Коллиматор

Система объективов и призм обеспечивает резкое изображение щели в плоскости ЕЕ, где помещается фотографическая пластинка. Так как свет от щели должен проходить через призму, то для устранения астигматизма пучок падающих на нее лучей делается параллельным (см. 84). Для этой цели служит передняя труба (коллиматор), где щель 5 располагается в фокальной плоскости линзы 1. Так как щель имеет малые размеры (несколько сотых миллиметра по ширине и 3—4 мм по высоте) и помещается на оси объектива 1, [c.338]

Ll — объектив коллиматора Р — призма Li — объектив камеры ЕЕ — фотопластинка. [c.338]

Параллельный пучок, исходящий из центра щели, лежащей на оптической оси коллиматора, имеет плоскостью падения главное сечение призмы пучки, исходящие от других точек щели, падают под углом к главному сечению и преломляются тем сильнее, чем дальше от центра отстоит соответствующая точка щели. Поэтому прямолинейная щель изображается в виде дуги, обращенной выпуклостью к красному концу спектра. Это искривление спектральных линий тем значительнее, чем выше щель и короче фокус объектива коллиматора. [c.339]

Очень большое значение имеют дифракционные явления в спектрографах. Если узкая щель аппарата освещена небольшим удаленным источником света (т. е. почти параллельным пучком), то на объектив коллиматора падает очень узкий пучок света. В таком случае работала бы очень небольшая часть объектива, что соответствовало бы очень малой разрешающей способности его и, следовательно, могло бы повести к нерезкому изображению щели на ( юто-пластинке. Однако на щели происходит дифракция света, ведущая к тому, что коллиматор заполняется светом в соответствии с размерами щели. [c.366]

Луч когерентного света от лазерного источника излучения / направляется на коллиматор 2, на выходе которого формируется плоская световая волна. Полупрозрачное зеркало 3 разделяет. эту волну на две, отражая часть излучения под углом 45 к оптической оси на зеркало 0 и далее на. экран 7. Прошедшая через зеркало 3 волна попадает на линзу 4, в фокусе которой установлена точечная диафрагма 6. Зеркало 5 и полупрозрачное зеркало 9 служат для совмещения первой и второй волн вдоль одной оптической оси. На. экране 7 наблюдают интерференцию обеих волн. Такая оптическая схема интерферометра представляет собой модернизированный интерферометр Маха-Цендера. [c.100]

В конструкциях с поперечными щелями форма щели обычно делается параболической (рис. 124). В этом случае при облучении вращающегося ротора нейтронами, проходящими через коллиматор К за ротором, возникает пульсирующий пучок моноэнергетических нейтронов. [c.332]

Схема опыта (рис. 166) аналогична использованной в первом опыте. Здесь ИКД — ионизационная камера деления с коллиматором, которая может вращаться вокруг оси О. При этом будет изменяться угол ф между направлениями движения осколков и вторичных нейтронов, которые регистрируются счетчиком С, включенным в схему совпадений СС с камерой. Существенной особенностью опыта была возможность выделять эффект от лег- [c.392]

Нейтроны вводятся в трубку через коллиматор К, изготовленный из парафина с примесью борной кислоты. Для защиты от Y-лучей бак отделен от источника слоем свинца РЬ. [c.403]

При изучении спонтанного деления источника нейтронов и коллиматора нет.) [c.403]

Схема опыта изображена на рис. 247. При бомбардировке мишени М протонами р с энергией 330 Мэе рождаются я ме-зоны. На пути пучка медленных л -мезонов был поставлен сосуд со сжатым до 200 атм водородом. Образующиеся при взаимодействии по схеме (79.28) у-лучи проходили через систему коллиматоров /(, защиту 3 и анализировались с помощью Y-спектро-метра, аналогичного изображенному на рис. 244. [c.579]

