Волновой фронт синфазный

Волновое уравнение 250, 307 Волновой фронт синфазный 193 [c.681]

Если среда вполне однородная, взаимное гашение будет иметь место для вторичных волн, испускаемых любой парой равновеликих объемов, расположенных на волновом фронте и отстоящих друг от друга на расстояние I. Этим доказывается сделанное утверждение, что в однородной среде свет будет распространяться только в первоначальном направлении и рассеяние света будет отсутствовать. Полное гашение вторичных волн происходит для любого угла 9, кроме 0 = 0, ибо в этом направлении распространения падающей волны все вторичные волны складываются синфазно и образуют проходящую волну. [c.576]

Для анализа условий возникновения и наблюдения интерференции рассмотрим картину наложения волновых фронтов, идущих от двух синфазных (имеющих разность фаз Лф = 0) когерентных источников света 1 и 2 с длиной волны X под углом у (рис. 11.5). На экране 3, помещаемом в любом месте области взаимного пересечения световых волн от источников, будет наблюдаться ин- [c.222]

Формулы и соотношения, приведенные в предыдущих параграфах, даны в предположении, что фокусирующий излучатель создает правильный синфазный волновой фронт. В действительности дело обстоит не совсем так. Например, в часто применявшихся еще несколько лет тому назад вогнутых сферических излучателях, отшлифованных из монокристаллов кварца, собственная частота толщинных колебаний меняется от точки к точке, поскольку ось X образует в различных точках различные углы с нормалью по этой же причине излучаемая энергия неравномерно распределена по поверхности. Вопрос этот был исследован в работе [27] автор предложил даже специальную конструкцию для уменьшения этого эффекта [28]. [c.185]

Одной из серьезных трудностей является получение синфазного протяженного волнового фронта, особенно при его больших размерах. Как уже говорилось в гл. 4, пьезоэлектрические излучатели, наряду с нормальным излучением, дают и косые пучки, на образование которых расходуется часть полезной излучаемой энергии. В работе [29] было показано, что эти косые пучки могут быть отсечены резонансным фильтром в виде полуволновой пластины. При этом оказалось, что при установке фильтрующей пластины не только срезаются косые пучки, но и возрастает регулярная часть излучения. Создавалось такое впечатление, что полуволновая пластинка ведет себя как своеобразный трансформатор или вторичный излучатель, в котором энергия косых пучков каким-то образом перекачивается в энергию толщинных синфазных колебаний. [c.193]

Рассмотрим распространение монохроматической волны от точечного источника, размеры которого существенно меньше длины волны порождаемых им волн. Некоторое возмущение, имеющее определенное значение фазы, распространяется от источника по всем направлениям, занимая в пространстве некоторую поверхность. Эта перемещающаяся со скоростью волны поверхность, во всех точках которой возмущение имеет одно и то же постоянное значение фазы, называется фронтом волны. Положение фронта волны в фиксированный момент времени называется волновой поверхностью. Волновая поверхность неподвижна, во всех ее точках возмущения совершают синфазные колебания, воспроизводящие с соответствующим запаздыванием колебания исходного возмущения. [c.133]

Рассмотрим интерференцию, возникающую при перенало-жении волн, отраженных слоями Si, S2, S3.. . С этой целью сравним фазы соответствующих им колебаний на поверхности одного какого-то произвольно выделенного волнового фронта W2, т. е. определим, в одинаковые ли моменты времени эти колебания проходят максимумы и минимумы. При этом в качестве начала отсчета фазы примем фазу колебаний, созданных волной, отраженной слоем Si. Из рисунка следует, что если пренебречь эффектами наклона лучей, то можно считать, что волна, отраженная следующим слоем S2, прибывает к плоскости W2 с отставанием относительно волны, отраженной слоем Si на величину, равную удвоенному расстоянию между слоями Si и 2. Поскольку длина волны падающего излучения равна в данном случае а расстояние межд слоями Si и S2 равно /2, то очевидно, что взаимное рассогласование волн, отраженных слоями Si и S2, в точности равно длине волны отраженного излучения Нетрудно понять, что смещение волны на целую длину волны фактически ничего не меняет, и поэтому колебания волн, отраженных слоями Si и S2, должны быть строго синфазными. Аналогично волны, отраженные слоями S3 и S4, смещаясь относительно волны, отраженной слоем Si на кратное число длин волн, остаются синфазными как по отношению к этой волне, так и по отношению друг к другу. Таким образом, оказывается, что волны, отраженные слоями Sj, S2, S3, синфазны и поэтому, 40 [c.40]

Интерферометр Тваймана — Грина и другие аналогичные приборы. Если интерферометр Майкельсона освещается точечным источником 5 квазимонохроматического света, находящимся в фокусе хорошо скорректированной линзы а выходящий из интерферометра свет собирается второй такой же хорошей линзой то такой прибор становится эквивалентным интерферометру Физо, но в отличие от последнего здесь пути световых пучков полностью разделены (рис. 7.40). Пусть Wl— плоский волновой фронт пучка, отраженного от Мг, Ш г— соответствующий плоский волновой фронт пучка, отраженного от Мц, и — виртуальный плоский волповой фронт, распространяющийся от Ма, который должен был бы выйти из делителя пучка совпадающим и синфазным с 1 1. Оптическая разность хода между выходящими после делителя лучами, имеющими виртуальное пересечение в точке Р на равна [c.280]

В соответствии с принципом Гюйгенса пге точки полнового фронта, заполняющего отверстие АВ, становятся источниками вторичных сферических волн. Поскольку расстояние до точки наблюдения Р определяет фазу пришедшего в эту точку возмущения, имеет смысл выделить те области волнового фронта, вторичные волны из которых оказываются синфазны. С этой целью разобьем заполняющий отверстие волновой фронт АОВ на кольцевые полуволновые зоны. Разбиение проведем путем последовательного добавления половины длины волны к радиусу Ь опорной сферы с центром в точке Р, до тех пор, пока расстояние Ь + Д) не станет равным расстоянию ЛР до края отверстия, что и определит число т открытых для точки Р зон. [c.122]

Из теории дифракции Френеля вытекает возможность управления формой волнового фронта и распределением интенсивности посредством изменения фазовых соотношен1П1 между вторичными волнами. Так, например, если все четные (или нечетные) зоны закрыть непрозрачной маской, то, поскольку вторичные волны от этих зон синфазны, в точке Р будет наблюдаться многократное усиление света (рис. 7.12, а). По закону сохранения энергии в других точках пространства интенсивность света должна уменьшиться, то есть произойдет фокусировка света в точку Р. Такая маска называется амплитудной зонной пластинкой. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...