Магнитное упорядочение в модели Гейзенберга

С. в. в низкоразиерных системах, в кристаллах с большой энергией магнитной анизотропии, в поликристаллах. В двумерных и одномерных системах, описываемых моделью Гейзенберга, С. в. нельзя трактовать как малое колебание, т. к. даже при Т = маги. упорядочение не наступает (в согласии с Мёрмина — Вагнера теоремой). В подобных магнетиках при Г возникают бесщелевые возбуждения — С. в., у к-рых скорость (если <в сл й) или масса (если ю сл к ) [c.640]

В гл. 5 рассматривались эффекты магнитоупругости в твердых деформируемых проводниках, не имеющих магнитного упорядочения (например, в парамагнетиках). В данной главе мы рассмотрим магнитные материалы, когда упорядоченное расположение магнитных спинов, как правило, ферромагнитного типа (см. 1.6), приводит к существенному изменению их магнитоупругих свойств. Как уже отмечалось в 1.7, наиболее важный эффект —это эффект фонон-магнонного взаимодействия и тесно с ним связанный эффект магнитоакустического резонанса. На микроскопическом уровне это явление является следствием того факта, что как фононы, так и магноны подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна квантовой физики. Однако в этой главе мы постараемся избежать рассмотрения столь детальной картины, так что нам по необходимости придется иметь дело с эвристической моделью взаимодействий. Изложение этой модели составит 6.2 здесь в континуальное описание войдут новые выражения, описывающие гиромагнитный эффект, и будет дано феноменологическое представление обменных сил Гейзенберга через градиенты намагниченности (см. уравнение (1.6.15)), введенные в механике континуума вместе с выражениями для требуемых магнитомеханических взаимодействий. [c.333]

Для классической XV и гейзенберговской модели в двух измерениях, в которых отсутствует спонтанное упорядочение при конечных температурах, Р1злагаются подходы, опирающиеся на ренорм-групповой анализ, и исследуются корреляционные эффекты и структура магнитного беспорядка. Она определяется топологическими структурами — вихрями в ХУ-модели и инстантона-ми в модели Гейзенберга. [c.137]

Во втором подходе, разработанном Гейзенбергом, предполагается, что магнитные моменты, образующие упорядоченную ферромагнитную (или антиферромагнитную) структуру, локализова- ны около узлов кристаллической решетки. В этой модели ферро-. магнетизм связан с упорядочением магнитных моментов соседних ионов с недостроенными d- или f-оболочками. Обменное взаимодействие электронов соседних ионов получило название прямого обмена. Оно связано с перекрытием распределений заряда различных магнитных ионов (т. е. ионов с недо-строенными d- или f-оболочками). Однако во многих сплавах и химических соедине-а) ниях магнитные ионы отделены друг от [c.338]

В 2<1-гейзенберговских магнетиках (см. Гейзенберга модель) магн. упорядочение отсутствует при отличной от нуля темп-ре [1 В 2И-нланаряых магнетиках также отсутствует спонтанная намагниченность, но существует низкотемпературная магн. фаза, характеризующаяся магнитной жёсткостью [2] и испытывающая фазовый переход Березинского — Костерлица — Таулеса [3] в разупорядоченное состояние (см. Магнитный фазовый переход). В 2 -изинговских магнетиках при низких темп-рах спонтанная намагниченность отлична от нуля, т. е. они упорядочены (см. Иаинга модель). [c.558]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...