Ланжевена формула

Ланде фактор 33 Ланжевена формула 320 Леннард-Джонса потенциал ЗТ [c.362]

В то же время формула (10.18), из которой получено выражение для парамагнитной восприимчивости, противоречит третьему началу термодинамики. При 7-vO К энтропия системы должна стремиться к нулю. Вычисление энтропии в рамках классической модели парамагнетизма Ланжевена приводит к тому, что 5- — оо при К. Причина этого противоречия заключается в том, что [c.326]

При /-)-оо (10.25) переходит в классическую формулу Ланжевена (10.18). Действительно, если j- oo, то th[p/(2/)] t 2/7P+. .. Следовательно, [c.327]

Отсюда сразу получаем формулу, эквивалентную (4.20), Заметим, что для решения уравнений Ланжевена удобно использовать также замену переменных для времени [c.49]

Полученные формулы образуют основу тео рии электрических свойств газов (и жидкостей), развитой в 1911 г. Дебаем по образцу совершенно аналогичной, построенной в рамках классической физики, теории парамагнетизма Ланжевена. [c.263]

ФОРМУЛА де Бройля для любых волновых процессов определяет зависимость длины волны, связанной с движущейся частицей вещества, от массы и импульса частицы Дебая — Ланжевена служит для вычисления диэлектрической восприимчивости полярного диэлектрика Ленгмюра определяет величину термоэлектронного тока по значению анодного напряжения лампы Лоренца устанавливает зависимость результирующей силы, приложенной к движущемуся электрическому заряду в магнитном и электрическом поле Планка— для вычисления испускательной способности абсолютно [c.292]

В случае слабого электрического поля функция распределения электронов не зависит от его величины. Скорость дрейфа в этом случае выражается точной формулой Ланжевена [c.83]

Формула Ланжевена для молярной восприимчивости имеет вид [c.211]

Уравнение (11.12) вместе с формулами (11.11), (11.13) н (П.21) и дает иско.мое уравнение для матрицы плотности. Это уравнение является в той же мере строгим, как квантовомеханические уравнения Ланжевена из разд. 10.3, и в этом смысле полностью им эквивалентно [при условии, что в фор.мулу (11.21) включено слагаемое (11.20)]. Отметим, что в основе обоих подходов лежат одинаковые приближения, а именно в обоих случаях предполагается, что взаи.модействие ноля с атомами не настолько сильно, чтобы заметно повлиять на взаимодействие этих отдельных систем с их собственными термостатами, При очень сильно. взаимодействии поля с атомами могут [c.294]

Так термодинамика накладывает определенные ограничения на теорию строения вещества. Например, классическая формула Ланжевена [c.176]

И получается формула, аналогичная формуле Ланжевена, которая фигурирует в классической теории в виде формулы (3-3-18). Если /=1/2, то получаем случай, когда имеем один спин электрона. В этом случае [c.179]

А именно, магнитное поле, вызванное упорядоченными магнитными моментами множества атомов, характеризуется средним магнитным моментом, т. е. оно пропорционально намагниченности, что выражается членом уМ в формуле (3-4-2). Коэффициент у называют постоянной молекулярного поля. Наличие такого магнитного поля молекулы было показано Вейссом, который также подтвердил справедливость формулы Ланжевена для парамагнетиков [см. формулу (3-3-18)] и ее близость к классической. При этом теоретические выводы довольно хорошо согласуются с экспериментом. Ниже рассматривается более подробно магнитное поле молекулы ферромагнетиков. [c.180]

Намагниченность М с помощью формулы Ланжевена для N молекул в 1 м" можно представить в виде [c.181]

Возможно не очень корректно считать, что в случае теллура и других жидких полупроводников диамагнитное слагаемое А в (6.31) связано только с ионами, так как вполне вероятно, что в этих системах имеются молекулы с ковалентными связями. Диамагнитная восприимчивость ионов и молекул теоретически описывается формулой Ланжевена—Лармора [c.112]

Подвижность ионов может быть вычислена по формуле Ланжевена [c.200]

Диамагнетизм. Формула Ланжевена..................515 [c.513]

Формула Ланжевена и закон Кюри..................518 [c.513]

ДИАМАГНЕТИЗМ. ФОРМУЛА ЛАНЖЕВЕНА [c.515]

В диэлектрических твердых телах диамагнитный вклад ионных остовов приближенно описывается формулой Ланжевена. Определение вклада электронов проводимости гораздо сложнее, в чем легко убедиться из приведенного выше (см. гл. 10) рассмотрения эффекта де Хааза — ван Альфена. [c.517]

ФОРМУЛА ланжевена и закон кюри [c.518]

Намагниченность при тепловом равновесии вычисляется точно тем же путем, каким мы шли, переходя от (13.46) к (13.49) при выводе формулы Дебая для ориентационной поляризуемости, только надо электрический дипольный момент Р заменить магнитным (Л, а электрическое поле Е — магнитным В. Тогда для намагниченности мы получим формулу Ланжевена [c.518]

По формуле Ланжевена чувствительность гидрофона из V сегментов определяется как [c.74]

Здесь Ь (х) — функция Ланжевена [ср. формулу (4) в решении примера 2]. Эта зависимость графически представлена на фиг. 51. [c.177]

