Изображение процессов в системе координат

Рис. 4. Изображение процесса в системе координат 5 — Т

На фиг. 4.3 и 4.4 стрелки вверху показывают направление процесса, точки 1 относятся к началу процесса, точки 2 — к концу. Графическое изображение процесса в системе координат У—р или V—р дает полное представление о процессе, т. е. мы наглядно видим, расширяется газ или его сжимают, изменяется давление с изменением объема или нет, и, как увидим далее, сможем вычислять работу по площади. [c.63]

ИЗОБРАЖЕНИЕ ПРОЦЕССОВ В СИСТЕМЕ КООРДИНАТ З—Т [c.81]

Рис. 1-2. Изображение термодинамического процесса в системе координат

График процесса в системе координат v—p изображен на фиг. 4.2. При этом процесс охлаждения газа (отвод тепла) изображается вертикальной прямой 2—1, а процесс нагревания газа (подвод тепла)— вертикальной прямой 1—2. Направление процесса определяется по изменению давления газа (при нагревании газа оно растет, а при охлаждении — падает). [c.77]

Фиг. 4.20. Определение принадлежности произвольной кривой, заданной в системе координат V—р, к политропным процессам при помощи изображения ее в системе координат lgv—lgp.

Если кривая какого-либо процесса в системе координат у—р при изображении ее в системе координат Igy, Igp принимает вид прямой, то процесс, изображаемый этой кривой, будет политропным. В противном случае процесс не будет политропным. [c.95]

Ряс. 2. Изображение процесса в системе Рис. 3. Изображение кругового координат V — р процесса на диаграмме V — р [c.54]

Одним из важных вопросов теплотехники является подсчет тепла, подведенного к двигателю и отведенного от него. По степени использования тепла судят о работе двигателя и о его экономичности. Этот вопрос легко разрешается графическим изображением термодинамического процесса в системе координат, где по оси абсцисс откладывают значения энтропии, а по оси ординат — значения температуры. Так же, как и на ру-диаграмме, состояние тела в каждый момент времени на Гх-диа-грамме изображается точкой, процесс — линией. Тепло процесса на Т5-диаграмме определяется площадью под линией процесса. [c.47]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Характер протекания процессов может быть изображен графически в системе координат рУ (давление — объем). При этом [c.21]

Для графического изображения процессов, происходящих в паре, удобно пользоваться Т — s-диаграммой, ибо в ней площадь под кривой обратимого процесса дает количество теплоты, сообщаемое телу или отнимаемое от него. Так как в системах координат р — v и Т—s любая точка изображает определенное состояние тела, то точкам р — у-диаграммы должны соответствовать определенные точки Т—s-диаграммы (рис, 9.8). [c.116]

Процесс парообразования и его изображение в системе координат pv [c.158]

Равновесный термодинамический процесс можно выразить графически. Если в системе координат v—p по оси абсцисс откладывать величины удельных объемов рабочего тела, а по оси ординат —величины его давления, то, зная эти два параметра для какого-либо состояния рабочего тела, можно на пересечении перпендикуляров, восстановленных из соответствующих этому состоянию абсцисс и ординат, получить точку, отображающую графически это состояние. Нанеся таким образом ряд точек, отображающих различные состояния газа, и соединив их линией, можно получить кривую, отображающую совершаемый газом процесс. Такое графическое изображение процесса носит название диаграммы v—p. [c.17]

Термодинамический процесс этой установки своеобразен и заслуживает специального анализа, чему может помочь изображение соответствующего идеального цикла в системе координат Т—5 (рис. 2-24). В целях упрощения на рисунке не учтено охлаждение воздуха в процессе сжатия, а также охлаждение газов в цилиндре двигателя. [c.66]

В первых семи параграфах этого учебника, являющихся как бы введением к основному курсу термодинамики, устанавливаются некоторые начальные понятия его. В них сначала говорится о температуре, теплоте, состоянии тела, его параметрах, а затем выводится из основных газовых законов уравнение Клапейрона. Дальше выводятся формулы работы и ставится вопрос о изображении в системе координат р—и состояния тела, процесса его изменения и полученной [c.128]

Наиболее просто идеальный цикл Карно может быть изображен в системе координат T-S (т. е. температура— энтропия). Основным свойством диаграммы, построенной в таких координатах, является возможность изображения количества тепла в виде площади, ограниченной линией термодинамического процесса и осью абсцисс. Как показывает рис. 1-1, цикл Карно в Г- -диаграмме имеет форму прямоугольника Н—0—К—Г. Количе- [c.11]

