Экстинкция

Фиг. 5.16. Сечение экстинкции в зависимости от параметра а, характеризующего размер частиц, для комплексных показателей преломления [504].

Как видно из (11.20), введенный выше коэффициент х выражает поглощение света в среде. Его принято называть коэффициентом экстинкции. [c.272]

ЛОСЬ до 50-60%. Типичные микроструктуры после деформации на 29, 53 и 83 % представлены на рис. 5.3а, б к в соответственно. Наличие большого количества контуров экстинкции внутри зерен (рис. 5.3) свидетельствует о том, что внутренние напряжения остаются высокими. [c.186]

Сумма спектральных коэффициентов поглощения и рассеяния носит название спектрального коэффициента ослабления (экстинкции) среды [c.37]

Выполнение анализа. Дистиллат, полученный поглощением аммиака борной кислотой, переводят в мерную колбу емкостью 100 мл, разбавляют водой до метки и перемешивают. Отмеривают пипеткой 5—25 мл раствора в мерную колбу на 50 мл, разбавляют водой до 40 мл, добавляют 2 мл буферного раствора и 1,2 мл рабочего раствора гипобромита. Спустя 30—60 сек добавляют 1 мл раствора нитрита натрия, а спустя еще 2— 2,5 мин 2 мл йод-крахмального раствора и разбавляют водой до метки. После добавления каждого реактива раствор хорошо перемешивают. Спустя 15 мин измеряют экстинкцию раствора в кювете 2 см. Выдерживать растворы надо по возможности в темном месте и избегать прямого солнечного света. Экстинкция раствора между 15—45 мин остается практически постоянной. [c.288]

Если таким образом провести измерения интенсивности окраски ряда растворов различной, но заведомо известной концентрации и построить на основании этих измерений график, то получатся линии, показанные на рис. 11.4. Как видно, экстинкции, т. е. отсчеты по красной шкале левого [c.213]

Зависимость (1) предполагает пространственную однородность ноля излучения в кристалле или нерегулярное строение (искажение) кристалла и правильно описывает ослабление интенсивности излучения при его распространении в кристалле в произвольном (не дифракционном) направлении. Она также верна и при к и н е м а т и ч. дифракции рентгеновских лучей в тонком (по сравнению с длиной первичной экстинкции) кристалле. Если толщина кристал.тга йЗ>)1о то, согласно (1), и.злучение полностью поглощается в нём. [c.89]

МЕЖЗВЕЗДНОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ (межзвёздное ослабление, межзвёздная экстинкция) — результат рассеяния и истинного поглощения света межзвёздной пылью. Характерная особенность М. п.— его селективность (зависимость от длины волны X), М, п. вызывает изменение распределения энергии в наблюдаемых спектрах далёких звёзд и др. объектов. Поскольку в синей части видимой области спектра М. п. больше, чем в красной, оно приводит к межзвёздному покраснению далёких объектов. [c.84]

ОСЛАБЛЕНИЯ ПОКАЗАТЕЛЬ (экстинкции показатель среды) — величина, обратная расстоянию, на к-ром поток излучения, образующего параллельный пучок, ослабляется за счёт поглощения и рассеяния света в среде в 10 раз (десятичный О. п.) или в е раз (натуральный О. п.). О. п.— сумма показателей поглощения и рассеяния среды. О. п. зависит от спектра излучения, а при большой интенсивности потока — и от её величины (см. Нелинейная оптика). См. также Оптическая толщина. [c.475]

Ур-ние (1) выражает баланс энергии в бесконечно малом объёме среды скорость изменения яркости / вдоль луча определяется рассеянием в данное направление я со всех др. направлений я (интегральный член) и ослаблением из-за рассеяния и поглощения (член — а/). Коэф. экстинкции а выражается в виде суммы, а = Хо + аз, энергетич. коэффициента поглощения среды а и коэффициента рассеяния 3, связанного с сечением рассеяния соотношением [c.565]

ГИИ рентгеновского излучения от направления прямого пучка к направлению дифрагированного пучка и обратно. Этот эффект зависит от рассеивающей способности кристалла, отнесенной к одной плоскости q. В связи с этим можно оценить эффект экстинкции как поправку к вычисленной из кинематической теории интенсивности отражения с малыми индексами (HKL)i—Qi [c.140]

