Поляризация света получение

Феноменологич. теорию О. а. развил в 1823 франц. физик О. Ж. Френель, объяснивший О. а. различием показателей преломления среды п+ и п для право- и левополяризованных по кругу компонент линейно поляризованного света (см. Поляризация света). Полученное Френелем выражение для угла поворота плоскости поляризации имеет вид ф=п(1/К)(п+—п ), где Я, — длина волны излучения в вакууме т, о., ф может быть значитель- [c.494]

Следует отметить, что если составить среду (например, жидкую) на 50 % из правовращающей формы и на 50 % из левовращающей, то полученная смесь не будет вращать плоскость поляризации. Такие смеси называются рацематами. В неживой природе асимметричные вещества встречаются только в виде рацематов. Такое состояние наиболее вероятно, оно обладает максимальной энтропией. В обычных условиях химического синтеза также всегда получается рацемическая смесь, не вращающая плоскость поляризации света. [c.77]

По формуле (II.7) на рис. 115 построены кривые зависимости квадрата коэффициента модуляции интенсивности света от характера поляризации объектного и опорного пучков для голографической интерференционной структуры в регистрирующем слое при экспонировании. Из этого рисунка видно, что наиболее благоприятные условия при линейной поляризации опорного пучка имеют место при получении голограмм металлических объектов, которые при отражении сохраняют близкую к линейной поляризацию света. [c.177]

Если поляроид используется для получения поляризованного света, то он называется поляризатором. Если же он используется для анализа поляризации света (см. 43), то его называют анализатором. [c.275]

Поляризация часто наблюдается и в дифрагированном свете, при отражении от штрихов дифракционной решетки. Благодаря тому, что решетки поляризуют свет, может оказаться, что энергия дифрагированного пучка зависит от состояния поляризации падающего луча. Такого рода эффекты исследовались в ряде работ [213—215]. Объяснение их весьма сложно и до сих пор нет теории, которая могла бы объяснить целый ряд экспериментально полученных закономерностей. Так, например, прямоугольная форма штриха приводит к максимальной поляризации света, при изменении профиля штриха (при угле между гранями 110—120°) поляризация практически не наблюдается. Для уменьшения поляризации света, отраженного данной решеткой, необходимо, чтобы свет падал нормально к граням штриха и чтобы решетка использовалась под углом блеска. При нормальном падении света на решетку в диапазоне длин волн [c.184]

Существует много различных способов поляризации света. Из них наибольший практический интерес представляют те, которые дают линейно или, как иногда говорят, плоско поляризованный свет. К сожалению, получение полностью линейно поляризованного света далеко не всегда представляется легким делом, [c.491]

Поляризационные приборы основаны на явлении поляризации света и предназначены для получения поляризованного света и изучения тех или иных процессов, происходящих в поляризованных лучах. [c.182]

Для случая линейной поляризации света удобно проиллюстрировать полученные результаты на диаграмме (рис. 32). Видно, что интенсивности переходов из подзон тяжелых и легких дырок существенно отличаются и, например, край поглощения для света, поляризованного вдоль оси роста (e OZ), определяется легкими дырками. [c.94]

Всякий прибор, служащий для получения поляризованного света, называется поляризатором. Тот же прибор, применяемый для исследования поляризации света, называется анализатором. Таким образом, кристаллы турмалина или поляроиды могут служить и поляризаторами, и анализаторами. [c.398]

Сходное, хотя и менее полное исследование было выполнено Покровским (1927). В первой статье он описывает измерения поляризации света, рассеянного очень мелкими капельками, образованными при конденсации пара, вытекающего из сопла. Во второй статье аналогичное исследование проведено для крупных капелек (диаметром больше 100 мк), полученных с помощью [c.497]

То же самое относится и к квантовым генераторам. Потребитель требует, чтобы создавались приборы, обладающие конкретными, заранее заданными свойствами. Иногда, наоборот, нужны возможно более универсальные приборы. Для решения всех этих задач недостаточно понимать сущность явления генерации. Нужно знать уравнения, которые описывают процесс генерации количественно. Нужно уметь решать полученные уравнения, что часто совсем не просто, нужно уметь упрощать их, создавать удобные модели. Нужно научиться находить оптимальные режимы, обеспечивающие наиболее эффективную работу квантового генератора, созданного для решения той или иной конкретной задачи. Важнейшая задача, возникшая перед учеными,— как управлять свойствами лазерного луча, изменять режим работы генератора, варьировать при необходимости его энергию, мощность, угол расходимости, длительность импульса, частоту излучения, ширину излучаемой полосы, поляризацию света. Все это трудные задачи. [c.40]

