Взаимодействие с плазмой

При температурах, необходимых для термоядерного синтеза (миллионы-градусов), газ не является газом в обычном смысле этого слова. Он представляет собой полностью ионизированную плазму. Молекулярные связи разрушены, все электроны удалены из атома, а полученная в результате плазма может менять форму под действием электрического и магнитного полей. Ускорения плазмы, изменения в направлении или скорости вызовут излучение— ультрафиолетовое пли рентгеновское, Движение самой плазмы создает магнитные поля, как бывает при движении любой заряженной частицы, которые могут взаимодействовать с плазмой и вызывать часто нежелательные явления. [c.204]

Для выяснения природы образования плазмы были проведены одновременно спектроскопические исследования плазмы внутри плазменного генератора, вне его на некотором удалении от кольцевого электрода и в области отражения с торца трубки. Качественный анализ интегральных во времени спектров испускания показал, что состав плазмы как внутри плазменного генератора, так и вне его существенно не различается. На этом основании можно сделать вывод, что происхождение плазмы связано с разрядом, а не с ударными волнами. Из собственно разрядной плазмы следует выделить плазму эрозионного типа, обусловленную эрозией электродов при разряде и стенок разрядной камеры и трубки при взаимодействии с плазмой. Газоразрядная плазма в нащих условиях не обнаруживалась (рабочий газ—воздух). Ударно нагретая плазма также не была найдена, видимо, вследствие очень слабого свечения. [c.267]

Лекция 22. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ С ПЛАЗМОЙ [c.260]

Поскольку правая часть (8.6) комплексна, то очевидно, что поверхностные волны будут затухать из-за взаимодействия с плазмой. При х < 1 затухание легко вычислить, подставляя в правую часть уравнения (8.6) о)=рр — 8р и учитывая, что мнимая часть волнового числа р = о/в + 18р мала по сравнению с вещественной. Приведем выражение для 6р в различных предельных случаях [c.159]

Изменение химического состава материалов при напылении. Вследствие развитой поверхности и малости напыляемых частиц они интенсивно взаимодействуют с плазмой и окружающей средой. Многократно подтвержденными экспериментами показано, что при злектроду-говом распылении малоуглеродистой стали содержание кислорода в покрытии достигает 2,5—5,7%. Это превышает растворимость кислорода в стали при температуре плавления (0,21%) и в перегретой до 2000° С стали (0,87%) [14, 15], т. е. содержание кислорода в покрытии почти на два порядка выше его содержания в исходном металле. Применение инертного газа при плазменном распылении на воздухе не изменяет этого положения. Так, при распылении аргоновой плазмой алюминия и вольфрама — металлов, имеющих практически нулевую растворимость кислорода, — содержание его в покрытиях соответственно равно 0,15—0,20% и 0,35—0,50%. Это также на один-два порядка выше содержания кислорода в исходном материале. Аналогичное явление наблюдается с содержанием азота. Напыление в камере с инертной атмосферой и контролируемыми добавками кислорода показало, что нержавеющая сталь и титан (табл. 3) насыщаются кислородом в количествах, которые намного превышают пределы растворимости кислорода в этих твердых металлах. [c.27]

Реальная плазма находится в постоянном взаимодействии с окружающей средой. В ней существуют направленные потоки энергии, передаваемой либо при столкновениях частиц друг с другом, либо путем излучения и поглощения. Вследствие этого все параметры реальной плазмы являются функциями координат. Кроме того, плазма может быть нестационарной. [c.230]

В 1938 г. А. А. Власов предложил кинетическое уравнение для электронно-ионной плазмы, исходя из общефизических соображений о том, что, в отличие от короткодействующих сил взаимодействия между атомами нейтрального газа, силы взаимодействия между заряженными частицами медленно спадают с расстоянием, и поэтому движение каждой такой частицы определяется не столько ее парным взаимодействием с какой-либо другой заряженной" частицей, сколько взаимодействием со всем коллективом заряженных частиц. [c.127]