Описанная методика уже в рамках представлений о мозаичной структуре кристаллитов имеет недостаток она не учитывает эффект вторичной экстинкции. Сущность этого эффекта ясна из схемы рис. 5.37, б. Видно, что дифрагированный луч от одного блока в пределах того же кристаллита встречает одинаково ориентированный другой блок и испытывает повторное отражение. Вероятность этого эффекта тем больше, чем меньше углы раз-ориентировки блоков. Влияние обоих эффектов экстинкции на экспериментально определяемую интегральную интенсивность h учитывается формулой Дарвина [c.140]

В конкретных сплавах отдельных систем весьма заметны отличия в тонкой структуре при различном сопротивлении КР. Например в высоколегированных сплавах системы А1—Mg (литейных), в состоянии Т4 сопротивление КР низкое при высокой плотности зон ГП, выявляющихся в виде ряби, меняющей контраст с черного на белый и наоборот на последовательных толщин-ных контурах экстинкций (рис. 6.0/3). В сплавах системы А1— Zn—Mg с очень малым содержанием примесей состояние близкое к минимуму сопротивления КР характеризуется заметной зоной свободной от выделений и дисперсными выделениями внутри зерна (рис. 6.014). В высокопрочных сплавах всех систем в состояниях вблизи минимума сопротивления КР малая пластическая [c.235]

Атомные функции рассеяния определяют толщину слоя кристалла, в пределах которого происходит извлечение (экстинкция) излучения из первичного в дифрагированный пучок. Соответствующие формулы приведены в работе [7]. Характерные значения глубины проникновения волнового поля в кристалл в диапазоне длин волн 1—10 нм—от десятков до единиц микрон. Исключение составляет область углов дифракции вблизи д = 45 , где экстинкция для компоненты излучения, поляризованной в плоскости, дифракции, мала, и оно поглощается в кристалле практически без отражения. В таком угловом диапазоне дифракции можно получить отраженный пучок, практически нацело поляризованный в направлении, перпендикулярном к плоскости дифракции и/или измерить поляризацию падающего излучения. [c.307]

Наряду с экстинкцией существенное влияние на дифракционные свойства поглощающего кристалла оказывает пространственное распределение в нем волнового поля, образованного падающей и дифрагированной волнами. При изменении угла падения плоской волны в границах дифракционного пика максимумы волнового поля в кристалле плавно смещаются в пределах межплоскостного расстояния системы отражающих плоскостей. При их совпадении с атомными слоями наблюдается повышенное поглощение, а при сдвиге поглощение аномально мало. В соответствующей последнему случаю узкой области углов падения сохраняется высокий коэффициент отражения, несмотря на значительное фотоэлектрическое поглощение в кристалле. Этот эффект, впервые наблюдавшийся при дифракции на прохождение, получил название эффекта Бормана [7]. [c.307]

Несовершенство кристаллической структуры, нарушая эффект экстинкции, вызывает уменьшение коэффициента отражения и уширение дифракционного пика. Расчет в так называемых динамическом и кинематическом пределах показывает, что в мягком рентгеновском диапазоне различие интегрального отражения для совершенного и нарушенного кристаллов не превосходит 10—-20 %. Таким образом,, совершенные кристаллы обеспечивают [c.307]

Рассмотрим слоистую волноводную структуру (рис. 11.2) с металлической подложкой (среда III). Показатель преломления металлической подложки является комплексной величиной. Например, комплексные показатели преломления меди, золота и серебра при X = 6328 А равны соответственно = 0,16 - г3,37 0,16 - /3,21 и 0,067 - /4,05. Коэффициенты отражения этих металлических поверхностей крайне высоки (почти 100%), особенно при скользящем падении (в 90°), вследствие большой мнимой части (большого коэффициента экстинкции) и малой вещественной части показателя преломления 3. Действительно, если — чисто мнимое число, то волна в среде III всегда затухает. Коэффициент отражения света от такой идеальной металлической поверхности всегда равен 100% независимо от угла падения и состояния поляризации. Таким образом, идеальный металл, подобный этому, может обеспечивать полное отражение, необходимое для локализованного распространения. Среда с чисто мнимым показателем преломления имеет отрицательную диэлектрическую проницаемость и нулевую оптическую проводимость. Для меди, золота и серебра мы имеем соответственно п = -11,33 - /1,08 -10,28 - /1,03 и -16,40 - /0,54. Заметим, что мнимая часть величины п, которая пропорциональна оптической проводимости а, мала для всех трех металлов. [c.511]