ПОЛЯРИЗАТОР, устройство для получения полностью или (реже) частично поляризованного оптич. излучения из излучения с произвольными поляризационными хар-ками (см. Поляризация света). П.— простейший поляризационный прибор и один из осн. элементов более сложных таких приборов. Линейные П., дающие плоскополяризованный свет,— либо оптически анизотропные поляризационные призмы и поляроиды, либо оптич. стопы изотропных пластинок, прозрачных в нужной области спектра. [c.572]

Практическое осуществление генерации света. Как осуществить практическую генерацию (усиление) световых волн на частотах (Oj и (1)2 Для этого нужно направить на нелинейный прозрачный кристалл, поляризация которого имеет вид (18.22), мощную волну накачки (рис. 18.10). При этом усиливаются те из всех возможных внутри кристалла пар воли, суммарная частота которых удовлетворяет условию синхронизации (18,28а). Если же в кристалле распространяется лишь одна сигнальная волна частоты oi, то в среде автоматически возникает другая волна с частотой Ы2 — i и происходит одновременное их усиление. Для получения эффективного усиления нелинейный кристалл располагают между зерка- [c.408]

Итак, при падении света на границу двух диэлектриков под углом Брюстера отраженная волна полностью поляризована, тогда как преломленная волна оказывается частично поляризованной. Изучение графиков для коэффициентов отражения и пропускания (см. рис. 2. 13) показывает, что при ф = ф р поток отраженной энергии невелик, а главная его часть распространяется в направлении преломленной волны. Поэтому для получения поляризованного света выгодно многократно преломить падающий под углом Брюстера свет, каждый раз увеличивая степень его поляризации. Расчет показывает, что при ф == фвр стопа из 10 стеклянных пластинок дает степень поляризации преломленной волны, близкую к 100%. При этом интенсивность прошедшей радиации заметно больше, чем в отраженной волне. Такой компактный прибор удобен и прост в изготовлении. Он [c.89]

Идея расчета, впервые проведенная Лоренцем, предельно проста для получения зависимости показателя преломления кар ого-либо вещества от частоты падающего на него света нужно найти вектор поляризации Р этого вещества, создаваемый полем световой волны Е. Затем вычисляют вектор электростатической индукции D = Е + 4т Р и определяют г. = D/E. Используя основное соотношение электромагнитной теории света п = получают искомую зависимость п(ш). [c.139]

Способ получения плоскополяризованного света из излучения с эллиптической или круговой поляризацией ясен из рассмотрения соотношений, приведенных в ПО. Достаточно компенсировать разность фаз ф между перпендикулярными компонентами, доведя ее до п или 2я (или до нуля). Для этой цели можно заставить изу- [c.396]

В настоящей главе описан метод получения эллиптически-поляризованного и циркулярно-поляризованного света при прохождении линейно-поляризованного света через кристаллическую пластинку. Однако это далеко не единственный способ создания указанных типов поляризации. Эллиптическая поляризация наблюдается при отражении линейно-поляризованного света от металла и при полном внутреннем отражении круговая поляризация возникает иногда при этих процессах, а также при воздействии магнитного поля на излучающие атомы (см. эффект Зеемана) и при-других явлениях. Само собой разумеется, что каким бы процессом ни было вызвано появление эллиптически- или циркулярно-поляризованного света, методы анализа его остаются теми же, как и описанные Ё настоящем параграфе. [c.399]

На протяжении всего предыдущего изложения мы неоднократно пользовались понятиями линейной и эллиптической поляризации, естественного и частично поляризованного света, не вдаваясь в детали этих понятий. Теперь более подробно рассмотрим поляризованный свет и познакомимся с оптическими устройствами для его получения. [c.33]

Поляризаторы. Оптическое устройство, которое преобразует проходящий через него естественный свет в поляризованный, называется поляризатором. Превратить естественный свет в поляризованный можно, используя двойное лучепреломление в кристаллах. Поскольку два луча, выходящие из кристалла, ортогонально линейно поляризованы, то для получения луча нужной поляризации достаточно перекрыть один из них. Однако этот прием наталкивается на большие трудности, так как линейное расхождение лучей в кристалле мало. Поэтому необходимо использовать очень узкие световые потоки, что снижает их яркость. [c.36]

В этом случае разность фаз <р = л/2 и уравнение (18.2) примет вид х 1а - -у 1Ь =, т. е. получаем эллипс, ориентированный относительно главных осей — оси эллипса совпадают с главными направлениями пластинки. Соотношение осей а и Ь зависит от величины угла а. В частности, при а = 45° а=Ь и эллипс превращается в круг х + у = а . В этом случае свет будет поляризован по кругу (круговая, или циркулярная, поляризация). Таким образом, для получения света, поляризованного по кругу, необходимо сложить две когерентные волны с равными амплитудами, обладающие разностью фаз л/2 и поляризованные в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.51]

