Магнитное упорядочение критическая температура

Антиферромагнетизм подобен ферромагнетизму с той разницей, что ниже критической температуры, которая называется точкой Нееля, атомные магнитные моменты ориентируются антипараллельно друг другу (рис. 45, е). Антипараллельная упорядоченная ориентация спиновых магнитных моментов соседних узлов решетки кристалла (соответствует отрицательному знаку обменного интеграла) не вызывает спонтанной намагниченности, так как спиновые моменты компенсируют друг друга примером может служить магнитная структура антиферромагнетика МпО [c.66]

Основными факторами, определяющими взаимосвязь структурных и магнитных превращений в железомарганцевых сплавах, являются следующие 1) близость критических температур (рис. 34) 2) аномальные особенности спиновой структуры и магнитных свойств двухфазных (е-Ь +7)-сплавов 3) влияние антиферромагнетизма на структуру и упругие свойства 4) возможность образования доменной структуры 5) влияние тонкой кристаллической структуры на магнитное упорядочение. [c.86]

Наличие ближнего порядка вблизи точки Кюри приводит к повышению интенсивности магнитного нейтронного рассеяния (так Называемое критическое рассеяние). Оно аналогично явлению опалесценции, наблюдаемому в жидкостях вблизи критической температуры. Опалесценция также обусловлена рассеянием света на очень малых упорядоченных областях. [c.227]

Феноменология упорядоченных состояний и фазового перехода. Макроскопические (сильные) внешние воздействия на систему многих тел влияют на степень ее упорядоченности. Одни из таких воздействий влияют на параметр порядка непосредственно, меняя его величину в обе стороны — увеличивая или уменьшая этот параметр в упорядоченном состоянии, а также приводя к появлению параметра порядка в неупорядоченном без внешнего воздействия состоянии системы (вынужденное нарушение симметрии). Примером может служить воздействие сильного магнитного поля на ферромагнетик. Воздействия другого типа не сказываются прямо на параметре порядка, но, меняя характеристики системы, влияют в конечном счете и на величину этого параметра. Важнейший пример — воздействие достаточно высокой температуры Т Т — критическая температура), ведущее к исчезновению (из-за тепловых флуктуаций) параметра порядка и к восстановлению симметрии. Это прямо следует из условия минимума свободной энергии F = Е — TS при больших Т, независимо от вида энергии Е, выгодно увеличение энтропии 5, т. е. разупорядочение системы. [c.178]

Антипараллельная ориентация спиновых моментов возникает при отрицательном обменном взаимодействии (4.9). Как и в ферромагнетиках, антипараллельное магнитное упорядочение имеет место в интервале температур от О К до некоторой критической Ты - температуры Нееля. При температуре Нееля происходит фазовый переход 2-го рода превращение антиферромагнетик парамагнетик. При Г> Гн магнитная восприимчивость описывается законом Кюри-Вейсса (4.8), где поправка Вейсса равна Гы (рис. 4.2). [c.280]

Область вблизи критической температуры, где исчезает магнитное упорядочение. [c.308]

Наиболее трудной задачей оказалось построение количественной теории магнитного упорядочения вблизи критической температуры Г с, при которой упорядочение исчезает. Эта трудность характерна не только для магнитных явлений. Аналогичное поведение имеет место, например, вблизи критических точек перехода жидкость — пар, сверхпроводящего перехода (гл. 34), перехода в сверхтекучее состояние у Не , при переходах порядок — беспорядок в сплавах. Во всех этих случаях приходится сталкиваться по сути дела с теми же теоретическими трудностями. [c.326]

См. также Антиферромагнетизм Магнитное упорядочение Ферримагнетизм Ферромагнетизм Критическая температура сверхпроводящего перехода II 342 в магнитном поле II 342, 346 предсказания теории БКШ II 359. [c.399]

Для всех температур выше абсолютного нуля наклон кривой критического поля отрицателен, так что энтропия нормальной фазы всегда больше энтропии сверхпроводящей фазы иными словами, сверхпроводящая фаза есть более упорядоченное состояние, чем нормальная. Если переход из сверхпроводящего состояния в нормальное происходит в магнитном поле, наблюдается поглощение тепла (вследствие наличия скрытой теплоты перехода). Таким об- [c.635]

Индуцированные магнитные превращения происходят в магнетике при постоянных температуре и составе при наложении внешнего магнитного поля или давления (обычно при одноосном сжатии). Превращение происходит при достижении некоторого критического значения напряженности магнитного поля и сопровождается изменением магнитной симметрии - изменением ориентации векторного параметра упорядочения или его типа. Индуцированные магнитные превращения также могут быть фазовыми переходами 1-го и 2-го рода. Они, в частности, имеют место в РЗМ-ферритах. [c.85]

