Влияние газов, растворенных в жидкости

Влияние газов, растворенных в жидкости [c.143]

Для изучения механизма кавитационного воздействия и влияния внешних факторов (скорости потока, количества газов, растворенных в жидкости, наличия твердых частиц и др.) используют гидродинамические трубы [20.23]. Однако интенсивность получаемой в них эрозии испытуемого металла невелика, а испытания длительны и трудоемки. [c.380]

Зависимость (р) усложняется еще больше, если учитывать переход определенного количества газа (воздуха) из растворенного состояния в свободное и обратно. Как известно, количество растворенного в жидкости газа прямо пропорционально давлению (закон Генри). Растворенный газ практически не влияет на объемную упругость жидкости [9, 11]. В динамике какая-то часть воздуха непрерывно переходит из свободного состояния в раствор и обратно, что, естественно, влияет на величину суммар- v иого модуля упругости рабочей жидкости. Оценить это влияние аналитически очень трудно, так как процесс растворения инер-, ционен, а интенсивность выделения газа из раствора зависит от степени турбулизации потока. [c.16]

Растворение в жидкостях газов. Все жидкости растворяют газы, которые в растворенном (дисперсном) состоянии не оказывают существенного влияния на механические свойства жидкости. Однако, если давление в какой-либо точке объема жидкости уменьшается, газы выделяются из раствора в виде пузырьков, которые ухудшают свойства жидкости. Относительное количество газа, который может раствориться в жидкости до ее насыщения, прямо пропорционально давлению на поверхности раздела. Этот объем можно вычислить по формуле [c.28]

Основными факторами, влияющими на возникновение и последующее развитие кавитации в потоках жидкости, являются форма границ течения, параметры течения (абсолютное давление и скорость) и критическое давление Ркр, при котором могут образовываться пузырьки или возникать каверны. Однако, как показано в следующих главах, на зависимость критического давления от формы границ, давления и скорости могут существенно влиять другие факторы. К ним относятся свойства жидкости (например, вязкость, поверхностное натяжение, параметры, характеризующие испарение), любые твердые или газообразные примеси, которые могут быть взвешенными или растворенными в жидкости, и состояние граничных поверхностей, включая их чистоту и трещины, в которых могут находиться нерастворенные газы. Кроме динамики течения для больших перемещающихся или присоединенных каверн существенное значение имеют градиенты давления, обусловленные силами тяжести. Наконец, физические размеры границ течения могут оказывать существенное влияние не только на размеры каверн, но и на зависимость от некоторых параметров основного течения и течения в пограничном слое. При выводе критерия подобия невозможно учесть все эти факторы. Поэтому обычно на практике используют основной параметр, выведенный из элементарных условий подобия, и учитывают влияние других факторов как отклонения от основного закона подобия. [c.62]

Газы, растворенные и нерастворенные в жидкости. На развитие кавитации и на антикавитационные качества насоса влияет содержание в жидкости газов — растворенных и нерастворенных, выделяющихся и увеличивающих свой объем в области пониженного давления. При обычных небольших количествах растворенного в жидкости газа его влияние почти не сказывается на параметрах, характеризующих антикавитационные качества насоса в области расчетного режима. [c.200]

Наблюдается влияние времени старения рабочего участка на воспроизводимость экспериментальных данных, но после нескольких часов работы в условиях кипения жидкости поверхность нагрева стабилизируется. На графиках, представленных в настояш ей работе, даны некоторые характерные кривые. Кривая фиг. 2 относится к процессу кипения воды, насыщенной воздухом при 20°, в большом объеме. На фиг. 3 показаны различные кривые, характеризующие кипение. иета-терфенила в большом объеме при различных количествах растворенного в нем газа. На фиг. 4 и 5 приведены результаты опытов с терфенилом ОМг в условиях вынужденной конвекции. Изучение этих кривых выявило наличие трех зон, следующих за областью конвекции жидкости в однофазном состоянии. Эти три зоны соответствуют трем различным условиям кипения, обнаруженным при визуальном наблюдении процесса кипения воды. [c.115]

