Отражение от неоднородностей

Таким образом, полное напряжение и полный ток в линии представлены в виде суперпозиции двух волн. Если на конце линии х — 0 задано возмущение оехр(/аз/), то волну Л ехр [/(wi —/сл )] можно рассматривать как бегущую от источника, а волну Л ехр [/( oi-f-Kx)] —как отраженную. Последняя волна может возникнуть либо при отражении от неоднородностей линии, либо, если линия ограничена в направлении х, от ее второго конца. [c.323]

Отсюда следует, что подбором величины активного сопротивления нагрузки можно устранить отражение от неоднородности. В этом случае Гд должно быть равно Гд = Zg ZgJ Zg — Zg ). [c.374]

При поглощении звуковая энергия переходит в тепловую, а при рассеянии остается звуковой, но уходит из направленно распространяющейся волны в результате отражений от неоднородностей среды. [c.192]

Механизм формирования отражательной голограммы, обсуждаемый в данной работе, основан на первоначальном наличии в объеме ФРК встречной волны, отраженной от неоднородностей в объеме образца и на его задней грани. Далее эти отраженные волны претерпевают усиление за счет энергообмена на записываемой голограмме отражательного типа [9.61 ], что и приводит в конечном итоге к образованию в объеме ФРК своего рода эффективного многослойного зеркала, настроенного в резонанс с генерируемой длиной волны. Предполагается, что автоматический выбор оптимальной формы такого зеркала, приводящий к наблюдаемому сужению углового спектра излучения лазера, связан с положительной обратной связью через активный элемент и переднее зеркало резонатора. Отметим, что здесь, по-видимому, требуются более подробные исследования, особенно в связи с указаниями авторов на то, что формируемое в данном случае отражательное зеркало не обладает свойством обращения волнового фронта. [c.232]

Наконец, при увеличении частоты падает акустическая прозрачность контактного слоя и возрастает интенсивность отражения от неоднородностей металла, не являющихся дефектами, например от границ зерен, дисперсных выделений второй фазы и т. д. Это приводит к повышению уровня структурной реверберации. [c.116]

Далее следует определить прозрачность волновода по частоте. Ширина полосы прозрачности определяется как дисперсностью системы, так и наличием отражений от неоднородностей ячеек и [c.128]

Контроль целостности и определение месторасположения дефекта определяют и более простым прибором локационного типа, у которого на экране индикатора возникают зондирующий импульс и один-два отраженных от неоднородностей. Точность его примерно та же, что и у прибора обратного рассеяния — 1—5 м, но прибор локационного типа не имеет мертвой зоны в начале измеряемого кабеля, которая есть у прибора обратного рассеяния, а она составляет 10— 20 м. [c.90]

V является комплексной величиной, и V(-oj) Ф V(oj). В результате форма импульса изменяется. То же, вообще говоря, происходит и при отражении от неоднородной среды. [c.115]

Отражение от неоднородной среды. Весьма большой интерес представляет исследование отражения ограниченного пучка от среды с непрерыв [c.78]

Рве. 14.7. Лучевая картина полного отражения от неоднородной среды [c.80]

Нетрудно видеть, что если точку, для которой определяется коэффициент отражения в случае отражения от неоднородного слоя, перенести из 2 = 2 в 2 = 2о — А, причем как го, так и 2о — А лежат вне области, где имеет место заметное отражение, то справедливо следующее соотношение между коэффи- [c.149]

Расстояние между точками входа луча в неоднородную среду и выхода из нее (смещение луча при отражении от неоднородной среды) [c.229]

Решение (3.7) соответствует двум бегущим волнам, распространяющимся в сторону возрастающих значений координаты z вверх и убывающих значений координаты z вниз . Обе волны распространяются независимо, отражения от неоднородной среды в приближении геометрической оптики не происходит. Отражение может происходить лишь в тех областях, где условия применимости геометрической оптики нарушаются. [c.234]

Аналогичным образом можно вычислить коэффициент отражения звука Л. Будем понимать под коэффициентом отражения от неоднородной пластины отношение звукового давления в отраженной волне в направлении зеркального отражения 0 = а к звуковому давлению в волне, отраженной от абсолютно жесткой полосы тех же размеров (рис. 32, в, г). Наличие дополнительного экрана является в данном случае излишним. Опуская преобразования, запишем окончательный результат [c.111]

В некоторых случаях замирания могут создаваться взаимодействием двух основных лучей I У1 2 (рис. 3.8) с лучом 8. отраженным от неоднородности слоистого характера в тропосфере. Положение этой неоднородности быстро меняется, поэтому также быстро будет меняться разность фаз, а следовательно, и результирующее поле в месте приема. Подобный же механизм порождает замирания на более протяженных трассах, где отраженный от неоднородности луч взаимодействует с дифракционным полем волны. [c.137]

Так как поле земной волны обычно много больше поля волны, рассеянной или отраженной от неоднородности, то, как правило, замирания на коротких трассах отличаются небольшой глубиной и существенных искажений не вносят. С замираниями приходится считаться на радиорелейных трассах большой протяженности вследствие эффекта накопления замираний на отдельных участках. Меры борьбы с замираниями подробно рассматриваются в следующих разделах. [c.137]

