Применение теоремы импульсов

Обратимся к рассмотрению применений теоремы импульсов при изучении явления удара. [c.132]

Следовательно, если при применении теоремы импульсов заменить внутри выделенной области каждое значение импульса его средним значением, то последнее, будучи установившимся, при изменении импульсов пропадает. [c.210]

Фиг. 172. Применение теоремы импульсов к периодическим явлениям (вихрь Кармана).

Применение теоремы импульсов. Покажем сейчас на нескольких простых примерах, как, не зная о деталях рассматриваемого явления движения, можно получить о нем легко и быстро некоторое суммарное представление при помощи теоремы импульсов. [c.211]

После этих предварительных замечаний перейдем к применению теоремы импульсов. Для этого рассмотрим установившееся течение в системе [c.140]

ПРИМЕНЕНИЕ ТЕОРЕМЫ ИМПУЛЬСОВ К ВИХРЕВОЙ ДОРОЖКЕ КАРМАНА 147 [c.147]

При применении теоремы импульсов к таким неустановившимся дви- ениям необходимо к переносу импульсов и интегралу давления на 10 [c.147]

Фиг. 82 и 83. Применение теоремы импульсов к вихревой дорожке Кармана. [c.148]

Рис. 9.10. Применение теоремы импульсов для определения сопротивления продольно обтекаемой пластины по распределению скоростей в

Применение теоремы импульсов к плоской пластине, обтекаемой в продольном направлении [c.192]

Подробности применения теоремы импульсов к продольному обтеканию плоской пластины были изложены в 6 главы IX, поэтому, не повторяя выводов, напомним только, что согласно формуле (9.40) сопротивление трения односторонне смоченной пластины равно [c.193]

Рис. 10.1. к применению теоремы импульсов для расчета пограничного слоя на плоской пластине, обтекаемой в продольном направлении. [c.193]

Применение теоремы импульсов к обтеканию [c.197]

Уравнения (169) и (170) будут широко в дальнейшем использованы при изложении приближенных методов теории пограничного слоя. Подчеркнем, что эти уравнения строго выведены из у-о(х общих уравнений плоского стационарного пограничного слоя (15) и, хотя и приведены в разделе приближенных методов, сами по себе являются точными следствиями этих уравнений. Ввиду важности уравнения импульсов (165) для теории пограничного слоя, приведем еще его непосредственный вывод, основанный на применении теоремы импульсов к объему жидкости, заключенному между двумя бесконечно близкими сечениями пограничного слоя. [c.623]

В основе расчета лежит система уравнений в напряжениях, которую получают путем применения теоремы импульсов к движению жидкой частицы. При этом учитывается влияние массовых и поверхностных сил в форме нормальных и касательных напряжений, а также сил инерции. В результате получены следуюшие уравнения, которые в декартовой системе координат имеют вид [20, 30] [c.11]

При исследовании различных задач гидродинамики и массообмена применялся метод интегральных соотношений. Основная идея этого метода состоит в том, что вместо точных распределений скоростей в сечениях пограничного гидродинамического слоя применяется некоторый набор профилей, представленных семейством кривых с одним параметром. Изменение параметра создает то разнообразие профилей, которое необходимо для приближенного описания движения во всем пограничном слое. Этот параметр, иногда его называют формпараметром , представляет собой функцию продольной координаты в пограничном слое. Для определения этого параметра выведено интегральное условие, которое является результатом применения теоремы импульсов к элементарному объему пограничного слоя и называется иногда уравнением импульсов. [c.122]

Прямое применение теоремы об изменении кинетической энергии системы для случая удара невозможно, так как перемещением точек за время удара пренебрегаем и поэтому нельзя подсчитать работу по силам и перемещениям точек. Так как ударные силы представляются их импульсами, то, очевидно, нужно выразить работу сил через их импульсы. Получим это выражение. [c.485]

При рассмотрении удара двух тел, вращающихся вокруг одной оси или параллельных осей, следует применять теорему об из.менении кинетического момента к каждому телу или теорему Карно. При применении теоремы об изменении кинетического момента к двум телам вместе при вращении тел вокруг параллельных осей войдут моменты неизвестных ударных импульсов в местах закрепления по крайней мере одной из осей вращения. Эти моменты сами являются неизвестными. Применение общих теорем при ударе к одному телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, рассмотрено в следующем параграфе. Здесь отметим только некоторые особенности применения теоремы Карно к системе двух вращающихся тел. [c.519]

Теорема импульсов и ее применение в теории удара [c.131]

Главная особенность теоремы импульса при установившемся движении сплошных сред заключается в том, что ее применение к некоторому объему, ограниченному контрольной поверхностью, не требует знания того, что происходит внутри выбранного объема. Все изменения определяются переносом импульса через контрольную поверхность. [c.100]