Ниже приводятся результаты эксперимента, проведенного для выяснения влияния на формирование скачка уплотнения резкого снижения скорости звука в однородном потоке высоковлажной двухфазной смеси, образующейся в канале в результате снижения давления в жидкости и выделения растворенного в ней газа в свободное состояние. [c.102]

Растворение газов в жидкостях. Все н<идкости обладают способностью растворять газы, которые в растворенном состоянии не оказывают существенного влияния на работу гидросистемы. Однако, если давление в какой-либо точке уменьшается, газы выделяются из раствора в виде пузырьков, которые ухудшают механические свойства жидкости и понижают ее химическую стойкость. [c.36]

Газ из жидкости выделяется интенсивнее, чем растворяется в ней. Однако интенсивность выделения и растворения зависит в основном от одних и тех же факторов. Особое влияние оказывает степень возмущения жидкости. Процесс выделения газа из циркулирующей или иным способом возмущенной жидкости протекает в основном в течение нескольких секунд или дай ё их долей. [c.30]

Влияние присутствия в жидкости большого количества растворенного газа, обладающего высокой растворимостью, еще мало изучено. В отсутствие ядер кавитации оно было бы, вероятно, очень слабым. Но при достаточном числе ядер растворенный газ может значительно повысить эффективное критическое давление, при котором начинается кавитация. В качестве примера рассмотрим работу некоторых реактивных турбин, использующих остаточную энергию рабочего тела (холодная вода, насыщенная углекислым газом при сравнительно высоком давлении) [3]. На направляющих лопатках развивалась интенсивная кавитация, хотя минимальное давление на выходе из турбины было равно атмосферному или несколько превышало его. [c.165]

Температура. По результатам исследования влияния температуры на процесс кавитационного изнашивания выявлено, что износ вначале возрастает до максимума, а затем уменьшается до нуля при достижении жидкостью точки кипения. Такой характер влияния температуры на скорость изнашивания объясняется одновременным изменением вязкости, давления паров, поверхностного натяжения, плотности, термодинамических характеристик, концентрации растворенного газа в жидкости и свойств изнашиваемого материала в ответ на изменение температуры. [c.22]

Опытным путем установлено, что а) выделение газов из воды происходит главным образом за счет диффузии через слой жидкости в греющий пар б) в той части деаэраторной колонки, где температура воды достигает температуры кипения, в водяных струях или пленках образуются мельчайшие газовые пузырьки, выделяющиеся в последующем в паровую среду в) в верхней части деаэраторной колонки содержание растворенных в воде газов снижается незначительно, так как при высоком начальном содержании их в дегазируемой воде относительно большая концентрация в паре газов, выделившихся в нижней части колонки, затрудняет диффузию газов из воды в паровую среду г) существенное влияние на эффективность удаления мельчайших газовых пузырьков, находящихся в нерастворенном состоянии, оказывает продолжительность пребывания воды в баках-аккумуляторах чем она больше, тем меньше остаточное содержание кислорода в воде на выходе из деаэратора, главным образом за счет продолжающегося в баке-аккумуляторе выделения газовых пузырьков обычно емкость баков-аккумуляторов принимается равной 20—30-минутному расходу питательной воды. [c.354]

Влияние давления (в диапазоне не очень высоких значений) над поверхностью жидкого диэлектрика на его пробивную напряженность, очевидно, связана с условиями растворения газа в жидкости [Л. 2-45]. [c.50]