На рис. 276 изображена схема опыта Ферми. Здесь К—коллиматор тепловых нейтронов, изготовленный из кадмия Хе — герметическая камера с ксеноном, в которой происходит рассеяние нейтронов С и С" — счетчики нейтронов, регистрирующие нейтроны, рассеянные под углами 45 и 135°. В результате опыта было обнаружено очень слабое отличие в интенсивности рассеяния под углами 45 и 135°, которое можно интерпретировать либо как полное отсутствие взаимодействия между нейтроном и электроном, либо как чрезвычайно слабое взаимодействие, характеризующееся потенциалом V, не превышающим 5000 эв (при ширине ямы, равной классическому радиусу электрона [c.655]

Рассеянные протоны регистрировались ионизационной камерой ИК, которая могла быть установлена под различными углами 0 к направлению падающего пучка. Объем газа (на рисунке заштрихован), в котором происходит рассеяние частиц, попадающих в ионизационную камеру, можно рассчитать, исходя из размеров и расположения коллиматора и входных диафрагм Да ионизационной камеры. [c.49]

I — источник излучения, 2 — объект, J — коллиматор, 4 — детектор, [c.164]

Действующим отверстием (Называется наименьшее из отверстий (объектива коллиматора, призмы или камерного объектива), которое ограничивает размеры сечения й параллельного пучка монохроматических лучей, проходящего через оптическую систему спектрографа (рис. 4). [c.15]

Угловая ширина нулевого максимума равна 29 = 2Х/5ь а его линейные размеры на объективе коллиматора 1 = 2 1% 81. [c.17]

На рис. 5.9 представлена структурная схема вычислительного томографа. Полол<ение источника излучения — коллиматора, формирующего излучение, и детекторов соглусопано между собой и относительно координат исследуемого сече- ния. Указанные блоки сканируют по [c.122]

Итак, для создания в эксперименте плоской монохроматической Е олны нужно использовать коллиматор, монохроматор и поляризатор. Излучение произвольного источника света, пропу-пдениое через систему, содержащую все эти устройства, в какой-то степени соответствует идеальной волне см. (1.24) . Излуче ние лазера в еще большей степени соответствует принятой идеализации. [c.38]

Полученный результат справедлив лишь при достаточно широкой щели, когда можно пренебреч . дифракционными эффектами. Пусть ширина входной щели настолько мала, что объектив коллиматора окажется в пределах первого дифракционного максимума, иными слова.ми, ф == л/6, т. е. мы имеем дело с нормальной щелью. Тогда при дальнейшем сужении щели эффективно используемый световой поток будет резко падать. Зависимость освещенности в центре спектральной линии от ширины щели спектрографа (в единицах нормальной щели Ьо) показана на рис. 6.58. Из графика видно, что при регистрации линейчатых спектров выгодно выбирать щель, ширина которой в 2—3 раза больше ширины нормальной щели. [c.327]

Исправление всех аберраций — трудная, а иногда и невыполнимая задача, требующая длительных и трудоемких расчетов и высоких требований к технике изготовления оптических деталей. Обычно исправляют лишь те погрешности, которые мешают решению данной задачи. Так, например, объектив коллиматора должен быть хорошо ахроматизирован, а для камерного объектива спектрографа часто это вообще несущественно и можно [c.332]

Возможны и другие методы образования плоской волны (параллельного пучка). Для этого можно, например, поместить источник в фокусе какой-либо оптической системы (коллиматор). Однако и в этом случае невозможно строго осуществить плоскую волну, передающую конечное количество энергии. Для того чтобы коллима-торное устройство давало строго параллельный пучок, необходимо, чтобы источник света был строго совмещен с фокусом системы, т. е. источник должен быть точечным в математическом смысле этого слова. Реальные источники, излучающие конечное количество [c.41]