Фазовая плоскость особенно удобна для изображения колебательных процессов. При колебании механической системы координаты состояния не выходят за определенные пределы, поэтому вся картина движения системы в течение неограниченного времени занимает ограниченную часть фазовой плоскости. [c.265]

График изотермического процесса называется изотермой. Изотерма, изображенная в прямоугольной системе координат, по оси ординат которой отсчитывается давление газа, а по оси абсцисс — его объем, является гиперболой (рис. 88). [c.81]

Для анализа результатов кривые процессов при их графическом изображении будем смещать по оси времени на расстояния, соответствующие постоянным времени звеньев, как это получается в методе Башкирова. Для колебательных звеньев смещение будет соответствовать удвоенной постоянной времени. На рис. II.8 представлены переходные процессы по всем координатам системы (11.10). [c.55]

Однако изображение состояний системы (вещества) и процессов, происходящих в системе, в пространственных координатах связано с целым рядом неудобств. Поэтому обычно применяют системы координат на плоскости, в которых используются какие-либо два (из трех) параметра состояния. При этом значение третьего параметра определяют для каждой пары заданных параметров из уравнения состояния или из эксперимента. [c.9]

Области сложной геометрической формы. Для расчета процессов течения, тепло- и массопереноса в областях сложной геометрической формы используется метод блокированных КО. Суть метода состоит в выключении (блокировке) некоторых КО таким образом, чтобы оставшиеся действующие КО составляли рассматриваемую расчетную область. В этом случае истинная граница расчетной области аппроксимируется в виде набора прямоугольных ступенек. Пример блокированных КО в двумерной декартовой системе координат изображен на рис. 5.18. [c.167]

Из политропных процессов, представленных на фиг. 7. 16, может быть построен любой круговой процесс в диаграмме 5—Т. Этот процесс в системе координат 8—Т, так же как и в системе координат и—р, изображается замкнутой сплошной кривой или ломаной линией. На фиг. 7. 17 изображен произвольный обратимый круговой процесс. Тело изменяет свое состояние в направлении по часовой стрелке. В этом случае работа, оовершенная телом за ЦИК.Л, так же как и в системе V—р, является положительной она измеряется на диаграмме [c.144]

Если процесс нагрева рабочего тела начинать не от 0° С, а от какой-то другой температуры, например от Та, которой на диаграмме соответствует точка а, то количество сообщенного воде тепла при давлении Pl до ее нагрева до температуры кипения выражалось бы не площадью a — bi — 1 — О — а, а площадью a — bi —1 — 1 —а, составляющей лищь часть площади a — bi — 1 — O — a. Поэтому и количества тепла, необходимые для доведения рабочего тела до рассмотренных выще состояний, в этом случае были бы соответственно меньше на величину площади а — а — 1 — О — а. Отсчет суммарной площади, выражающей все количество тепла, подведенное к воде для превращения ее в пар заданных параметров, следовало бы начинать не от точки aj, а от точки а. Графическое изображение рассмотренного выше процесса в системе координат S — T называется диаграммой s — Т или тепловой (энтропийной) диаграммой. [c.134]

График процесса р = onst в системе координат V—р изображен на фиг. 4. 4. При этом процесс расширения изображается горизонтальной прямой 1—2, а процесс сжатия протекает в направлении 2—1. [c.78]

Обычно исходят из предпосылки, что переход от одного равновесного состояния к другому, связанный с нарушением предшествующего равновесного состояния и стабилизацией последующего, возможен лишь квазистатически (т. е. предельно замедленно). Нужно, однако, заметить, что в расчетные соотношения феноменологической термодинамики и в состав соответствующих средств описания процессов время не входит (например, индикаторная диаграмма в координатах давление — объем непосредственно ие содержит указаний о продолжительности и темпах течения процесса). Отсюда непосредственно следует, что если измерительный прибор фиксирует некоторые значения параметров состояния термодинамической системы (давление, объем, температура и т.п.), то вполне допустимо рассматривать эти состояния с1е11п111о (но определнию) как равновесные, а изображение реального процесса в термодинамических координатах — как изображение реального необратимого равновесного процесса. [c.11]

