Скорость абсолютная полярных

Выберем декартовы оси координат ось Вх параллельна скорости течения, ось By перпендикулярна к скорости течения. Полярные координаты корабля будут определяться радиусом-вектором ВА - г и углом уВА = Проектируя абсолютную скорость точки на направление радиуса-вектора и на перпендикуляр к нему, имеем [c.481]

Модуль относительной скорости для полярного спутника мало отличается от модуля абсолютной скорости [c.240]

С помощью полученных формул можно вычислить силу F давления текущей жидкости на шар (или, что то же, силу сопротивления, испытываемую движущимся в жидкости шаром). Для этого введем сферические координаты с полярной осью вдоль скорости и все величины будут в силу симметрии функциями только от г и полярного угла 9. Очевидно, что сила F направлена по скорости и. Абсолютная величина этой силы может быть определена с помощью (15,14). Определяя из этой формулы компоненты (по нормали и по касательной к поверхности) силы, приложенной к элементу поверхности шара, и проецируя эти компоненты на направление и, найдем [c.92]

Третий случаи. Если звенья / и 2 входят в высшую кинематическую пару С (рис. 101, в), то вводя заменяющее высшую пару звено, которое входит во вращательные пары, можно решить задачу на основании уравнений (4.29.) и (4.30). Чертеж (рис. 102, б, в), на котором все векторы, выражающие в некотором масштабе абсолютные скорости или в масштабе i — абсолютные ускорения точек звеньев и имеющие общее начало, называют соответственно полярным планом скоростей или планом ускорений. Точку или р , от которой откладываются указанные векторы, называют соответственно полюсом плана скоростей или полюсом плана ускорений. [c.73]

Введем неподвижную систему координат причем ось 0( направим вертикально вниз по неизогнутой оси вала. Далее примем следующие обозначения т.1 — масса симметричного твердого тела, расположенного на конце вала Л) и С[ — соответственно его экваториальный и полярный моменты инерции Е1 — жесткость вала на изгиб ы — угловая скорость вращения ротора С — абсолютная [c.213]

Скорость и ускорение точки в полярных, цилиндрических и сферических координатах. Многие задачи кинематики сложного движения точки целесообразно решать в полярных, цилиндрических и сферических координатах. Одним из способов решения задач в криволинейных координатах является разложение абсолютного движения точки на переносное и относительное движения. [c.477]

Введем полярные координаты самолета р и p. Спроектируем абсолютную скорость самолета на полярные оси координат. Радиальная скорость самолета [c.495]

Мо — масса Земли, — постоянная тяготения, М — масса спутника, / э — экваториальный радиус Земли, — полярный радиус, ад — сжатие, w — угловая скорость вращения Земли, gэ — ускорение силы земного тяготения на экваторе, х у z —координаты переменной точки спутника в системе координат Ох у г Хо, Уо, 2о — абсолютные координаты центра масс спутника. [c.34]

Для определения траектории лодки запишем проекции абсолютной скорости лодки на оси Ах2 и Ау2, являющиеся полярными осями [c.24]

Скорость прецессии очень мала. Период прецессии составляет 26 ООО лет. Северный полюс определяется осью вращения Земли. Сейчас все знают чтобы найти направление на север, надо сориентироваться на Полярную звезду. Через 13 ООО лет направление на север и на Полярную звезду будет составлять угол 47°, и для определения направления на север будут использовать другую звезду. Кроме того, ось вращения Земли совершает малые сравнительно короткопериодические колебания как в абсолютном пространстве, так и относительно самой Земли. Амплитуды этих коле- [c.412]

Фиг. 275. Полярная диаграмма коэффициентов скорости в абсолютном движении и относительном движении при заданном значении безразмерной окружной скорости и.

Пример 4. Муха садится перпендикулярно на лист бумаги, лежащий на гладкой горизонтальной плоскости и начинает описывать начерченную на листе бумаги кривую г = [ (в), где г, 0 — полярные координаты в системе с полюсом в центре тяжести листа. Предполагая, что муха движется по бумаге без проскальзывания, показать, что ее абсолютная угловая скорость обращения вокруг общего центра тяжести листа бумаги и мухи равна [c.260]

Представим, что справа от источника находится абсолютно жесткая или твердая плоская граница. В результате движение частицы по оси х на этой границе отсутствует. Следовательно, на границе ы = 0. Сопоставляя колебательную скорость в акустической системе с током в электрической системе, можно заключить, что жесткая граница соответствует электрической цепи с разомкнутым концом. Прямая волна давления должна отразиться от жесткой границы без изменения полярности. Следовательно, на поверхности границы общее давление должно увеличиться точно в два раза по сравнению с давлением в этой точке в прямой или обратной волне. [c.39]