Резонансный метод. В этом случае информацию о комплексной проводимости получают из экспериментальной частотной зависимости результирующего КСВ, создаваемого двумя одинаковыми неоднородностями. Такая зависимость из-за интерференции отраженных от неоднородностей волн носит квазипериодический характер. На частотах, соответствующих минимумам КСВ, определяют фазовый угол коэффициента отражения и затем комплексную проводимость [66]. [c.117]

При подводной сигнализации могут возникнуть трудности, связанные с появлением ложных сигналов (помех), вызванных отражениями от неоднородностей водной среды. Один из методов борьбы с этим, успешно применявшийся в гидролокации, заключается в частотной модуляции сигнала в узких пределах, например 1500 гц. Теоретически этот вопрос разобран в главе V, в связи с предотвращением возникновения стоячих волн. [c.162]

Исследование формы импульса. Метод исследования формы ультразвукового импульса до и после его прохождения через контролируемый образец возник на основе визуально наблюдаемого изменения огибающей импульса, прошедшего через образец с затуханием упругих волн или отраженного от неоднородностей в материале. Изменение формы импульса может быть объяснено перераспределением энергии между его спектральными составляющими [4]. [c.61]

Концепция дифференциального альбедо используется при рещении почти всех основных задач по расчету прохождения излучений через неоднородности в защите, когда необходимо учитывать компоненты отраженного от стенок канала излучения. [c.141]

Рис. 6.2. Интерференционная картина, полученная в свете, отраженном от двух поверхностей неоднородной по толщине пластины стекла.

Влияние периодической неоднородности можно уяснить, не прибегая к аналогии с отражением от дифракционной решетки. Каждый из периодов неоднородности можно уподобить тонкому слою, на границах которого происходит отражение света, аналогичное френелевскому отражению от плоскопараллельной пластин- [c.827]

Ультразвуковой эхо-дефектоскоп предназначен для обнаружения несплош-ностей и неоднородностей в изделии, определения их координат, размеров и характера путем излучения импульсов ультразвуковых -колебаний, приема и регистрации отраженных от неоднородностей эхо-сигналов [15, 21]. Его структурная схема показана на рис. 43. [c.228]

В общем виде уравнение (VIII. 16) решить трудно. Однако известно несколько его решений для наиболее простых видов зависимости к (х) [64]. В частности, задача об отражении от неоднородного слоя была решена еще Рэлеем [1] для случая, когда скорость Звука монотонно меняется по толщине слоя от значения равного скорости звука в одной прилегающей к слою среде, до значения с , совпадающего со скоростью во второй прилегающей среде. Если слой имеет толщину d и координаты его границ есть х = —d/2 и л. = --d/2, то для функции к (х) это соответствует условиям [c.178]

Злектромагнитоакустический (ЭМА). Принцип возбуждения и регистрации ультразвуковой сдвиговой волны поясняется на рис. 2.11. При подаче на высокочастотную катушку переменного тока возникающее переменное магнитное поле будет наводить вихревой ток в поверхностном слое. В результате взаимодействия переменного вихревого тока с постоянным или переменным магнитным полем частицы металла будут совершать колебательное движение в плоскости, параллельной плоскости объекта, возбуждая поперечную волну, распространяющуюся перпендикулярно к этой плоскости. Отраженная от неоднородности или противоположной стороны поверхности ультразвуковая волна возвращается к поверхности сканирования, вызывает колебательное движение частиц среды в магнитном поле и приводит к возникновению вихревых токов. Электромагнитное поле этих токов, пересекая высокочастотную катушку, будет наводить в ней переменную ЭДС, которая преобразовывается в электрический сигнал, усиливается и регистрируется индикатором. [c.34]

Подставляя в (9.52) и (9.53) значение /li=0, получаем I К[ =1 + + ехр(-2тга), I 1 = ехр(-2тга). Таким образом, при отражении от неоднородного потока звуковая волна усиливается. Если принять вертикальную компоненту тотности потока мощности 4 в падаюшей волне за единицу, то в отраженной и прошедшей волнах значение 4 будет соответственно равно I V и 1 1 . Из равенства I К 1 = 1 1 +1 следует, что усиление звука при отражении связано с притоком энергии из области Z =-оо. Величина 1 К - 1 =ехр(-2тга) характеризует обмен энергией между звуком и потоком. Она тем больше, чем меньше угол падения волны и чем больше величина V Vo [c.188]

Постановка задачи. Строгое решение задачи об отражении волны от неоднородного слоя сводится к решению иолучеппых в предыдущем параграфе уравнений с соответствующими граничными условиями. Такого рода решения в конечном виде известны только для не.многих видов функции к (z) (см. 22). Мы рассмотрим здесь один такой случай для того, чтобы представить себе основные закономерности отражения от неоднородных слоев. Слой, отражение от которого мы будем анализировать, впервые был рассмотрен П. Эпштейном [143]. Однако мы несколько обобщим его выкладки и вместо случая нормального падения волны рассмотрим случай произвольного угла падения. [c.113]

