Неидеальный металл

Следует подчеркнуть, что общий вывод о возможности двух типов электронных состояний в неидеальном металле никак не связан со сделанным ранее специальным предположением о природе растворенной примеси. Существенно лишь, что мы имеем дело со структурными дефектами локального типа. В частности, изложенные соображения относятся и к энергетическому спектру не вполне упорядоченных сплавов, когда роль структурных дефектов играют нерегулярно расположенные атомы одной из компонент. [c.204]

В основе современного понимания проводимости металлов лежит идея Блоха [4, 5], что свободные электроны проходят через металл как плоские волны, модулированные некоторой функцией с периодом, равным периоду решетки. Это позволяет преодолеть противоречия простой теории электронного газа, согласно которой атомы решетки сами должны являться главными центрами рассеяния электронов проводимости В результате длина свободного пробега может достигать нескольких миллиметров, что и наблюдается при низких температурах в особо чистых металлах. Сопротивление металлов, согласно теории Блоха, обусловлено только неидеальностью решетки. Наличие примесных атомов, точечных дефектов и границ зерен приводит к дополнительному рассеянию и, следовательно, к увели- [c.189]

Н. п. в природе, технике и лабораторных условиях. Неидеальной является плазма в жидких металлах, полупроводниках, электролитах (ЭЛТ, рис. 1), в глубинных слоях Солнца и планет-гигантов Солнечной системы, плазма белых карликов. Неидеальной является плазма рабочих тел в магнитогидродинамических генераторах на парах щелочных металлов (МТД), ракетных двигателях с газофазным ядерным реактором (ЯЭУ) плазма, возникающая в установках по исследованию термоядерного синтеза путём лазерного, электронного и взрывного обжатий мишени (см. Лазерный термоядерный синтез, Инерциальное удержание). Н. п. возникает за сильными ударными волнами при взрывах или при высокоскоростном ударе. В установках плазменной технологии неидеальная плазма возникает при импульсных электрических разрядах. [c.253]

Остается, однако, малоисследованной обширная и важная в практическом отношении часть фазовой диаграммы, соответствующая плотностям, промежуточным между твердофазной и газофазной, и высоким давлениям и температурам. Это область неидеальной по отношению к широкому спектру межчастичных взаимодействий плотной плазмы, характеризующаяся большим разнообразием и крайней сложностью описания происходящих здесь физических процессов и явлений. В этой области реализуется также плотная разогретая металлическая жидкость, по мере расширения которой происходят снятие вырождения электронной компоненты, рекомбинация, переход металл-диэлектрик и переход в газовую или плазменную фазу. Сведения о свойствах металлов в этой области ограничены, по-существу, крайне малочисленными измерениями и полуэмпирическими оценками. Достаточно отметить, что из более чем 80 металлов периодической системы параметры критической точки надежно определены только для трех наиболее легкокипящих [51]. [c.359]

Идеальный проводник. Если о стремится к оо, то m-voo, и металл становится идеальным проводником. Тогда уравнения (1в) — (6в) выполняются строго, а j является действительным поверхностным током. Важно отметить, что граничные условия для идеально отражающего вещества являются идеализацией скин-условий (1в) — (6в) для неидеального проводника, но не являются прямым следствием граничных условий (16) — (66). [c.143]

Здесь имеется в виду лишь затухание, обусловленное взаимодействием электронов друг с другом. Фактически плазменные волны в твердом теле всегда затухают благодаря рассеянию электронов на неидеальностях кристаллической решетки (фононах, атомах примеси и т. д.). В металле, однако, это обстоятельство не играет суш ественной роли, так как соответствуюш ие времена [c.174]

Формула (4.8) является точной. Однако для того чтобы воспользоваться ею, необходимо знать поля Е и II в волноводе с неидеальными стенками. Для того чтобы найти точные значения полей в волноводе, необходимо решить сложную электродинамическую задачу об определении поля внутри волновода и в металле с учетом граничных условий на поверхности стенок. Однако если стенки обладают достаточно большой проводимостью, то задачу можно решить приближенно с малой погрешностью. Для приближенного решения задачи используются два предположения. [c.321]

