Интерференция минимумы

Эти условия в общем случае должны выполняться, так как колебания Е х и Ех, (или соответственно Еу и Еу ) когерентны. Однако для того, чтобы на экране наблюдалась стационарная суммарная картина (V О), необходимо также, чтобы максимумы одной системы полос не совпадали с минимумами другой. Из равенств (5.33) и ( 5.34) следует, что, кроме неравенства нулю каждого из интерференционных членов для возникновения интерференции нужно еще потребовать, чтобы и их сумма была отлична от нуля [c.204]

Вспоминая рис. 5.5, на котором сопоставлены результаты интерференции двух монохроматических и двух квазимонохроматических волн, можно оценить, как видоизменится при использовании частично когерентного света картина дифракции на двух щелях V = 1), представленная на рис. 6.4(3. Очевидно, что если V < 1, то максимумы будут по величине меньше, а минимумы отличны от нуля (рис. 6.47). Приводимые ниже расчеты должны подтвердить справедливость этого качественного рассмотрения. [c.306]

Как уже упоминалось в 15, интерференция немонохроматического света приводит к сложной картине, состоящей из совокупности максимумов и минимумов, соответствующих разным К. Если Я имеет все возможные значения, то согласно формуле к = тВХ/21 любой точке экрана К) соответствует большая или меньшая интенсивность света данной длины волны. Следовательно, в любой части экрана имеется значительная освещенность. Если бы в нашем источнике различные длины волн были представлены с одинаковой интенсивностью и приемное устройство было одинаково чувствительно ко всем длинам волн (например, идеально панхроматическая фотопластинка), то мы не могли бы обнаружить никаких следов интерференционной картины. [c.91]

Отсюда следует, что расстояние между полосами возрастает при увеличении длины волны и при уменьшении угла между пластинками ). Разность расстояний между полосами для различных длин волн очень мала для первых порядков интерференции, т. е. для интерференции, соответствующей разности хода в 1, 2, 3,. .. полуволны с увеличением же порядка интерференции эта разница становится уже значительной. Поэтому центральная полоса, соответствующая разности хода О, кажется нам белой, а соседние. места минимумов — черными, т. е. места первых минимумов для всех длин волн (цветов) практически совпадают полосы же, соответствующие большим разностям хода, представляются цветными, ибо для них минимум для одних длин волн совпадает с максимумом для других. Белую полосу можно наблюдать, когда ребро двугранного угла между пластинками горизонтально. [c.132]

Рис. 7.3 показывает графически распределение интенсивности для разных порядков интерференции. Из формулы (30.1) ирис. 7.3 видно, что чем больше R, тем интенсивность в минимумах ближе к нулю и тем резче падение интенсивности вблизи максимумов. [c.137]

То обстоятельство, что в результате интерференции большого числа лучей мы получаем резкий переход (малое изменение направления ф) от максимума к соседнему минимуму, наглядно объясняется диаграммами рис. 9.1. Когда все складывающиеся N лучей находятся в одной фазе, мы получаем максимум, соответствующий амплитуде s = Na результирующего колебания, где N — число интерферирующих лучей и а — амплитуда каждого из них. Для получения минимума (см. рис. 9.1, в) необходимо, чтобы фаза последнего луча отличалась от фазы первого на 2я. Следовательно, при наличии N лучей различие в фа 5е двух соседних лучей должно равняться 2n/N (различие в разности хода JN), т. е. быть тем меньше, чем больше N. [c.199]

Чтобы уяснить себе происходящее, представим естественный свет в первичном пучке как совокупность линейно-поляризованных волн с всевозможными направлениями поляризации. В той части света, которая проходит через полуволновую пластинку, произойдет поворот направления поляризации (переход из 1—3 квадрантов во 2—4 квадранты) (см. ПО, б)). Таким образом, направления световых векторов в когерентных пучках, которые в отсутствие пластинки были одинаковы (см. рис. 18.3, б), теперь благодаря действию пластинки на один из пучков окажутся не совпадающими (см. рис. 18.3, в). Результаты интерференции будут различными в зависимости от угла между векторами ОМ и ОМ , так что в среднем не будет ни максимумов, ни минимумов однако нельзя сказать, что мы получим такую же беспорядочную картину, как при наложении некогерентных лучей. [c.395]