Для того чтобы определить влияние растворенных в бензойной кислоте кислорода и азота на температуру затвердевания кислоты и влияние изменения давления этих газов на температуру затвердевания, необходимо было провести специальное исследование зависимости температуры затвердевания от давления. Это делалось следующим образом. По окончании измерений температуры затвердевания кислоты в равновесном состоянии при заданном значении давления, давление газа в ампуле внезапно повышали до несколько большей величины. В течение некоторого времени такое изменение давления не вызывало изменения концентрации газа вблизи гнезда для термометра, особенно в области, близкой к чувствительному элементу термометра. Такое запаздывание в изменении концентрации газа объясняется тем, что растворяющиеся у поверхности жидкости газы, диффундируя к уровню, на котором расположен чувствительный элемент термометра, должны пройти достаточно большой путь. Необходимо следить за тем, чтобы жидкость при этом не перемешивалась. Изменения температуры, происходящие благодаря изменению давления, обычно заканчивались через 3—5 мин. На основании результатов измерений при обратном изменении давления можно сделать вывод, что изменение температуры при этом является обратимым. Результаты наблюдений, характеризующие влияние изменения давления на изменение температуры, представлены в табл. 10. В первом столбце табл. 10 даны значения давления в см рт. ст. до и после внезапного изменения давления во втором [c.384]

При прочих равных условиях насосы с шевронными роторами, как показывают испытания, могут работать на скоростях больших, чем насосы прямозубые, без заметного влияния на продолжительность службы шестерен, опор и уплотнений. Областью наиболее рационального применения насосов с шевронными и односторонними косозубыми роторами (с углом наклона зубьев более 7 град.) следует считать. работу по перекачке больших объемов (3000—5000 л мин) высоко вязких жидкостей (до 300° Е). Как показала практика, весьма целесообразно использование этого типа насосов при нагнетании жидкостей с большим содержанием растворенных в них газов и воздуха и со значительными давлениями упругих паров, так как благодаря отсутствию защемления жидкости обратно в зону всасывания переносится очень малое количество сжатых в полости нагнетания газов и паров. В результате невелика и доля объема рабочих камер, заполненных расширившимися в полости всасывания парами газами и воздухом, а следовательно, невелика и потеря производительности от недо-заполнения междузубовых впадин жидкостью. [c.16]

В предыдущих разделах было показано, что процесс пузырькового кипения определяется многими факторами (количеством растворенного газа в жидкости, адсорбцией газа на стенке, шероховатостью стенки, сочетанием теплофизических свойств жидкости и стенки, углом смачивания, давлением, взаимодействием растущих пузырей друг с другом, характером свободной конвекции, недогревом жидкости, размером и ориентацией в гравитационном поле поверхности нагрева и др.). При таком множестве определяющих параметров и сложном характере влияния их на процесс пузырькового кипения точный учет каждого из них практически невозможен, тем более, что многие из определя-250 [c.250]

Задача о массообмене движущейся твердой частицы, капли или пузыря с окружающей средой лежит в основе расчета многих технологических процессов, связанных с растворением, экстракцией, испарением, горением, химическими превращениями в дисперсной системе, осаждением коллоидов и т.п. Так, в промышленности процесс экстракции проводится из капель или пузырей, широко применяются гетерогенные превращения с использованием частиц катализатора, взвешенных в жидкости или газе. При этом скорость экстракции и интенсивность каталитического процесса в значительной мере определяются величиной полного диффузионного притока реагента к поверхности частиц дисперсной фазы, который в свою очередь зависит от характера обтекания и формы частицы, влияния соседних частиц, кинетики поверхностной химической реакции и других факторов. [c.136]

Таким образом, величина оказывает на критические тештовые нагрузки влияние, которое в значительной степени определяется концентрацией растворенного в жидкости газа. [c.84]

Зона парообразования. Влияние растворенного газа на теплообмен продолжается вплоть до очень высоких перегревов Afs-Это хорошо известное явление можно объяснить одновременным действием двух факторов существованием множества активных центров, которых больше в жидкости, содержащей газ, п присутствием микрону зырьков газа в потоке, которые могут служить в качестве центров парообразования, когда находятся вблизи обогреваемой стенки. Механизм теплообмена будет обсуждаться во второй части настоящей работы. [c.119]

Особенно существенно влияние интенсивного перемешивания бар-ботируемой жидкости на скорость удаления растворенных в ней газов. [c.80]

