Дополнение к приложению

Для детальных расчетов по нормированию в дополнение к маршрутным картам механической обработки составляют еще операционные карты на каждую операцию (приложение 3). В них подробно указывается, как надо производить обработку по каждому переходу, с какими режимами, какая установлена норма времени на обработку и [c.158]

В дополнение к указанный данным о профилях на чертеже помещают таблицу. (См. Приложение, табл. 16.) [c.127]

Но из систем дифференциальных уравнений движения выведены так называемые всеобщие уравнения движения, часто приводящие более коротким путем к решению динамических задач. В этих всеобщих уравнениях мы встречаемся с двумя кинетическими мерами движения, с важнейшими в динамике понятиями количество движения (и его момент) и кинетическая энергия. Напомним, что, изучая механическое движение в кинематике, мы не интересовались ни силами, приложенными к движущемуся объекту, ни его массой, ни ее распределением. В кинематике мы интересовались только вопросом как движется вне зависимости от что движется . Но в кинетике, в дополнение к кинематическим мерам движения, мы вводим две кинетические меры, зависящие не только от скорости, но и от масс движущихся материальных частиц. [c.132]

Характеристика безводного периода во многом также зависит от характера продвижения водного контакта, степень неравномерности которого значительно влияет на основные параметры, характеризующие этот период, а именно на коэффициент отдачи и на продолжительность исследованного процесса. В дополнение к тому, что было сказано по этому поводу при рассмотрении процесса одностороннего смешанного вытеснения, необходимо добавить следующее. Как видно из таблицы 8 и рис. 17 и 18 (см. 2 настоящей главы), при любых исследованных значениях объемов оторочки с увеличением приложенного градиента давления скорость продвижения как контакта смешивающихся фаз, так и водного контакта увеличивается. [c.94]

Замечание о возникающем движении. В виде дополнения к предыдущим качественным соображениям обратимся еще раз к твердому телу 5 гироскопической структуры и представим себе, что после того, как ему сообщено быстрое вращение вокруг гироскопической оси Ог, на него стала действовать сила F, приложенная в произвольной точке F оси и перпендикулярная к Oz. [c.79]

Использование специальных условий совместности, вытекающих из квазиравновесной схемы и приведенных выше в дополнение к универсальным условиям, позволяет во всех случаях составить замкнутое описание процессов. Учет действительных неравновесных эффектов на границе фазового превращения приводит к более сложным соотношениям специальных условий совместности, которые рассматриваются в 3.20. Для ряда практических приложений (конденсация паров металлов, фазовые переходы в Не-П, испарение и конденсация обычных веществ при низких давлениях и т.д.) неравновесные эффекты должны учитываться. Еще более сильные отклонения от квазиравновесной схемы наблюдаются при интенсивных процессах фазовых переходов [56]. [c.269]

Уравнение (12.10) дает достаточно точное значение максимального напряжения в закруглении для многих форм нагруженных выступов, которое часто не может быть установлено другим простым методом. Оно применимо для расчета максимального напряжения зубьев шестерни [309] (см. рис. 12.11,в), корневых частей лопаток турбины [129], зубьев пил, фрез и т. д. в дополнение к здесь описанному его приложению для расчета [c.334]

Приложение 1. Дополнение к заключению по обзору Теория атомных котлов — на 2 лист. [c.562]

Остановимся кратко на четвертой части книги в виде Приложения, содержащего различный справочный материал. Укажем попутно на список работ в дополнение к той литературе, ссылки на которую имеются в Приложении. Приложение 1 включает теоретический материал и задачи по механике космического полета и небесной механике (подробные сведения см. в [3, 9, 13, 14, 26, 32, 33, 51, 56, 68, 82, 100, 106, 103, 110, 111, 115, 119, 134, 145, 152, 168, 172, 178, 182, 195, 196, 221, 226, 232, 264, 279, 287, 296, 299, 308, 376, 415, 419, 425, 429-431, 442]). Выделим также некоторые книги по механике переменной массы [151, 176, 183, 229] и примыкающие к механике космического полета работы по ракетным двигателям [10, 64, 71, 77, 88, 120, 158, 199, 222, 225, 235, 254, 260, 262, 282, 351, 393, 405]. [c.13]