Несмотря на имеющиеся в отдельных случаях отступления, наличие достаточно четких границ доказано для большинства металлических твердых растворов. Для неидеально гомогенных твердых растворов металлов или в условиях возможности заметной диффузии в сплавах граница устойчивости получается более размытой или даже иногда вовсе исчезает. Одна и та же металлическая система, в зависимости от условий, может иметь иногда несколько границ устойчивости. В более активных средах для установления границы воздействия необходима более высокая концентрация устойчивого компонента в сплаве и, таким образом, граница устойчивости возникает при более высоком значении числа п. [c.248]

Внедренные атомы являются точечными дефектами кристаллической решетки металла, вызывающими ее деформацию. Такая деформация, в частности, может иметь характер тетрагональных искажений, существенных для понимания свойств мартенситных фаз. Поля деформаций вызывают появление сил деформационного взаимодействия между внедренными атомами, важного для понимания ряда яв.лепий, происходящих в сплавах внедрения. В главе I, имеющей вводный характер, даетСуЧ обзор теорий точечных дефеютов кристаллической решетки металлов и сплавов, который мон ет иметь и самостоятельный интерес для специалистов, работающих в области физики неидеальных кристаллов. Точечные дефекты рассматриваются в рамках различных моделей (изотропный и анизотропный континуум, атомная модель, учет электронной подсистемы), причем эти модели применяются для определения смещений и объемных изменени1Г в кристалле, вызванных появлением дефекта, энергии дефекта, а также взаимодействия между точечными дефектами, приводящего к образованию их комплексов. [c.7]

Развитие пластич. деформации, связанное с перемещением Д., существенно определяется скоростью их движения (подвижностью) и интенсивностью образования (зарождения) подвижных Д. Подвижность Д. в предельно чистых и совершенных кристаллах зависит от характера сил межатомных связей, от взаимодействия с фононами и электронами проводимости (в металлах). Подвижность Д. в неидеальных кристаллах уменьшается за счёт их взаимодействия друг с другом и с др. дефектами, к-рое приводит к торможению или застопо-рению движущихся Д. и вызывает упрочнение кристалла при деформировании. Но оно же приводит к возникновению новых Д., без чего невозможно обеспечить значит. пластич. деформацию. Если бы новы Д. не рождались в кристалле, то пластич. деформация прекратилась бы после выхода па поверхность тола всех подвижных Д. При повышении внеш. напряжений интенсивность размножения Д. увеличивается, и ср. расстояния между Д. сокращаются. Возникает дислокационная структура, к рая либо полностью препятствует движению Д. тогда дальнейший рост нагрузки приводит к разрушению кристалла путём зарождения и распространения микротрещин), либо придаёт движению Д. кооперативный характер, обеспечивающий очень большие пластич. деформации (кристалл может перейти в состояние сверхпластичности). [c.638]

Из (5), (6) следует, что значения Д. п. в интервале от О до 1 ( диаулектричество ) недопустимы. Вместе с тем при h lL возможны отрицат. значения е(0, к), т. е. возможно притяжение между одноименными тя>кёлы.ии заряда.ми, помещённ ,1мп в среду. Существует широкий класс таких сред (им свойственно сильное кулоновское взаимодействие между частицами) неидеальная плазма, ионные расплавы, электролиты, нек-рые металлы. [c.699]

В неидеальном Ф.-г., как и в идеальном, граничный импульс Ферми Pf соответствует скачку на ферми-поверх-ности в ф-ции распределения фермн-частиц по импульсам. Импульс Pf разделяет элементарные возбуждения типа электрона вне сферы Ферми и дырки внутри её. Величина скачка уменьшается вследствие взаимодействия между частицами, но его положение не меняется. Притяжение может существенно изменить ф-цию распределения элементарных возбуждений благодаря возникновению связанных состояний, напр, коррелированных пар электронов при фазовом переходе металла в сверхпроводящее состояние (см. Купера эффект). [c.282]

