ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Пересечение скачков из "Техническая газодинамика Издание 2 " Рассмотрим некоторые практически важные случаи взаимодействия скачков. [c.162] Два последовательных поворота стенки АВСО (рис. 4-15,а) на угол 8 приводят к образованию двух косых скачков ВК и С К. Угол второго скачка так как после первого скачка поток имеет скорость В результате скачки пересекаются в точке К. За точкой пересечения оба скачка сливаются в один скачок KF. Линия тока, пересекающая систему двух скачков, деформируется, поворачиваясь в точках Ь ш d на угол 8 при пересечении скачков скорости потока падают, а давления растут скачкообразно. [c.162] Изменение состояния газа вдоль линии тока при переходе через рассматриваемую систему скачков может быть представлено в тепловой диаграмме (рис. 4-15,6). В точке 2 определяется состояние газа после первого скачка,-а в точке 3 — после второго скачка, так как углы и ра известны. Легко определяются также все параметры за скачками р . и параметры торможения р , р з. [c.164] Точка 5 на изобаре дает состояние газа за скачком КР - В точке О3 находим давление торможения за скачком КР Ро СРоз Потери энергии в скачке КР выше суммарных потерь в скачках ВК и СК, т. е. Д5 Д5. Таким образом, при заданных пределах изменений давлений торможение потока одним скачком обусловливает большую потерю энергии, чем в случае последовательного торможения двумя скачками. [c.164] Предельным случаем является торможение потока вдоль плавной вогнутой стенки, в каждой точке которой поток испытывает отклонение на малый угол 8 (рис. 4-16). [c.164] При этом у стенки образуется волна сжатия, состоящая из бесчисленного множества характеристик уплотнения. Движение газа через такую волну сжатия совершается при постоянной энтропии. Однако плавное изоэнтропическое торможение здесь может происходить только в слое газа, прилегающем к стенке. В результате пересечения характеристик уплотнения на некотором расстоянии от стенки, зависящем от скорости набегающего потока, возникает криволинейный скачок переменной интенсивности. [c.165] Поток за скачком вихревой, так как скорости в разных точках за линией ВК различны. [c.165] Взаимодействие волны сжатия со скачком уплотнения качественно происходит так же, как это было указано при рассмотрении взаимодействия двух косых скачков (рис. 4-15). В точках пересечения слабых волн и скачка возникают отраженные слабые волны (рис. 4-16), так как изменения давления и направления потока при переходе через волну сжатия и скачок будут различными. [c.165] В зависимости от скорости набегающего потока повышение давления в скачке может быть более интенсивным или менее интенсивным, чем в волне сжатия. Следовательно, отраженные волны могут быть либо волнами сжатия, либо волнами разрежения. [c.165] Вернуться к основной статье