Пересечение и отражение скачков

Пересечение и отражение скачков [c.135]

При пересечении отходящего от точки расщепления О махового скачка с первым скачком в точке О образуется еще одна тройная конфигурация—два приходящих скачка Л О и 00 сливаются в один уходящий О С. От точек О и О отходят контактные разрывы ОЬ и 0 />. В области за маховым скачком 00 течение дозвуковое этот скачок, как и отраженный скачок 08 и линии контактных разрывов, искривлен. [c.315]

Если рассмотренные в этом разделе течения с отражением скачка от плоской стенки (рис. 3.15.3, а и 3.15.6) симметрично отобразить в другую полуплоскость и соединить два полученных таким образом течения, заменив стенку линией тока, то мы получим, очевидно, течение (рис. 3.15.7), возникающее при пересечении двух скачков одинаковой интенсивности, идущих по газу навстречу один другому. Такое пересечение называется соответственно правильным (регулярным) или—в другом случае—неправильным (маховым, нерегулярным). При симметричном пересечении скачков тангенциальный разрыв в точке правильного пересечения, естественно, не возникает, так как он в этом случае совпадает с линией симметрии течения. [c.313]

Рассмотрим, наконец, пересечение скачка уплотнения с поверхностью контактного разрыва. В этом случае автомодельные решения могут существовать, лишь если скорости с обеих сторон контактного разрыва направлены в одну сторону и являются сверхзвуковыми в обоих невозмущенных потоках и за падающим скачком (а также и в рассмотренных выше предельных случаях отражения скачка от свободной поверхности и от твердой стенки). [c.315]

По-существу, аналогичный алгоритм используется и для расчета точки на отраженном скачке уплотнения, но здесь координаты скачка определяются в результате пересечения линии скачка с характеристикой второго семейства, а для итераций ха используется условие совместности на характеристике первого семейства. [c.133]

Точка М соответствует нулевому значению кривизны кривой, которая отвечает линии тока С со скоростью (/с Принято, что точка М расположена на отраженном скачке уплотнения ТА, что соответствует сверхзвуковой скорости течения на линии тока С, Ме > 1. Поэтому существенное изменение кривизны этой линии будет наблюдаться при пересечении отраженного скачка уплотнения. Для данного режима течения положение точки М близко к точке, которая соответствует концу первой ячейки, х = Ху (см. рис. 6.12). Радиальное положение точки М близко к линии максимального градиента скорости. Вблизи этой линии и проводились измерения зависимости полного давления от азимутального угла 0(9)- Предположительный характер зависимости кривизны линии тока С показан на рис. 6.12, б. Из рис. 6.12, а видно. [c.182]

Для второй группы режимов (давление среды выше расчетного) па кромках А и А возникают косые скачки (рис. 6-34,в), пересекающиеся за косым срезом, если угол Р) скачка из точки Ах меньше угла косого среза ф. Точка пересечения скачков В лежит у верхней границы струи. Поток отклоняется от оси струи, проходя несимметричную систему скачков и отраженных волн разрежения, причем поворот потока происходит в противоположном первому случаю направлении. Заметим, что для первой группы режимов (Ра<Р ), поворот струи происходит относительно точки Л, а при Ра>Р (вторая группа режимов) струя поворачивается относительно точки Ль Углы отклонения линий тока, а следовательно, и всей струи меняются вдоль потока, так же как и в первом случае, благодаря влиянию отраженных волн. [c.380]

Участки профиля, прилегающие к его передней кромке и находящиеся до точки пересечения двух скачков или скачка и пучка характеристик набегающего потока, расположены вне зоны возмущений от соседних профилей, и поэтому давление здесь такое же, как и на изолированном профиле. Распределение давления на остальной части профиля определяется взаимодействием косых скачков и волн Маха и их последовательным отражением от поверхности двух соседних профилей. Применение известного графоаналитического способа ) позволяет в общем случае больших возмущений построить распределение давлений по профилю и найти путем интегрирования величину и направление равнодействующей силы. [c.76]

Разберем основные задачи, связанные с отражением и пересечением скачков уплотнения, а также с взаимодействием скачков и волн. [c.119]

Построение скачков при пересечении основано на тех соображениях, что и при отражении. В частности, если рассматривается течение в симметричных каналах, то центральную линию тока можно заменить стенкой и решать задачу отражения. Другими словами, зеркальное отражение течений на рис. 5.21, 5.22 относительно нижних стенок даст картину течения в симметричных каналах. Следовательно, при течении в каналах возможно как правильное пересечение, так н маховская конфигурация скачков. [c.120]