Так, для объективов астрономических труб, где источником служат точки, расположенные вблизи оси, важно соблюдение условий синусов и устранение с( )ерической и хроматическй аберраций для точек в центре поля для микрообъективов и ( )отообъективов, предназначенных для (фотографирования щирокого поля зрения, необходимо, кроме соблюдения условия синусов, устранение аберраций, искажающих поле (дисторсия, искривление поля и т. д.), а также хроматической аберрации. Объективы, предназначенные для наблюдения объектов малой яркости, должны иметь возможно большее относительное отверстие, и это вынуждает мириться с некоторыми аберрациями, неизбежными при работе с очень широкими пучками. Исправление хроматизма в приборах, предназначенных для визуальных наблюдений и для фотографии, рассчитано на разные спектральные области применительно к тому обстоятельству, что максимум чувствительности глаза лежит в желто-зеленой части спектра, а чувствительность фотопластинок обычно сдвинута в более коротковолновую область. Объектив коллиматора спектрального аппарата должен быть очень хорошо исправлен на хроматическую аберрацию, тогда как объектив камеры может быть совсем не ахроматизован, но в нем весьма вредны астигматизм наклонных пучков и кома впрочем обычно оптика спектрографа рассчитывается как целое, так что недостаток одной ее части в большей или меньшей степени компенсируется за счет другой части. [c.318]

Величина изображения щели на фотопластинке зависит от ( юкус-ных расстояний объективов коллиматора f и камеры Пусть щель имеет ширину Ь и высоту /г, а ее изображение соответственно Ь и /г. Нетрудно видеть, что при положении призм в минимуме отклонения [c.340]

Для наилучшего использования света прибором нередко между щелью и источником света располагают вспомогательную линзу (конденсор), с тем чтобы свет заполнил весь объектив коллиматора. Увеличение размера конденсора, при котором апертура выходящего из него пучка превысит апертуру коллиматора, бесполезно с точки зрения использования светового потока, однако некоторое перезаполнение коллиматора представляет известные преимущества, так как позволяет получить условия освещения, легче поддающиеся теоретическому анализу (уменьшение степени когерентности освещения, см. 22). При больших линейных размерах источника света, расположенного на соответствующем расстоянии от щели, необходимое заполнение коллиматора осуществляется чисто геометрически, без помощи конденсора. Однако и в этих случаях, равно как и при малых размерах источника, нередко применяют конденсоры даже более сложного устройства, с тем чтобы выделить ту или иную часть источника света и обеспечить равномерность освещения щели и равномерность освещенности изображения (устранение виньетирования, см. 89). [c.340]

Объективы коллиматора и камеры спектрографа имеют однаковые диаметры, а их фокусные расстояния равны соответственно fl и При помощи конденсора достигнуто освещение щели, при котором объектив коллиматора полностью заполнен светом. Доказать, что светосила прибора зависит только от объектива камеры. [c.890]

Детальное изучение рассеяния электромагнитного излучения с изменением длины волны было проведено в 1923 г. Комптоном. Установка Комптона (рис. 86) состояла из рентгеновской трубки РТ с молибденовым антикатодом А, рассеивателя Р, коллиматора К, кристалла Кр и ионизационной камеры ИК-В качестве рассеивателя был выбран графит, электроны в котором слабо связаны с ядром по сравнению с энергией харак теристического излучения молибдена. [c.246]

Схема устройства для исследования сечений взаимодействия нейтронов с ядрами методом мигающего циклотрона изображена на рис. 130. Здесь КУ — камера ускорителя d — пучок дейтонов Be — бериллиевая мишень Пб — пучок быстрых нейтронов 3 — замедлитель Им — пучок медленных нейтронов О — образец ВРз — ионизационная камера, заполненная газообразным соединением бора ВР з У — усилитель СУ — синхронизирующее устройстБо МС — механический счетчик (или какой-либо другой регистратор импульсов) К — коллиматор. [c.339]

Первый опыт по О Пределению угловой корреляции между направлениями испускания вторичных нейтронов и движения осколков был проведен в 1947 г. при помощи установки, изображенной на рис. 164. Установка состояла из ионизационной камеры деления ИКД, которая снабл ена коллиматором К, позволяющим выделять осколки определенного направления и соединенного с ней в схему совпадений СС счетчика быстрых нейтронов С, который мог располагаться под разными углами ф к направлению движения осколков. Измерения показали, что число совпадений иод углами ф = 0 или ф = я примерно в 5 раз превосходит [c.391]