В качестве примера теории неидеального Ф.-г. рассмотрим явление сверхпроводимости на основе Бардина — Купера— Шриффера модели (БКШ модели).В сверхпроводнике электроны с противоположно направленными спинами и импульсами вблизи поверхности Ферми испытывают притяжение вследствие кваЕггового обмена фононами. Если величина этого притяжения больше, чем влияние кулоновского отталкивания между электронами (уменьшенного вследствие эффекта экранирования), то возможно образование коррелированных пар электронов с противоположно направленными импульсами и спинами (т. н. куперовских пар), что является причиной перехода металла в сверхпроводящее состояние. [c.282]

Таким образом, современная экспериментальная техника позволяет путем регистрации мощных ударных волн и волн разрежения в металлических образцах единым методом проводить исследование разнообразных состояний вещества—от сильносжатой металлической плазмы, где ионы разупорядочены, а электроны вырождены, до квазинеидеальной больцмановской плазмы и разреженного металлического пара. По мере расширения в системе происходят многообразные малоизученные физические процессы—снимается вырождение электронов, коренным образом перестраивается электронный энергетический спектр, осуществляется частичная рекомбинация плотной плазмы, реализуется переход металл-диэлектрик в электронной неупорядоченной структуре и возникает неидеальная по отношению к различным видам межчастичного взаимодействия плазма. Полученные результаты дали возможность впервые объединить участки фазовой диаграммы, соответствующие радикально отличающимся физическим состояниям [74]. [c.370]

Наличие сильного коллективного взаимодействия затрудняет последовательное теоретическое описание вещества в этом этом диа пазоне параметров, и здесь предложен ряд эвристических моделей, описывающих отдельные эффекты в относительно узких частях фазовой диаграммы. Основным качественным результатом большинства моделей является указание на возможность потери термодинамической устойчивости и расслоения сильнонеидеальной плазмы на новые экзотические фазы, что существенно исказило бы привычный вид фазовой диаграммы металлов. Проведенные эксперименты показали отсутствие заметных скачков термодинамических функций или каких-либо гидродинамических аномалий, которые можно было бы интерпретировать как специфические плазменные фазовые превращения. Подчеркнем, что обсуждаемые в литературе плазменные фазовые переходы наиболее вероятны именно в исследованном диапазоне параметров, так как увеличение температуры и уменьшение плотности больцмановской плазмы, а также увеличение давления вырожденной плазмы приводит к относительному уменьшению эффектов неидеальности. К такому же выводу относительно плазменных фазовых переходов пришли недавно и американские исследователи [62, 63]. [c.371]

Приведенные выше формулы, связывающие и и du/dz непосредственно над поверхностью металла, называют импедансными граничными условиями Леонтовича 147 для неидеально проводящих поверхностей. Используя выражения (3.23.3) и (3.23.4), поверхности можно охарактеризовать величиной [c.237]

На первый взгляд подобная мысль может показаться дерзкой — поколения метрологов и аналитиков воспитывались, нередко слыша чем точнее, тем лучше . Однако квалифицированные специалисты всегда уточняли этот тезис, говоря, что в конкретных условиях нужны и конкретные, притом всесторонне обоснованные требования к уровню точности массовых измерений в сочетании с наличием некоторого ее резерва в арсенале измерительного дела. В связи с этим еще раз укажем на типичную ситуацию. Известно, что достоверность суждения о содержании компонента в контролируемом объекте (например, в плавке металла, в сточных водах) определяется двумя наиболее общими группами погрешностей одной — обусловленной неидеальной представительностью отобранной и при необходимости усредненной пробы (погрешность пробоотбора и пробо-подготовки), и другой — погрешностью результата анализа, формируемой многими факторами, в число которых входит и качество СО. Как правило, погрешности, характеризующие качество СО, нормируют, исходя из условия их несущественности [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...