Поверхность ч кристалле лучевая сечение

Еще яснее представление о поверхности волны можно составить из рис. 26.7, й и б, где изображены трехмерная модель и перспективное изображение трех главных сечений лучевой поверхности. Внешняя поверхность отдаленно напоминает эллипсоид, но обладает четырьмя воронкообразными углублениями в точках, соответствующих М иЛГ на рис. 26.6, в, и похожих на углубления в яблоке. Точки пересечения и Л1 на рис. 26.6, в соответствуют точкам рис. 26.7, где внешняя и внутренняя полости встречаются, так что по направлениям МЛ1 и М М обе скорости распространения светового возбуждения одинаковы (о = и"). Эти направления называются оптическими осями ) кристалла они располагаются симметрично относительно главных направлений кристалла. [c.504]

В К. широкое применение для интерпретации онтич. свойств кристаллов находит метод оптич. поверхностей (волновых и лучевых). В соответствии с ур-пием (1) свойства кристалла могут быть геометрически описаны его оптич. индикатрисой — эллипсоидом с полуосями (т. н. поверхностью волновых нормалей, абс. значения радиусов-векторов к-рой по заданному направлению N равны значениям показателей преломления волн, идущих по этому направлению). Оси симметрии этого эллипсоида определяют три взаимно перпендикулярных главных направления в кристалле, а значение его полуосей — главные значения тензора диэлектрич, проницаемости. Сечение индикатрисы плоскостью, проходящей через её центр и перпендикулярной заданному направлению N, является в общем случае эллипсом. Длины гл. полуосей этого эллипса равны показателям преломления, а их направления совпадают с направлением колебаний (вектора 7> в волне). Во всех точках кристалла оптич. индикатрисы имеют одинаковую ориентацию и одинаковые размеры полуосей, зависящие от симметрии кристалла. [c.511]

Сечения лучевой поверхности одноосного кристалла прн 1 з < v, = [c.271]

Лучевая поверхность в двуосных кристаллах. Рассмотрим сечения лучевой поверхности координатными плоскостями. С этой целью перепишем уравнение (10.20) с учетом принятых нами обозначений VsSx = X, VsSy = у, VsSi = 2. Получаем [c.258]

На рнс. 1 изображены сечения лучево и волновой нонерхноетей двуосиого кристалла плоскостью xoz. Поверхность нормалей пересекается a oz по окружности (р—г) и овалу (р), N — двойная точка поверхности нормалей, ON — оптическая ось волновых нормалей. Лучевая поверхность пересекается плоскостью xoz по той же окружности (7 р) и аллнису (г), S -- двойная точка лучевой поверхности, OS — лучевая оптическая ось. [c.440]

Рио, 4. Отражение гг акустической волны, падающей на свободную поверхность кристалла с образованием двух отрая ённых волк той же поляри-защги а — определе-кпе волновых векторов отражённых волн (сд — векторы лучевой скорости) б — схема отражения звуковых пучков конечного сечения. [c.507]

Если плоскость падения пересекает оптическую ось под углом, отличным от л/2, то картина двойного лучепреломления усложняется, посколы в этом случае необходимо выполнить пространственное построение Гюйгенса На рис. 238 показано сечение лучевых поверхностей на поверхности кристалла которое совпадает с плоскостью рисунка Стрелкой, оканчивающейся в точке О, показана проекция падающего луча на поверхности кристашта а пунктирными стрелками, оканчивающимися на окружности и эллипсе, — проекции- обыкновенного и необыкновенного лучей на поверхность кристалла. Основное заключение состоит в том, что обыкновенный луч лежит в плоскости падения, а необыкновенный — выходит из нее. Для получения более детальной наглядной информации необходимо построить пространственную модель. [c.274]

Пусть из некоторой точки внутри кристалла распространяется свет по разным направлениям. Если по любому выбранному направлению отложить из этой точки отрезки, равные Vst и v st (где t — время распространения света внутри кристалла, us и ws — лучевые скорости по данному направлению), то геометрические места концов этих отрезков для разных направлений образуют двухполостную, так называемую лучевую, поверхность. Она, вообш,е говоря, имеет сложный вид, и поэтому ее рассмотрение производят в основном по трем ее главным сечениям, нормальным к главным осям лучевого эллипсоида. Двухполостная лучевая поверхность обладает в общем случае четырьмя точками встречи внешней и внутренней полости. Две прямые линии, соединяющие эти четыре точки попарно и расположенные симметрично относительно главных направлений кристалла (рис. 10.8), обладают особым свойством — вдоль каждого из них свет распространяется с единственной для данного направления лучевой скоростью. Эти две линии являются оптическими осями первого рода. [c.257]

Рис. 3. Сечение поверхностей волновых Викторов (а) и лучевых скоростей (б) илос1 остыо (100) кристалла никеля. Стрелки на рис. а задают нагтравлення лучевых скоростей, отвечающих выделенным направлениям волновых нормалей.

