Гравитационные сферы Солнца

В книге [14] можно найти определение и размеры гравитационных сфер Солнца относительно ядра Галактики. [c.539]

На границе гравитационной сферы притяжения Солнца и соответствующей планеты равны. [c.188]

Рассмотрение различных видов гравитационных сфер целесообразно осуществить в рамках ограниченной задачи трех тел, причем одним притягивающим телом является Солнце, дру- [c.90]

При полете станции в поле лунного тяготения ее траектория отклонилась в сторону Луны, а скорость несколько увеличилась. На расстоянии 1 000 000 км от центра Земли станция вышла из сферы действия гравитационного поля Земли, и ее дальнейшее движение стало определяться полем тяготения Солнца советская станция Луна-1 стала спутником Солнца — первой в мире искусственной планетой солнечной системы. Период обращения ее вокруг Солнца составляет 450 суток. Наклонение ее орбиты к плоскости эклиптики равно 1°, эксцентриситет орбиты определился равным 0,148, минимальное расстояние орбиты от центра Солнца [c.429]

Если объект движется внутри сферы действия планеты Р, то в большинстве случаев выгоднее считать планету центральным телом, а Солнце — возмущающим. В уравнениях движения необходимо заменить гелиоцентрическую гравитационную постоянную 5 планетоцентрической гравитационной постоянной т где тп1 — масса планеты Pi в единицах массы Солнца. Значения планетоцентрических гравитационных постоянных mi даны в табл. 25 вместе с соответствующими массами и экваториальными радиусами планет. [c.189]

Луна находится глубоко внутри сферы действия Земли. Поэтому мы предпочитаем рассматривать геоцентрическое движение Луны и считать ее спутником Земли. Мы отказываемся считать Луну самостоятельной планетой ввиду слишком больших гравитационных возмущений ее гелиоцентрического движения со стороны Земли. Любопытно, что орбита Луны лежит вне сферы притяжения Земли (имеющей радиус примерно 260 ООО км), т. е. Луна сильнее притягивается Солнцем, чем Землей. [c.71]

Основной эффект возмущений, вызываемых притяжением Земли, Луны, Солнца и планет, можно учесть, если рассматривать их как точечные массы, сила притяжения которых подчиняется закону Ньютона. Для каждого из этих тел требуется найти наилучшие значения гравитационного параметра, представляющего собой произведение массы небесного тела на постоянную тяготения. Если же притягивающее тело расположено очень близко (как Земля по отношению к спутнику), то его необходимо рассматривать уже не как сферу, массу которой можно считать [c.74]

Гравитационные сферы Солнца. Если предположить, что вся масса Галактики сосредоточена в ее центре, а Солнце движется вокруг центра Галактики по кеплеровой орбите, то формулы (VI.90), (VI.94) и (VI.95) могут быть применены для определения размеров гравитационных сфер Солнца. [c.315]

При движении объекта в пределах Солнечной системы по гелиоцентрической орбите главной силой, определяющей это движение, является сила тяготения Солнца, а притяжение планет вызывает возмущения, обусловливающие отклонение реального движения от кеплерова, или невозмущенного, движения. Однако при сближении с какой-либо планетой рассматриваемый объект попадает в область притяжения этой планеты, в каждой точке которой планета притягивает объект сильнее Солнца. Границей области притяжения является сфера радиуса Яс- Значения радиусов сфер — областей притяжения гравитационных сфер) для планет приведены в табл. 23 (по Г. А. Чеботареву и М. Д. Кислику) [58]. [c.188]

Мы уже говорили, что Землю можно рассматривать как волчок, ось которого прецессирует относительно нормали к эклиптике (это движение известно в астрономии под названием предварения равноденствий). Если бы Земной шар был однородным телом, имеющим форму правильной сферы, то другие тела солнечной системы не могли бы действовать на него с некоторым гравитационным моментом. Однако Земля немного сплюснута у полюсов и слегка выпучена у экватора. Поэтому на нее действует гравитационный момент (главным образом со стороны Солнца и Луны), что заставляет ось Земли прецессировать. Момент этот весьма мал, и поэтому прецессия Земной оси оказывается исключительно медленной период ее составляет 26000 лет, в то время как период ее собственного вращения равен всего одним суткам. Полный гравитационный момент, действующий на Земной шар, не является постоянным, так как моменты Солнца и Луны имеют несколько различные направления по отношению к эклиптике и изменяются, когда Земля, Солнце и Луна движутся друг относительно друга. В результате этого в прецессии Земли появляются некоторые неправильности, называемые астрономической нутацией. Ее, однако, не следует путать с истинной нутацией, рассмотренной выше, которая имеет место и тогда, когда момент вызывается постоянной силой. Клейн и Зоммерфельд отмечали, что истинная нутация выглядит так же, как прецессия оси вращения Земли относительно ее оси симметрии при отсутствии сил (мы рассматривали ее в предыдущем параграфе). Земля, по-видимому, начала вращаться с начальным значением ф, значительно брльшим того, которое требуется для равномерной прецессии, и поэтому ее нутация выглядит [c.197]