Таким образом, каждая частица одновременно взаимодействует с целым коллективом соседних частиц и, следовательно, плазма представляет собой, по существу, не газ, а своеобразную систему, стянутую дальнодействующими силами. Благодаря дальнодействию кулоновских сил и большой подвижности легких электронов в плазме определяющую роль играют коллективные процессы, т. е. колебания и волны различных типов. [c.215]

Рассмотрим термодинамически равновесную плазму, состоящую из двух сортов противоположно заряженных частиц (е и —е). Вследствие дальнодействия кулоновских сил даже при умеренной степени ионизации а газа взаимодействие между его заряженными компонентами преобладает над взаимодействием с нейтральными частицами, поэтому во многих случаях плазму [c.215]

Введение в исследовательскую практику последнего времени крупных экспериментальных установок сделало возможным развертывание работ по овладению новым источником энергии — термоядерными реакциями синтеза изотопов водорода (дейтерия, трития) и других легких элементов, эффективно протекающими при сверхвысоких температурах. Составив одну из крупнейших проблем современной ядерной физики, они впервые были искусственно воспроизведены в водородных бомбах как неуправляемые взрывные реакции, протекающие в миллионные доли секунды. Между тем для промышленного использования этого энергетического источника, по существу неисчерпаемого, так как практически неисчерпаемы запасы природных легких элементов (например, в морской воде), необходимо осуществление управляемых термоядерных реакций. На решении задач, связанных с овладением такими реакциями,— нагреве взаимодействующих веществ плазмы по крайней мере до [c.157]

В результате взаимодействия расплавленных частиц с плазмой и окружающей атмосферой происходит значительное газо-насыщение напыленного слоя. Специально поставленными экспериментами по напылению в камере с контролируемой атмосферой [53 ] было показано, что титан и коррозионно-стойкая сталь насыщаются кислородом до количеств, превышающих пределы растворимости кислорода в этих металлах в твердом состоянии. [c.169]

Установив это, нетрудно представить себе и плазменный электроракетный двигатель. Главный его узел — почти обыкновенная камера сгорания, где в пламени электрической дуги ионизуется, превращается в плазму какое-либо вещество. Образовавшаяся плазма устремляется в обыкновенное реактивное сопло и разгоняется в нем за счет охлаждения и расширения. Но это сопло окружено витками электрической обмотки — соленоидом. Сквозь ионизованный газ пропускают электрический ток. Возникает взаимодействие с электромагнитным полем окружающего сопло соленоида и газ получает дополнительное ускорение. [c.187]

Взаимодействие когерентного электромагнитного поля с плазмой используется в ряде методов Д. п. По диапазону частот делится на СВЧ и лазерную Д. п., хотя в ряде методик это деление условно. [c.607]

ЛИ взаимодействует с плазмой преломляется, отражается, поглощается и рассеивается. Осн. механизмы поглощения тормозное резонансное, связанное с возбуждением плазменных колебаши вблизи продольной (вдоль градиента плотности) компонентой электрич. поля ЛИ, возникающей при наклонном падении лазерного луча на. мишень аномальные (нелинейные, параметрические) процессы (напр., распад лазериого фотона на два плазмона). [c.562]

При взаимодействии с плазмой моноэнергетич. пучка вначале возбуждается очень узкий пакет волн с маис, инкрементом при кд = (о /и и с полушириной волнового пакета ДАр = (иб/Я )) / Ао- При возрастании амплитуды волн в т раз ширина спектра уменьшается в т раз, т. е. волновой пакет сильно сужается, и возбуждаемую волну можно считать монохроматической. С дальнейшим ростом амплитуды волны происходит захват частиц пучка в потенциальную яму волны. При осцилляциях в потенциальной яме сгустки, на к-рые разбивается электронный пучок, попеременно смещаются в область тормозящих фаз волны и отдают энергию, а затем — в область ускоряющих фаз и получают энергию от волны, так что в среднем обмен энергией между электронами пучка и волной уже не происходит. Решение на ЭВМ систе.мы ур-ний, описываюгцих возбуждение монохроматич. волны на нелинейной стадии, представляет собой монохроматич. волну с осциллирующей во времени и в пространстве амплитудой. [c.184]

