Теплопроводность при внутренних источниках тепл

Температура внутренней поверхности трубы определяется по температуре внешней поверхности с введением поправки на перепад в стенке опытной трубы, определяемой из уравнения теплопроводности с внутренними источниками тепла (4-11), На описанной установке производились измерения теплоотдачи при скоростях циркуляции 2—5 м сек, тепловых потоках (2,3—9,3) вт м , недогреве жидкости относительно температуры насыщения до 80°i и паросодержании от нуля до единицы. [c.263]

Используя (1.6) совместно с граничным условием (1.7), определяют искомую погрешность при решении задачи теплопроводности с внутренним источником тепла. В рассматриваемой задаче, как это следует из граничного условия (1.7), температура среды равна нулю. [c.24]

Рассмотрим частный случай нашей задачи, когда = 0 при / <к. В системе (13) при таких предположениях первое уравнение обращается в обычное уравнение теплопроводности с внутренним источником тепла У< 2, t). [c.176]

В работах [6, 7] изложена методика электромоделирования нестационарных задач теплопроводности без внутренних источников тепла при граничных условиях 1, 3 и 4-го рода на сетках со- [c.412]

Остановимся прежде всего на условиях равновесия жидкости при наличии внутренних источников тепла. Легко видеть, что в этом случае сохраняется сделанный ранее ( 2) вывод о том, что в равновесии температура должна быть функцией только вертикальной координаты Го = Го(г). Для выяснения этой зависимости обратимся к уравнению теплопроводности. При наличии источников тепла будем иметь [c.279]

В чем состоит принцип отражения источников при решении задач теплопроводности с внутренними источниками тепла [c.131]

Уравнение (22-10) называется дифференциальным уравнением теплопроводности, или уравнением Фурье, для трехмерного нестационарного температурного поля при отсутствии внутренних источников тепла. Оно является основным при изучении вопросов нагревания и охлаждения тел в процессе передачи теплоты теплопроводностью и устанавливает связь между временным и пространственным изменениями температуры в любой точке поля. [c.354]

В условиях стационарного процесса теплопроводности в телах простейшей геометрической формы без внутренних источников тепла (<7а = 0) при Л=Я(0) уравнения теплопроводности (14.1), (14.3), (14.5) упрощаются для плоской стенки [c.222]

Рассмотрим теплоизолированное течение сплошной среды (т. е. газа или жидкости), не обладающей вязкостью и теплопроводностью. При таком течении в потоке отсутствуют силы трения и не происходит обмена теплом между отдельными частями движуш,ейся среды и между средой и ограничивающими поток твердыми стенками (лри этом считается, что внутренних источников тепла в потоке нет). Кроме этого, примем для упрощения, что на текущую среду не действуют массовые силы, в частности сила тяжести. [c.258]

Тепл опр о в о дн ость плоской стенки. Рассмотрим однородную плоскую стенку толщиной 26, коэффициент теплопроводности которой постоянен и равен X. Внутри этой стенки имеются равномерно распределенные источники тепла <7t,. Выделившееся тепло через боковые поверхности стенки передается в окружающую среду. Относительно средней плоскости стенки процесс теплопроводности будет протекать симметрично, поэтому именно здесь целесообразно поместить начало координат, а ось х направить перпендикулярно боковым поверхностям (рис. 1-15). Из уравнения теплового баланса следует, что при наличии внутренних источников тепла плотность теплового потока в плоской стенке линейно возрастает с увеличением х и равна [c.26]

Рис. 1-15. Теплопроводность пло-ской стенки при наличии внутренних источников тепла.

Рнс. 1-17. Теплопроводность цилиндрической стенки при наличии внутренних источников тепла с отводом тепла через наружную поверхность. [c.29]

При наличии внутренних источников тепла в исследованиях поля температур необходимо учитывать характер распределения эффективной теплопроводности Хд по сечению расплава, определяющийся движением металла. Для грубой оценки параметров процесса примем введенную в 4 зависимость Хд от нормальной координаты х (отсчитывается от внутренней поверхности гарнисажа, см. рис. 1) [c.102]

Рассматриваемая задача встречается в ряде случаев, связанных с экспериментальным изучением теплоотдачи при больших тепловых потоках или с расчетом тепловыделяющих элементов. Задача предполагается стационарной и одноразмерной — температура меняется лишь по толщине пластины и не меняется по поверхности. Внутренние источники тепла равномерно распределены по объему пластины, их удельная мощность Qo является функцией температуры. Коэффициент теплопроводности i также является функцией температуры. Нужно найти распределение температур по толщине пластины, максимальную температуру и координату максимума. [c.64]

Теплопроводность при наличии внутренних источников тепла. Тонкая пластина или длинный цилиндр, внутри которых действуют равномерно распределенные источники тепла, находятся в среде постоянной температуры [c.197]

По сравнению с первым изданием книги в настоящем, втором издании, основательно расширены разделы, посвященные теплопроводности и конвекции. В первом из них подробнее рассматриваются нестационарные процессы и дополнительно — процессы, обусловливаемые наличием внутренних источников тепла. В разделе конвекции большее внимание уделено механизму процессов, теплоотдаче при свободном движении и, в особенности, явлениям, связанным с кипением. Включен новый параграф, касающийся массопереноса. [c.3]

