Геликоидальная структура

Представим себе холестерическую среду, геликоидальная структура которой закреплена в пространстве (скажем, за счет определенных эффектов сцепления о ограничивающими среду стенками). Покажем, что в этих условиях возможно существование однородного по пространству равномерного потока жидкости в направлении оси структуры (ось г). [c.227]

Геликоидальная структура 224 Грина тензор 41, 44 [c.245]

Это относится к случаю так называемого коллинеарного магнитного порядка, характерного для З -металлов. В ферромагнитных РЗМ. наблюдается более сложное, неколлинеарное, магнитное упорядочение магнитных моментов, (например,,, типа геликоидальной структуры, как в Но или Ег). Прим.. ред. [c.122]

Это значит, что магнитное упорядочение имеет геликоидальную структуру с периодом [c.445]

Рис. 16.1. Возможные типы упорядочения электронны.х спинов. Отметим, что в приведенной схеме геликоидальной структуры результирующий магнитный момент направлен вдоль оси конусов.

ГС — геликоидальная магнитная структура (ка — вектор распространения геликоида) [c.654]

Таким образом, след лопасти оптимального несущего винта представляет собой геликоидальную пелену с постоянным углом наклона, не возмущенную индуктивными скоростями и и V. При такой (винтообразной) форме пелены любой поперечный свободный вихрь, который сходит с задней кромки лопасти и становится элементом следа, все время будет оставаться на той же радиальной горизонтальной прямой. Эта структура следа соответствует несущему винту с минимальной индуктивной мощностью при заданной силе тяги. [c.92]

Индуктивную скорость и нагрузку несущего винта можно определить, рассматривая след далеко вниз по потоку от диска винта, причем результат зависит от выбранной схемы следа. Распределение завихренности по следу предполагает распределение нагрузки по диску винта, т. е. использование схемы активного диска. Однако в действительности винт состоит из дискретных несущих поверхностей. Простейшая схема следа винта с конечным числом лопастей — это геликоидальные вихревые пелены, сходящие с каждой лопасти. Основной эффект наличия конечного числа лопастей заключается в уменьшении нагрузки концевой части лопасти. С точки зрения структуры следа этот эффект объясняется перетеканием жидкости с верхних сторон вихревых пелен на нижние вокруг их кромок и уменьшением вследствие такого перетекания общего количества движения, направленного вниз. Голдстейн нашел точное решение задачи о концевых нагрузках для следа, состоящего из геликоидальных вихревых пелен (разд. 2.7.3.3). Прандтль [G.89] получил приближенное решение в виде поправки на концевые потери для винта с конечным числом лопастей, используя двумерную схему вихревых пелен в дальнем следе. [c.93]

Линии обеих систем образуют один и тот же угол с направлением сжатия. Они представляют собой следы двух систем геликоидальных поверхностей, по которым мрамор разрушается сильнее, чем в промежуточных областях. Эти слои с более разрушенной структурой можно сделать видимыми для невооруженного глаза, если боковую поверхность цилиндра окрасить [c.375]

Представим себе, что в результате взаимодействия спинов (21.40) образовалась геликоидальная магнитная структура, при которой 5= 5(г), причем [c.443]

Наблюдалось, что сетки в основном образованы неровными геликоидальными дислокациями, приблизительно параллельными плоскости 100 . Они вытянуты в направлениях <100> и <210> и только иногда в направлении <110> [29, 30]. Такие непрерывные удлиненные дислокационные структуры, обозначенные на рис. 8.3.3 буквами Л и S, обычно называются диполями. Кроме диполей, образованных геликоидальными дислокациями, к сетке присоединены петли дислокаций, которые представляют из себя дислокационные структуры, в которых дислокация замыкается сама на себя, так что в результате она окружает область с лишней парой плоскостей атомов III группы и атомов V группы (внешняя петля, или петля типа внедрения) или область, в которой отсутствует пара атомных плоскостей (внутренняя петля, или петля вакансионного типа). Так как вдали от непосредственной окрестности дислокации кристалл является совершенным, методом ПЭМ можно обнаружить только границы петли, т. е. собственно дислокацию. Анализ контраста изображения, полученного методом ПЭМ, позволяет определить, является ли данная петля внешней или внутренней. [c.332]

Одно из своеобразных, специфических для холестериков гидродинамических явлений может быть наглядно описано, как просачивание жидкости сквозь остающуюся неподвижной геликоидальную структуру W. Helfri h, 1972). Оно состоит в следующем. [c.226]

