Предел устойчивости ядра

Параводород 52 Потенциальный барьер 264 Правила отбора 226, 271 Предел устойчивости ядра 315 Проницаемость барьера 265 Протоны/ рассеяние протонами 87 [c.416]

Таким образом, тяжёлые ядра, например уран и торий, находятся вблизи предела устойчивости, что связано с почти полной компенсацией действия сил поверхностного натяжения и сил электростатического отталкивания. [c.315]

Определим теперь / (х) для значений х, близких к единице, когда ядро находится вблизи предела устойчивости. В этом случае состояние неустойчивого равновесия достигается при малых деформациях. [c.317]

Капельная модель дает хорошее согласие с опытом при исследовании устойчивости основных состояний ядер по отношению к самопроизвольному делению. Близость модели к физической реальности подтверждается тем фактом, что тяжелые ядра, расположенные вблизи предела устойчивости, действительно испытывают вынужденное деление. [c.60]

Вначале эта энергия сосредоточена только в ядре, испустившем фотон. Последнее, однако, химически связано с остальной частью молекулы (массы / /тгн)- Поэтому, начав двигаться (вместе с частью или со всеми связанными с ним валентными электронами) в направлении, противоположном направлению вылета фотона (допустим для простоты, что испускается только один фотон), наше ядро потянет за собой и всю остальную молекулу, ем самым часть энергии отдачи будет передана молекуле как целому. Коль скоро атом отдачи все же продолжает двигаться относительно остальной части молекулы, расстояние между ними увеличивается ( связь растягивается ), и часть кинетической энергии отдачи переходит в энергию возбуждения молекулы. Если связь слабая, то в конце концов она растягивается до предела устойчивости, и молекула диссоциирует прежде, чем скорости атома отдачи и остальной части молекулы успеют сравняться. Если, однако, эти скорости сравниваются до того, как расстояние между атомом отдачи и остальной частью молекулы превзойдет допустимый предел (т. е. без диссоциации), то внутренняя энергия возбуждения достигает максимального значения [c.107]

Во всех этих реакциях образуется ядро, отличное от исходного, потому что в одном случае нейтрон присоединяется к ядру, а в других случаях он обменивается на протон или на альфа-частицу. Обычно исходят из устойчивого ядра, причем в большинстве случаев приходят к неустойчивому, т. е. радиоактивному, ядру. Радиоактивность может быть измерена экспериментальными методами весьма большой чувствительности, в частности счетчиками Гейгера-Мюллера. Счетчик регистрирует распад атомов за несколько секунд или минут поэтому явление, количественно очень слабое, в действительности весьма легко наблюдаемо. Автор должен сознаться, что в то время он был преимущественно физиком-теоретиком поэтому если нам иной раз и удавалось проводить крайне простые опыты, то едва опыт становился немного сложнее, как он выходил за пределы наших экспериментальных возможностей. В таких случаях помощь оказывали коллеги. [c.104]

Теплоотдача при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. При движении жидкости вдоль плоской поверхности профиль распределения продольной скорости поперек потока изменяется по мере удаления от передней кромки пластины. Если скорость в ядре потока и о, то основное изменение ее происходит в пограничном слое толщиной б, где скорость уменьщается от vvo до и,. = О на поверхности пластины. Течение в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным. Режим течения определяется критическим значением критерия Рейнольдса, нижний предел которого для ламинарного пограничного слоя равен Re p = 8 Ю , а при Re > 3 10 вдоль пластины устанавливается устойчивый турбулентный режим течения. При значениях 8 10 < Re < 3 10 режим течения — переходный (рис. 2.30). [c.170]

При опирании платформы на опорное кольцо из катков в пределах полной окружности для устойчивого равновесия необходимо. чтобы равнодействующая R всех сил проходила бы внутри ядра сечения этого кольца на расстоянии г от оси вращения поворотной части крана. Определение величин расстояния г среднего диаметра D p опорного кольца и максимальной нагрузки 9га на опорный каток ведётся в этом случае по уравнениям (12), (13) и (И), приведённым на стр. [c.954]

Известно, что в конфузорных потоках с большими градиентами скоростей изменение термодинамических параметров происходит весьма интенсивно, и равновесный процесс конденсации при этом не реализуется. В таких потоках температура пара ниже соответствующей температуры насыщения. Это состояние переохлаждения является метаста-бильным, т. е. относительно устойчивым до определенного предела. При достижении максимального для данного случая переохлаждения пар спонтанно переходит в состояние, близкое к равновесному. Новая фаза возникает в виде мельчайших капелек (ядер конденсации) или кристаллов льда. В процессе дальнейшего расширения на этих ядрах происходит конденсация пара. [c.19]