Непосредствепно из (5.16) видно, что в ньезоэлектриках классов 6mm, 4mm, где Иа = О, / - 1 при всех углах скольжения. Этот результат получен впервые в [52]. Причина отличия от кубического кристалла состоит в следующем. В кубическом кристалле, как уже отмечалось, при малых углах скольжения существенно увеличивается амплитуда потенциала СПК по сравнению с потенциалом волны в объеме и в силу этого возрастает интенсивность взаимодеиствия волн с плазмой. В кристаллах классов 6mm и 4mm 1фпов/фоб1 1 при любых углах скольжения, поэтому и эффект взаимодействия с плазмой выражен слабее. [c.78]

Рассмотрим конструктивные особенности двухступенчатого двигателя. Обе ступени размещаются в кольцевом зазоре магнита со сменными полюсными наконечниками. Катоды и аноды обеих ступеней изготавливают обьгано из молибдена. Алундовые изоляторы расположены вдали от зоны разряда и практически не взаимодействуют с плазмой. [c.145]

При значительном повышении плотности плазма пе 1естает вести себя как идеальный газ. Отступление от законов идеальных газов связано с электростатическим взаимодействием частиц плазмы и явлением вырождения плазмы. Учет электростатического взаимодействия может быть произведен следующим образом. [c.231]

Перейдем теперь к описанию проблем, составляющих основу магнитоупругости. Исследование взаимодействия магнитного поля с упруго-деформируемыми электропроводящими телами составляет предмет магнитоупругости. Укажем лишь некоторые из них магнитострикционная деформация кристаллических тел пьезомагнетизм магнитоупругость тел, обладающих свойством магнитной поляризуемости задачи индукционного нагрева тел задачи разрушения тел под действием импульсных электромагнитных полей и др. Перечисленные проблемы возникают, в частности, при создании импульсных соленоидальных катушек, магнитогидродинамических ускорителей, различных типов магнитокумулятивных генераторов при управлении движением плазмы и во многих других прикладных задачах, где влияние магнитного поля существенно сказывается на деформации твердого тела. Более сложными задачами магнитоупругости являются задачи взаимодействия с электромагнитным полем материалов, обладающих свойством магнитной поляризуемости (ферромагнетики, антиферромагнетики, ферримагнетики). Это объясняется, прежде всего, отсутствием простых фундаментальных з - [c.239]

При а, 10 подвижность электронов ограничивается главным образом далытодеиствующими электростатическими взаимодействиями с ионами. Такая плазма считается сильно ионизованной, ее свойства подчиняются законам полностью ионизованной плазмы и мало зависят от химической природы газа. [c.389]

Плазма, как ионизованный газ, представляет собой систему частиц с далыюдействующнм электростатическим взаимодействием. В плазме обычно хц > г , где Гд — расстояние между частицами. [c.390]

Особенность проектируемых реакторов — работа в импульсном режиме. Цикл начинается с тщательного вакуумирования тороидальной камеры и заполнения ее газовой топливной смесью, которая затем ионизуется электрическим разрядом специальными системами. Полученная плазма разогревается сначала собственным током в течение нескольких секунд, а затем дополнительно инжекторами, после чего начинается самоподдер-живающаяся термоядерная реакция, которая длится несколько минут (или несколько десятков минут). Заряженные частицы удерживаются в плазме около 1 с, поэтому вскоре начинается их взаимодействие с первой стенкой (за исключением частиц, выведенных в дивертор). В результате материал стенки частично распыляется и попадает в плазму, которая быстро остывает горение топлива прекращается. После этого содержимое вакуумной камеры откачивается и цикл повторяется заново. Пауза между рабочими частями последовательных циклов длится десятки секунд. [c.159]