По отношению к частице жидкости, протекающей сквозь геликоидальную структуру, директор п вращается с угловой скоростьк vq. Это вращение сопровождается трением , характеризуемым коэффициентом им и определяется скорость течения. [c.227]

Наряду с коллинеарными существуют более сложные антиферромагн. структуры. В нек-рых АФМ векторы Mj направлены по сторонам треугольника или по четырём пространств, диагоналям куба. Существуют такие структуры, к-рые нельзя описать с [(омощью разбиения на нодрешётки, напр, геликоидальные и синусоидальные. В геликоидальных (спиральных) структурах магн. моменты перпендикулярны нек-рому выделенному направлению. В слоях, перпендикулярных этому направлению, все магн. моменты параллельны друг другу, а моменты двух соседних слоев повёрнуты на угол ф= =2л(Ь/п). Здесь п — целое число, Ъ — период геликоида (у большинства геликоидальных структур величина Ь но кратна постоянной решётки с). В АФМ синусопдальной структуры также существуют параллельные атомные слои, но намагниченность каждого слоя направлена перпендикулярно ему, причем Afj sin kqi (А =0,1,. ..). [c.109]

Геликоидальная структура холестерич. к. может быть раскручена электрич. гюлем так что все её сиецифич, свойства (оптич. активность, круговой дихроизм, селективное отражение спета) исчезают. При ныключепия поля эти свойства восстанавливаются, что дает целую гамму важных электрооптич. эффектов. [c.35]

Изучение А. внесло существ, вклад в развитие совр. представлений о физике магн. явлений. Открыты новые типы магн. структур слабый ферромагнетизм геликоидальные структуры и др. (см. Магнитная структура атомная), обнаружены новые явления пьезомагнетизм, магнето-электрический эффект, расширены представления об обменном и др. типах вз-ствия в магнетиках. [c.31]

АНТИФЕРРОМАГНЁТИК, вещество, в к-ром установился антиферромагн. порядок магн. моментов атомов или ионов (см. Антиферромагнетизм). Обычно в-во становится А. ниже определ. темп-ры Тдг (см. Нееля точка) и остаётся А. вплоть до Г—ОК. Из элементов к А. относятся тв. кислород (а-модификация при Г<24 К), хром — А. с геликоидальной структурой (Г у ЗЮ К), й-марганец (Глг=100 К), а также ряд редкозем. металлов (с Гту от 60 К у Тп до 230 К у ТЬ). В последних обычно наблюдаются сложные антиферромагн. структуры в температурной области между и [c.31]

Геликоидальную форму имеют даже и некоторые белковые молекулы. Модель структуры деоксирибонуклеата (ДНК) — носителя наследственности клетки — представляет собой двухзаходный геликоид. [c.184]

Эту структуру (ее называют геликоидальной) можно представить себе как результат закручивания вокруг оси г нематической среды, первоначально ориентированной своими п = onst в одном направлении в плоскости X, у. Ориентационная структура холестерика оказывается периодической вдоль одного направления в про- [c.224]

Геликоидальная маг1П1тная структура — магнитная TpyKiypa, характеризующаяся тем, что магнитные моменты атомов, находящихся на определенной крисга июграфической оси, повернуты относительно друг друга на некоторый угол и концы их описывают [c.279]

М. д. с. может существовать и в веществах со спи-рально11. магнитной атомной структурой. Так, установлено сосуществование фаз с геликоидальным и веер- [c.655]

Нек-рые М. при понижении Т переходят в магнито-упорядоченное состояние в ферромагнитное (напр., Ге, Со, N1), в антиферромагнитвое (Се, Мп) пли в состояние с геликоидальной магнитной атомной структурой (наир., Сг, табл. 1). При этом электроны проводимости играют существ, роль в формировании магн. структур (см. Ферромагнетизм, Антиферромагнетизм). Упорядочение магн. моментов при понижении темп-ры — необязат. свойство осе. состояния М, большинство непереходных металлов остаются парамагнетиками или диамагнетиками вплоть до Т = ОК. [c.118]

НЕСОРАЗМЕРНАЯ МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА (несоизмеримая структура др. названия винтовая, спиральная, геликоидальная, длиннопериодическая, модулированная) — тип магн. упорядочения в кристаллах, при к-ром периоды магн. упорядочения хотя бы в одном направлении несоизмеримы с периодами кристал-лич. решётки. Существование Н. м. с. связано с тем, что значения магн. периодов зависят от внещ, условий (теми-ры, давления и др.) и пробегают при изменении этих условий нек-рый непрерывный интервал значений как несоизмеримых, так и соизмеримых с периодами кристаллич. решётки (описание магн. структур, в г. ч. и Н. м. с., на языке волиавих векторов к дано в ст. Маг-нитная атомная структура). [c.334]