Определение положения и скорости снаряда в плоскости орбиты в данный момент времен и. Дадим сводку полученных результатов. В абсолютном движении траектория центра масс снаряда есть эллипс, один из фокусов которого находится в центре Земли. Уравнение траектории в полярных координатах г и и имеет вид [c.48]

Весьма прост и удобен для практики метод поворота в одну сторону на угол в 90° векторов скоростей. Такой план скоростей называют полярным планом повернутых скоростей. На таком плане скорости всех точек механизма изображают векторами, перпендикулярными к их действительным направлениям. Построение плана скоростей несколько упрощается, так как вместо перпендикулярных линий проводятся параллельные. Пользуясь планом ско- росгей, можно отгределить угловую скорость щ звена 2. Так как угловая скорость звена не зависит от выбора центра относительного вращения, то величину абсолютной угловой скорости звена 2 можно определить из равенства [c.75]

Модуль относительной скорости для полярного спутника мало отличеется от Модуля абсолютной скорости [c.208]

Для определения координаты ф в зависимости от i воспользуемся условием = onst. Абсолютная скорость шарика состоит из двух скоростей, направленных вдоль осей полярных координат (см. [c.149]

Уравнения (19) и (20) можно легко проинтегрировать до конца они согла суются с уравнениями, в которых пренебрегают вращением Земли. И этого следует, что они не содержат w, т. е. останутся неизменными, если подставить в них ш =0. Подставляем и)=0, тогда = 0, и г и будут полярными координатами тела маятника. Если принять во внимание вращение Земли, то этими полярными координатами являются г и 9, и между 0 и О существует соотношение (18). Отсюда еле дует, что относительное движение маятника по отношению к вращающейся Земле такое же, каким было бы абсолютное движение маятника, если бк Земля была неподвижной, но в действительности Земля вращается с угловой скоростью W sin вокруг вертикальной линии, проходящей через точк подвеса. [c.83]

Для нахождения окружного ускорения разложим абсолютное движение элемента жидкости в полярных координатах на относительное движение вдоль полярного радиуса г со скоростью y—drldt и переносное вращение вместе с радиусом вокруг оси лопастного колеса с угловой скоростью о)ж=Си/г. Имея относительную скорость Сг и переносную Ож, получим кориолисово ускорение 2ютСг- Учитывая, что радиус-вектор в данном случае вращается также и с тан- [c.12]

Чтобы свести анализ к рассмотрению только существенных эффектов, следует ограничиться угловым движением ракеты, не рассматривая смещение центра тяжести в боковом направлении в самом деле, ориентация вектора скорости изменяется незначи-тельрю по сравнению с ориентацией продольной оси Gx ракеты, что позволяет сделать следующее упрощающее предположение направление вектора V в абсолютной системе координат предполагается фиксированным. Тогда удобно ввести систему полу-связанных осей Gxy z, определенную в разд. 1.2.3, такую, что плоскость Gxz содержит вектор V, и задать ее в абсолютной системе координат GxoyoZf, Gxq содержит V) полярным углом 0 и углом атаки а (рис. 30). [c.185]

В предыдущих главах кинематики мы изучали скорости и ускорения как изолированных точек, так и точек абсолютно твёрдого тела, и находили проекции этих скоростей и ускорений на неподвижные оси координат, а также и на подвижные оси координат, но эти подвижные оси координат не имели произвольных движений. Так, в случае полярных осей координат ( 67, 71) и осей координат, представляемых основным трёхгранным углом ( 72), поступательное движение этих подвижных осей координат и их вращательное движение полностью определялись хдрактером траектории точки и движением точки по этой траектории, причём движущаяся точка всегда [c.363]

Рёшение. Направим полярную ось вдоль оси х. положим , = v osi и воспользуемся трехмерным распределением Максвелла, записанным в сферических координатах (см. задачу 31). Тогда для числа частиц, падающих со стороны газа на некоторую площадку 5 в единицу времени с абсолютными значениями скоростей в пределах (v,v + dv) под углами u к ip в пределах (б, u + du) к ip,ip + dip), будем иметь , [c.117]

Разложим абсолютное движение точки Af на два движения отно ситедьное движение вдоль полярного радиуса, т. е. вдоль оси Ог, i переносное вращение вмес-ге с осью От вокруг центра О. Относительная скорость точки Vr, направленная вдоль полярного радиуса, называется ра AtiWbHOft скоростью она равна скорости прямолинейного движения вдоль этого радиуса. Поэтому ее а.лгебраическая величина, согласно (67.3), [c.244]

Для определения координаты ь зависимости от t воспользуемся условием i г = onst. Абсолютная скорость шарика со-стоит из двух скоростей, направленных вдоль осей полярных координат (см. ч. 1, 116) скорости с к перпендикулярной ей скорости -а, модуль которой [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...