Замечание. Выражение (1) представляет собой частный случай (при S = 1/2, g = 2) формулы Ланжевена — Дебая [c.288]

Выражение (3) означает, что спины пг, электронов на донорных уровнях ориентируются независимым образом. Это легко понять с точки зрения формулы Ланжевена — Дебая. [c.309]

Ландау квантование уровней 321 Ланде g-фактор 168 Ланжевена — Дебая формула 288, 309 [c.445]

Радиационное давление, создаваемое звуковым пучком или лучом, т. е. ограниченное по фронту плоской волной, распространяющееся в безграничной невозмущенной среде, при нормальном падении на полностью отражающую плоскую поверхность (так называемое давление Ланжевена) определяется формулой [c.155]

Во внешнем магнитном поле Н частицы приобретают дополнительную энергию —МН = —МН os ф, которая изменяет энергетический барьер Ев и время релаксации т [1034, 1053]. В тех случаях, когда эффектами анизотропии можно пренебречь МН KV или к-вТ KV), ориентации векторов М отдельных частиц стохастически изменяются под действием тепловых флуктуаций, вследствие чего исчезают внешние признаки ферромагнетика петля гистерезиса вырождается в одиночную кривую намагничивания (коэрцитивная сила Не и остаточная намагниченность равны нулю), описываемую формулой Ланжевена [1033, 1034] [c.320]

В другой работе [1095] исследовалась температурная зависимость ширины линии ФМР у частиц Ni, внедренных в поры Х-цеолита. Результаты измерений приведены на рис. 145. Авторы этой работы разложили суммарную ширину линии на три составляюш,ие АЯ,, обусловленную полем магнитокристаллической анизотропии АЯд, связанную со взаимодействием дииольных магнитных моментов частиц, и АЯд, относяш уюся к спин-решеточной релаксации. Величина АЯз пропорциональна дипольному магнитному моменту частицы, который, в свою очередь, пропорционален функции Ланжевена, даваемой формулой (448). [c.327]

ХЮ — начальный средний радиус капель в набегающем на плазму аэрозольном потоке, определяющий характерный размер микронеоднородностей концентрации паров. Время роста капель до радиуса см на ионах при рп/Рпас=2-ь4 составляет 10 — 10 с. Характерное время рекомбинации /р связано с подвижностью ионов (или кластеров) по формуле Ланжевена [34]. Так, при Ni=W см 2 для случая молекулярных ионов получаем, что [c.185]

Полученная формула носит название закона Кюри — Вейсс а, а величина С называотся постоянной Кюри. Функция Ланжевена, выраженная формулой 182 [c.182]

Ф-ла (5) служит исходным соотношением для вывода Клаузиуса — Мосотти формулы и Ланжевена — Дебая формулы. [c.15]

Для неполярных молекул соотношение (8) с а = Ор + а есть Клаузиуса — Моссотти формула, для полярных молекул соотношения (7) и (8) с га == ау,-,р + 1"/3/с7 — Ланжевена — Дебая фюрмулы. Если у неполярных молекул атомная ио- [c.144]

Для полярных диэлектриков, состоящих из молекул с постоянным дипольным моментом р, при выполнении условия рЕ квТ вклад в поляризуемость описывается выражением а = ао р /ЗквТ (формула Ланжевена — Дебая). [c.489]

Для анализа данных по насыщению нужно знать силу кулонов-ского притяжения между различными сортами зарядов, которые могут существовать в кристалле. Из экспериментов по насыщению можно получить не только электропроводность, но и время релаксации, необходимое для установления равновесия между процессами диссоциации и рекомбинации. Весьма трудно вычислить скорость образования пар заряженных комплексов в кристалле однако скорость рекомбинации была уже давно рассчитана Ланжевеном [13]. Она определяется движением заряженных комплексов под действием кулоновского притяжения. Скорость этого движения превышает скорость тепловой диффузии, если потенциальная энергия соседних соприкасающихся комплексов достаточно велика по сравнению с тепловой Энергией. Миграция комплексов становится значительной, когда преодолевается зависящий от скорости порог, т. е. когда комплексы могут быстро приходить в соприкосновение. В случае кинетики такого типа (кинетики Ланжевена) внешнее поле не оказывает влияния на скорость рекомбинации. Однако при этом скорость диссоциации будет возрастать под действием поля, если оно достаточно сильно, чтобы конкурировать с куло-новским взаимодействием на расстоянии, на котором потенциальная энергия взаимодействия сравнима с тепловой энергией. Такой эффект был рассчитан для поля, достаточно сильного, чтобы подавить все экранирующие эффекты в этом случае он примерно пропорционален абсолютной величине поля. Ожидаемое изменение тока насыщения дается формулой [14] [c.332]

Линейный характер зависимости политерм в парамагнитной области температур показывает, что в исследуемой системе выполняется закон Кюри-Вейса мол ) = мол> мол постоянная Кюри, 0 -парамагнитная температура Кюри. При преобразовании уравнения Ланжевена для парамагнитных веществ получаем формулу для расчета эффективного момента в парамагнитной области, выраженного в боровских магнетонах Цдфф =2-84 [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...