Эффективное сечение деления рассеяния

В квантовой механике процесс рассеяния принято описывать с помощью дифференциального эффективного сечения aij, которое определяется как вероятность перехода j i (г / j) в единицу времени, деленная на поток vL , где v — относительная скорость сталкивающихся частиц. Из (2Г.13) находим, что [c.158]

По определению, полным эффективным сечением с ядра для нейтронов называется отношение числа нейтронов, удаленных из пучка ядром в 1 сек., к плотности потока (т. е. к числу нейтронов, проходящих в падающем пучке через 1 см площади его сечения в 1 сек.). Рассеяние и поглощение являются самыми обычными типами взаимодействия между ядрами и нейтронами. Эффективные сечения для каждого из этих двух процессов в отдельности обозначаются через и а . Если никаких других существенных взаимодействий нет, то Ниже будут определены другие эффективные сечения, как, например, для деления [c.16]

В отсутствие веществ с большим эффективным сечением не-упругого рассеяния или захвата, замедление быстрых нейтронов деления (> 1 MeV) происходит преимущественно путем упругих столкновений с окружающими ядрами. Имеет место ряд последовательных упругих столкновений, причем при каждом из столкновений с ядрами замедлителя нейтрон теряет долю своей энергии. На основании приведенного ниже уравнения (1.52) можно показать, что средняя остаточная энергия нейтронов после столкновения, например, с водородом (Н ) равна /е первоначальной энергии. Как будет показано ниже, относительная потеря энергии, приходящаяся на одно столкновение, быстро уменьшается с увеличением атомного веса. Отсюда следует, что тяжелые элементы не могут служить хорошими замедлителями в установках, работающих на медленных нейтронах. [c.61]

При неупругом рассеянии тепловые нейтроны ведут себя как бомбардирующие частицы с максимальным радиусом, равным 1., в полном соответствии с простой механической картиной, рассмотренной в 1.4.1. Это имеет очень важное практическое значение эффективные сечения тепловых нейтронов очень большие, особенно в реакциях деления. Наилучшие условия для получения цепной реакции ( 11.7) обеспечивает именно использование тепловых нейтронов. Поэтому в реактор вводят замедлитель (водород, дейтерий, углерод), роль которого состоит в замедлении быстрых нейтронов, образующихся в результате деления, до столь малых скоростей, когда они становятся способными вызывать новые акты деления. Реакторы, работающие на таком принципе, называются реакторами на тепловых нейтронах. Если реактор не содержит замедлителя, то быстрые нейтроны, возникающие в результате деления, сами непосредственно вызывают цепную реакцию. Такие реакторы называются реакторами на быстрых нейтронах. [c.33]

При низких температурах Т 0д) полная энергия фононов пропорциональна Т поэтому число фононов (равное частному от деления полной энергии всех фононов на среднюю энергию фонона, равную по порядку величины кТ) пропорционально Следовательно, для процесса теплопроводности 1/Г , а для процесса электропроводности на основании приведенного выше соотношения Ае-ф а 1/Т . Наиболее простым является рассеяние электронов на примесных атомах. В этом случае эффективное сечение рассеяния равняется поперечному сечению атома, которое несуш,ественно меняется с температурой и может считаться постоянной величиной, поэтому 1/Пд, где — число примесных атомов в единице объема. [c.114]

Выше уже отмечалось, что составное ядро (ядро, захватившее нейтрон) может не только делиться, но может и излучать у-фотон или нейтрон. В таблице 14 приведены эффективные сечения (а — деления, — радиационного захвата, — неупругого рассеяния), характеризующ,ие вероятность этих процессов для ядер, облученных тепловыми нейтронами. [c.305]

П4.1.6. Ядерные силы. Источником информации о ядерных силах могут служить опыты по рассеянию в процессе столкновений падающих частиц. Для этого вводят понятие эффективного (поперечного) сечения процесса а = — А//(/ггАх), где / = Ну — плотность потока частиц, падающих на мишень, N — число падающих частиц в единице объема, V — скорость падающих частиц, п — число рассеивающих частиц в единице объема мишени. Ах — толщина мишени. А/ — ослабление плотности потока в слое Ах. Величина а равна числу актов рассеяния (поглощения), отнесенному к единичному потоку частиц (числу актов, деленному на число падающих частиц, проходящих за 1 с через нормально поперечную площадку [c.495]

При малых энергиях нуклонов, пока волновое число частицы /с = р /Й = 1/ << 1/Л, где/ — радиус действия ядерных сил (р—импульс частицы, Й — постоянная Планка, деленная на 2я, — длина волны де-Бройля), NN-взaимoдействие эффективно происходит лишь в 5 -состоянии (с малой примесью взаимодействия в Р- и )-состояниях). В области малых энергий [< (10—15) Мэе] измерения сечений рассеяния оказывается достаточным для определения фазовых сдвигов (см. Фазы рассеяния) в -состояниях. Детали за.кона NN-взaимoдействия недоступны для изучения в этой области энергий (большие ). [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...