Пусть — п — (к, где п — вещественная часть величины п , а к — коэффициент экстинкции металла при этом Anj = -2шк. Тогда поправочный член можно записать в виде [c.513]

Уравнение (5.8) мы будем решать для двух частных случаев, рассмотрение которых достаточно для анализа процесса образования импульсов. Эффективное преобразование энергии накачки в энергию излучения лазера требует обеспечения возможно большего значения экстинкции 0hA L . Например, для реальных величин 014 = 2-10 2° м Л/ = 2-10 3 моль/л, z = L = = 0,2 мм получим Это позволяет пренебречь вторым [c.155]

Для комплексного показателя преломления т = и — 1К. Кроми [1141 вычислил значения параметров, требуемых для определения сечения экстинкции Ке и атФт а также параметра, характеризующего размер частиц, а = 2ля/Л [c.244]

В обзоре Якоба по светящимся пламенам пылевидного угольного топлива [379] указаны способы использования излучения множества частиц. В работе [807[ используется теория Ми для определения сечения экстинкции пламен. Глейзер [2671 исследовал теплообмен излучением в вакуумированной порошковой изоляции. Ларкин и Черчилль [467] изучали пористые изоляционные [c.252]

Выражение (9.3) описывает волну с частотой со, распространяющуюся со скоростью jn и затухающую по закону ехрХ -X (—(nkxj ). Коэффициент k представляет собой мнимую часть комплексного коэффициента преломления и характеризует поглощение в веществе. Этот коэффициент называют коэффициентом экстинкции. Из (9.3) видно также, что п есть не что иное, как обычный показатель преломления света в кристалле. На практике обычно измеряют интенсивность света I, которая пропорциональна квадрату напряженности электрического (или магнитного) поля в электромагнитной волне. Из (9.3) следует, что интенсивность световой волны, распространяющейся в кристалле, уменьшается с глубиной проникновения х по закону [c.305]

Электронно-микроскопические исследования. Уже в первых электронно-микроскопических исследованиях наноструктурных материалов, полученных ИПД, было обращено внимание на специфический вид границ зерен в сравнении с обычными отожженными материалами [8, 37]. Типичным примером такого дифракционного контраста является изображение микроструктуры сплава А1-4 %Си-0,5 %Zr [8], имевшего после ИПД кручением средний размер зерен около 0,2мкм (рис. 2.2а). Для сравнения рядом приведена микроструктура этого же образца, подвергнутого дополнительному отжигу при 160°С в течение 1ч (рис. 2.26 ). В обоих случаях наблюдалась структура зеренного типа, имеющая преимущественно большеугловые границы. Тем не менее вид толщинных контуров экстинкции на границах зерен на рис. 2.2а отличается от такового на рис. 2.2 значительным уширением. [c.62]

Согласно динамической теории дифракционного контраста [112-114], толщинные контуры экстинкции являются контурами одинаковой глубины в тонкой фольге и появляются на электронномикроскопическом изображении, когда некоторое семейство плоскостей данного зерна находится в брэгговских условиях отражения. В работах [115, 116] проанализирована физическая природа уширения толщинных контуров экстинции на электронномикроскопических изображениях границ зерен в наноструктурных материалах и показано, что оно связано с высоким уровнем внутренних напряжений и искажений кристаллической решетки вблизи границ зерен в образцах, подвергнутых ИПД. На основе этого анализа предложена методика определения величины упругих деформаций в зависимости от расстояния до границы зерна. [c.62]