Форма, размеры и количество рельефов изменяются в широких пределах в зависимости от формы и толщины свариваемых заготовок, а также их назначения. Для получения качественных соединений требуются тщательная очистка заготовок и точная штамповка как заготовок, так и рельефов. Это обеспечивает равномерное распределение тока и усилия сжатия между рельефами. Скорость нагрева рельефов должна быть оптимальной, чтобы не возникало выплесков (если она завышена) или преждевременного расплющивания рельефов без образования литого ядра (если она занижена). Для предупреждения выплесков целесообразно также постепенное нарастание тока. Применение ковочного усилия обеспечивает получение более устойчивых результатов. Режимы рельефной сварки низкоуглеродистых сталей приведены в табл. 144 и 145. [c.274]

Если при установленных t в и Рсв не удается получить литой зоны необходимых размеров из-за выплесков металла, то увеличивают св или Рсв, а затем повышают /св- Для получения устойчивого режима без опасности выплеска максимальный диаметр литого ядра, при котором начинаются выплески, должен быть на 10— 15% больше требуемого номинального диаметра с (обычно среднего в пределах, указанных в табл. 1,2 для данной толщины деталей). Размеры литой зоны контролируют по технологической пробе и макрошлифам. [c.129]

Полезно отметить, что параметр Z /A для наиболее тяжелых ядер достаточно близок к найденному предельному значению. Например, для 82 Z /A = 35,5 для Z /A = 37,3, т. е. эти ядра находятся на грани устойчивости. Таким образом, модель жидкой капли дает правильные выводы о пределе устойчивости ядер по отношейию к делению. [c.175]

На рис. 3-16,3 приведены зависимости "g=f(//j ) для паронроизводительностей котлоагрегата 100 и 50% номинальной. Все расчеты выполнены при утеплении 12% поверхности топки в районе основных горелок и без утепления. Из рис. 3-16,а следует, что при номинальных нагрузках котлоагрегата величина даже при отсутствии зажигательного пояса находится (при проектных колебаниях топлива) в допустимых по устойчивости горения пределах 1448—1473 К (1175—1200°С). Однако при пониженных до 50% нагрузках применение зажигательного пояса становится целесообразным, особенно в случае QPh=5540 кДж/кг (1320 ккал/кг), так как в противном случае "з<1423 К (1150°С). При всех значениях QPh и нагрузках котлоагрегата общий уровень температур в ядре горения невысок и при наличии пояса, что с достаточным основанием гарантирует отсутствие шлакования топочной камеры. [c.154]

Остановимся кратко на некоторых попытках улучшить уравнение Левинсона. На первый взгляд источником проблем является незатухающая память в интеграле столкновений (4.5.14), благодаря которой скорость изменения одночастичной функции распределения в момент времени t зависит от всей предыстории процесса. Поскольку квазичастицы в реальных системах имеют характерное время жизни г ,, ядро в немарковском интеграле столкновений должно затухать за время t — t т . Качественно этот эффект можно учесть, вводя обрезающий множитель ехр — t — t )/т в интеграл столкновений Левинсона [94]. В численных расчетах было обнаружено, что решения улучшенного уравнения Левинсона ведут себя на больших временах более устойчиво (в частности, исчезают отрицательные значения /) и наблюдается переход к марковскому режиму, но, тем не менее, при t оо функция распределения не стремится к равновесной. Дело в том, что введение квазичастичного затухания в интеграл столкновений Левинсона нарушает закон сохранения энергии ). Поэтому с течением времени растут числа заполнения возбужденных состояний, т. е. происходит нефизический перегрев системы. Хаг и Баньян [93] предложили феноменологическое ядро в интеграле столкновений Левинсона для электрон-фононной системы, которое приводит к более разумному поведению функции распределения электронов в марковском пределе. Стационарное решение кинетического уравнения оказалось близким к распределению Ферми, однако точного равенства этих функций достигнуто не было. Впрочем, подбор модельных выражений для ядер в интеграле столкновений Левинсона нельзя рассматривать всерьез как преодоление трудностей немарковской кинетики. Можно показать, что любое улучшение уравнения Левинсона в этом направлении ведет к нарушению закона сохранения энергии, причем стационарное решение не совпадает [c.313]