Коэффициент затухания складывается из коэффициентов поглощения бп и рассеяния бр б = бп+бр. При поглощении звуковая энергия переходит в тепловую, а при рассеянии эцергия остается звуковой, но уходит из направленно распространяющейся волны в результате отражений от неоднородностей среды. В газах и жидкостях, не засоренных взвешенны ми частицами, рассеяние отсутствует, и затухание определяется поглощением [4] Коэффициент поглощения пропорционален квадрату частоты. В связи с этим в качестве характеристики поглощения звука в жидкостях и газах вводят величину б//2. [c.25]

ПОЛЯ от экспопепциальпого есть результат иптерферепции полей поверхпостпой медленной волны с рассеянно отраженной от неоднородности быстрой волны (являющейся результатом дифракции медленной поверхностной волны на неоднородности) вне слоя у>Ъ) для геометрической неоднородности любого типа, так как она может быть аппроксимирована суммой клиновидных неоднородностей при малом шаге А г или внутри слоя (у < Ъ), где также любая электрофизическая неоднородность может быть сведена к геометрической неоднородности. [c.93]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

Из полученного значения < п> > пп сразу следует возможность самофокусировки лазерного излучения, предсказанной Г. Г. Аска-рьяном в 1962 г. и вскоре обнаруженной в эксперименте. Действительно, равенство (4.52) показывает, что если через какую-либо среду (твердое тело или жидкость с определенными свойствами ) проходит интенсивный пучок света, то он делает эту среду неоднородной — в ней как бы образуется некий канал, в котором показатель преломления больше, чем в других ее частях. Тогда для лучей, распространяющихся в этом канале под углом, большим предельного, наступает полное внутреннее отражение от оптически менее плотной среды ( см. 2.4) и наблюдается своеобразная фокусировка излучения. Наиболее интересен случай, когда подбором входной диафрагмы для данного вещества удается установить такой диаметр канала 2а, что дифракционное уширение >L/(2a) (см. 6.2) компенсирует указанный эффект и в среде образуется своеобразный оптический волновод, по которому свет распространяется без расходимости. Такой режим называют самоканализацией (самозахватом) светового пучка (рис. 4.21). Весьма эффектны такие опыты при использовании мощных импульсных лазеров, излучение которых образует в стекле тонкие светящиеся нити. Однако в газообразных средах самофокусировка не имеет места, что существенно ограничивает возможность использования этого интересного явления. [c.169]

К происхождению неустойчивости ударных волн в области (90,17) можно подойти также и с несколько иной точки зрения, рассмотрев отражение от поверхности разрыва звука, падающего на нее со стороны сжатого газа. Поскольку ударная волна движется относительно газа впереди нее со сверхзвуковой скоростью, то в этот газ звук не проникает, В газе же позади волны будем иметь, наряду с падающей звуковой волной, еще и отраженную звуковую и энтропийно-вихревую волны (а на самой поверхности разрыва возникает рябь). Задача об определении коэффициента отражения по своей постановке близка к задаче об исследовании устойчивости. Разница состоит в том, что наряду с подлежащими определению амплитудами исходящих от разрыва (отраженных) волн в граничных условиях фигурирует еще и заданная амплитуда приходящей (падающей) звуковой волны. Вместо системы однородных алгебраических уравнений мы будем иметь теперь систему неоднородных уравнений, в которых роль неоднородности играют члены с амплитудой падающей волны. Peuienne этой системы дается выражениями, в знаменателях которых стоит определитель однородных уравнений,— как раз тот, приравнивание которого нулю дает дисперсионное уравнение спонтанных возмущений (90,10). Тот факт, что в области (90,17) это уравнение имеет веш,ественные корни для os 0, означает, что существуют определенные значения угла отражения (и тем самым угла падения), при которых коэффициент отражения становится бесконечным. Это — другая фор- [c.476]

Отражение света, происходящее из-за нелинейности среды и пространственного периодического изменения амплитуды поля, позволяет расширить наши представления о воз1 южных способах реализации положительной обратной связи в квантовых генераторах. До сих пор мы полагали, что положительная обратная связь между полем излучения и активной средой, необходимая для превращения усиливающей системы в автоколебательную (см. 225), осуществляется с помощью зеркал, отражающих волны обратно в резонатор. Рассмотренное выше нелинейное отражение света служит физической основой для иного способа реализации положительной обратной связи, применяющегося в некоторых лазерах. Пусть кювета К представляет собой активную среду (см. рис. 41.3). В направлении оси л имеет место периодическая неоднородность среды за счет нелинейных эффектов. Интерферирующими пучками / и //, создающими оптическуро неоднородность, могут быть пучки возбуждающего излучения. Следовательно, в данном случае отражение будет происходить в результате модуляции коэффициента усиления активной среды. Спонтанное излучение среды, испущенное в направлении оси х, будет отражаться от неоднородности и возвращаться в активную среду, что и соответствует обратной связи. Для некоторых частот обратная связь будет положительной, и при выполнении пороговых условий возбудится генерация излучения в направлении оси х. [c.828]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...