Слои пограничный при обтекании плоской пластинки

Сходные во многих отношениях результаты об условиях возникновения турбулентности получаются и при изучении течений в пограничных слоях, образующихся при обтекании тел вязкой жидкостью. Рассмотрим, например, пограничный слой, образующийся при обтекании плоской пластинки течением с постоянной скоростью 7, направленной параллельно пластинке. Число Рейнольдса пограничного слоя можно определить, например, формулой Re6 = i/6/v, где б —толщина пограничного слоя. Можно также вместо этого использовать легче измеряемое число Rex = i/j /v, где X — расстояние вдоль течения от переднего края пластинки. Числа Reo и Re связаны функциональной зависимостью например, при ламинарном течении, согласно результатам п. 1.4, Reo [c.68]

Пограничный слой при обтекании плоской пластинки [c.259]

При обтекании плоской пластинки, расположенной по потоку (угол атаки а = 0°), ламинарное течение в пограничном слое поддерживается на длине считая от передней кромки, определяемой числом Рейнольдса З-Ю —5-10 . После этого течение переходит в турбулентное. Точка перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный с увеличением числа Рейнольдса перемещается от задней кромки пластинки к передней. Сопротивление пластинки растет, и наибольшим оно становится, когда точка (зона) отрыва приближается к передней кромке. Важно отметить, что чем дольше сохраняется ламинарное течение вдоль пластинки, тем меньше ее сопротивление. Поэтому задача создания хорошо обтекаемых тел заключается в выборе такого профиля, у которого переход в турбулентное обтекание или отрыв вихрей происходит вблизи задней кромки тела. [c.41]

Для решения Блазиуса уравнений пограничного слоя при обтекании плоской пластинки (см. Шлихтинг [1968]) можно вывести следующее соотношение [c.531]

То обстоятельство, что число Рейнольдса возрастает вдоль пограничного слоя, придает своеобразный характер поведению возмущений при их сносе вниз по течению. Рассмотрим обтекание плоской пластинки и предположим, что в некотором [c.240]

Применим полученные в предыдущем параграфе результаты к турбулентному пограничному слою, образующемуся при обтекании тонкой плоской пластинки, — таком же, какое было рассмотрено в 39 для ламинарного течения. На границе турбулентного слоя скорость жидкости почти равна скорости LJ основного потока. С другой стороны, для определения этой скорости на границе мы можем (с логарифмической точностью) воспользоваться формулой (42,7), подставив в нее вместо у толщину пограничного слоя б ). Сравнив оба выражения, получим [c.252]

Рис. 11-4, Кривые нейтральной устойчивости для ламинарного пограничного слоя при продольном обтекании плоской пластинки. По оси ординат отложена безразмерная частота (f —частота возмущений).

Характер пограничного слоя, образующегося при обтекании потоком жидкости плоской пластинки, существенно зависит от режима обтекания, определяемого числом Н. При сравнительно небольших числах К вдоль всей пластинки образуется ламинарный пограничный слой, расчет которого приведен в 4. [c.258]

То обстоятельство, что число Рейнольдса возрастает вдоль пограничного слоя, придаёт своеобразный характер поведению возмущений при их сносе вниз по течению. Рассмотрим обтекание плоской пластинки и предположим, что в некотором месте пограничного слоя производится возмущение с заданной частотой (и. [c.197]

Пограничный слой при обтекании несжимаемо жидкостью плоской пластинки. Задача Бля иуса [c.258]

Внутри температурного пограничного слоя уравнение теплопроводности может быть упрощено аналогично тому, как упрощаются уравнения движения внутри обычного пограничного слоя. В частности, при стационарном обтекании жидкостью с данной температурой до плоской пластинки, поддерживаемой при другой температуре -д1, уравнение теплопроводности в пределах пограничного слоя будет записываться в виде [c.57]