Нетрудно видеть, что окружность описывает скорости того луча, электрический вектор которого колеблется параллельно главной оси, перпендикулярной рассматриваемой плоскости, в данном случае главной оси Хз, т. е. электрический вектор колеблется перпендикулярно плоскости рисунка. Электрический вектор луча, описываемого эллипсом, колеблется в плоскости рисунка, в данном случае в плоскости Х Хг. На рис. 224—226 изображены возможные сечения лучевой поверх-носта координатными поверхностями при неравных У], У2, уз-Поскольку оптическая ось определягется равенством скоростей для обоих лучей в направлении оси, онй может быть найдена построением, указанным на рис. 225, где оптические оси изображены пунктирными линиями. При неравных У], У2, уз кристалл имеет две оптические оси. [c.271]

У одноосного кристалла две оси эллипсоида лучевых скоростей равны между собой. Положим У] = У2. Тогда при Уз > У] = = У2 эллипсоид луг евых скоростей сплюснут вдоль оси Хз, при Уз < У1 = У2 — вытянут. Сечения лучевой поверхности координатными плоскостями в этих случаях изображены на рис. 227, 228. Оптическая ось совпадает с главной осью лучевого эллипсоида. Кристаллы, для которых Уз < У1 = Уг, называют положительными, а для которых уз > = 2 — отрицательными. [c.271]

Осуществление пространственного синхронизма. Обыкновенный и необыкновенный лучи в одноосных кристаллах распространяются с различной скоростью (см. 41). Скорость обьпсно-венного луча не зависит от направления, а скорость необыкновенного зависит от угла между лучом и оптической осью. В положительных кристаллах скорость обыкновенного луча больше скорости необыкновённого, а в отрицательных — меньше. На рис. 299 изображены сечения лучевых поверхностей отрицательного одноосного кристалла плоскостью, проходящей через оптическую ось. Посколы частоты светового диапазона, ближней ультрафиолетовой и инфракрасной частей спектра лежат в области нормальной дисперсии, сплошной линией изображены сечения лучевых поверхностей для частоты со, а пунктирной линией — для частоты 2со. Видно, что в направлениях, обозначенных двусторонними сплошными стрелками, скорость обыкновенного луча (частота со) равна скорости необыкновенного луча (частота 2со), т. е. соответствующие показатели преломления равны [c.335]

А. Оптическая ось параллельна границе. Плоскость падения перпендикулярна оптической оси (рис. 4.12, а). Сечения лучевых поверхностей обыкновенной и необыкновенной волн представляют собой окружности. Поэтому направления лучей и волновых нормалей совпадают как у обыкновенной, так и у необыкновенной волн. Вектор Е в обыкновенной волне ориентирован перпендикулярно оптической оси, в необыкновенной — параллельно оси. При По>Пе (отрицательный кристалл) обыкновенный луч преломляется сильнее, чем необыкновенный 81пф ° = 81пф/п , 8Шф =81пф/Агр. Этот случай был рассмотрен выше на основе электромагнитной теории. [c.189]

Мы должны рассмотреть распространение воли, нормали которых слегка наклонены к оптической оеи. Каждой из волновых нормалей соответствуют два луча внутри кристалла, и следует ожидать, что их направления мало отличаются от направлений образующих конуса внутренней конической рефракции. Чтобы найти распределение прошедших лучей, необходимо рассмотреть часть лучевой поверхности вблизи окружности, по которой она касается плоскости ЛуУ (см. рис. 14.12). Эта часть поверхности напомпнает часть надутой автомобильной камеры, а касательная плоскость—плоскую доску, лежащую на ней. На рис. 14.15 показано сечение этой части поверхности плоскостью хг. Две точки на лучевой поверхности, которые соответствуют направлениям двух лучей, относящихся к данному паправлению волновой нормали в, определяются как точки касания этой поверхности двумя плоскостями, перпендикулярными к 3 (см. рис. 14.15). Когда волновая нормаль О/У слегка отклоняется от оптической оси, вместо одной касательной плоскости возникают две параллельные друг другу плоскости, одна из пих при этом перемещается над лучевой поверхностью, причем точка се касания движется от центра касательной окружности к точке Р. Другая плоскость (ее невозможно показать па нашей модели, потому что она должна пересекать нашу камеру) перемещается так, что точка ее касания движется по направлению к точке С. Рис. 14.15 иллюстрирует это для смещения волновой нормали в плоскости хг, но та же картина будет наблюдаться и при смещении в любом другом направлении. [c.635]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...