Пилер и Иэпли [103] изучали влияние присутствия водорода на изотермический модуль объемной упругости различных жидкостей, применяемых в гидравлических системах. Они показали, что модуль зависит от отношения количества газа к количеству жидкости, от давления и температуры. При повышении давления газовая фаза уменьшается в объеме вследствие сжи маемости газа и повышения его растворимости. При давлении, при котором весь газ находится в растворенном состоянии, мо дуль объемной упругости жидкости приближается к своему значению, наблюдаемому в том случае, когда газ находится в [c.117]

Влияние газовой фазы. В ряде случаев отмечено отклонение от линейных зависимостей Kytip) и Kj-(p) при давлении р <5 МПа. Причиной этого является наличие в жидкости мелких пузырьков воздуха. Такая жидкость является двухфазной системой с повышенной сжимаемостью, расчет которой основан на следующих экспериментально подтвержденных положениях растворенные в жид-. кости газы практически не влияют на упругие свойства, по крайней мере до давления 60 МПа упругость двухфазной системы определяется сжимаемостью жидкой и газовой фаз объемное содержание газовой фазы = = V /Vq в процессе деформации жидкости меняется вследствие растворения пузырьков воздуха. В реальных гидросистемах при р = 0,1 МПа значение Кго может меняться в широких пределах (от 0,005 до 0,080), чаще — = 0,015... 0,025 [52], При повьппении давления пузырьки воздуха растворяются обычно в течение нескольких секунд. [c.26]

В [9] было предположено, что поверхностное натяжение уменьшается за счет растворенных всегда в жидкостях ррганических веществ (парафиновых кислот, углеводородов и т. д.), кроме того, эти растворенные вещества препятствуют диффузии газа из пузырька. Влияние поверхностно-активных веществ, кстати говоря, подтверждается еще кажущимся отвердением воздушных пузырьков малых размеров при подъеме в жидкости (см. [10], 281). [c.257]

Из всех этих данных следует, что на частотах до 10 гц кавитационный порог в воде составляет несколько атмосфер. Такой низкий порог кавитации наблюдался тогда, когда кавитация происходила в больших объемах жидкости вблизи стенок или на поверхности источника звука, или, наконец, тогда, когда условия эксперимента таковы, что невозможно было избежать механических примесей и растворения некоторого количества газа в жидкости. Экспериментальная статхгческая прочность воды на разрыв (см. табл. 6) — 270 атм [30], что значительно выше приведенных здесь экспериментальных порогов кавитации. В настоящее время, однако, на ультразвуковых частотах получены пороги кавитации, по порядку величины близкие к статической экспериментальной прочности 120 атм [26], а для тщательно дегазированной воды даже более высокие — 380 атм [31]. Это связано, во-первых, с тем, что в этих экспериментах удалось избежать влияния стенок кавитация как в [26], так и в [31] наблюдалась при фокусировке, в малом объеме жидкости вдали от стенок экспериментального сосуда и от поверхности источника звука. Во-вторых, несмотря на интенсив- [c.272]

Другими типами примеси являются устойчивые включения нерастворенного газа или неконденсированного пара, которые могут изменить эффективную прочность на разрыв пробы жидкости. Давно уже известно, что кипение начинается, если в жидкости имеются газовые или паровые ядра. Влияние содержания воздуха на кавитацию изучалось рядом экспериментаторов, которые искали связь между общим содержанием воздуха в жидкости и началом кавитации. В работах [10, И, 40, 59, 60] описаны эксперименты, в которых понижение давления достигалось гидродинамическим путем с помощью трубок Вентури. Хотя результаты, полученные разными экспериментаторами, не согласуются количественно и имеют большой разброс в каждой отдельно взятой совокупности данных, была обнаружена общая тенденция, заключающаяся в том, что с уменьшением содержания воздуха давление, при котором начинается кавитация, падает. При самых малых содержаниях газа в жидкости существуют растягивающие напряжения. Примеры полученных результатов представлены на фиг. 3.2. Акустические эксперименты также показали, что в дегазированных жидкостях начало кавитации затягивается [6, 45, 48, 50]. Другая картина складывается при сравнении жидкостей, содержащих растворенный и нерастворенный газ. По всей видимости, при полном растворении газа в жидкости ее прочность на разрыв остается очень высокой. Купер и Тревена [35] [c.83]