Отметим, что близкие результаты, указывающие на значительные упругие деформации в приграничных областях, были получены недавно в работе [119], где наблюдали и измеряли методом просвечивающей электронной микроскопии кривизну кристаллической решетки вблизи границ зерен, а также переменную разори-ентацию вдоль индивидуальных границ в Ni, подвергнутом ИПД. В этой работе, используя изгибные контуры экстинкции, исследовали структурную кривизну решетки, которая является кривизной кристаллографических плоскостей, параллельных волновому вектору, в отличие от обычной изгибной кривизны, относящейся к плоскостям, перпендикулярным волновому вектору. Вследствие этого структурная кривизна отражает реальную структуру объемных образцов, поскольку плоскости, параллельные волновому вектору, практически не меняют свою кривизну при возможном изгибе фольги при ее приготовлении. [c.65]

В другом твердом растворе А1-1,5 %Mg на основе А1 после ИПД крзгчением обнаружена структура, очень схожая с той, что сформировалась в вышеописанном сплаве Al- u-Zr, однако с меньшим размером зерен (0,15мкм вместо 0,2мкм) [243]. Отжиг вплоть до 373 К не привел к изменениям в размере зерен. При 393 К имело место исчезновение контуров экстинкции, ранее сушество-вавших в теле кристаллитов. Размер зерен немного увеличился до 0,18 мкм и примерно в половине зерен появился полосчатый контраст. При более высоких температурах наблюдался рост зерен. Измерения микротвердости показали, что ее значения оказались максимальными после отжига при 373 К. При более высоких температурах произошло уменьшение микротвердости, связанное с ростом зерен, в соответствии с соотношением Холла-Петча. [c.139]

Для построения кабировочной кривой в мерные колбы емкостью 50 мл отмеривают микробюреткой О, 0,2, 1,0,. .., 8,0 мл типового раствора В и проделывают дальше то же, что и с аликвотной частью анализируемого раствора. По полученным значениям экстинкции строят кривую E = f ). Светофильтр красный. [c.288]

Щель I полностью раскрывают, т. е. ставят индекс левого барабана на нулевое деление по шкале оптической плотности (красной) и на сотое деление по шкале светопропускания (черной). При включении гальванометра рукояткой Р на первую позицию его стрелка отклоняется, так как левый фотоэлемент освещен ярче, чем правый. Вращением круговых фотометрических клиньев и стрелку гальванометра подводят к нулю и окончательно устанавливают ее на нуль после поворота рукоятки Р на поз. 2. Теперь положение фотометрических клиньев уравнивает разницу в окраске исследуемого раствора и растворителя. Не меняя положения этих клиньев, выключают гальванометр рукояткой Р, заменяют правую кювету с раствором другом такой же кюветой, наполненной чистым растворителем или раствором сравнения. Световые потоки теперь вновь различны, правый стал интенсивнее левого. Для уравнивания их вращают барабан, прикрывая щель. Сначала включают гальванометр рукояткой Р на первую позицию, подводят вращением барабана стрелку к О, переводят эту рукоятку на вторую позицию и окончательно устанавливают стрелку гальванометра на 0. После этого гальванометр выключают и записывают деления по шкалам левого барабана (для наглядности все эти манипуляции показаны на схеме рис. 11,3). Очевидно, что положение щели I компенсирует окраску испытываемого раствора, точнее, разницу в окрасках испытываемого раствора и чистого растворителя. При этом деления черной шкалы показывают светопропускание раствора, т. е. т = I/Iq (в долях или в процентах), а соответствующие деления красной шкалы - экстинкцию, т. е. светопогашение раствора, [c.213]

Рис. 11-4. Колориметрирование по левому барабану (первый способ). <3 —экстинкция, или оптическая плотность б—светопропускание.