Разложим каждый из световых векторов на две составляющие по АА и ВВ, направленные по биссектрисам между векторами. Каждая пара составляющих, как когерентные и имеющие одно направление, интерферируют между собой. Однако действие полуволновой пластинки сказалось в том, что составляющие по АА сохранили прежнюю разность фаз, тогда как составляющие по ВВ оказались сдвинутыми дополнительно по фазе на я (ибо их проекции на ВВ направлены в разные стороны). Поэтому первые дают интерференционную картину с максимумом, как и прежде, в центре поля, а вторые — интерференционную картину с минимумом в центре поля, т. е. сдвинутую на полосы относительно первой картины. А так как интенсивности той и другой компоненты в среднем одинаковы (в естественном свете нет преимущественного направления колебания), то обе одинаково яркие и сдвинутые на Чз полосы интерференционные картины не дадут видимой интерференции. [c.395]

Однако эту скрытую интерференцию можно проявить если смотреть на экран через поляризационную призму, ориентированную параллельно А А, то она погасит все компоненты, направленные по ВВ, и позволит видеть интерференционную картину с максимумом в центре поля. Повернув поляризатор параллельно ВВ, мы задержим все колебания, направленные по АА, и увидим вторую, дополнительную интерференционную картину с минимумом в центре поля. Очевидно, при поляризаторе, расположенном под углом в 45° к АА и к ВВ, интерференция по-прежнему не будет заметна. [c.395]

С другой стороны, в точках, к которым обе волны придут со сдвигом фаз в нечетное число л, т. е. в противоположных фазах, обе волны ослабляют друг друга и амплитуда результирующей волны будет минимальной. Это будет иметь место в точках, для которых расстояние от обоих источников отличается на нечетное число полуволн. Следовательно, точки, в которых амплитуда результирующей волны падает до минимума, также лежат на гиперболах, расположенных между гиперболами максимумов (на рис. 456 изображены тонкими линиями). В результате получится интерференционная картина, содержащая ряд максимумов и минимумов, чередующихся между собой. Эта картина может быть получена на поверхности воды в результате интерференции двух круговых волн, возбуждаемых двумя шариками, укрепленными на одном вибраторе (рис. 457). [c.710]

Существование максимумов и минимумов объясняется интерференцией волн в слое. Для коротких импульсов и слоев с большим коэффициентом затухания звука указанные закономерности выполняются приближенно, максимумы и минимумы появляются неотчетливо. Для очень тонкого слоя, т. е. при Л-с < i по обе [c.90]

А =Ai- -A 2, а интенсивность А принимает макс. значение, превышающее сумму иптенснвиостей налагаемых волн. В точках же, где Дф= (ni-i-Va)2 , имеет место интерференц. минимум A IA —A l- В частном случае Ai=A 2 в этих точках суммарная амплитуда равна нулю, ин1лми словами, интерферирующие волны полностью гасят друг друга. [c.163]

Явление интерференции позволяет свести к минимуму коэффициент отражения поверхностей различных элементов (линз, призм и т. и.) оптическо11 системы — осуществить так называемое просветление оптики. С этой целью на поверхность элемента, например линзы, методом напыления в вакууме наносят тонкие пленки с коэ( к )ицие1ггом преломления, меньшим, чем у материала линзы. Падающий на поьерхносгь пленки пучок света / (рис. 5.14) частично отражается от внешней границы просветляющего слоя [c.106]