Решение А. Л. Гонора строится следующим образом. Выбирается число лучей звезды в поперечном сечении и задается угол наклона к направлению набегающего потока ребра, идущего от конца луча к вершине конического тела. Выбирается интенсивность плоского скачка, присоединенного к ребру этим определяется угол поперечного сечения тела у конца луча. Скачки, идущие от двух смежных ребер, пересекаются отраженные от линии пересечения скачки доходят до поверхности тела. При соответствующем изломе контура сечения в этом месте дальнейшее отражение не происходит. Пример тела, построенного Гонором, приведен на рис. 3, б. Такое тело может иметь сопротивление, значительно меньшее сопротивления круглого конуса того же поперечного сечения. [c.164]

Взаимодействие волны сжатия со скачком уплотнения качественно происходит так же, как это было указано при рассмотрении взаимодействия двух косых скачков (рис. 4-15). В точках пересечения слабых волн и скачка возникают отраженные слабые волны (рис. 4-16), так как изменения давления и направления потока при переходе через волну сжатия и скачок будут различными. [c.165]

За отраженным скачком d — п, который возникает в месте пересечения криволинейяого скачка 1 — d с диском Маха, так же как и за центральным прямым скачком, давление обычно выше окружающего, из-за чего газовый поток вновь ускоряется в центральной части струи осуществляется переход к сверхзвуковой скорости, в периферийной части, где линии тока пересекли два косых скачка, сохраняется сверхзвуковая скорость, которая за отраженным скачком d — n возрастает. [c.411]

При пересечении системы волн разрежения и косых скачков отдельные линии тока лшогократно н различно деформируются, причем при еа<е. средний угол выхода потока увеличивается по сравнению с дозвуковым режимом поток отклоняется в косом срезе. С увеличением перепада давлений меняется спектр потока в косом срезе канала и за решеткой, изменяются интенсивность и характер расположения волн разрежения и скачков уплотнения. Увеличиваются протяженность и интенсивность первичной волны разрежения. Углы первичного, отраженного и кромочного скачков уменьшаются, и точка падения косого скачка F на спинку профиля (точка С) смещается по потоку (рис. 11.14,6). В соответствии с этим меняется и характер деформации отдельных линий тока. Однако интенсивность скачков возрастает только до определенного значения числа М , зависяш,его от геометрических параметров решетки. [c.310]

Численное решение задачи проводилось монотонным методом второго порядка аппроксимации по пространству и времени [16, 17], который представляет собой одну из модификаций (И -модификацию) метода Годунова [18]. Расчеты выполнялись на подвижной криволинейной сетке, границы которой изображены на рис. 1, а. Граница АВСТ представляет собой фронт отраженного скачка г,ТО - фронт стебля Маха ш, ВО и О А - участки поверхности клина и плоскости симметрии. Длину Ь отрезка ОЕ, где Е - точка пересечения линии фронта падающего скачка г с клином, примем за линейный масштаб. [c.238]

Третья задача заключается в вычислении скорости в месте пересечения характеристик со скачком уплотнения и определении изменения наклона скачка в этой точке. Так как характеристика по своей природе является линией слабых возмущений, то указанное пересечение физически соответствует взаимодействию слабой волны со скачком уплотнения. Пусть на скачок уплотиения MN заданной формы y=f(x) (рис. 5.4.3, а) падают в точках. 9 и Я близко расположенные волны разряжения, которым соответствуют характеристики первого семейства. В результате происходит уменьшение интенсивности и, следовательно, наклона скачка уплотнения. Так как точки S и Я являются источниками возмущений, то возникнут отраженные волны разряжения и через эти точки можно провести характеристики второго семейства. Одна из таких характеристик, проходящая через точку S, пересечет соседнюю сопряженную характеристику в точке F, называемой узлом характеристик. 220 [c.220]

В задачах интерференции в зависимости от направлений скачков уплотнения выделяют [23] догоняю1Щ1е (I и 2) и встречные (1 и 5) скачки уплотнения, отраженный разрыв (3) и результирующий скачок (4) (рис. 1.6). Взаимодействие скачка с тангенциальным разрывом называется рефракцией скачка. Особенностью интерференционных УВС является возможность возникновения различного типа исходящих от точки пересечения разрывов. Отраженный разрыв может быть скачком уплотнения, центрированной волной разрежения или слабым разрывом. Тип разрыва и его интенсивность зависят от направлений и интенсив- [c.21]

