Схема квазиравновесная

Несмотря на малость р =0,04, в экспериментах 1501 процесс практически идет по квазиравновесной схеме (запаздывание из-за кинетики фазовых переходов не происходит), поэтому использование любых р 0,04 для воды и водяного пара практически не влияет на результаты соответствующих расчетов. Чтобы проявилось запаздывание кинетики, необходимы большие скорости стенок пузырька. [c.295]

СПЕЦИАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ СОВМЕСТНОСТИ (КВАЗИРАВНОВЕСНАЯ СХЕМА) [c.56]

Специальные условия совместности (квазиравновесная схема) [c.57]

Содержание квазиравновесной схемы для ряда конкретных процессов рассматривается ниже. [c.57]

Использование соотношений, вытекающих из квазиравновесной схемы, позволяет составить замкнутое описание процессов. [c.60]

Квазиравновесная схема, которая во многих практических случаях оказывается оправданной, представляет собой приближенную модель. В принципиальном плане важными являются следующие вопросы [c.60]

Для широкого круга задач фазовых переходов, тепло- и массообмена в двухфазных системах применяется так называемая квазиравновесная схема, являющаяся основой для формулировки специальных условий совместности. Эта схема основана на гипотезе о том, что характеристики соприкасающихся фаз по обе стороны границы взаимосвязаны условиями термодинамического равновесия. Схема является приближенной, так как все процессы переноса теплоты, импульса и фазовых переходов конечной интенсивности принципиально неравновесны. Однако при весьма низкой интенсивности процессов переноса квазиравновесная схема может рассматриваться как первое приближение. Содержание этой схемы приводится ниже для конкретных условий на границе раздела фаз. [c.268]

Использование специальных условий совместности, вытекающих из квазиравновесной схемы и приведенных выше в дополнение к универсальным условиям, позволяет во всех случаях составить замкнутое описание процессов. Учет действительных неравновесных эффектов на границе фазового превращения приводит к более сложным соотношениям специальных условий совместности, которые рассматриваются в 3.20. Для ряда практических приложений (конденсация паров металлов, фазовые переходы в Не-П, испарение и конденсация обычных веществ при низких давлениях и т.д.) неравновесные эффекты должны учитываться. Еще более сильные отклонения от квазиравновесной схемы наблюдаются при интенсивных процессах фазовых переходов [56]. [c.269]

На границе паровой оболочки с жидкостью происходят фазовые превращения — конденсация и испарение. В работе [2] дано сравнение использования квазиравновесной и неравновесной схем фазового перехода. Из него следует, что неравновесность (запаздывание кинетики) проявляется только при больших скоростях стенок парового пузырька. Наличие твердого ядра в паровом пузырьке приводит к уменьшению скорости движения границы паровой оболочки. В силу этого примем квазиравновесную схему фазового перехода [c.716]

Приняв квазиравновесную схему фазового перехода на границе паровой оболочки с жидкостью, придем к соотношениям [c.733]

С помощью квазиравновесного распределения (2.5.58) можно теперь построить неравновесный статистический оператор g(t), следуя схеме, изложенной в параграфе 2.3. Для определенности мы возьмем этот оператор в экспоненциальной форме (2.3.72). [c.145]

Доказать теорему Вика для квазиравновесного состояния бозе-газа, следуя схеме доказательства этой теоремы для ферми-газа из приложения 2А. [c.162]

Вернемся к уравнению (4.1.12) для квазиравновесного статистического оператора. Легко понять, что второй член в левой части этого уравнения описывает быструю эволюцию системы под действием переменного внешнего поля, в то время как правая часть уравнения описывает медленную релаксацию неравновесного состояния, вызванную прямым взаимодействием между частицами. Эти соображения позволяют применить следующую схему решения уравнения (4.1.12). Введем вспомогательный статистический оператор [c.297]

Наши дальнейшие действия фактически следуют схеме из раздела 5.1.1. Единственным новым обстоятельством является то, что теперь квазиравновесное распределение (5В.5) содержит дополнительные слагаемые, которые описывают термические возмущения, связанные с неоднородностью температуры и химического потенциала. Сравнивая гамильтониан механического возмущения (5В.З) с общим выражением (5.1.1), мы видим, что роль внешних полей hj играет функция —е(/ (г), а роль сопряженных динамических переменных Bj — оператор концентрации частиц п(г). Таким образом, в рассматриваемом стационарном случае статистический оператор (5.1.16) записывается как [c.407]

Капиллярная конденсация 158 Капиллярное давление 120 Капиллярные силы 120 Капиллярный слой 120 Карбюраторные двигатели 248, 254 Каскадная схема регенеративного подогрева питательной воды 302 Катализаторы 102, 180 Квазиравновесные процессы 17 Кинематическая вязкость 216 Кинетическая теория материи 9 [c.333]

Процессов (для нас важна лишь идея этой схемы, поэтому никаких относящихся к ней подробностей и т. п. мы не приводим), время релаксации, выравнивания плотностей и т. п. составляет всего лишь 10-36. р g ла этом этапе эволюции Вселенная существует как термодинамическая квазиравновесная система. [c.104]