Для установления безразмерных величин, специфических для краевой задачи того или иного рода, нет необходимости в наличии завершенного аналитического решения достаточно располагать дифференциальными уравнениями процесса и формулировками конкретных условий единственности. Обратимся в связи с этим к основной цели — к построению тех безразмерных величин, которые отвечают случаю нестационарной теплопроводности при наличии внутренних источников тепла. С этой целью, прежде всего, необходимо привести к безразмерному виду дифференциальное уравнение (1-9), закладываемое в основу анализа. [c.47]

Полученные выше уравнения распространения тепла в вещественной среде содержат в себе три физические характеристики коэффициент теплопроводности К, удельную теплоемкость с (для газа Ср), удельный вес Y- При отсутствии внутренних источников тепла и при умеренных скоростях течения среды уравнение распространения тепла принимает наиболее простую форму (уравнение Фурье — Остроградского) [c.21]

При отсутствии внутренних источников тепла уравнение теплопроводности (2.20) принимает вид [c.100]

Рассмотрим уравнения теплопроводности и движения жидкости с постоянными физическими свойствами, скорость течения которой достаточно мала, чтобы пренебречь квадратичными членами указанных уравнений. В безразмерной форме эти уравнения имеют вид (6.21). При отсутствии внутреннего источника тепла и безнапорном течении имеем [c.137]

Теплопроводность при наличии внутренних источников тепла. Температурные поля в тонкой пластине и длинном цилиндре, внутри которых действуют равномерно распределенные источники тепла, а с поверхности которых происходит теплоотдача в среду постоянной температуры, описываются уравнениями [c.278]

СТАЦИОНАРНАЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ НАЛИЧИИ ВНУТРЕННИХ ИСТОЧНИКОВ ТЕПЛА (ПРИМЕР 1) [c.127]

В настоящее время развитие современной техники, создание машин и аппаратов высокого качества немыслимо без широкого применения полимерных Материалов. Известно, что эти материалы имеют низкие коэффициенты теплопроводности, вследствие чего использование для их нагрева внешних источников тепла не всегда целесообразно. При этом по сечению нагреваемых материалов создается неоднородное температурное поле, приводящее, как правило, к снижению качества изделия. G увеличением толщины нагреваемого материала эти явления усугубляются. Поэтому высокочастотный нагрев с его внутренними источниками тепла приобрел большую популярность. > [c.3]

Для нахождения стационарного плоскопараллельного движения при наличии однородно распределенных в жидкости внутренних источников тепла с объемной мощностью q следует обратиться к уравнениям движения (43.1), переписав уравнение теплопроводности в виде [c.347]

Рис. 14-1. Схема к решению задачи ра-диационно-кондуктивного теплообмена в плоском слое поглощающей и теплопроводной среды при отсутствии внутренних источников тепла в среде.

Порядок обработки опытов был следующий. К измеренным температурам стенки вносились поправки на негомогенность материала некоторых термопар, затем температуры усреднялись по формуле трапеций и подсчитывалась удельная тепловая нагрузка. Поправка на перепад температур в стенке трубы подсчитывалась по обычной формуле перепада температур в цилиндрической стенке, обогреваемой за счет внутренних источников тепла, в которую подставлялись средняя тепловая нагрузка и коэффициент теплопроводности материала стенки, взятый при средней температуре стенки. Коэффициент теплопроводности меди брался из работы [6]. [c.15]

При постоянном коэффициенте теплопроводности (Я, = onst) и отсутствии внутреннего источника тепла = 0) уравнение температурного поля максимально упрощается и сводится к условию равенства нулю лапласиана температуры [c.62]

Рассмотрены способы упрощенного определения нестационарных температурных полей при импульсном лучистом нагреве переход от модели неограниченной пластины к модели полуогра-ниченного тела, от внутреннего источника тепла к тепловому потоку на облучаемой поверхности, а также пренебрежение теплопроводностью и переход к определению температур непосредственно по параметрам источника тепла. Проанализированы погрешности решений задач теплопроводности при различных способах упрощения и предложен экспресс-метод выбора способа упрощения с помощью оригинальных диграмм. [c.7]

Временные интегралы и решения одвомерныз (до ) задач теплопроводности для подуограниченного и неограниченного тел при наличии внутреннего источника тепла [c.380]

Теплопроводность при нали- ви внутренних источников тепла. Температурные поля в тонкой пластине и [c.278]

Аналитические и численные исследования конвекции в быстро и равномерно вращающихся жидких сферах Буссе, 1970 1976 Гилман, 1977 1979) показали, что при наличии внутреннего источника тепла в такой вязкой теплопроводной жидкости возникает периодическая система конвективных ячеек (валиков), ориентированных параллельно оси вращения. Одновременно, за счет наклона ячеек, вызванного вращением, создается слабый вторичный поток, состоящий из дифференциально вращающихся коаксиальных цилиндров (оболочек), как это показано на Рис. 1.2.10. Подобные структуры, полученные также в экспериментах с баротропной жидкостью во вращающемся осесимметричном контейнере, ассоциируются с зонами и поясами в атмосферах Юпитера и Сатурна, расположенными на несколько отличных по высоте уровнях. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...