Измерялась толщина акустического пограничного слоя вблизи плоской пластинки в воздухе [36]. Пластинка размером 1 X 4 устанавливалась вдоль направления колебаний в стоячей волне, создаваемой мощной сиреной. Распределение скорости постоянного потока вблизи поверхности пластины определялось термоанемометром. Толщина акустического пограничного слоя не зависела от амплитуды звукового давления (от 7,6 до 24-10 бар) и вполне удовлетворительно совпадала с теоретической 6==(2г/со) /2 (для частот 4—1,2 кгц). Распределение скорости, полученное при амплитуде звукового давления 1,2 10 бар на разных частотах, показана на рис. 19 (кривые 1—3), На этом же рисунке приведено распределение скорости при обтекании пластины незвуковым стационарным потоком (кривая 4), скорость которого вдали от пластины равна амплитуде колебательной скорости в стоячей волне. В условиях эксперимента толщина акустического пограничного слоя была приблизительно на два порядка меньше толщины пограничного слоя при обтекании пластины стационарным потоком, что указывает на возможность ускорения различных процессов переноса в звуковом поле. [c.120]

Более совершенной формой, дающей наименьшее сопротивление, является каплевидное тело (удобообтекаемое). Сила сопротивления у него в 20—25 раз меньше, чем у плоской пластинки. Вблизи тела, при обтекании его воздушным потоком, слой воздуха оказывается заторможенным. Этот слой называют пограничным. Толщина его [c.104]

Сходные во многих отношениях результаты об условиях возникновения турбулентности получаются и при изучении течений в пограничных слоях, образующихся при обтекании тел вязкой жидкостью. Рассмотрим, например, пограничный слой, образующийся при обтекании плоской пластинки потоком с постоянной скоростью и, направленной параллельно пластинке. Число Рейнольдса пограничного слоя можно определить, например, формулой Rej = t/8/v, где 8 —толщина пограничного слоя. Можно также вместо этого использовать легче измеряемое число Re = ux/y, где х — расстояние вдоль потока от переднего края пластинки. Числа Reg и Re связаны функциональной зависимостью например, при ламинарном течении согласно результатам п. 1.4 Ress 5V Re (см. формулу (1.49) на стр. 54XJBim3 по течению оба числа Res и Re растут, и в некоторой[точке д сг они достигают критического значения , при котором течение резко изменяет характер и становится турбулентным. Таким об- [c.82]

Экспериментальные данные об обтекании плоской пластинки показывают, что место возникновения турбулентности в пограничном слое 1) существенно зависит от интенсивности возмущений в натекающем потоке. При значительной возмущённости (степени турбулентности) потока удавалось наблюдать турбулизацию пограничного слоя при Кх к 560. По мере уменьшения степени возмущённости потока наступление турбулентности отодвигается к более высоким значениям Кд, стремящимся, повидимому, к конечному пределу около 3000. [c.198]

Можно надеяться на успех в случае обтекания бесконечного симметричного клина. В этом случае с помощью элементарного конформного преобразования можно показать, что эйлерово течение вне пограничного слоя имеет вид ) и х) = сд " при подходящих значениях постоянных с к т. Случай т = С соответствует плоской пластинке, параллельной потоку случай т = /г соответствует плоской пластинке, перпендикулярной потоку. [c.165]

Следовательно, ширина кильватерного потока изменяется по такому же закону, как и толщина пограничного слоя при обтекании пластинки [см. формулы (12) и (13) в 3]. Соотношение (79) показывает, что скорость ги кильватерного потока обратно пропорциональна площади его поперечного сечения но последнее в свою очередь пропорционально Ь при плоском течении и пропор-циональн при течении, симметричном относительно оси вращения. Следовательно, на основании соотношения (82а), скорость гю кильватерного потока [c.255]

Обработав большое число экспериментальных данных, относящихся к профилям скорости в пограничном слое на плоской пластинке (как при постоянном давлении, так и при наличии градиента давления в обтекающем потоке), Коулс обнаружил, что для широкого класса двумерных турбулентных пограничных слоев функция ш(т)) оказывается одной и той же. Таким образом, по данным Коулса внешние условия обтекания (включая сюда и распределение давления в свободном потоке) отражаются лишь на величине множителя П (который в случае сложного распределения давления приходится считать зависящим от координаты х) в простейшем случае безнапорного обтекания пластинки потоком постоянной скорости 11 = 0,55. Универсальная [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...