Ускорение Кориолиса переносное

Направ.1 ение кориолисова ускорения находим по правилу векторного произведения или по правилу Н. Е. Жуковского. Для этого спроектируем вектор относительной скорости на плоскость j j , перпендик) -лярную к вектору угловой переносной скорости, и повернем эту проекцию в плоскости ху на 90° в сторону вращения Это и будет направление ускорения Кориолиса. Следовательно, кориолисово ускорение направлено по перпендикуляру, восставленному из точки М к оси вращения, и совпадает по направлению с переносным и относительным ускорениями. Итак, абсолютнее ускорение равно по величине арифметической сумме переносного относительного и кориолисова ускорений [c.329]

Для определения направления кориолисова ускорения пользуемся правилом Жуковского. Относительная скорость ф,. уже лежит в плоскости, перпендикулярной к вектору угловой переносной скорости. Поэтому для нахождения направления ускорения Кориолиса достаточно повернуть ф,. в плоскости рисунка на в сторону вращения о-Откладываем вектор кориолисова ускорения (на рис. б) по радиусу от центра. Находим для каждого момента времени абсолютную скорость и абсолютное ускорение порщня по величине, а также направления этих векторов при 0 = 0 [c.334]

Направление кориолисова ускорения определяется по правилу векторного произведения. Кориолисово ускорение направлено перпендикулярно к плоскости, определенной векторами и <0 , в ту сторону, с которой поворот от вектора к на наименьший угол виден против часовой стрелки. В нашем случае ускорение Кориолиса направлено по переносной скорости (рис. б). [c.340]

В случае относительного покоя материальной точки по отношению к подвижной среде, совершающей переносное движение, относительное ускорение а ,., ускорение Кориолиса и кориолисова сила инерции равны нулю. [c.125]

Так как переносное движение является поступательным, то ускорение Кориолиса равно нулю и, следовательно, кориолисова сила инерции равна также нулю. Сила инерции 3 в переносном движении направлена в сторону, противоположную переносному ускорению на, т. е. по горизонтали налево и равна по модулю [c.127]

Так как переносное то ускорение Кориолиса иии Jg равны нулю. [c.132]

Так как переносное движение станины является поступательным, то ускорение Кориолиса и, следовательно, кориолисова сила инерции Jl. равны нулю. [c.136]

Если переносное движение не поступательное, то абсолютное ускорение точки состоит из суммы трех векторов относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. Доказательство теоремы Кориолиса дано в 31. [c.196]

При составном движении точки в случае непоступательного переносного движения возникает добавочное ускорение, называемое ускорением Кориолиса [c.198]

Итак, если переносное движение непоступательное, то абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех составляющих относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса [c.201]

В случае, если переносное движение непоступательное, необходимо дополнить ускорением Кориолиса и схему (105), которая принимает следующий вид [c.201]

Отсюда вытекает следующее правило для определения направления ускорения Кориолиса надо спроецировать вектор относительной скорости на плоскость, перпендикулярную Oz (оси вращения), и затем повернуть эту проекцию вокруг оси вращения на 90° в сторону переносного вращения. Следовательно, если переносное вращение происходит в положительном направлении, то проекцию относительной скорости надо повернуть на 90° против хода стрелки часов, [c.203]

Если относительное движение точки происходит в плоскости, перпендикулярной оси переносного вращения, то угол между векторами угловой и относительной скоростей равен 90°, его синус равен единице и выражение ускорения Кориолиса упрощается [c.204]

В этом частном, но очень распространенном в технике случае для определения направления ускорения Кориолиса не нужно проецировать вектор относительной скорости точки, а достаточно повернуть его на 90° в плоскости движения точки в сторону переносного вращения. Поясним это следующей задачей. [c.204]

Переносное вращение происходит по ходу стрелки часов, следовательно, для определения направления ускорения Кориолиса повернем вектор относительной скорости на 90° по ходу стрелки часов. [c.208]

Если переносное движение не поступательное, то абсолютное ускорение точки состоит из суммы трех векторов относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. [c.85]

Направление относительной скорости точки не меняется, так как по свойству поступательного движения прямая передвигается параллельно самой себе. Напротив, направление относительной скорости точки В2 непрерывно изменяется по мере вращения О А . Даже при прямолинейном относительном движении направление относительной скорости изменяется (вследствие переносного вращения). Изменение вектора скорости точки в данное мгновение (ускорение), вызванное этой причиной, тоже пропорционально угловой и относительной скоростям. В этом заключается другой фактор, порождающий ускорение Кориолиса. Ускорение Кориолиса как бы поворачивает вектор относительной скорости в направлении переносного вращения. По этой причине его иногда называют поворотным ускорением . [c.91]

Физическая причина ускорения Кориолиса заключается в изменении вектора переносной скорости от относительного движения и вектора относительной скорости от переносного движения. [c.182]

Применяем теорему о сложении ускорений для каждой точки при этом учтем, что ускорение Кориолиса для каждой точки тела равно пулю, так как переносное движение является поступательным. Поскольку в каждом поступательном движении твердого тела ускорения всех точек в каждый момент времени тоже равны между собой, то очевидно, что и ускорения всех точек тела в его абсолютном движении равны между собой и это общее ускорение можно считать ускорение., всего тела в данный момент времени. Обозначая t7i, na относительное, переносное и абсолютное ускорения, имеем [c.191]