Поставим на пути волн широкую преграду. Опыт показывает, что за преграду волны не распространяются, что опять противоречит принципу Гюйгенса. Для объяснения явлений, наблюдаемых при встрече волн с преградами, французский физик Огюстен Френель (1788—1827) в 1815 г. дополнил принцип Гюйгенса представлениями о когерентности вторичных волн II их интерференции. Отсутствие волн в стороне от направления луча первичной волны за широким отверстием согласно принципу Гюйгенса — Френеля объясняется тем, что вторичные когерентные волны, испускаемые разными участками отверстия, интерферируют между собой. Волны отсутствуют в тех местах, в которых для вторичных волн от разных участков выполняются условия интерференционных минимумов. [c.230]

Просветление оптики. Уже указывалось, что при создании оптических систем с большим числом отражающих поверхностей относительно малый коэффициент отражения на каждой из них (Я 4% для перехода стекло —> воздух при нормальном падении) начинает существенно влиять на общее количество света. Так, например, в сложном объективе, состоящем из нескольких линз,. дегко потерять половину светового потока. Поэтому сведение к минимуму коэффициента отражения на каждой поверхности просветление оптики) становится важной задачей, которая теперь решается путем использования явлений интерференции. [c.217]

Итак, вспомним, что происходит при дифракции света на двух отверстиях в непрозрачном экране. Интерференция дифрагировавших пучков приведет к появлению дополните.аьных максимумов. При выполнении условия з1пф = тл, где т = О, 1, 2,. . . , возникают главные максимумы. При с 81Пф = л/2, ЗХ/2, 57-/2,. . . образуются минимумы, расположенные между главными максимумами. Если на структуру падает плоская монохроматическая волна, то интенсивность света в этих минимумах равна нулю, а видимость дифракционной картины окажется равной единице [c.304]

Однако высокая монохроматичность лазерного излучения допускает наблюдение интерференции световых пучков, излучаемых двумя разными лазерами. На рис. 4.2 приведена микрофотограмма интерференционной картины, созданной лазерными пучками от двух разных лазеров отчетливо видно периодическое распределение максимумов и минимумов интенсивности света. [c.69]

Разложим каждое из мгновенных направлений Е на две компоненты по АА и ВВ (см. рис. 18.5, в). Компоненты каждой пары, как когерентные и имеющие одно направление, интерферируют между собой. При наличии пластинки Я/2 компоненты по АА сохранили прежнюю разность фаз, а компоненты по ВВ оказались сдвинутыми дополнительно на я (проекции вдоль ВВ направлены в разные стороны). Поэтому первые дают интерференционную картину с максимумом в центре поля, вторые — с минимумом в центре поля, т. е. сдвинутую на 1/2 полосы. Поскольку иптепсивиости той и другой компонент в среднем одинаковы (в естественном свете нет преимущественного направления колебаний), то эти две интерференционные картины дают видимое отсутствие интерференции. [c.57]

Однако эту скрытую интерференцию можно увидеть, если смотреть на экран через поляризационную призму—анализатор П, ориентированный параллельно АА НЛП ВВ. В первом случае он погасит все компоненты, паправлеппые по ВВ, и позволит увидеть интерференционную картину с максимумом в центре поля. Во втором случае анализатор задержит все колебания, направленные по АА, и мы увидим вторую дополнительную интерференционную картину с минимумом в центре [c.57]

Картина интерференции от двух точечных источников изменяется при изменении расстояния между источниками Oi и 0 (рис. 456). Так как для любых двух соседних максимумов или минимумов разность хода от двух источников должна различаться на X, то расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами), отсчитанное вдоль прямой OlOa, должно быть равно к/2. Значит, по мере уменьшения число максимумов (и минимумов) в интерференционной картине уменьшается. Когда OiOj станет меньше но больше А,/2, вся интерференционная картина будет содержать только один максимум — прямую, на которой разность хода равна нулю (так как нигде в пространстве сдвиг фаз не может быть равен 2kn, где целое число k 0), и два минимума, расположенных на гиперболах. Наконец, когда расстояние О Оа станет меньше к/2, исчезнут и эти два минимума (так как нигде в пространстве сдвиг фаз между волнами не может достичь я). При дальнейшем уменьшении OiO амплитуды результирующей волны все мецьше и меньше будут изменяться от точки к точке [c.712]