Первый способ имеет то преимущество, что при работе по левому отсчетному барабану может быть измерена окраска раствора в принципе любой концентрации. Точность измерения при этом будет различной. Наибольшие ошибки возможны при измерении интенсивно окращенных растворов, т. е. при малом открытии щели. Эта область отвечает экстинкциям, превышающим 0,5. На шкалах правого барабана эта область устранена. При работе по шкалам правого барабана точность выше, но область измерений уже. [c.215]

Земная атмосфера поглощает значит, долю энергии, приходящей от астрономич. объектов (см. Проарачность земной атмосферы). Поглощение при этом сильно за-внсит от зенитного расстояния объекта, высоты обсерваторпп над уровнем моря и состояния атмосферы. Чтобы не связывать понятие 3. в. с этими меняющимися параметрами условий наблюдения, измерения обычно исправляют за атм. экстинкцию. В этом случае Ев ф-ле (1) обозначает распределение энергии в спектре за пределами земной атмосферы, а соответствующие значения т наз, внеатмосфор-п ы м и 3. в. [c.64]

Осн. наблюдат. проявления М. с.— межзвёздное ослабление (экстинкция) света, вызванное поглощением и рассеянием света (см. Межзвёздное поглощение) межзвёздной пылью, мезкзвёздная поляризация света, межзвёздные линии поглощения, оптич., радио-, ИК- и УФ-излучения светлых туманностей, радиолинии водорода, гелия и др. элементов, радио-, субмиллимет- [c.84]

Уоллера фактор, (uj) — среднеквадратичная проекция амплитуды тепловых колебаний ядра на направление X. Ослабление прямого и дифрагированного пучков происходит в реальном кристалле также из-за поглощения и рассеяния нейтронов (экстинкции). Др. трудность связана с тем, что измеряемая интенсивность дифракц. максимумов пропорц. квадрату модуля структурной амплитуды / (Н) 2 и информация о её фазе оказывается утраченной для р(г) при этом нет однозначного решения. [c.285]

АВ, ВС, BE — границы зерен (АВ, ВС — примерно перпендикулярны поверхности фольги. BE — наклонена к поверхности препарата под углом 20—70 полосы на наклонной границе — толщинные контуры экстинкц,ии, соответствующие уровням равной толщины) J — зернограничные выделения (ЗГВ) 2 — места вытравленных (выкрошившихся) ЗГВ при препариропанни, 3. 3 — дислокации (3 — дислокационный диполь) 4 — дислокационные призматические петли СГ — субграница, образованная набором дислокаций ПС — полоса скольжения, образованная компланарной последовательностью дислокаций Д — дисперсоид рябь по полю зерен — дисперсные внутризеренные выделения светлые полосы вдоль границ зерен — зоны, свободные от выделения (ЗСВ) [c.384]

Видманштеггова структура 1 Внутренние разрывы 1, 20, 25 Волосовины I 15, 26, 27 Восприимчивость диамагнитная 2 93 методы измерения 2 100—101 парамагнитная 2 94 Временное сопротивление 2 215 Врэгга метод I И Вторичная экстинкция 2 267 Вульфа—Брэггов уравнение 1 227 Вульфа сетка 1 202, 203 Вязкость разрушения — см. Трещино-стой кость [c.455]

Полностью оптический керровский затвор использовался для экспериментальной демонстрации оптического стробирования [15]. На рис. 7.2 схематично изображена экспериментальная установка. Для компенсации линейного двулучепреломления световода использовался компенсатор Бабине-Солейля. В качестве поляризатора использовался отрезок световода с больщим двулучепреломлением (коэффициент экстинкции около 20 дБ). Он также служил в качестве фильтра, поскольку этот световод имел высокие потери на длине волны накачки 1.06 мкм. В качестве сигнала служило излучение лазерного диода на длине волны 0,84 мкм. Стробируемый сигнал на выходе имел форму последовательности импульсов, расстояние между которыми и длительность определялись импульсами накачки. [c.182]

Наконец, полосы третьего типа присутствуют в спектрах производных бензола в том случае, если один из заместителей обладает донорными, другой - акцепторными свойствами. Такого рода полосы отсутствуют в спектрах при наличии в системе лишь слабых акцепторов типа СН=СНг, С=СН, однако они появляются, если упомящ ые выше акцепторы заменить группами СН=СНА, где А - сильный акцептор. Такие полосы при переходе от неполярных растворителей к полярным смещаются на примерно 4000 см , в сторону больших длин волн. Частота и экстинкция зтих переходов в спектрах мета-изомеров ниже, чем в спектрах идрд-изомеров (зк-стинкция ниже примерно на порядок). [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...