Нерастворенный газ, очевидно, оказывает большое влияние на снижение прочности жидкости на разрыв, поскольку само его присутствие означает, что в массе жидкости существуют разрывы и, следовательно, слабые места . Относительная роль растворенного и нерастворенного газа весьма убедительно была показана Гарвеем и др. [26—29]. В их экспериментах пробы воды, содержащей воздух, не обладали практически никакой прочностью на разрыв, если их не подвергали предварительной обработке. Однако если жидкость сначала выдерживали под большим статическим давлением, то она приобретала значительную эффективную прочность на разрыв. По-видимому, опрессовка способствовала растворению свободного газа. Этот эффект усиливался по мере повышения давления до 133—200 атм. Кнэпп [34] в аналогичных экспериментах обнаружил заметный эффект при давлении 21 атм, причем время выдержки под указанным давлением оказывало слабое влияние. [c.85]

Время, необходимое для образования и схлопывания перемещающейся каверны в том случае, когда главную роль играет инерция, обычно составляет несколько тысячных долей секунды. Этого времени недостаточно для заметной диффузии растворенного воздуха через жидкость к поверхности раздела [6а]. Поэтому в такую каверну может попасть лишь немного больше воздуха, чем содержится в слое воды, которая, испаряясь, заполняет каверну. Даже если предположить, что в процессе образования каверны в нее диффундирует в несколько раз больше воздуха из окружающей жидкости, то и тогда он окажет слабое влияние на динамику пузырька, за исключением самых начальных стадий роста и самых конечных стадий схлопывания. В процессе схлопывания этот воздух вновь растворится в жидкости, но не полностью благодаря выравнивающему действию диффузии, о котором говорилось в разд. 3.8. Поэтому имеется избыток газа, идущий на образование новых ядер из каждой схлопывающейся каверны, хотя они, по-видимому, весьма малы, так как при схлопывании развиваются очень высокие давления. [c.164]

Холл и Тристер [34] исследовали гистерезис, обусловленный задержкой возникновения кавитации, когда К меньше К(1 на определенную величину. Они установили случайный характер возникновения кавитации. Известно, что задержка возникновения кавитации в гидродинамической трубе зависит от изменения давления в жидкости по времени и содержания в ней растворенных и нерастворенных примесей. Характер этой зависимости был установлен Гарвеем и др. [27, 28], а также Кнэппом [46], о чем говорилось в гл. 3. Холл и Тристер обнаружили в большинстве своих экспериментов, что задержка уменьшается с увеличением размера системы и увеличением содержания воздуха. К сожалению, они не могли определить количество растворенных и нерастворенных газов или полного содержания газа, но, по-видимому, они измеряли главным образом влияние нерастворенного воздуха и, следовательно, концентрации ядер. Холл и др. [33а, 34] также сообщают о влиянии поверхности на примере небольших моделей с полусферическими головными частями. На моделях с тефлоновым покрытием наблюдался едва заметный гистерезис, в то время как на моделях из чистой и натертой воском нержавеющей стали, а также на стеклянных моделях была зафиксирована явная задержка (хотя и с разбросом по величине), возрастающая в порядке перечисления моделей. Очевидно, в этих экспериментах кавитация развивалась из поверхностных ядер. Итак, необходимо принимать во внимание оба типа ядер кавитации, как циркулирующих, так и поверхностных, причем один из них может быть преобладающим в зависимости от характера потока и расхода жидкости. Возможные последствия присутствия циркулирующих и поверхностных ядер кавитации в турбомашинах рассматриваются в работе [75]. [c.266]

