрокинетических эффектах вследствие- [c.105]

ОТРАЖЕНИЕ СВЕТА— явление, заключающееся в том, что при падепии световой волны на границу раздела двух сред (из к-рых по крайней мере первая среда прозрачна) возникает волна, распространяющаяся от границы раздела в первую среду. О. с. классифицируют по характеру границы раздела. Если поверхность раздела имеет неровности, размеры к-рых значительно меньше длины волны X, то говорят о правильном или зеркальном О. с. Если размеры неровностей сравнилгы с А, то возможны 2 случая нри хаотич. расположении неровностей имеет место диффузное О. с. если же неровности расположены закономерно (напр., периодично), то О. с. имеет специфич. характер, близкий к отражению от дифракцион- 1ых решеток. [c.565]

Слой жидкости, в котором реализуется указанный градиент концентрации, называют диффузным [150], или зоной концентрационного переохлаждения [163]. В этом слое перенос атомов нримеси контролируетсянроцессом диффузии [79, 150, 163]. Градиент концентрации у границы раздела фаз определяется [c.6]

Наличие внешнего электрического поля будет влиять на движение в жидкости и твердых неметаллических включений. Ясно, что электрокапиллярное движение твердых частиц невоаможно, так ак в этом случае возникающий вдоль поверхности градиент натяжения и силы, обусловленные им, будут уравновешиваться, в частицах упругими напряжениями. Перемещение твердых частиц в жидком металле связано с электрофорезом. Возникновение электрокинетических эффектов, приводящих к движению твердых частиц в металле при наличии внешнего электрического поля, обусловлено, по мнению [77], диффузным рассеянием электронов на поверхности раздела между металлам и твердым включением. Неупругое рассеяние электронов на границе приводит к тому, что граница получает избыточный импульс в направлении движения электронов, а остальная масса жидкости — импульс в обратном направлении. Для сферической непроводящей частицы электрофоретическая скорость в расплавленном металле равна [77] [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...