Приложение 1 можно рассматривать как естественное теоретическое дополнение к материалу, помещенному в гл. 3, по механике космического полета. Задачам и методам небесной механики посвящена обширная научно-методическая литература (см., например, работы [54, 97, 122, 137, 290, 310, 317, 320, 345, 387, 391, 403]), в которой весьма подробно и разносторонне изучается предмет. [c.393]

Важное заключение, которое можно сделать на основе рис. 10.2, состоит в том, что нагрузка не пропорциональна вызываемым ею прогибам. Потому несмотря на то, что прогибы малы, а материал остается линейно упругим, способом наложения воспользоваться нельзя. Причину подобного заключения легко понять, учитывая, что силы, показанные на рис. ЮЛ, статически эквивалентны центрально приложенным силам Р и моментам Ре, приложенным на концах стержня. Если приложены только моменты Ре, то они вызовут появление прогибов, которые можно найти обычным способом, как при изгибе балки (см. гл. 6). В подобном случае наличие малых прогибов не будет изменять действие нагрузок, а изгибаюш.ие моменты можно вычислить, не рассматривая прогибы. Однако, когда на стержень действует осевая нагрузка, прогибы, вызываемые моментами Ре, будут создавать осевые силы, которые в свою очередь оказывают изгибаюш.ее действие в дополнение к сжатию. Это изгибающее действие осевой силы вызовет дополнительные прогибы, которые в свою очередь будут влиять на изгибающие моменты. Таким образом, изгибающие моменты нельзя найти независимо от прогибов, и между осевой нагрузкой и прогибами имеет место нелинейное соотношение. [c.390]

Подробно эти методы в данной работе не рассматриваются, однако некоторые результаты их приложения будут приведены в следующем разделе. В дополнение к уже цитированной литературе общее изложение теории струйных течений, в том числе и упомянутых выше моделей Рябушинского, обратной струи и переходного течения можно найти в работах [8, И, 30, 35]. [c.225]

Дислокации внутри благоприятно ориентированных зерен на начальных стадиях деформации скользят без серьезных помех на большие расстояния, и многие из них доходят до границ зерен. Последние, как известно, являются эффективным барьером для дислокаций, которые тормозятся здесь, образуя скопления (рис. 25). Вокруг скоплений возникают поля упругих напряжений, которые действуют на границы и прилегающие к ним участки соседних зерен в дополнение к извне приложен- [c.56]

В дополнение к данным, помещенным в ГОСТ 13585—68, следует иметь в виду, что при разработке валиковой пробы [7, 12] было принято расчетное определение параметров режима дуговой сварки (наплавки). При этом основной параметр режима — скорость охлаждения Шо околошовного участка при температуре Т наименьшей устойчивости аустенита (т. е. для большинства конструкционных сталей в пределах 500—600° С) практически определяют по номограммам (см. Приложение к ГОСТ 13585—68). Эти номограммы выражают зависимость между величиной погонной энергии сварочной дуги Ли Мдж м д/и ккал/см) и скоростью охлаждения град сек с учетом возможных различных значений То — начальной температуры свариваемого металла. [c.90]

Д. С. Ч и ж о в. Записки о приложении начал механики к исчислению действия некоторых из машин, наиболее употребительных, служащие дополнением к курсу механики... Спб., 1823. [c.109]

Во всей книге применяется Международная система единиц (СИ), но в приложении указаны переводные коэффициенты для перехода к гауссовой системе единиц. Если книга в целом обращена к ученым, инженерам, преподавателям, а также к студентам, проводящим исследования в этой области и изучающим специальные предметы, то первая часть, кроме того, может служить дополнением к существующей учебной литературе по линейной электродинамике и оптике и поэтому предназначается также для студентов-физиков, изучающих эти дисциплины. [c.10]

В дополнение к выводам, сделанным в приложении 6, о нестационарном поведении поляризации и напряженности поля уравнения (4.3-10) показывают, что наряду с нестационарным дифференциальным уравнением для напряженности поля появляется соответствующее нестационарное дифференциальное уравнение для амплитуды давления. Следовательно, при формулировке материальных уравнений должны учитываться также свойства нестационарности. [c.222]