Несколько иначе проявляется неустойчивость формы негармонической волны при интерференции волн. При интерс ренции гармонических волн в пространстве появляются чередующиеся максимумы и минимумы (положение которых зависит от длины волны), но форма волны во всем пространстве остается гармонической (мы в этом убедились непосредственно при рассмотрении простейшего случая интерференции — образования стоячих волн). При интерференции негармонических волн (конечно, форма обеих интерферирующих волн в каждой точке должна быть одна и та же, иначе не будет соблюдено условие когерентности) максимумы и минимумы для составляющих гармонических волн разной длины расположатся в разных местах вследствие этого соотношения между амплитудами составляющих гармонических волн в результирующей волне окажутся различными для разных точек пространства и, вообще говоря, существенно иными, чем в исходной негармонической волне, а значит, исказится форма исход- ной негармонической волны. [c.720]

Явление интерференции волн широко нсиользуется в измерительной технике. Как известно, между длиной волны, разностью хода лучей и пространственным расположением максимумов и минимумов амплитуд существует некоторая зависимость. Поэтому, зная разность хода лучен, можно по расположению максимумов п минимумов амплитуд установить длину волны. Наоборот, зная длину волны, по раеположению максимумов и мшшмумон нетрудно определить разность хода лучей, т. е. измерить расстояния. [c.214]

Образование первого максимума объясняется концентрацией энергии рефрагированной волны вблизи каустики наличие последующих максимумов и минимумов — это результат интерференции двух лучей, приходящих в каждую точку на поверхности валка. Для определения параметров закаленного слоя рекомендовано измерять положения первого и второго максимумов амплитудной характеристики рефрагированных в закаленном слое волн, а затем по таблицам, связывающим x taxi и х ,ахг с параметрами закаленного слоя, определять характеристики закаленного слоя Zi и Zii. На рис. 9.10, а приведены зависимости. tmaxi (сплошные линии) и Хтах2 (штрИХОВЫе ЛИНИИ) ОТ Zi ДЛЯ значений Zxi = = 15, 20 и 30 мм при / = 5 МГц излучение и прием под вторым критическим углом. В расчетах глубина активного закаленного слоя (зона I) варьировалась в пределах 1. .. 21 мм с шагом 1 мм. Нижний предел, равный 1 мм, был выбран, исходя из геометрооптических требований (Zj > ki), поскольку соотношения фаз, приходящих в каждую точку на поверхности валка лучей, определяются но ГО-законам. Для одного и того же 2ц с ростом Zi зна- [c.425]

Многолучевая интерференция и многолучевой микроинтерферометр МИИ-И. Многолучевая интерференция возникает за счет многократного отражения когерентных пучков света в клинообраз-йой пластине по схеме Фабри и Перо (свет падает под углом <0 = 1-ьЗ ). При этом получение узких контрастных полос обусловливается тем, что при сложении N когерентных пучков образуется не по одному максимуму и минимуму освещенности (Как это имеет место при двухлучевой интерференции), а на М максимумов приходится Л —1 минимумов освещенности. Из макси- [c.97]

С точки зрения энергетич. соотношений образование интерференц. максимумов и минимумов означает иере-раснроделеиио потока энергии в пространстве — если, напр., отд. источники изотропны (равномерно излучают во все стороны), то неск. таких источников дают уже более сложную изрезанную диаграмму паиравлен- [c.163]

Q=klD (рис., б), где X— длина волны света. При наличии двух близких звёзд, находящихся на малом угл. расстоянии ф друг от друга, в телескопе образуются 2 интерференц, картины, к-рые также смещены на угол ф и накладываются друг на друга. В зависимости от соотпоше-ния углов ф и 0 видимость полос суммариой картины будет раелич-ной. Изменяя расстояние D и, следовательно, изменяя угол 0, можно добиться совмещения максимумов одной кнтср-ференц. картины с минимумами другой, в результате чего видимость по- [c.173]