Антипротон был обнаружен в 1955 г. американскими физиками Сегре, Чемберленом, Вигандом и Эпсилантисом. Схема опыта изображена на рис. 261. В камере беватрона бомбардировалась медная мишень М протонами с энергией (4,3-=-6,2) Гэв. На пути предполагаемого полета антипротонов построили коллиматор, по обе стороны которого были расположены магнитные фокусирующие линзы Л1 и Л2 и отклоняющие магниты Ml и М2, рассчитанные так, чтобы при заданной величине магнитного поля через них могли проходить частицы, имеющие единичный отрицательный заряд и вполне определенный импульс р — Гэв [c.623]

Камера распада К. Р находится на расстоянии 20 м от мишени ускорителя, что составляет600 пробегов К -мезона. На таком большом расстоянии все короткоживушие -мезоны должны выбыть из пучка за счет распада так что в камере могут распадаться только долгоягавущие -мезоны. Коллиматор определяет направление их импульса р л(модуль импульса, ра- [c.210]

Антипротон был обнаружен в 1955 г. американскими. физиками Сегре, Чемберленом, Вигандом и Эпсилантисом. Схема опыта изображена на рис. 133. В камере бэватрона бомбардировалась медная мишень М протонами с энергией 4,3— 6,2 Гэв. На пути предполагаемого полета антипротонов построили коллиматор, по обе стороны которого были расположены магнитные фокусирующие линзы Л1 и Л2 и отклоняющие магниты Ml и М2, рассчитанные так, чтобы при заданной величине магнитного поля через них могли проходить частицы, имеющие единичный отрицательный заряд и вполне определенный импульс р=1,19 Гэв/с. Кроме антипротонов этим условиям удовлетворяют отрицательные я-мезоны, в огромном количестве рождающиеся при бомбардировке мишени пучком протонов с Гр = 6,2 Гэв (60 000 я -мезонов на 1 антипротон). [c.218]

Наибольшими возможностями для исследования е—N)-рассеяния в настоящее время обладает группа физиков, работающая на станфордском двухмильном линейном ускорителе электронов с максим альной энергией = 21 Гэв. Ускоритель представляет собой вакуумную трубу длиной в две мил (отсюда название ускорителя) с 245 клистронами и многочисленными фокусирующими магнитными линзами (через каждые 100 м). На выходе имеется система из фокусирующих и откло-няющих магнитов и коллиматоров. Мишени — жидководородная и жидкодейтериевая. [c.275]

На кафедре геодезии НИИГАиК разработана методика расчета точности автоматизированной установки для контроля прямолинейности и горизонтальности протяженных направляющих, в т.ч. подкрановых путей мостовых кранов [14]. Положение рельса регистрируется одновременно в вертикальной и горизонтальной плоскостях относительно опорного лазерного пучка, источником которого является одномодовый газовый лазер, устанавливаемый на одном из концов рельса. Регистрация положения опорного пучка осуществляется на кинофотопленку с помощью кинокамеры, смонтированной на блоке регистратора. Блок перемещается по рельсу с помощью механической тяги. Формирователь лазерного пучка с коллиматором может разворачиваться в горизонтальной и вертикальной плоскостях для совмещения центра пучка с перекрестием экрана регистратора. [c.134]

Пусть через объектив коллиматора (точнее, через действующее отверстие с размером й) проходит только основной максимум. Тогда 21 Х18 =й и 31 — 23норм- [c.17]

Техника в ее историческом развитии (1982) -- [ c.371 , c.373 ]

Оптический метод исследования напряжений (1936) -- [ c.36 ]

Справочник слесаря-монтажника Издание 3 (1975) -- [ c.305 , c.310 ]

Машиностроение энциклопедия ТомIII-7 Измерения контроль испытания и диагностика РазделIII Технология производства машин (2001) -- [ c.303 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...