Момент количеств движения системы относительно оси главный

Главный момент количеств движения системы относительно оси 2 при среднем положении груза равен сумме момента количества движения диска и момента количества движения груза относительно той же оси VP [c.206]

Подставляя и из формз л (3) и (4) в формулу (2), находим главный момент количеств движения системы относительно оси z при среднем положении груза [c.207]

Главный момент количеств движения системы относительно оси равен проекции на эту ось главного момента количеств движения той же системы относительно какой-либо из точек оси [c.317]

Главный момент количеств движения системы относительно оси равен проекции на эту ось главного момента количеств движения [c.217]

Главный момент количеств движения системы относительно оси сохраняет постоянное значение, если главный момент внешних сил относительно этой оси равен нулю. [c.161]

Заметив теперь, что главный момент количеств движения системы относительно оси Ог должен оставаться постоянным и равным нулю, получим [c.190]

Главный момент количества движения системы относительно оси (кинетический момент системы относительно оси) — величина, равная сумме моментов количества движения всех точек механической системы относительно этой оси. [c.72]

Вычислить главный момент количеств движения системы, относительно оси Z, выразив его в зависимости от угловой скорости. Барабан считать однородным круглым цилиндром. Массой нити пренебречь. Ось Z направлена перпендикулярно плоскости рисунка на нас. [c.233]

Внеся значения (3) и (7) в формулу (2), получим главный момент количеств движения системы относительно оси z [c.554]

ГЛАВНЫЙ МОМЕНТ КОЛИЧЕСТВ ДВИЖЕНИЯ СИСТЕМЫ ОТНОСИТЕЛЬНО ОСИ - величина, равная сумме моментов количеств движения всех точек материальной системы относительно этой оси. [c.80]

Из уравнения (3.2) следует, что в процессе собственных колебаний момент количества движения системы относительно оси вала остается постоянным. Из системы дифференциальных уравнений (3.1) можно найти все п собственных частот крутильных колебаний системы, соответствующих главным формам колебаний. [c.44]

Для выяснения условий, при которых имеют место уравнения (21.4), (21.5) и (21.6), воспользуемся законом моментов количества движения. Он формулируется так векторная производная от главного момента количества движения системы относительно некоторой точки по времени равна главному моменту всех внешних сил относительно той же точки. Проектируя на оси координат сформулированное равенство, получаем [c.401]

Цели к системе приложены внешние силы, то главный момент количеств движения системы относительно неподвижной оси увеличится на сумму моментов внешних импульсов относительно той же оси. Некоторые дальнейшие применения этой теоремы даны в главе IX, 61, 62. [c.128]

Из этого следует, что при вычислении главного момента количеств движения системы относительно какой-либо оси, проходящей через [c.77]

Далее, из сказанного выше или же из равенства (2) следует, что главный момент количеств движения системы относительно какой-либо оси равен сумме 1) момента количества движения относительно этой оси всей массы, сосредоточенной в центре масс G и движущейся с этой точкой, и 2) главного момента количеств движения тела относительно оси, параллельной данной оси, но проходящей через центр G, причем при вычислении этого второго момента рассматривается только относительное движение относительно центра G. Это — главный момент относительных количеств движения системы. [c.78]

Главным моментом количеств движения кинетическим моментом) системы относительно оси называется проекция на эту ось главного момента количеств движения системы относительно любого выбранного на данной оси центра. [c.151]

Аналогично, если сумма моментов всех внешних сил системы относительно неподвижной оси равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно той же оси постоянен. Например, если [c.245]

Если окажется (это необходимо доказать), что сумма моментов всех внешних сил относительно подвижной оси, проходящей через центр масс, равна нулю, то нужно вычислить и приравнять главные моменты количеств движения системы относительно данной оси в начальный и конечный моменты времени. Затем из составленного уравнения определить искомую величину. [c.261]

Из полученных уравнений следует, что если сумма моментов внешних ударных импульсов относительно какого-нибудь центра (или оси) равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра (или оси) за время удара не изменяется. Следовательно, внутренние ударные импульсы не могут изменить главный момент количеств движения системы. [c.414]

Это уравнение показывает, что при движении системы производная по времени от главного момента количеств движения системы относительно некоторой оси равна сумме моментов или главному моменту) всех внешних сил относительно той же оси. В этом и состоит закон моментов. [c.247]

Только что выведенная теорема является (как мы увидим в дальнейшем) весьма удобным орудием для исследования вращательных движений твердого тела. Однако прежде чем перейти к этим приложениям закона моментов, мы остановимся в настоящем параграфе на несколько иной формулировке того же закона, которая также оказывается полезной в некоторых приложениях. Закон моментов, установленный в предыдущем параграфе, связывает главный момент количеств движения системы относительно некоторой оси с главным моментом внешних сил относительно той же оси. Вторая форму- [c.248]

Применяем теорему об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек относительно оси г. [c.202]

Здесь — момент инерции диска, Г — момент инерции груза. Итак, главный момент количеств движения системы 12 относительно оси 2 при крайнем положении груза равен [c.206]

Итак, при колебаниях груза по хорде ММ диска, в связи с постоянством главного момента количеств движения системы материальных точек относительно оси вращения, изменяется угловая скорость вращения диска. В момент прохождения грузом среднего положения проекция на ось 2 угловой скорости диска равна [c.207]

Эту задачу можно решить и другим способом, применив теорему об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек относительно оси г [c.219]

Главный момент количеств движения системы, состоящей из барабана и груза, относительно оси z дается формулой [c.219]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относительном движении по отношению к центру инерции. Разложим движение материальных точек системы на переносное поступательное вместе с осями декартовых координат, начало которых совмещено с центром инерции системы, и относительное движение по отношению к центру инерции. При этом теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относительном движении по отношению к центру инерции имеет вид, тождественный аналогичной теореме в абсолютно.м движении [c.241]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек (со случаем сохранения) в относительном движении по отнощению к центру инерции системы щироко применяется в задачах динамики плоского движения твердого тела (см. следующий параграф) и движения свободного твердого тела, т, е. в тех случаях, когда движение твердого тела можно разложить на переносное вместе с осями координат, движущимися поступательно С центром инерции, и относительное по отнощению к этим осям. [c.242]

Движение акробата в процессе выполнения сальто является сложным. Разложив его на переносное поступательное движение вместе с центром инерции и относительное вращательное вокруг горизонтальной оси X, проходящей через центр инерции, можно воспользоваться теоремой об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относительном движении по отношению к этой оси [c.242]

Третье уравнение (теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относитель 10м движении по отношению к центру инерции, записанная для случая вращения твердого тела вокруг подвижной оси, движущейся поступательно) описывает относительное вращательное движение вокруг оси, проходящей через центр инерции С твердого тела перпендикулярно к неподвижной плоскости. [c.252]

Тогда из уравнений (36) следует, что при этом / z= onst. Таким образом, если сумма моментов всех действуюи их на систему внешних сил относительно какой-нибудь оси равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этой оси будет величиной постоянной. [c.294]

Из полученных уравнений следует, что если сумма моментов внёшних ударных импульсов относительно какого-нибудь ueliipa (или оси) равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра (или оси) за время удара не [c.398]

Главные моменты количеств движения системы материальных точек относительно осей декартовых крординат определяются формулами [c.186]

Теорему об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек относительно неподвижной оси рекомендуется применять при рассмотрении движения материальной системы, в состав которой входит подвижная среда, врапгаюпгаяся вокруг этой оси. Если сумма моментов всех внешних сил системы относительно оси равна нулю, то можно получить соотношение между массами материальных точек, их скоростями и угловой скоростью вращения подвижной среды. [c.194]