Т а б л и ц а I. Состояние насыщения (по температурам)

Влажный воздух, который не содержит при данном давлении и температуре максимально возможное количество водяного пара, называют ненасыщенным. Ненасыщенный влажный воздух представляет собой смесь сухого воздуха и перегретого пара, что видно из ри-диаграммы (см. рис. 15-1). Парциальное давление перегретого пара в смеси будет меньше давления насыщения при данной температуре. Количество перегретого пара в 1 воздуха численно равно плотности перегретого пара, но меньше численной величины плотности сухого насыщенного пара. Охлаждая воздух, а следовательно, и перегретый пар при каком-либо постоянном давлении р, например, по линии 7-8, можно довести перегретый пар до состояния насыщения, характеризуемой точкой 8. Это будет тогда, когда температура воздуха станет равной температуре насыщения при данном парциальном давлении водяного пара. Эту температуру называют температурой точки росы. [c.238]

Понижая температуру ненасыщенного влажного воздуха (ф-с ) при постоянном давлении, его можно довести до состояния насыщения (ф = 1). Это произойдет в тот момент, когда температура воздуха станет равной температуре сухого насыщенного пара при данном парциальном давлении его в воздухе. При дальнейшем охлаждении влажного воздуха из него начнет выделяться вода в виде тумана или росы. Температура точки росы tp определяется при помощи гигрометра, а парциальное давление пара р при помощи психрометра. Зная температуру точки росы и температуру воздуха, по таблицам [c.239]

На рис. 6.1 изображена модель этого процесса. Жидкостный охладитель с начальной температурой /о прокачивается с удельным массовым расходом G сквозь пористую стенку навстречу действующему на ее внешнюю поверхность тепловому потоку плотностью q. По мере движения в проницаемой структуре давление жидкости понижается, а ее температура возрастает. На некотором расстоянии L от входа охладитель достигает состояния насыщения, после чего происходит его постепенное [c.127]

Будем считать, что в начальный момент времени на всей поверхности пузырька газа мгновенно установилось состояние насыщения, которое в дальнейшем сохраняется в течение всего процесса тепломассообмена и характеризуется линейной зависимостью концентрации целевого компонента от температуры. Предположим также, что все тепло, выделившееся на поверхности раздела фаз, идет только на нагревание газа в пузырьке. В соответствии со сделанными предположениями начальные и граничные условия к уравнениям (8. 1. 1), (8. 1. 2) имеют следующий вид [c.309]

При охлаждении, когда газ вновь проходит через область температур диссоциации, большое количество теплоты может выделяться на изделии и повышать эффективность процесса теплопередачи. Следовательно, теплопередача газа зависит от его температуры и от теплосодержания, с увеличением температуры достигается некоторое состояние насыщения , при котором скорость возрастания теплопередачи значительно уменьшается. Это объясняется тем, что с ростом температуры в энтальпии газа наряду с энергией поступательного движения все большее значение приобретает энергия колебательного и вращательного движения частиц, которая легко расходуется на излучение. [c.105]

Можно задать однотипные начальные и граничные условия начальные условия представляют собою обычное постоянное значение концентрации и температуры граничные условия на непроницаемой поверхности для скоростей - условия прилипания, для температуры и концентрации - стенка изотермическая и непроницаемая для абсорбируемого вещества соответственно граничные условия на границе раздела жидкость - газ (пар) - состояние насыщения для системы абсорбируемого вещества -жидкий раствор. Такое состояние насыщения описывается линейной зависимостью, в случае нелинейной зависимости - разбиение на отрезки с линейной зависимостью, т.е. [c.34]

Другими словами, для термодинамически подобных веществ приведенное давление насыщенного пара л = pjp и приведенные объемы находящихся в равновесии насыщенного пара со" = v Ivk и жидкости в состоянии насыщения со = v lv представляют собой универсальные функции приведенной температуры [c.212]

Н е н а с ы щ е н н ы й воздух — это воздух, водяной пар в котором не находится в состоянии насыщения, т. е. он пребывает в перегрето.м состоянии. Парциальное давление этого пара не превышает парциального давления насыщенного водяного пара при той же температуре Рп < Чем больше отличается р от p , тем больше влаги способен воспринять воздух до своего полного насыщения. [c.44]