Выявлены я др. металлич. системы, в к-рых имеет место переход иа парамагн. состояния в состояние с С. п. в. К ним относятся редкоземельные металлы и их сплавы с переходными металлами, обладающие геликоидальной антиферромагн. структурой. В этих веществах поверхность Ферми имеет конгруэнтные ленточные участки (б 0). Примерами таких систем служат Ец и сплавы У и 8е с тяжёлыми редкоземельными металлами (ТЬ, Ой, Ву, Но). В сплавах У и 8с с Ег и Тт реализуется синусоидальная антиферромагн. структура, т. е. С. п. в., происхождение к-рой также связано с особенностью поверхности Ферми. [c.637]

В широком смысле понятие С. п. в. может быть обобщено на случай произвольных пернодич. сверхструктур в аитиферромагнетиках (геликоидальные, синусоидальные структуры). Феноиенологич. теория магн. сверхструктур основывается на теории фазовых переходов 2-го рода Ландау. В неметаллах формирование сверхструктур происходит под влиянием релятивистских взаимодействий спин — решётка и спин — спин, а также вследствие анизотропного обменного взаимодействия. Периоды сверхструктур в антиферромагн. металлах определяются взаимодействием электронов проводимости со спинами магн. ионов и шло отличаются от величин, обратных экстремальным диаметрам поверхности Ферми. [c.637]

Структура следа оптимального винта. Рассмотрим схему следа, пригодную для оптимального несущего винта (мы будем следовать рассуждениям Бетца, изложенным Глау-эртом [G.89]). В случае слабо нагруженного винта поджатием следа вблизи диска можно пренебречь. Тогда угол наклона геликоидальной пелены определяется выражением [c.92]

Усталостное нагружение более многофакторное, чем статическое деформирование и задача классификации дислокационных структур еще более усложняется. При напряжениях, близких к пределу выносливости, на стадии деформационного упрочнения в ОЦК-металлах и сплавах наблюдались самые различные дислокационные субструктуры [11, 14, 17, 24, 39, 32, 48-51], Отдельные изолированные сплетения дислокации (железо, плоский симметричный изгиб), плотные скопления, вытянутые клубки, геликоиды и ряды петель (железо, растяжение-сжатие), сплетения дислокации, отдельные почти прямые сегменты дислокационных границ (moho- и поликристаллическое железо, растяжение-сжатие), ряды дислокации и отдельные дислокации петлевого и геликоидального типов (железо, симметричный изгиб), спектр дислокационных структур -от отдельных скоплений дислокации до ячеистой и полосовой структур (железо, повтор- [c.84]

Эмбери и др. [47] изучали влияние закалки без пластической деформации и с ней на структуру сплава А1— 7% М в материале,, закаленном с большими предО сторожностями против создания деформации, геликоиды не наблюдались. Эйкум и Томас [22] также сообщили некоторые предварительные данные по влиянию деформации образца тотчас после закалки. Эксперименты, которые были по существу экспериментами по деформационному отжигу, привели к очень высокой плотности петель. Большинство петель выстроено в ряды или в колонны вдоль направления <Ц0> это свидетельствует о том, что сегменты винтовых дислокаций непрерывно отрываются от спирали во время ее образования, оставляя позади себя петли. Этот эффект был также подтвержден Вестмакоттом и др. 50], которые наблюдали источник скольжения в сплавах А1—4% Си этот источник мы обсудим дальше. В некоторых случаях геликоидальные ветви не полностью вырождаются, образуя петлю и винтовой сегмент, как видно. из рис. И. [c.289]

При всех своих недостатках, которые будут подробнее рассмотрены в следующих параграфах, этот метод логичен в принципе и очень полезен на практике. Он предсказывает резкий переход порядок — беспорядок при критической температуре Т ., которая приближенно выражается через обменный параметр J формулой (5.6). Что касается более сложных систем с антиферро-магнитным или геликоидальным упорядочением спинов (рис. 1.9 или 1.10) или разного рода сегнето- и антисегнетоэлектрических структур ( 1.4), то для их описания вводят взаимодействие между различными подрешетками, каждая из которых имеет свой собственный средний спин. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...