Решение. В дополнение к действующим на крышку силам (см. рис. 99) изображаем момент УИ пары в виде вектора, перпендикулярного к крышке и приложенного в любой точке, например в точке А. Его проекции на координатные оси Л1 =0, Му=М os а, Мг=М sin а. Тогда, составляя условия равновесия (52), найдем, что уравнения (1) — (IV) с ганутся такими же, как в предыдущей задаче, а последние два уравнения имеют вид [c.84]

Согласно принципу Сен-Венана найденное решение применимо вдали от концов полосы также для случая, когда вместо внешних сил, приложенных на обоих концах полосы и распределенных по закону (6.39), действуют статически эквивалентные пары сил с моментом М, причем вблизи места приложения пар напряженное oi-стояние будет отличаться от (6.39). Если не равен нулю только коэффициент аз, то отличным от нуля компонентом тензора напряжений будет нормальное напряжение а22 = агХ. Если же только один из коэффициентов з, Сз не равен нулю, например СгФО, та в дополнение к нормальному напряжению 0ц появляется касательное напряжение 0)2. Когда используются полиномы более высокой степени, чем третья, то бигармоническое уравнение удовлетворяется при некоторых соотношениях между их коэффициентами. [c.111]

Идеальный диэлектрик. Рассмотрение начнем с идеального диэлектрика, не содержащего примесей, способных захватывать электроны. Концентрация собственных носителей заряда в таком диэлектрике ничтожно мала. Поэтому, казалось бы, внешнее смещение не может привести к появлению в пленке электрического тока. Однако это не так. Внешнее напряжение V, приложенное к подобной структуре (рис. 10.7, а), практически полностью падаем на диэлектрике и именно на той его части, в которую не заходят слои обогащения, и создает в нем электрическое поле (в дополнение к внутреннему полю у контактов). Так как слои обогащения не имеют резкой гргйицы, то это означает, что обогащенный слой при 278 [c.278]

В СВЯЗИ С приложением в-дополнение к нормальной нагрузке крутящего момента при испытании сплава ЭИ437Б получено в процессе плавления перемещение стерженьков графита по поверхности металлического образца (рис. 3). Следы на образце сплава представляют собой наплывы застывшей эвтектики. Такое испытание демонстрирует возможность эвтектического изнашивания при трении. [c.81]

Геометрические нагрузки выступают как альтернатива и как дополнение к нагрузкам на объекты конечно-элементной модели. Поскольку программы анализа требуют приложения нагрузок непосредственно к узлам и элементам, FEMAP приводит геометрические нагрузки к узловым и элементным нагрузкам во время трансляции модели во входной файл анализа. Определяя нагрузки на геометрию модели, можно значительно упростить ввод данных, особенно в сложных твердотельных моделях. При задании геометрических нагрузок становятся доступными [c.293]

С тех пор, разумеется, постановка задач была радикально пересмотрена. В 3 мы опишем системы уравнений, которые применяются для проведепия уиругоиластическнх исследований вычислительными методами. Приложение посвящено численной реализации этих уравнений, которая осуществляется в основном, хотя и неисключительно, конечными элементами. В 4 мы рассмотрим ряд дополнений к основной теории, имеющих отношение к задачам о разрушении. Некоторые выборочные результаты приведены в 5, в то время как в п. 5.1 помещены критические соображения относительно качества результатов, с которыми может столкнуться исследователь. Наконец, в 6 мы перечислим первоочередные проблемы, которые, как мы надеемся, будут решены в ближайшем будущем. [c.322]

Таблицы Хенке представляют собой компиляцию и экстраполяцию имеющихся расчетных и экспериментальных данных по поляризуемости атомов. При переходе от атомной поляризуемости к диэлектрической проницаемости используется ряд предположений о структуре материала, его плотности, характере межатомных взаимодействий и т. п., которые обсуждаются в п. 1.2. Поэтому для справок в дополнение к таблицам Хенке в качестве приложения II нами дана составленная А. Я- Грудским подборка экспериментальных значений оптических констант материалов, наиболее часто применяющихся в качестве покрытий для зеркальной рентгеновской оптики. [c.10]