В настоящее время для щирокого круга задач фазовых переходов, тепло- и массообмена в двухфазных системах применяется так называемая квазиравновесная схема, являющаяся основой для формулировки специальных условий совместности. Содержание квази-равновесной схемы основано на гипотезе о том, что характеристики соприкасающихся фаз взаимосвязаны условиями термодинамического равновесия. Эта схема является некоторым приближением, так как процессы фазовых переходов, тепло- и массообмена, для которых она применяется, являются, безусловно, неравновесными. Название <<квазправ1ювесная отражает приближенный характер этой модели. [c.57]

Чтобы процесс разделения протекал обратимо, необходимо в каждом сечении разделительного аппарата обеспечить бесконечно малую разность потенциалов (разность температур и химических потенциалов). Иначе говоря, фазы должны находиться в квазиравновесном состоянии. Если разделение происходит при постоянном давлении, то условие равновесия требует прежде всего определенного, меняющегося в зависимости от концентрации, т. е. от сечения к сечению, соотношения количеств обеих фаз. Последнее, в свою очередь, естественно вызывает необходимость подвода тепла во всех сечениях разделительного аппарата. Если бы процесс обратимого разделения удалось реализовать, то затраченная работа была бы минимальной. Несмотря на теоретическую ясность схемы такого процесса, практические трудности на пути его осуществления, в технике разделения газов до сих пор не преодолены. Из многочисленных предложений, только одно прочно вошло в практику — это предложение Лахмана, согласно которому в воздухоразделительную колонну вводится предварительно охлажденный поток несжатого воздуха. Поэтому за теоретическую схему реального процесса разделения можно принимать так называемую схему адиабатической ректификации с неограниченной поверхностью контакта фаз. Степень необратимости процесса разделения в таком аппарате будет различна в зависимости от типа колонны. В каждом конкретном случае приращение энтропии можно легко определить по диаграмме у—s, как разность изменения энтропий встречных потоков. [c.176]

В некоторых работах, посвященных определению критического расхода, используется представление о равновесном процессе рас-щирения влажного пара в суживающихся соплах. Часто вводят предложения о изоэнтропийности течения и раздельном движении фаз (жидкая фаза движется по стенке сопла, паровая — в центральной части). Такая схема, как показывают опыты, не реализуется. Возможная область применения теории квазиравновесной конденсации и квазиравновесного движения ограничена слабо градиентными потоками в длинных трубах и свободных струях. Подтверждение этой мысли можно найти на рис. 8-6, где представлены значения относительных коэффициентов истечения Вкр(5кр = = 5кр/5кр.п кр.п — коэффициент истечения гомогенной среды, в данном случае перегретого пара) дл сопл и длинных труб. Сравнение опытных и расчетных значений Вкр отчетливо подтверждает, что предложенная в работах [Л. 247, 248] схема равновесного движения пароводяного потока в соплах не имеет места (кривые 1 и 2). Расхождение между опытом и расчетом достигает весьма больших значений (Вкр-расч/Вкр-оп= 1,12- 1,20). Вместе с тем для длинных труб постоянного сечения //а >10) отмечается удовлетворительная сходимость расчета с экспериментом (кривые 3 vi 4 на рис. 8-6). Такое совпадение для длинных труб свидетельствует [c.217]

Для течений типа сверхзвукового источника может быть предложена достаточно простая схема расчета, позволяющая учесть влияние кинетики элементарных процессов на величину отклонения величины искомого параметра от квазиравновесного значения. Для исследуемого релаксационного процесса формулируется уравнение кинетики, имеющее вид уравнения Риккатти и позволяющее найти отношение функции, характеризующей отклонение от равновесного распределения к ее начальному значению на поверхности с М=М (где элементарные процессы можно считать квазиравновесными). [c.259]

Рассмотрим такую типовую сознательно упрощенную схему. Предположим, >гго термодинамическая система состоит только из двух равновесных подсистем (рис. 136) малой системы (заштрихованная область) и большой, выполняющей по отношению к ней роль термостата Т (аналогичный прием иами уже использовался в термодинамической теории флуктуаций). Пусть ради простоты только один параметр характеризует отклонение термодинамического состояния заштрихованной системы от равновесного с термостатом Т состояния. Чтобы это -состояние в любой момент времени было бы квазиравновесным, полагаем, что связь заштрихованной системы с термостатом Т осуществляется через капилляр, пористую перегородку или еще какое-либо устройство, замедляющее наступление состояния термодинамического равновесия в системе. Для того чтобы создать в заштрихованной системе -состояние, соединим ее с другим термостатом Г, так чтобы значение соответствовало бы равновесному состоянию рассматриваемой заштрихованной области с термодинамической системой Г (см. рис. 136а). Термостат Г, [c.202]

После того как для каждой массы ЛМ введены расиределеп-иые по объему внешние силы кажущегося веса AMg riy , мы получаем квазиравновесную систему внешних сил для ракеты в целом тяга, поверхностные аэродина.мические силы, управляющие силы и кажущийся вес распределенных масс. Теперь, имея дело с равновесной системой сил, мы можем воспользоваться известным из курса сопротивления материалов методом сечений и приступить к определению внутренних сил и моментов, возникающих не только в поперечных сечениях корпуса ракеты, ио и в отдельно взятых узлах силовой схемы. Ну, а кроме всего прочего, появляется прямая возможность определить усилия в узлах крепления блоков составных ракет, а также оценить усилия в узлах подвески многочисленных приборных блоков, находящихся на борту ракеты. Расчет ведется на силы собственного веса, в условиях как бы нового поля тяготения, определяемого величинами Пх, и [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...