Особенностью отжига некоторых пермаллоев с высоким содержанием никеля (около 80 %) является контролируемое охлаждение. В определенных интервалах температуры охлаждение должно быть ускоренным, чтобы предупредить упорядочение твердого раствора, из-за чего уменьшается магнитная проницаемость и возрастает коэрцитивная сила. Дополнительное легирование магнитно-мягких железоникелевых сплавов, в частности молибденом, снижает критическую скорость охлаждения и поэтому упрощает технологию термической [c.372]

Как мы увидим в гл. 4, размер области упорядочения можно непосредственно измерить дифракционными методами. Температурная зависимость корреляционной длины вблизи температуры Г с исследовалась весьма тщательно. Общая теоретическая трактовка хорошо подтверждается опытом для магнитных систем и сплавов (см., например, [191). В ряде работ по металлофизике изучалось также и то, что можно было бы назвать локальным порядком, в сплавах, подвергавшихся закалке при температурах несколько выше критической Т ., измерялась корреляционная функция Г (Кгг) (или эквивалентные ей параметры порядка) для узлов, принадлежащих к нескольким координационным сферам [17—19, 29, 30]. Эти опыты дают полезные сведения о природе короткодействующих сил взаимодействий, ответственных за установление порядка в решетке. [c.42]

О К до некоторой критической 0n, называемой температурой Нееля. Если при антипараллельной ориентации локализованных магнитных моментов результирующая намагниченность кристалла равна нулю, то имеет место антиферромагнетизм. Если при этом полной компенсации магнитного момента нет, то говорят о ферримагие-тизме. Различные типы магнитного упорядочения иллюстрируются рис. 10.13. Наиболее типичными ферримагнетиками являются ферриты— двойные окислы металлов состава МО-РеаОз, где М — двухвалэнтный металл (Mg=+, Zn +, u +, Ni"+, Fe +, Mn +). [c.341]

Существуют различные пути для разработки более удовлетворительной теории, основывающейся на модели с энергетической щелью. Было бы желательно ввести параметр упорядочения. Им, например, могло бы быть число возбужденных электронов возб. моншо предположить, что энергия конденсации уменьшается с увеличением Ивозб. и обращается в нуль при определенном значении Ивозб. ( кр.) которое должно соответствовать числу электронов в нормальной фазе при критической температуре. Другая возможность состоит в том, чтобы в качестве параметра упорядочения использовать ширину щели. Подобную теорию следует развивать, если эксперимент или теория укажут на действительное существование энергетической щели. Например, теория Гортера—Казимира в своих выводах об изменении глубины проникновения магнитного поля с температурой лучше всего оправдывается прп высоких температурах, вблизи Возможно, что правильная теория соответствовала бы модели Гортера—Казимира при высоких температурах (Г>0,5 Т р ) и модели с энергетической щелью прн низких (7 <0,5 кр.)- [c.689]

Из выражений (12) и (13) видно, что всегда СБВупор< К-СвБ, Т. е. В упорядоченном твердом растворе число связей между в.б.с. не может быть больше, чем в неупорядоченном. Поскольку взаимодействия АА, ВВ и АВ все антиферромаг-нитны (в шпинели) и, как известно, при не слишком больших разбавлениях 2 i , критическая температура должна расти при увеличении ближнего магнитного порядка в одной подрешетке. Таким образом, аномальное поведение величины Гс при разбавлении может быть объяснено упорядоченным вхождением ионов Li+ в октаэдрические узлы в структуре типа шпинели. Необходимо отметить, что увеличение ближнего порядка в расположении атомов не обязательно должно совпадать с появлением дальнего порядка, определяемым рентгеноструктурным анализом. [c.142]

Ферромагнетизм — не единственный способ магнитного упорядочения. Действительно, длинномасштабное магнитное упорядочение имеется также в ферримагнетиках (рис. 1.6.1 (d)) и в антиферромагнетиках (рис. 1.6.1 (с), (е)). Возможны и другие способы упорядочения, например винтовое расположение спинов не в одной плоскости, схематически изображенное на рис. 1.6.1(1). Слово ферримагнетизм ввел Льюис Неель в 1848 г. при описании свойств магнитных веществ, которые при температуре ниже некоторой критической приобретают спонтанную намагниченность за счет магнитных моментов атомов, ориентированных не в одну сторону. К материалам с таким свойством относятся ферриты. Ферриты —паиметвание группы окислов железа с общей формулой МО-РегОз, где М — двухвалентный ион металла. Результирующий магнитный момент образца ферримагнетика разделяется между разными магнитными подрешетками. Обычные образцы с антиферромагнетизмом, который может рассматриваться как частный случай (рис. 1.6.1 (с)), не имеют сильных магнитных свойств ниже отмеченной критической температуры, [c.47]

Критическая температура Твыше которой исчезает магнитное упорядочение, в ферро- и ферримагнетиках называется температурой Кюри, а в антиферромагнетиках — температурой Нееля (последняя часто обозначается через [c.314]