Конвеюшя во вращающейся кольцевой области. Волновые и струйные движения, показанные на предыдущем снимке, становятся значительно более регулярными и периодическими, когда вращающаяся жидкость сосредоточена в кольцевой области, ограниченной центральным ядром. За пределами границы устойчивости наблюдаются симметричные движения, а большую часть внутренней области занимают стационарные или периодически флуктуирующие волны. При усилении вращения волновые числа волн во внутренней области становятся последовательно все больши- [c.83]

Введенная Бором модель структуры атома характеризуется произвольным предположением дискретных орбит, по которым электроны В ращаются войруг центральных ядер с положительным зарядом где X — атомный номер и е — заряд электрона. Равенство заряда ядра числу орбитальных электронов Z дает, таким образом, нейтральный атом. При собирании атома и внесении в него электрона с бесконечного расстояния требуется затрата энергии для приближения его к положительно1му ядру, и следовательно, электрон О бладает отрицательной потенциальной энергией в пределах атома. Это является результатом терминологии, так как полож ительный потенциал определяется как работа переноса единичного положительного заряда с бесконечного расстояния к положительному заряду. Таким образом, орбитальные электроны наиболее устойчивы в нейтральном состоянии и энергия стабильного состояния — минимальна. Следовательно, отрицательная потенциальная энергия электрона в атоме соответствует притяжению электрона к ядру кулоновскими силами. При дальнейшем приближении к ядру начинают проявляться другие силы,, вызывающие отталкивание. Следовательно, положительная составляющая потенциальной энергии такова, что полная потенциальная энергия равна сумме [c.142]

Характерные профили скоростей Vz z), a>(z) представлены на рис. 96 при Re= 100, К = 2 в момент времени i= 13 (время установления is 10). Решение получено эволюцией некоторого произвольного начального распределения скоростей, удовлетворяющего граничным условиям и 0)0(2) 0. Результатом эволюции является решение с = onst, со = onst в ядре потока и с неклассическими сильными пограничными слоями вблизи твердых границ течения 2 = 0 и 2 = fe. При переходе через эти пограничные слои осуществляется скачок нормальной скорости v . К этому пределу стремятся оба устойчивых одноячеистых решения А и В2 (см. рис. 90), причем бистабильность течения сохраняется и при Re > 1, что согласуется с (37). [c.251]

При оценке влияния солей на устойчивость пленок необходимо иметь в виду, что в результате испарения воды в котле на поверхности нагрева возникает тонкий пленочный слой воды с большой концентрацией веществ, находящихся в растворенном и нерастворенном состоянии. Температура воды в граничном слое выше температуры ее внутри объема котла, т. е. в ядре потока. В силу этого обстоятельства на поверхности металла при испарении воды могут высаживаться легкорастворимые в воде соли, концентрация которых легко достигает предела растворимости при испарении воды в граничном слое. Эти соли затем снова переходят в раствор, т. е. в ядерный слой воды всего объема котла при его останове. Подобному явлению так называемого хайдаута ( прятанию солей) наиболее сильно подвержены КазР04 и другие фосфаты натрия, растворимость которых при температуре 340°С понижается до 0,2% против растворимости 25—30% при нормальной температуре. Под слоем соединений фосфатов, выпадающих на поверхности стали, может развиваться пароводяная коррозия в виде бороздок, что обусловлено разрушающим действием отложений на защитные пленки. [c.152]

Для изотопов Т. э. наблюдается 4 вида радиоактивных превращений р -распад, электронный захват, а-раснад, спонтанное деление. Характерный для наиболее тяжелых изотопов Р-раснад сам но себе не может положить предел числу Т. э., ибо он приводит к увеличению атомного номера элемента кроме того, р-раснад, как и свойственный более легким изотопам Т. э. электронный захват, происходит относительно медленно > 0,1 сек. Для наиболее легких (нейтронодефицитных) изотопов начинают преобладать а-распад и спонтанное деление, происходящее здесь особенно быстро. В результате наиболее устойчивыми изотопами Т. э. оказываются обычно бета-стабильные, не способные ни к -распаду, ни к электронному захвату, т. е. не обладающие ни избытком, ни дефицитом нейтронов. Эти изотопы тоже испытывают а-распад и деление, но не столь быстрые, как аналогичные превращения нейтронодефицитных изотопов, и даже более медленные, чем р -распад изотопов с сильным избытком нейтронов. Такими бета-стабильными изотопами заканчиваются цепочки из неск. актов Р -распада, в процессе к-рых нейтроноизбыточиые изотопы Т. э. превращаются в бета-стабильные, т. е. неск. нейтронов в их ядрах превращаются в протоны. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...