Выделив мысленно в теле Земли сферу (на рис. 2.5 показано пунктиром), видим, что оставш иеся ее части можно представить б виде обода сложной формы, охватььвающего шар. Когда-то в момент образования солнечной системы Земля приняла устойчивое положение по отношению к притягивающему центру — Солнцу. Любое возмущение может откло1нить ее от устойчивого положения, однако, как только это произойдет, в действие вступит гравитационная стабилизация, которая аналогично маятнику гировертикали корректирует Землю-гироскоп. [c.28]

Радиус сферы действия Луны относительно Земли sjis = 66 280 км. Орбита Луны находится внутри сферы действия Земли. Поэтому радиус-вектор системы Земля-Луна описывает кеплерову траекторию. Однако Солнце заметно влияет на движение Луны относительно Земли. Орбита Луны лежит почти точно в плоскости орбиты Земли. Если орбиту Луны повернуть на 90°, то расчеты показывают, что в результате эволюции параметров орбиты. Луна достигла бы Земли через 52 оборота за 4,5 года (М. Л. Лидов, 1961 г.). Следует, однако, учесть, что Луна не является точечным телом и может быть разорвана гравитационными силами при достижении предела Роша, равного трем радиусам Земли (см. задачу 6.4.8). Предел Роша — расстояние, на котором сила, действующая на половинку Луны со стороны Земли, достигает значения силы притяжения другой половинкой . [c.156]

В отличие от сферы действия и от сферы Хшяа, сфера притяжения планеты относительно Солнца, определяемая как область, на границе которой попросту равны гравитационные ускорения от планеты и от Солнца, не играет никакой роли в космодинамике. [c.71]

Первый и единственный до 1979 г. полет к Меркурию был одновременно и первым пертурбационным маневром в гравитационном поле Венеры (рис. 150). Американский космический аппарат Ма-ринер-10 (масса 525 кг) был запущен 3 ноября 1973 г. с помощью ракеты Атлас — Центавр (начальная скорость 11,8 км/с на высоте 200 км), 4 февраля 1974 г. он пролетел с планетоцентрической скоростью 10 км/с на расстоянии 5740 км от Венеры и 29 марта со скоростью 11,1 км/с на расстоянии 720 км от Меркурия. Приращение скорости при облете Венеры составило 4,5 км/с. Отклонение на 1 км от расчетной точки вблизи Венеры грозило отклонением на 1000 км около Меркурия. Производились коррекции до и после облета Венеры. Выход из сферы действия Меркурия был рассчитан так, чтобы аппарат вышел на орбиту искусственной планеты с периодом обращения 176 сут, (двойной период Меркурия). (Практически это была почти та же орбита Венера — Меркурий слишком слабо поле тяготения Меркурия ) Коррекции 9 и 10 мая 1974 г. обеспечили новую встречу с Меркурием 21 сентября 1974 г.— на расстоянии 48 ООО км. 16 марта 1975 г. произошла третья встреча с Меркурием, успевшим после первой встречи 4 раза обойти Солнце. Последующие встречи уже проходили при отсутствии связи со станцией. [c.399]

Для полета к Солнцу целесообразно использовать гравитационное поле Юпитера. Так, прп оптимальном маневре максимальное возможное приращение скорости КА может достигать 42,7 км/с. При входе в сферу действия Юпитера по параболической траектории возможное приращение скорости КА за счет гравитационного маневра уменьшается до 30 км/с. Если же подлет КА к сфере действия Юпитера происходит по траектории типа Гоманна, возможное приращение скорости составляет 10 км/с. Между тем, если рассматривается задача пролета Солнца на расстоянии Гп = 0,2 а. е, а радиус афелия Га = 5,2 а. е. достигает орбиты Юпитера, то тормозной импульс скорости в афелии траектории равен 3,76 км/с (при этом время полета на гелиоцентрическом участке 4,7 лет). Следовательно, возможности коррекции скорости КА за счет гравитационного маневра в сфере действия Юпитера оказываются существенно больше, чем требуется для реализации такой траектории. [c.330]

При исследовании межпланетных полетов мы уже видели, сколь полезным оказалось понятие сферы действия, т. е. объема пространства, окружающего планету, в пределах которого космический корабль по существу движется по планетоцентрической орбите, возмущаемой Солнцем, но вне которой корабль движется по межпланетной гелеоцентрической орбите. Мы можем применить эту концепцию и к случаю звезды в звездной системе. Если последняя имеет примерно сферическую форму, то ее суммарное гравитационное поле приближенно эквивалентно полю материальной точки, расположенной в центре скопления, причем масса этой точки равна сумме масс всех звезд скопления. Пусть последняя равна М масса звезды на окраине звездной системы на расстоянии от центра скопления равна т тогда в силу соотношения (5.70) радиус сферы действия определяется как [c.479]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...