Таким образом, температурная зависимость описывает изменение хаотичности магнитной системы или сплава. При очень высоких температурах, когда стремится к нулю, рассматриваемый ансамбль совершенно неупорядочен. При понижении температуры возникает ближний порядок (в пределах одной-двух постоянных решетки). При более низких температурах величина становится очень большой и описывает критические флуктуации спина или концентрации. Температура, при которой длина обращается в бесконечность, соответствует установлению дальнего порядка — это есть критическая температура перехода порядок — беспорядок Гс (в ферромагнетике это температура Кюри, в антиферромагнетике — температура Нееля). При температурах ниже Гс предельное значение Гоо [см. формулу (1.34)] оказывается отличным от нуля, и система находится в упорядоченном состоянии. [c.41]

При всех своих недостатках, которые будут подробнее рассмотрены в следующих параграфах, этот метод логичен в принципе и очень полезен на практике. Он предсказывает резкий переход порядок — беспорядок при критической температуре Т ., которая приближенно выражается через обменный параметр J формулой (5.6). Что касается более сложных систем с антиферро-магнитным или геликоидальным упорядочением спинов (рис. 1.9 или 1.10) или разного рода сегнето- и антисегнетоэлектрических структур ( 1.4), то для их описания вводят взаимодействие между различными подрешетками, каждая из которых имеет свой собственный средний спин. [c.177]

Таким образом, рассмотренная выше приближенная теория вполне хорошо описывает рост области упорядоченности спинов по мере приближения к критической температуре ТПоследняя оказывается точкой, в которой, согласно приближению среднего поля 1см. формулу (5.6)], внезапно появляется дальний порядок [по-видимому, аппроксимации, используемые при переходе от формулы (5.20) к (5.26), слишком грубы, чтобы можно было воспроизвести квазихимическое выражение для Т (5.17)]. Все эти соображения согласуются с макроскопическим термодинамическим подходом ( 4.4), который предсказывает существование связи между спиновыми флуктуациями и магнитной восприимчивостью и также подтверждают справедливость спектральной формулы Орнштейна — Цернике для флуктуации концентрации в сплаве. Об этом уже упоминалось в 4.6. [c.182]

Высококоэрцитивное состояние в сплавах o-F4 обусловлено наличием в структуре упорядоченной у у-фазы с гранецентрированной тетрагональной кристаллической решеткой (ГЦТ) и отношением с/а = 0,979. Фаза Уту образуется в сплавах с 28...58 % (ат.) Со при температурах ниже 825 °С в процессе упорядочения высокотемпературной у-фазы с ГЦК решеткой. Фаза Уту магнитно-одноосна с высокой константой кристаллической анизотропии = 10 Дж/м Высокие магнитные свойства возникают в сплавах вблизи эквиатомного состава после охлаждения из однофазной у-области с некоторой критической скоростью (1...5°С/с) и последующего отпуска при 650 °С. Структура сплавов в этом состоянии характеризуется смесью высокоанизотропных частиц у -фазы и частиц у-фазы с высокой намагниченностью насыщения. Из анализа кривых крутящего момента можно предполагать, что высокая коэрцитивная сила обусловлена, главным образом, большой константой одноосной анизотропии у -фазы и ее перемагничиванием путем вращения вектора намагниченности. [c.520]

Эта температура, ллшълвиля температурой Кюри Т , определяет критическую точку с координатами (Гс. SS Мс = 0). Свойства вещества в этой точке и ее окрестности очень похожи на свойства вблизи критической точки конденсации. Ниже мы обнаруживаем существование не равного нулю значения М даже при нулевом значении магнитного поля. Такая спонтанная намагниченность возникает благодаря межмолекулярным взаимодействиям, которые при зтих условиях приводят к частичному упорядочению спинов. Ниже изотермы также имеют горизонтальный участок. Однако в отличие от фазового перехода жидкость — пар только две крайние точки этого участка изотермы соответствуют физическим состояниям — в данном фазовом переходе мы не имеем двух сосуществующих фаз (хотя отметим, что наличие доменов в реальном ферромагнетике при температурах ниже имеет некоторую аналогию с сосуществованием фаз). [c.325]

Если на 1 г вещества приходится п атомов, каждый из которых имеет магнитный момент т, то соответствующая максимальная удельная намагниченность вещества а=пт достигается при абсолютной температуре Г= =0 при параллельной ориентации магнитных моментов всех атомов. При возрастании температуры вещества совершенная ориентировка магнитных моментов атомов нарушается и значение о уменьшается при некотором критическом значении температуры 0 (точка Кюри) тепловая энергия атомов превышает энергию взаимодействия между спиновыми мол-1ентами атомов и упорядоченная ориентация атомных магнитных моментов сменяется хаотической. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...