Воспользуемся теперь кинематической теоремой Кориолиса о сложении ускорений для точки и представим вектор абсолютного ускорения точки в виде геометрической суммы векторов относительного н переносного ускорений и ускорения Кориолиса [c.231]

Ускорение точки относительно инерциальной системы отсчета можно разложить на составляющие по осям декартовой системы координат, а также на касательное и нормальное ускорения и на переносное, относительное ускорение и ускорение Кориолиса, если движение точки считать сложным, состоящим из переносного и относительного.Соответственно силу инерции Ф можно разложить на такие же составляющие Ф = Фр + Фу -1- ФД = Фх -1 - Фя = Фе 1- Фл + Фк (48 [c.341]

Учитывая (10) и (12 ), получаем следующее правило Жуков-с к о г о модуль ускорения Кориолиса равен удвоенному произведению угловой скорости переносного вращения на модуль проекции относительной скорости на плоскость, перпендикулярную оси переносного вращения-, чтобы получить направление ускорения Кориолиса, следует вектор проекции относительной скорости и", повернуть на 90 вокруг оси, параллельной оси переносного вращения в направлении этого вращения. [c.191]

Следует отметить, что при различном разложении одного и того же абсолютною движения точки на переносное и относительное получим разные ускорения Кориолиса. [c.192]

Ускорение Кориолиса а, определяем по правилу Жуковского. Для его модуля имеем 1 = 2(1)1 где п — проекция относительной скорости на плоскость, перпендикулярную оси переносного вращения Ог. В рассматриваемом случае н = Vr, поэтому Оц = 2(0Уг = 16,8 см/с . Направление кориолисова ускорения а, получаем поворотом на 90° вектора и по направлению дуговой стрелки (I) вокруг оси, проходящей через точку М параллельно оси вращения стержня Ог. [c.195]

Из формул (2 ) и (3 ) следует, что ускорение Кориолиса обращается также в нуль, если угло1 ая скорость переносного движения параллельна относительней скорости. [c.326]

Переходим к определению ускорения ползуна О. Движение ползуна рассмотрим вначале как сложное движение, складывающееся из переносного движения вместе с шатуном АВ и относительного дви-исения по шатуну. Тогда ускорение ползуна О согласно теореме Кориолиса равно сумме переносного, относительного ускорений и ускорения Кориолиса [c.451]

Величина ускорения Кориолиса. Теорема параллелограмма ускорений пригодна только в частном случае, если подвижная система отсчета движется поступательно. Если же переносное движение не поступательное, то у абсолютного ускорения появляется еще одна составляющая, называемая ускорением Кориолиса, или поворотным ускорениемВыведем формулы, позволяющие определить абсолютное ускорение при всяком составном движении точки. [c.198]

Движение плоской фигуры мы рассматривали как составное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом и относительного вращательного вокруг полюса, приняв за полюс мгновенный центр ускорений. При таком условии переносное ускорение и ускорение Кориолиса равны нулю и в схеме (110 ) остается только одна ее часть. Полное относительное ускорение становится тождественным полному абсолютному ускорению. Но чтобы получить абсолютное нормальное ускорение и абсолютное касательное ускорение точки, мы должны спроецировать это полное ускорение точки на прямую, соединяющую эту точку с мгновенным центром скоростей (а не ускорений), и на прямую, ей перпендикулярную, т. е. надо спроецировать ускорение на главную нормаль к абсолютной траектории точки и на направление а олютнои скорости. Схема (110 ) принимает вид [c.241]

Отсюда вытекает следующее правило для определения направления ускорения Кориолиса надо спроецировать вектор относительной скорости на плоскость, перпендикулярную Ог (оси вращения), и затем повернуть эту проекцию вокруг оси вращения на 90° в сторону переносного вращения. Следовательно, если переносное вращение происходит в положительном направлении, то проекцию Vrxy относительной скорости надо повернуть на 90° против хода стрелки часов, а если переносное вращение происходит в отрицательном направлении, то по ходу часовой стрелки. Это определяется самой сущностью поворотного ускорения, поворачивающего вектор относительной скорости в направлении переносного вращения. К тому же результату мы пришли бы, сравнивая знаки направляющих косинусов ускорения Кориолиса и относительной скорости. [c.184]

Ускорение Кориолиса определяем по правилу Жуковского. Его величина = 2сйо, где V — величина проекции на плоскость, перпендикулярную к оси переносного вращения Ог. [c.189]

Ускорение Кориолиса является результатом взаимного влияния двух движений — переносного и относительного. Часть его ((Og х о,) получается вследствие изменения переносной скорости точки из-за относительного движения. Другая его часть, тоже ( X Vr), есть результат изменения относителыюй скорости вследствие переносного движения. Это следует из анализа формул при выводе абсолютного ускорения. [c.191]

Ускорение а ) направлено к центру кривизны траектории относительного движения, т. е. к центру шара О. Относительное касательное ускорение al — s , где S = я/2 = onst = 1,6 м/с . Следовательно, = 1,6 м/с . Так как s положительно, то al направлено в сторону возрастающих значении s по касательной к траектории относительного движения, т. е. по относительной скорости. Относи-тельное движение оказалось ускоренным в рассматриваемый момент времени, Ускорение Кориолиса определяем по правилу Жуковского. Его модуль = 2йш. где и/ — проекция Up на плоскость, перпендикулярную оси переносного вращения Ог. Имеем [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...