Анализируя уравнение (25), можно сделать в основном выводы о качественном влиянии различных параметров на фильтрационный эффект. Этим уравнением не учитывается, какая часть паро-воздущного объема остается в фильтрующей перегородке, а какая выносится жидкостью. Несмотря на это, из уравнения следует, что интенсивность фильтрационного эффекта зависит от свойств фильтруемой жидкости и растворенного в ней газа, характеристики фильтрующей перегородки и режима фильтрации. [c.73]

В лаборатории специального материаловедения проводились исследования возможности применения метода электрофореза, для получения антифрикционных покрытий. Электрофорезом называется явление движения в жидкости взвешенных твердых частиц, пузырьков газа, капель другой жидкости, коллоидных частиц под действием внешнего электрического поля. Таким образом, частицы коллоидно растворенного вещества, как и ионы, могут обладать электрическим зарядом. Но явление электрофореза отличается от электролиза тем, что при электролизе вещества выделяются на электродах в эквивалентных количествах, а при электрофорезе происходит заметный перенос вещества только в одном каком-нибудь направлении. Таким образом, электрофорез дает возможность нанесения тонких, одинаковых по толщине пленок на поверхность детали из мелкодисперсных однородных или разнородных порошков. Особен--но заманчив этот метод в случае сложной конфигурации детали или если необходимо нанести покрытия на внутренюю поверхность детали с малым отверстием. Толщина наносимого покрытия может строго регулироваться. Нами производились эксперименты по нанесению покрытий из дисульфида молибдена на цилиндрические стержни диаметром 25 мм при расстоянии между электродами, равном 10 мм. Исследовалось также влияние жидкой среды. Из испытанных жидких сред (изоамилового спирта, толуола, ацетона, бутилового спирта, изопропилового спирта) лучшие результаты были получены при осаждении в нзоироииловом спирте. В этом случае скорость осаждения была большей, а покрытие более плотным. После высыхания нанесенного слоя производилась термообработка покрытия в атмосфере водорода при температуре 1200° С при этом дисульфид молибдена восстанавливался до молибдена. Изменяя время термообработки, можно получить слой покрытия практически с любым количеством молибена и дисульфида молибдена. Образующийся в ходе реакции атомарный молибден прочно связывает частицы непрореагировавшего дисульфида молибдена в сплошное прочное покрытие. В результате же диффузии атомарного молибдена в верхние слои покрываемой детали нанесенное покрытие прочно соединяется с подложкой. Толщина покрытш колебалась от 0,05 до 0,2 мм. Покрытия большей толщины получаются рыхлыми и непрочными. Путем регулирования времени термообработки можно получить покрытия, обладающие высокими механическими и антифрикционными свойств а мн. [c.114]

Когда рассматривается влияние акустической мощности на скорость массообмена прежде всего встает вопрос о пороговой для начала процесса величине, характеризующей звуковое поле, — давлении, интенсивности, объемной плотности энергии и т. п. В этом отношении в известных нам работах имеется некоторая путаница. Дело в том, что ряд авторов [70, 87, 88) рассматривает явление вынужденного выделения газа из жидкости в прямой связи с процессом кавитации, и в соответствии с этим предлагает считать порог кавитации одновременно и порогом дегазации жидкостей. В работе [89] даже приведены кривые зависимости пороговой амплитуды звукового давления Р , нри которой в дистиллированной воде наблюдалось образование маленьких газовых пузырьков. Однако, судя по описанным в той же работе химическим эффектам, сопровождавшим появление пузырьков, как и в работе [87], речь идет о кавитационном пороге. В работе [77] концентрация газа изменялась только при превышении некоторой величины акустической мощности. Однако обусловлено это разрешающей способностью методики измерения газосодержания, так как визуально выделение газовых пузырьков происходило и при значительно меньших, чем IVд, величинах акустической мощности. Поскольку в перенасыщенной жидкости выделение растворенного газа в колеблющиеся пузырьки происходит при любой амплитуде звукового давления, понятие о пороге дегазации здесь неприменимо. Если же речь идет о жидкости в недонасыщенном состоянии, то, как указывалось в гл. 2, для каждого пузырька существует критическая величина звукового давления Ра ,,, зависящего от относительной концентрации Сд/Ср, нри которой растворенный газ поступает в пузырек. Поскольку при данной частоте звука минимальным значением Ра обладают пузырьки резонансного размера, она является одновременно и порогом дегазации. Следует заметить, что с повышением частоты колебаний, как показывают расчеты, значение Ра также увеличивается (см. рис. 20, стр. 280, Со/Ср = 0,8, Д = Лр,з). [c.304]