Существование интерференц. картины является прямым следствием суперпо.зиции принципа для линейных колебаний и волн. Однако в реальных условиях всегда существуют хаотич. флуктуации волнового поля, в ча-стности разности фаз взаимодействующих волн, что приводит к быстрому перемещению интерференц. картины в пространстве. Если через каждую точку за время измерения успевают многократно пройти максимумы и минимумы интерференц. картины, то зарегистрированное ср. значение интенсивности волны окажется в разл. точках одинаковым и интерференц. полосы расплывутся. Чтобы зарегистрировать чёткую интерференц, картину, необходима такая стабильность случайных фазовых соотношений, при к-рой смещение иитерференц. полос за время измерения составляет лишь небольшую насть от их ширины. Поэтому качеств, понятие К. можно определить как необходимую стабильность слу-найных фазовых соотношений за время регистрации интерференц. картины. [c.394]

Если представить у в виде 7=lvle P ( 9)1 то 1 = = 2 /q(1 + )y1 os ф). Обычно в пределах интерференц. картины [yI изменяется гораздо слабее, чем osfp. В этом случае максимумы распределения соответствуют тем местам, где os ср= - -1, а минимумы — значениям os (р= —1, тогда Гу, = 2 /а (1 + I 7 1), [c.394]

Стремление к минимуму упругой энергии определяет внутр. структуру и взаимное расположение мартенситных кристаллов. Новая фаза образуется в форме тонких пластинок, определ. образом ориентированных относительно кристаллография, осей. Пластины, как правило, не являются монокристаллами, а представляют собой пакеты плоскопараллельных доменов — областей новой фазы, различающихся ориентацией кристаллич, решётки (между собой домены находятся в двойниковом отношении см. Доме/ш упругие, Деойникование), Интерференция полей напряжений от разл. доменов приводит к их частичному уничтожению. Дальнейшее уменьшение упругих полей достигается за счёт формирования ансамблей из закономерно расположенных пластин. Т. о. в результате М. п. возникает поли-кристаллич. фаза со своеобразным иерархия, порядком (ансамбли — пластины — домены) в расположении структурных составляющих (см. Гетерофазная структура). Деформирование материала с такой структурой происходит в осн. за счёт смещения доменных границ ( сверхупругость ). При нагреве дроисходит обратное превращение мартенситной фазы в исходную, и тело восстанавливает нервонач. форму, к-рую оно имело до М. п. (память формы). [c.49]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР — светофильтр, действие к-рого основано на явлении интерференции поляризов, лучей. Простейший П. с, представляет собой хроматин, фазовую пластинку (см. Компея-сатпр оптический), расположенную между Двумя поляризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны (перпендикулярны) друг другу и составляют угол 45° с оптич. осью пластинки. Т. к. фазовый сдвиг 6 между обыкновенным ( о) и необыкновенным (п ) лучами, прошедшими через пластинку длиной I, зависит от длины волны Я, (6 = 2п1(пд — n )lX), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света (см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки ( о— п состояние но.ляриаации выходящего из неё света может меняться в зависимости от X от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов. лучей если соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. Таким образом, П. с. в зависимости от 1 или полностью пропускает свет, или почти полностью поглощает. Это свойство П. с. используется для решения ряда спец, задач спектроскопии, напр, для подавления одной или неск. спектральных линий излучения на фоне др. компонент спектра или для изменения спектрального распределения анергии в источниках сплошного спект-ра. [c.64]

Смотреть страницы где упоминается термин Интерференция минимумы : [c.207] [c.74] [c.84] [c.102] [c.243] [c.229] [c.343] [c.357] [c.713] [c.22] [c.239] [c.163] [c.163] [c.276] [c.149] [c.509] [c.31] [c.88] [c.256] [c.262] [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...