Здесь Ps T)—давление насыщения компоненты 2 при температуре Т. В состоянии насыщения потенциалы фаз одинаковы [c.171]

Это связано с тем, что в задачах о растворимости газа в жидкости температура, как правило, выше. критической температуры газа и, следовательно, ни о каком состоянии насыщения при этих температурах не может быть И речи. [c.172]

Интегральная теплота парообразования или конденсации по определению измеряется отрезком 1-2 (рис. 10-27). Отметим, что точки / и 2 относятся к разным температурам (Ti и Гг). Нахождение дифференциальных теплот требует дополнительных рассуждений. Пусть имеется N( молей жидкости в состоянии насыщения в точке I с температурой 7i, концентрацией и энтальпией За счет подвода тепла dQ из этой жидкости образуется молей равновесного пара [c.214]

Термодинамические свойства воды н водяного пара. Состояние насыщения (по температурам) [c.343]

Для вычисления химического потенциала необходимо знать энтальпию, температуру и энтропию. По таблице параметров пара и воды в состоянии насыщения (по давлениям) для указанного значения давления имеем Гн= 194,13-1-273,15 = 467,28 К Л = [c.129]

Максимально возможное содержание водяного пара в воздухе при температуре 1 будет в том случае, когда парциальное давление пара рп равно рп.и (точка 2). Очевидно, оно будет равно плотности сухого насыщенного пара р"=1/о" с давлением Рп.н и температурой fi. В этом случае влажный воздух представляет собой смесь воздуха и сухого насыщенного пара. Такой воздух называется насыщенным. С повышением температуры насыщенного влажного воздуха парциальное давление пара в нем возрастает, и при 1п р) состояние насыщения достигается в том случае, если сухого воздуха в смеси не будет вообще. Например, влажный воздух, находящийся при давлении ро = 0,1 МПа и температуре л 100°С, при любом парциальном давлении пара ри<-<0,1 МПа будет ненасыщенным. [c.152]

Рассмотрим процесс уменьшения влагосодержания путем охлаждения и последующего подогрева воздуха (рис. 6.5,6). Если при охлаждении воздух достигнет состояния насыщения, т. е. температуры точки росы tp в точке 2, то это приведет к конденсации части водяного пара в точке 2. Точка 3 характеризует смесь насыщенного влажного воздуха состояния 3" и конденсата. Если теперь насыщенный влажный воздух в точке 3" нагреть до температуры ti при постоянном влагосодер-жании ( 4, то его относительная влажность станет равной ф2, что меньше, чем прежнее значение относительной влажности фь Таким образом, охлаждением воздуха до температуры ниже температуры точки росы tp, отводом образовавшегося конденсата и последующим нагреванием воздух можно осушить. [c.161]

Компрессор 1 сжимает влажный пар хладоагента до давления р по линии 1—2. Затраченная на адиабатное сжатие работа расходуется на повышение внутренней энергии пара. В конце сжатия (точка 2) пар становится сухим насыщенным. Нагнетаемый компрессором пар проходит через охладитель 2, который является в данном случае конденсатором, так как в нем пар хладоагента превращается в жидкость вследствие отдачи теплоты парообразования окружающей среде . Процесс 2—3 протекает при постоянных давлении и температуре. Жидкость в состоянии насыщения направляется в дроссельный (редукционный) вентиль 3, где происходит ее дросселирование без отдачи внешней работы (линия 3—4) с понижением давления от р до р2 и температуры от Т до То,. Жидкость частично испаряется, превращаясь во влажный насыщенный пар, который направляется в испаритель, установленный в камере 4, где находятся охлаждаемые тела, и отбирает у них теплоту. Степень сухости влажного пара при этом возрастает. [c.223]

Соответственно процесс охлаждения влажного воздуха изобразится прямой вертикальной линией, направленной вниз от начальной точки (линия КМ). При этом может оказаться, что влажный воздух в процессе охлаждения становится насыщенным (точка М) и при дальнейшем охлаждении будут появляться капельки воды. Температуру, при-которой в процессе охлаждения достигается состояние насыщенного воздуха (т. е.