Вариации КЛ. Проникая в Солнечную систему, первичные ГКЛ вступают во взаимодействие с межпланетным магн. полем гелиосферы, к-рое формируется намагниченной плазмой, движущейся радиально, от Солнца (солнечный ветер). В Солнечной системе устанавливается равновесие между конвективным потоком КЛ, выносимым солнечным ветром наружу, и потоком, направленным внутрь системы. Влияние межпланетного поля чувствуют частицы сравнительно небольших энергий ( к<101 эВ), ларморовский радиус к-рых сравним с размерами неоднородностей межпланетного магн. поля. Параметры гелиосферы изменяются с изменением солнечной активности в течении 11-летнего цикла, и в ГКЛ наблюдается модуляция интенсивности, наз, 11-летней вариацией. Интенсивность КЛ изменяется в противофазе с солнечной активностью. Амплитуда вариаций различна для разных энергий, а интегральный поток ГКЛ меняется приблизительно в два раза. [c.472]

Нач. стадия ускорения может быть также обусловлена взаимодействием частиц с электрич. полями плаз-менны.ч волн в областях с интенсивным турбулентным движением плазмы (см. Взаимодействие частиц с волнами). В отличие от регулярного ускорения в полях импульсного пли индукционного тииа, ускорение плазменными волнами имеет статистич. характер. К числу статистич. относится также модель Ферми, в к-рой ускорение происходит при столкновениях частиц с движущимися магн. неоднородностями ( об-лакамп ). Аналогична природа ускорения частпд при их взаимодействии с сильными ударными волнами, в частности при сближении двух ударных волн, образующих отражающие магн. стенки для ускоряемых частиц. [c.474]

Н. АНуёп) для комет и впервые продемонстрирован в лаб. модельном эксперименте. Аналогичным образом взаимодействуют потоки плазмы внутри М. Юпитера и Сатурна с их спутниками Ио, Титаном и др. [c.16]

Космологические нейтрино Через время 1 с после начала расширения Вселенной её темп-ра упала до 10 К. Концентрация частиц в космич. плазме уменьшилась, свободный пробег Н. увеличился настолько, что они вышли из теплового равновесия с плазмой. Горячий нейтринный газ, содержащий все три типа Н. и антинейтрипо), оторвался от вещества и, расширяясь вместе со Вселенной, стал остывать как независимый, не взаимодействующий с веществом, компонент. Из связи с измеренной темп-рой фотонного газа 2,7 К) следует, что темп-ра нейтринного газа в настоящее время составляет 1,9 К (см. Горячей Вселенной теория). Это означает, что в ср. в 1 см космич. пространства содержится якЗЗО Н. всех типов (включая антинейтрино) со ср. энергией каждой частицы дьб-Ю" эВ. Пока нет практически осуществимого метода регистрации этих реликтовых Н. Тем не менее песомненное существование газа реликтовых II. (косвенно оно подтверждается измерениями реликтовых фотонов аналогичного происхождения) позволяет получить ряд выводов об их роли в эволюции Вселенной. [c.256]

Если Н. п. дополнительно дестабилизируются нелинейными эффектами, то скорость нарастания таких Н. п, увеличивается с ростом амплитуды возмущения (до нек-рого предела) — это т. н. взрывные неустойчивости. В неравновесной плазме могут существовать волны с отрицательной энергией (напр., при наличии пучков частиц), когда энергия плазмы при наличии в ней волны ниже, чем в её отсутствие. В таком случае увеличение амплитуд группы взаимодействующих волн с разными знаками энергии может быть энергетически выгодным, т. к. ведёт к уменьшению энергии плазмы. Усиление взаимодействия с увеличением амплитуд волн является причиной их взрывного роста. [c.347]

Идеальная и ыеидеальпая плазма. Плазма считается идеальной, если ср. кинетич. энергия заряж. частиц 5/2)кТ много больше ср. энергии её взаимодействия с окружающими частицами [c.351]

Смотреть страницы где упоминается термин Взаимодействие с плазмой : [c.31] [c.117] [c.33] [c.220] [c.393] [c.104] [c.217] [c.58] [c.178] [c.266] [c.310] [c.146] [c.256] [c.553] [c.564] [c.572] [c.650] [c.677] [c.155] [c.160] [c.352] [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...