Этот цикл графически изображен в системе координат рУ. на рис. 257, О- При движении поршня от н. м. т, к в. м. т. на участк( кришй ас происходит процесс сжатия постоянно находящегося в цилиндре рабочего газа. Протекание этого процесса в соответствии с принятым допущением предполагается без теплообмена с вн ешней средой (адиабатный процесс). На участке кривой сг происходит подвод теплоты Ql извне. В результате этого давление и температура рабочего газа повышается. При движении поршня от в. м. т. к н. м. т, на участке кривой гЬ происходит процесс расширения рабочего газа без теплообмена с внешней средой. Отвод теплоты в количестве холодильному источнику происходит при положении поршня в н. м. т, на участке Ьа. [c.372]

Таким образом мы получили комплексный чертеж с натуральной системой координат. В работе [22] такой способ образования чертежа назван пред-метно-манипудятивным. Название связано с физическим процессом построения изображений детали, которую конструктор держит в руках. Он ставит перед собой деталь в положение, соответствующее главному виду, и строит это изображение. Затем поворачивает деталь к себе стороной, соответствующей, например, виду сверху, и строит ее изображение и т.д. Т.е. конструктор манипулирует предметом, ставит его нужной стороной к себе. [c.51]

Сравнивая две системы координат, мы видим, что процесс построения изображений (А] А ) точки А в аксонометрических осях О х у г одинаков с определением положения основания А и оригинала А в натуральной системе Охух. Разница только в том, что координатные отрезки х, у, г натуральной системы взаимно перпендикулярны в пространстве, а в аксонометрической системе они параллельны соответствующим координатным осям х, у, г. [c.55]

Равновесные процессы изменения состояния термодинамичес-кой системы можно изображать графически. В самом деле, всякое произвольно взятое равновесное состояние будет изображаться на поверхности точкой, а совокупность этих точек при непрерывном изменении состояния будет изображаться на термодинамической поверхности кривой, которая и представляет собой графическое изображение равновесного процесса. Пользоваться трехосной систе-.V мой координат затруднительно, поэтому для изображения процессов пользуются не самими кривыми, а их проекциями на плоскости в прямоугольной системе координат. [c.17]

График уравнения изохорного процесса называется изохорой. Изохора, изображенная в прямоугольной системе координат, по оси ординат которой отсчи- [c.81]

Но этого еще недостаточно для того, чтобы привести доступные нам эксперименты к той схематической простоте, которая позволила бы выяснить характеристические свойства, присущие понятию о силе. Все тела обладают известным протяжением) мы видели при изучении кинематики, что даже в частном случае движения твердой системы кинематические элементы (скорости, ускорения, траектории) отдельных точек, вообще говоря, отличаются друг от друга. Поскольку мы здесь предполагаем сделать общие индуктивные выводы о характере. сил путем анализа их динамического эффекта, совершенно ясно, что указанное многообразие одновременных кинематических особенностей неизбежно должно маскировать явления и даже отвлекать наше внимание от возможного схематического изображения всего процесса в целом. Чтобы элиминировать. это многообразие усложняющих обстоятельств, целесообразно ограничиться сначала телами настолько малыми (по сравнению с размерами области, в которой происходит движение), чтобы положение тела можно было определить без значительной погрешности геометрической точкой. 13сякое тело, рассматриваемое о этой точки зрения, принято называть материальной точкой. Это название не только не противоречит нашим наглядным представлепяям о конкретных явлениях, но, как было уже указано в кинематике (II, рубр. 1), соответствует уже установившимся взглядам так, например, положение судна на море обыкновенно определяют долготой и широтой места но в действительности эти координаты определяют только одну геометрическую точку на земной поверхности, которую мы отолсествляем с нашим судном в силу его незначительных размеров по сравнению с размерами земли точно так же, чтобы привести пример, еще лучше соответствующий приведенному выше определению, мы изображаем все звезды точками на небесной сфере, хорошо зная, как велики их размеры по сравнению с телами на земле. [c.300]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

Адиабатный процесс. Этот процесс в диаграмме pv (фиг. 31) изображается кривой — гиперболой высшего порядка pv = = onst). Для изображения адиабатного процесса в кординатах Ts надо выявить уравнение процесса в этой системе координат. Так как в адиабатном процессе q = Q я dq — то [c.99]

Это отношение в логарифмической системе координат изображается прямой линией (например, 1-2 на рис. 4-7). Поэтому, для того чтобы установить, является ли политропным процесс, изображенный в / о-диаграм-ме какой-либо линией, следует несколько точек этой линии перенести в логарифмическую систему координат. Если все точки расположатся на одной прямой, то график изображает политропный процесс с показателем [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...