точкой росы. При дальнейшем охлаждении ниже точки росы (точка [c.217]

Второй частный случай соответствует условиям, когда греющим телом служит насыщенный пар, а нагреваемым — вода в состоянии кипения. Температуры обоих тел при теплообмене здесь будут оставаться постоянными (рис. 8-8). [c.269]

Для определения значений изобары на Ts -диаграмме приведена кривая tu — f (р), для которой на оси абсцисс приведены значения давлений, соответствующих температурам насыщения, отложенным по оси ординат. Точка I принадлежит перегретому пару, но линия 1—2— изобара, поэтому значение давления в точке 1 то же, что и для точки 2, а для этой, как характеризующей состояние насыщенного пара, значение давления найдем по кривой ( = f (р) для этого точку 2 сносим по изотерме, являющейся одновременно и изобарой, на кривую (u f (р) и получаем точку 3 значение давления для точки 3 определяем, проектируя ее на ось абсцисс. Так как линия ]—2—3 — изобара, это и будет давление в точке 2, а следовательно, и в точке 1. [c.301]

Парциальное давление в состоянии насыщения р находят из таблиц для насыщенного пара по температуре = в.в [7]. Парциальное давление р также определяют по этим таблицам, зная температуру точки росы ip. [c.74]

Перегретый пар - однофазное газообразное состояние вещества, температура которого t при данном давлении выше температуры насыщенного пара того же давления, т. е. [c.155]

Технические требования, предъявляемые к рабочему веществу, касаются прежде всего величины давлений в цикле. Как уже неоднократно отмечалось, с точки зрения термодинамики существенной является только температура цикла, но так как в случае двухфазного состояния вещества температура однозначно связана с давлением, то выбор рабочего интервала температур оказывается зависящим от величины давления насыщенного пара. Рабочее вещество должно иметь такие свойства, [c.458]

ВОЙ ЖИДКОСТЬЮ (содержащей около 35 % кислорода), циркулирующей с помощью насоса 23. В промывочной колонне из воздуха удаляются остатки углекислоты и ВОЗМОЖНЫХ углеводородов. В свою очередь, кубовая жидкость очищается от ЭТИХ примесей в адсорбере 22. После отмывочной КОЛОННЫ часть потока воздуха в состоянии насыщения подается на разделение в нижнюю колонну 20. Другая часть смешивается с петлевым потоком, отбираемым из регенераторов, имеющим более высокую температуру (149—154 К). После смешение этих потоков температура воздуха составляет около 127 К (в режиме без производства жидкости примерно 147 К), и он направляется в турбодетандер, где расширяется с совершением внешней работы, охлаждается и поступает в верхнюю колонну 7. [c.327]

Простейший конденсационный гигрометр состоит из металлического тонкостенного цилиндрического сосуда, стенки которого тщательно отполированы. Сосуд заполняется эфиром. Если через эфир прокачивать воздух, то часть эфира испарится и температура его понизится. Практически температура эфира равна температуре стенок цилиндра. Охлаждение эфира производят до тех пор, пока на полированной металлической поверхности сосуда не появится роса. В этот момент замечанзт температуру эфира, которая будет соответствовать температуре точки росы. Появление росы свидетельствует о переходе прилегающего слоя воздуха у стенок сосуда в состояние насыщения. Пользуясь таблицами для насыщенного водяного пара, можно по температуре точки росы определить парциальное давление водяного пара во влажном воздухе. [c.240]

В случае достаточно малых отклонений температур фаз и T pj) от TJP2) (не очень большие перепады между давлениями 11Р2), т. е. когда 0j <с 1, 10sil <С 1- линеаризованные относительно отклонений от состояния насыщения (равновесия) фаз уравнения состояния фаз (1.4.11) имеют вид [c.207]

При однофазном течении жидкости на входном участке (до пересечения с кривой I) температура остается постоянной, а давление линейно понижается. Жидкость достигает состояния насыщения (точка пересечения с кривой I), закипает и образуется двухфазный поток. Его расходное массовое паросодержание х = (I o - i )l г возрастает. Это вызывает непрерывное увеличение гидравлического сопротивления — наклон кривых распределения давления и температуры в потоке внутри образца постепенно увеличивается. По мере повышения начальной температуры сокращается протяженность входного участка течения однофазного потока, фронт закипания приближается к входной поверхности и возрастает паросодержание двухфазного потока на выходе. При этом увеличивается градиент давления в двухфазном потоке (кривые располагаются круче) и возрастает полный перепад давлений на образце. На рис. 4.1, б светлые значки и проведенные через них кривые соответствуют давлению насьь щения, рассчитанному по температурам, показанным на рис. 4.1, а. Темные значки соответствующего вида — измеренные величины давления. При совпадении расчетных значений давления с измеренными для двухфазного потока используется только темный значок. Величины давления насыщения могут быть рассчитаны только для двухфазного потока, т. е. для точек в области, расположенной выше кривой I. [c.78]