Для получения аналитического выражения для угла поворота плоскости поляризации в оптически активной среде запишем углы поворота электрического вектора как функции времени / и пути 2, проходимого светом в среде для волн, поляризованных по правому и левому кругам [c.74]

Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел, оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац. оптики процедуру истинной Д. с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., путём вращения с разными скоростями помещённых в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяриааторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Л но). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света. [c.583]

Учет микро- и макрошероховатостей. Теоретический расчет излучения поверхностей с микрошероховатостями производился по упрощенному методу, полученному из общей теории отражения волн от микровыступов, разработанному Л. М. Бреховским и его школой. При этом учитывалась поляризация света и зависимость удельного коэффициента электропроводности от температуры. Результаты расчетов хорошо согласуются с экспериментальными данными. По- правка на микрошероховатости зависит от температуры и достигала 22% (7-й класс обработки). [c.71]

Из формул (11.11)-(11.13) вытекает, что после полного внутреннего отражения состояние поляризации света может измениться. Так, линейно поляризованный свет превращается в поляризованный по эллипсу. Этот эффект используется, в частности, для получения циркул 1рно поляризованного света. Однако получить необходимый для этого фазовый сдвиг ti/2 можно, как следует из (11.12), только если показатель преломления первой среды не меньше 2,41. В видимой области такой показатель преломления имеет только алмаз. Френелем было предложено использовать призму ромб Френеля), в которой свет испытывает полное внутреннее отражение дважды (рис. 11.8). [c.191]

Мы уже знакомы с некоторыми методами получения плоско-поляризованного света. При отражении падающего под углом Брюстера света от границы раздела двух диэлектриков происходит полная линейная поляризация. Образуя стопу из многих пластин, можно получить практически полную линейную поляризацию и при преломлении. Однако сильное ослабление интеисивностн поляризованного света делает эти методы невыгодными. [c.231]

Рассмотрим состояние поляризации рассеянного света от изотропных и анизотропных молекул. Экспериментально такое исследование можно произвести с помощью поляризационных приборов, скажем с помощью николя. Соответствующие исследования показывают, что при рассеянии естественного света изотропными молекулами происходит линейная поляризация в направлении, составляющем 90" с первоначалын11м направлением падающего света. Нетрудно объяснить полученный результат. [c.315]

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

Эллиптически поляризованный свет представляет собой сумму двух распространяющихся в одном направлении квазимонохро-матических волн с разностью фаз между взаимно перпендикулярными колебаниями P zit) — Ф1( ), остающейся постоянной за все время наблюдения (т.е. между фазами существует корреляция). Линейная и круговая поляризации служат частными случаями эллиптической поляризации. Они возникают при определенных значениях разности скоррелированных фаз Ф2( )—Ф1(0 Для получения круговой поляризации необходимо также равенство амплитуд взаимно перпендикулярных колебаний. Неполя-ризованный свет тоже можно представить в виде суммы двух взаимно перпендикулярных колебаний, распространяющихся в одном направлении, но их фазы. <р (0 и фгС ) никак не скоррелированы. [c.191]

Все предыдущее исследование проводилось для некоторого выбранного направления колебаний излучающих атомов в источнике света, т.е. рассматривалось излучение вполне определенной поляризации. Не представляет труда распространить полученные выводы на случай поляризованного света, но здесь необходимо более тщательно исследовать вопрос об интерференции поляризованных лучей, в частности наложение интерференционных картин, создаваемых волнами, поляризованными во взаимно перпендикулярных направлениях. Здесь снова окажется полезным идеализированное устройство из двух параллельных пластин, отражающих свет и использованных при описании прост-ранс гвенной когерентности в 5.3. [c.203]

В. данном случае им ем, следовательно, свет, поляризованный по кругу (круговая, или циркулярная, поляризация). Таким образом, для получения света, поляризованного по кругу, необходимо сложение двух когерентных волн с равными амплитудами, обладающих разностью фаз я/2 и поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Этого можно достичь, в частности, заставив линейно-поляризованный свет пройти через пластинку в четверть волцы так, чтобы плоскость поляризации первоначальной волны составляла угол 45° с главными направлениями в пластинке. [c.392]

Понятие полной поляризации строго применимо только к монохроматическому свету. В случае немонохроматического света будут наблюдаться отступления, связанные с тем, что все экспериментальные методы получения поляризованного света зависят от длины волны. Чем щире спектр светового пучка, тем больше отклонения от строго линейной поляризации. Циркулярно поляризованный луч с конечной шириной спектра всегда будет иметь примесь эллиптически поляризованного. В свою очередь проекционная картина эллиптического света будет представлять собой эллипс, меняющийся со временем. Эти отступления от полной поляризации будут всегда тем больше, чем шире спектр светового пучка. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...