Если ф<Р1 (рис. 6-34,г), то первый косой скачок лежит в пределах косого среза. В отраженном скачке НВх давление увеличивается до значения, большего, чем Ра. В результате на участке НА и в области ЬАКВх давление повышенное. Из точек А и Вх распространяются волны разрежения АСхОх и ВхВС. В зо.нах 2 устанавливается давление ра. В зоне 4 давление равно рх, а в зоне 5 (за пересечением отраженных волн сжатия) давление вновь повышается. Далее процесс повторяется. Легко заметить, что средний угол отклонения струи в этом случае [c.380]

Если установить давление за решеткой ниже критического, то поток на выходе станет сверхзвуковым, причем возникнет отклонение потока в косом срезе. Косым срезом называется область, ограниченная треугольниками а а, причем размер соответствует минимальной площади сечения канала между лопатками. При давлении за решеткой ниже критического в точках а возникнут центрированные волны разрежения abd. При пересечении этих волн давление в потоке понижается от (на линии аЬ) до давления за решеткой < р . Эти волны разрежения изобразятся в диаграмме характеристик эпициклоидой 12 (см. рис. 5.31, б), причем при прохождении волн струйки / повернут на угол б, а скорость потока станет равной Струйки II, расположенные по другую сторону кромки, пройдут также отраженную волну разрежения bdef (рис. 5.31, а), которая изображается в диаграмме характеристик эпициклоидой 23 (рис. 5.31, б). После точек а струйки / и И имеют общую границу (отмечены точками на рис. 5.31, а), по обе стороны которой давление должно быть одинаковым, а скорости параллельны. Поэтому образуются косые скачки уплотнений ag. Если, как обычно бывает, угол отклонения невелик, то скачок уплотнений имеет малую интенсивность и может быть заменен элементарной волной сжатия. Эта волна сжатия изображается в диаграмме характеристик эпициклоидой 32. Следовательно, скачки параллельны нормали к этой эпициклоиде. [c.128]

Проблема, решенная в [27] и в Главе 8.3 А. П. Крайко и Е. И. Васильевым (Волгоградский Университет), как и задача о скачках, замыкающих МСЗ, имеет более чем полувековую историю. Речь идет о дифракции слабых скачков на клине в условиях так называемого парадокса Пеймана (ПП) . Условия ПП характеризуются такими углами при вершине клина и интенсивностями падающего скачка (ПС), при которых его отражение не может быть регулярным. С другой стороны, наблюдаемые в экспериментах картины нерегулярного отражения нельзя объяснить трехударной (по числу скачков - падающему, отраженному и стеблю Маха) теорией, которая для других условий дает адекватное описание экспериментов. В системе координат с началом в тройной точке (ТТ - точке пересечения указанных скачков), [c.213]

Важным для понимания структуры течения является то, что в треугольнике СОЕ имеет место течение сжатия. Примем, что в области СОЕ течение плоское. Тогда характеристики АС, СО и граница струи АО являются прямолинейными, и если бы начиная, от точки С контур тела СС был прямолинейным, то в области СОЕ имело бы место поступательное течение с постоянными параметрами. Однако, в силу искривления стенки СЕ, в этой области возникает течение сжатия, аналогичное течению сжатия при обтекании поступательным сверхзвуковым потоком вогнутой стенки. Известно, что такое течение замыкается висячим скачком, начинающимся в точке Ъ пересечения характеристик. На рис. 4.26 пунктиром изображены характеристики условного течения сжатия, которое возникало бы в случае, когда в некоторой области над линией АО, как и между характеристиками АС и СО, имело бы место поступательное течение с р = р . Точка Р, вообще говоря, может находиться как внутри, так и вне струи. Однако проведенные расчеты показывают, что точка Р располагается всегда вне струи. Волны сячатия, возникающие в треугольнике СОЕ, отражаются от границы струи в виде волн разрежения. Волны разренгения, попадая па границу тела, отражаются также волнами разрежения, а от границы струи — в виде волн сжатия и т. д. Дальнейшая структура течения определяется чередующейся системой волн разрежения и сжатия, отражающихся от стенки и границы струи, при этом при отражении от жесткой стенки интенсивность волн сохраняется по величине и знаку, а при отражении от границы струи сохраняется по величине, по меняется по знаку. [c.179]

Итак, при давлении внешней среды ра>р и система пересекающихся косых скачков разрушается и переходит в мостообразный скачок. Это явление аналогично рассмотренным в гл. 4 случаям неправильного отражения косого скачка от твердой стенки и пересечения скачков. [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...