Координата L начала области испарения определяется из условия достижения охладителем состояния насыщения ti =ts, г = г , а координата К ее окончания — из условия, что энтальпия охладителя здесь равна энтальпии /" насыщенного пара. При наличии второй зоны возникает неопределенность в расчете температуры охладителя, который представляет собой смесь перегретого пара с микрокаплями. Поэтому принимается, что в этой зоне температура смеси равна температуре паровой фазы в точке Z изменения структуры двухфазного потока. Температура внешней поверхности не должна превышать предельно допустимой величины Т . [c.135]

Необходимо дать пояснения по аналитической модели процесса. Охладитель подается по нормали к внутренней поверхности. Известна интенсивность теплообмена на входе — условие (7.3). Координата Z =L начала зоны испарения определяется из условия достижения охладителем состояния насыщения (fj = fj, i = i ), причем зарождение паровых пузырьг ков внутри пористых металлов происходит практически в условиях термодинамического равновесия, т. е. Tj - h z=L 1 °С- В варианте б температура пористого каркаса в точке Z =L достигает максимума Г ах и поэтому здесь выполняется условие адиабатичности МТу/с , = = ydTildZ = 0. В варианте а через начало области испарения происходит передача теплоты теплопроводностью на жидкостной участок, поэтому здесь последнее из граничных условий (7.7) является уравнением теплового баланса. Аналогичное условие (7.8) соблюдается и в окончат НИИ зоны испарения, координата z =К которой рассчитывается из условия, что энтальпия охладителя равна энтальпии i" насыщенного пара. [c.161]

Точки ей/ изображают состояние насыщенного пара и н идкости при температуре Tj. Получившееся 1 оличество жидкости г собирается в резервуаре при Tj и Pj и может сливаться через вентиль V . Неожижпвшпйся газ в количестве (1—г) в состоянии насыщенного пара (точка е на фиг. 44) входит в линию низкого давления теплообменника при и и выходит из него при Т., и jD,, охладив встречный поток воздуха высокого давления. [c.55]

Рассмотрим простой воздушный ожижитель Линде, описанный выше и схематически изображенный на фиг. 43. Цикл работы можно проследить по (Я — 15 )-диаграмме на фиг. 45. В этой диаграмме, как указывалось ранее (ср. фиг. 20 и 21), сплошные кривые изображают изобары iP2>P>Pi) тонкие пунктирные кривые — изотермы а жирная пунктирная—границу гетерогенной двухфазной области. Отметим, что внутри гетерогенной области изобары и изотермы прямолинейны и совпадают друг с другом, причем наклон их зависит от абсолютной температуры. Точка а представляет состояние газа при и р,, т. е. перед входом в компрессор. Процесс изотермического сжатия до и изображается линией аЬ. Практически = 293° К, а. ж приблизительно равны 1 и 200 атм соответственно. Линия Ьс изображает охлаждение сжатого газа в теплообменнике. Из точки с газ дросселируется от р и Тд до 7 j и 7 j, что показано горизонтальной прямой d (Я = onst). Положение точки d определяет относительное количество газа а, сжижаемое в процессе расширения. Жидкий воздух при р и Т- изображается точкой /, а воздух в состоянии насыщенного пара при тех же р и 7, — точкой е. Этот газообразный воздух через теплообменник возвращается, на вход компрессора, что показано на диаграмме линией еа. [c.57]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Для парожидкостных потоков весьма существенно их термодинамическое состояние если соприкасающиеся фазы находятся в состоянии насыщения, такой поток называют равновесным-, если температура одной или обеих фаз отличается от температуры насыщения при давлении в данной точке, то поток — неравновесный. Так, в парокапельных потоках, возникающих при захолаживании криотрубопроводов, или в парогенерирующих каналах ниже сечения кризиса кипения пар обычно перегрет, а жидкость имеет температуру насыщения — типичный и весьма распространенный случай неравновесных двухфазных потоков. Адиабатные равновесные парожидкостные потоки принципиально не отличаются от газожидкостных. [c.288]