В технических науках существует много задач [41—46], где входящие в основные дифференциальные уравнения нелинейности подобны исследованным в предыдущих параграфах. К ним относятся задачи о фильтрационных течениях в пористых средах, когда не соблюдается закон Дарси [41, 42], задачи о течении сжимаемых и нелинейно вязких жидкостей и газов, задачи о магнитном насыщении [43—46] и т. д., где при помощи рассмотренного в этой главе способа может быть введен объемный интеграл по области нелинейности в дополнение к граничным интегралам. Некоторые из этих приложений обсуждены в недавней статье Бенерджи [46]. [c.352]

В дополнение к разбавленным растворам исследовалось в широком интервале составов несколько бинарных систем [456, 499, 500]. Так как на термодинамические свойства влияет тип взаимодействия, существующий между разноименными атомами, и, следовательно, тип изучаемой системы в твердом состоянии, можно ожидать некоторого влияния через уравнение (71) на поверхностные свойства. В настоящее время имеется слишком мало данных, чтобы дать четкое заключение. В системах с твердыми растворами и в эвтектических системах зависимость поверхностного натяжения от состава часто линейная в пределах точности данных или имеет небольшие отрицательные отклонения от аддитивности. Источники данных перечислены без особых комментариев в приложении LII в соответствии с типом системы в твердом состоянии. Возможно, только работа Хоара и Мель-форда количественно достоверна [499]. В большинстве [c.153]

Несмотря на чисто учебную роль этого небольшого сочинения, его содержание заслуживает пристального внимания, и мы сделаем некоторые дополнения к п. 13 предыдущей главы. Недаром Лагранж не раз ссылается на эту работу в своей Аналитической механике , Галилей начинает с вывода закона моментов при рассмотрении равновесия рычага. Уже здесь он идет своим путем. Вместо известного доказательства Архимеда он приводит свое, более простое. Для условия равновесия груза на наклонной плоскости Галилей также дает свой вывод, ничем не связанный с выводом Стевина. Наконец, к задаче о равновесии груза на наклонной плоскости применены соображения, вплотную примыкающие к принципу возможных перемещений Книга Гвидо Убальдо была хорошо известна Галилею . Он постарался избежать недомолвок и молчаливых допущений, не редких у его предшественников. Так, Гвидо Убальдо молчаливо предполагает, что сила, приложенная к ободу колеса ворота, направлена по касательной к ободу Галилей же не только подчеркивает, что сила должна быть направлена именно так, но рассматривает случай, когда сила приложена в направлении хорды. Он показывает, что равновесие в этом случае нарушается, так как плечо силы уменьшается. Применяя принцип к равновесию тяжелой точки на наклонной плоскости, он обращает внимание читателя (вернее, слушателя — Галилей сам не публиковал Механику , оставляя за ней роль учебного пособия) на то, что работа силы веса зависит только от вертикального перемещения груза. Тяжелые тела,— говорит он,— не оказывают сопротивления поперечным движениям . Наконец (и это — [c.133]

Решение простого, но тем не менее важного случая установившегося двухмерного ламинарного течения вдоль плоской продольно обтекаемой пластины в равномерном потоке было первым значительным приложением теории пограничного слоя. Эта проблема была затронута Прандтлем в его орнпшальной статье, а позднее была полностью решена Блазиусом, одним из учеников Прандтля. Возможность точного решения уравнения пограничного слоя в этом случае объяснялась тем, что эпюры скоростей и у) имеют одинаковую форму при всех числах Рейнольдса, т.е. u = UF yl6). Фолкнер и Скен доказали, что решение Блазиуса является одним из многочисленного класса точных решений уравнений пограничного слоя при подобных эпюрах скоростей. Это семейство решений имеет большое значение по трем причинам. Во-первых, в дополнение к течению вдоль плоской пластины они описывают течение у передней точки отрыва во-вторых, они показывают влияние градиентов давления на эпюру скоростей, что особенно интересно у точки отрыва в-третьих, они служат основой приближенного метода расчета пограничного слоя. [c.301]

В известном смысле дополнением к курсу Франкёра явились Записки о приложении начал механики Д. С. Чижова [14]. [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...