Прицельный параметр представление

В системе центра масс нам достаточно сосредоточить свое внимание на движении одной молекулы, так как вторая молекула движется подобно первой, но в противоположную сторону. Таким образом, проблема сводится к эквивалентной проблеме рассеяния молекулы на фиктивном неподвижном силовом центре, который на фиг. 31 представлен точкой О. Эта молекула приближается к центру О со скоростью и расстояние молекулы до прямой, параллельной ее начальной скорости и проходящей через центр О, называется прицельным параметром Ь. Выберем систему отсчета так, чтобы центр О был расположен в начале координат, а ось z была направлена параллельно вектору U. Так как и = ul, то конечное состояние моле- [c.73]

Рассмотрим захват свободного электрона водородоподобным ионом с излучением кванта и образованием водородоподобного атома . Будем, как и в 2, исходить из полуклассических представлений. В классической механике без учета излучения переход от свободных состояний электрона к связанным является непрерывным. Состояние или орбита электрона характеризуются величиной полной энергии Е системы электрон — ион и (в общем случае) вместо прицельного расстояния 6 — моментом количества движения, также определяющим геометрические параметры траектории. [c.225]

Основной помехой использования представления (18.36) при любых энергиях (по сравнению с разложением по парциальным волнам) является отсутствие взаимно однозначной связи между амплитудой рассеяния Л к, os 0) и амплитудой а к, Ь), соответствующей определенному значению прицельного параметра. Так как переменная z = os 0 должна быть всегда больше минус единицы, то функция а (к, Ь), определяемая соотношением (18.40) или (18.41), не является единственной функцией, которая при подстановке ее в (18.36) приводит к заданной амплитуде Л. [В действительности амплитуда, определяемая формулой (18.40) или (18.41), должна удовлетворять интегральному уравнению Каптейна, и если ее подставить в (18.36), то при z С — 1 интеграл [c.536]

При решении кинетич. ур-ния исходят из опредол. модельных представлений о взаимодействии молекул. В простейшей модели жёстких упругих молекул при столкновении не происходит передачи момента импульса и изменения эфф. размера молекул. Более реалистична модель, в к-рой молекулы рассматривают как центры сил с потенциалом ф Г1 — Гг). Дифференц. эфф. сечение в (3) выражают через параметры столкновения классич. механики adQ — bdbd Ь — прицельное расстояние, е — азимутальный угол линии центров). Для ф(г) берут обычно ф-ции простого вида, напр. ф(г) = = fi /г) (р — показатель отталкивания). Эта модель допускает сжимаемость молекулы. Для большинства реальных газов р прини.мает значения между р = 9 (мягкие молекулы) и р Ъ (жёсткие молекулы). В частном случае р = 4 (максвелловские молекулы) решение кинетич. ур-ния сильно упрощается, т. к. можно найти собств. ф-ции линеаризованного интеграла столкновений, и первое приближение для коэф. переноса совпадает с точным значением. Для учёта эффектов притяжения и отталкивания используют модель, в к-рой отталкивание описывается потенциалом твёрдых сфер, а притяжение — степенным законом. Довольно реалис-тич. форму имеет потенциал Ленард-Джопса [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...