Ранее был рассмотрен процесс парообразования при постоянном давлении в v — р-диаграмме. Такой же процесс можно построить и в S — Т-диаграмме (тепловой диаграмме). Возьмем 1 кг воды при О С, На диаграмме такое состояние будет обозначаться точкой /, лежащей на оси температур (рис, 11.3). Энтропия жидкости, имеющей температуру О С и давление насыщения, соответствующее этой температуре, принимается равной нулю. По Fviepe подвода теплоты к воде температура ее увеличивается, энтропия увеличивается до состояния насыщенной жидкости. На диаграмме точка 2 характеризует насыщенную жидкость (х = 0) при давлении р [c.93]

В настоящее время в криогенной технике широко используют метод адиабатного расширения для получения низких температур. Процесс расширения газа, близкий к изоэптроиному, осуществляется в этих установках в иоршиевых детандерах и турбодетандерах с отдачей внешней работы. При расширении в области влажного пара понижение температуры в адиабатных процессах (dq = 0) обратимого расширения (ds = 0) и дросселирования одинаково. Однако состояния по завершении каждого из процессов 7—9 и 7—8 различны. Трение в необратимом процессе дросселирования 7—8 привело к увеличению паросодержа-ния потока в конце процесса по сравнению с обратимым процессом 7—9. Увеличепие паросодержания будет тем выше, чем больше работа расширения. Для паровых холодильных машин процесс расширения осуществляют от состояния насыщенной или ненасыщенной жидкости, В этом случае работа расширения в детандере сравнительно мала. Поэтому в паровых холодильных машинах, учитывая также высокую стоимость детандера в сравне- [c.123]

Экснернмонты но определению уде льного объема Vj = 1/Pi недо-гретоп /кидкости (В. П. Скрипов, 1972) в зависимости от давле-пия и температуры показывают, хо аависимсст], от р линейна п непрерывна при переходе через состояние насыщения [c.140]

Этот вопрос мы рассмотрим на примере фазового перехода жидкость — пар, но методически все рассуждения будут применимы и для других фазовых переходов. Рассмотрим вначале идеальную систему, фазовая диаграмма Т, X для которой приведена на рис. 10-24. Все результаты, полученные при этом, будут качественно справедливы и для неидеальных систем. Пусть имеется жидкость в состоянии насыщения (точка /). Выше уже отмечалось, что, подводя тепло при /7= onst, эту жидкость можно полностью перевести в пар (точка 2),причем температура в точке 2 будет выше, чем в точке 1. [c.211]

Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) тепло, необходимое для перехода вещества из состояния 1 в состояние 2, называется интегральной теплотой парообразования при постоянном давлении г р. Очевидно, что интегральная теплота конденсации (переход от 2 к 1) равна и противоположна по знаку теплоте парообразования. Если процесс парообразования осуществляется не П ри /7= onst, а при r= onst путем подвода тепла и изменения давления, то соответствующее количество тепла представит собой интегральную теплоту парообразования при постоянной температуре гт- Эти две величины в общем случае различны по значениям. На практике часто приходится иметь дело с процессом, когда из жидкости, находящейся в состоянии насыщения в точке 1, путем подвода соответствующего количества тепла получают малое количество пара, равновесного с жидкостью (точка <3). Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) получающегося лара тепло называется в этом случае дифференциальной теплотой парообразования при постоянном давлении 9 ". Аналогично может быть получена дифференциальная теплота парообразования при Г — onst — Как будет показано ниже, если из сухого насыщенного пара в точ- [c.211]

С достаточной для практики точностью можно считать, что водяной пар во влажном воздухе подчиняется законам идеальных газов, т. е. palpa=RaT (см. уравнение (6.9) в 15). Для состояния насыщения при данной температуре Т уравнение Клапейрона имеет вид Рп.н/рп.н= п7 . Из двух последних уравнений видно, что Рп/рп.н=Рп/Рп.н, поэтому для ф справедлива еще одна формула [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...