Во-вторых, при расчете функции ф учитывались только диффузионные эффекты, тогда как экспериментальная функция является результатом действия всех работающих на дегазацию механизмов. Как мы видели, кроме диффузии, сюда входят эффекты, ускоряющие выделение из жидкости свободных пузырьков коалесценция за счет силы Бьеркнеса и акустических потоков, изменение скорости всплывания пузырька под действием силы радиационного давления и увлечение его движущейся жидкостью. Насколько существенны эти факторы, можно судить по результатам, приведенным в гл. 3, где рассматривалось поведение одиночного пузырька или пары пузырьков в звуковом поле. Мы видели, что влияние акустических потоков существенно в особых случаях. Действительно, рэлеевские потоки в воде в поле стоячей волны имеют весьма незначительные скорости и не могут оказывать заметного влияния ни на число встреч пузырьков, ни на скорость их всплывания. Роль эккартовского потока при больших интенсивностях звука на высоких частотах и удачном соотношении радиуса звукового пучка и трубы может быть весьма значительной. Однако в проводившихся экспериментах соответствующим выбором диаметра трубы (/ 1= 0) вероятность появления потока была сведена до минимума. Измерение распределения давления по диаметру трубы показало, что из-за неоднородности поля можно принять г = 0,8 Гх, при использованных в эксперименте значениях интенсивности это приводило к весьма небольшим значениям скорости потока. Из приведенных в 3 гл. 3 оценок поправки к скорости на радиационное давление следует, что она существенна только для пузырьков резонансного размера, а для остальных (а их подавляющее большинство) ничтожна. Таким образом, наблюдавшееся в наших экспериментах изменение концентрации газа в жидкости вызвано диффузией растворенного газа в пузырьки и коалесценцие пузырьков под действием си.ты Бьеркнеса, т. е. ф,= фд+ф . Коалесценция пузырьков влечет за собой, с одной стороны, увеличение скорости всплывания пузырьков, что способствует увеличению ф.,, а с другой, как результат увеличения радиуса пузырьков, изменение величины диффузионного потока газа на пузырек в сторону, зависящую от частоты звука. Как мы видели, для коалесценции необходимо, чтобы сдвиг по фазе между колебаниями рассматриваемой пары пузырьков не превышал г. 2. Число коалесценций при этом зависит от концентрации и размеров пузырьков (см. 2 гл. 3). Так как постоянные коэффициенты в функции распределения иузырьков по числу и радиусам неизвестны, пока пет возможности оценить число встреч пузырьков при различных интенсивностях звука и частотах, т. е. найти зависимость эффекта коалесценции от основных параметров поля. Так как ф складывается из фд и ф , можно было бы предположить, что существование максимума кривой частотной зависимости обусловлено онределенным взаимодействием фд и ф . В самом деле, если принять, что диффузионная стадия [c.326]

В шнекоцентробежных насосах наблюдается явление кавитации, которое заключается в образовании разрыьа сплошности потока движущейся жидкости. Разрывы сплошности потока (кавитационные каверны) возникают на тех участках, где происходит падение давления ниже давления насыщенных паров жидкости. На развитие кавитации существенное влияние оказывает наличие растворенных и свободных газов в жидкости, которые выделяются в зонах пониженного давления и снижают объемную прочность жидкости. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...