При проектировании и анализе линейных электрических цепей один из методов состоял в исследовании выходного сигнала, полученного способом, описанным выше, для случая формирования оптического изображения, т.е. путем свертки входного сигнала (представленного последовательностью импульсов с изменяющейся амплитудой) с единичным импульсным откликом системы. Однако интегрирование, необходимое для исследования влияния различных фильтров, при этом становилось очень сложным. Еще более трудным было обращение свертки, применяемое при проектировании фильтров с условием создания определенных выходных сигналов по заданным входным. Именно применение теоремы свертки обеспечило во многих случаях столь необходимые упрощения. Из этой теоремы следует, что спектр временных частот на выходе линейной электрической системы является просто произведением входного частотного спектра и частотного спектра единичного импульсного отклика системы (ее передаточной функции). Интегрирование во временной области заменяется более простой операцией перемножения в частотной области. Более того, полная частотная характеристика нескольких последовательно включенных фильтров является просто произведением их собственных передаточных функций. Поэтому неудивительны замечания о том, что если бы теория цепей была ограничена временным подходом, то она никогда не получила бы такого развития. [c.87]

Однако если в системе присутствуют оптические аберрации, то отклик системы на единичный импульс, который в данном случае является функцией рассеяния точки системы (разд. 2.3), для разных го-чек в объектном поле может различаться. Такие изменения могут, как мы видели, сделать невозможным применение теоремы свертки. К счастью, если система хорошо скорректирована, остаточные эффекты аберраций постоянны по области, где изображение любой точки в объектном поле достаточно интенсивно. В этом случае система назы- [c.88]

Уравнения (91) или (91 ) могли бы быть получены непосредственно из теоремы количеств движения (теоремы импульсов), примененной к объему жидкости, заключенному между двумя бесконечно близкими смежными сечениями пограничного слоя, чем и объясняется наименование этих уравнений. [c.551]

Теорема импульсов для установившихся явлений движения. Особенная ценность теорем импульсов и энергии состоит в том, что их применение к физическим явлениям дает возможность получать представление об этих явлениях единственно из знания состояния на пограничной поверхности определенной области, без знания в отдельности явлений, происходящих внутри рассматриваемой области, без понимания механизма явления. Именно, часто в тех случаях, когда диференциальные уравнения рассматриваемого явления не могут быть составлены или по крайней мере не могут быть интегрированы, теорема импульсов [c.203]

Так как при применении теоремы энергии необходимо учитывать кроме кинетической и потенциальной энергий еще и упругую и тепловую энергии, то в тех случаях, когда происходит значительная работа трения, обусловливающая рассеяние энергии, применение теоремы энергии ничего не дает. На самом деле, без знания явлений, происходящих внутри жидкости, рассеяние энергии не может быть определено, между тем назначение теоремы энергии, так же как и теоремы импульсов, состоит как раз в том, чтобы по состояниям на поверхности, ограничивающей рассматриваемую часть жидкости, определять результирующие силы. Следовательно, теорема энергии может применяться с пользой только в тех случаях, когда не происходит значительной работы трения. [c.216]

Т. Карман рассчитал турбулентный пограничный слой на вращающемся диске посредством приближенного метода, основанного на теореме импульсов и примененного в предыдущем параграфе для плоской пластины. При расчете было принято, что окружная составляющая скорости в пограничном слое изменяется в соответствии с законом степени V7. Для обусловленного трением момента сопротивления диска, смоченного с обеих сторон, Т. Карман получил формулу [c.583]

При применении теоремы импульсов, представляющей собой векторное уравнение, обыкновенно используются, как мы увидим ниже на примерах, только отдельные компоненты. Контрольную же прверх-ность стараются располагать так, чтобы поток импульсов через какую-либо часть этой поверхности исчезал. [c.208]

Двухразмерная струя, направленная на наклоненную пластинку. Применением теоремы импульсов можно ответить на два вопроса во-первых, найти силу, с которою вода действует на пластинку, и, во-вторых, найти распределение струи по пластинке, т. е. определить, какая часть струи уходит по пластинке вверх и кзкая вниз. [c.215]

Из этого, между прочим, следует, что при применении теоремы импульсов следует быть очень осторожным с такими переходами к пределу. Часто может получиться конечный импульс или конечная сила давлении за счет контрольной поверхности в невозмущенноЙ жидхостц. [c.219]

Основные параметры реактивных двигателей. Качество Р. д, п область его рационального применения определяют по комплексу абсолютных и относительных параметров. Основная величина, характеризующая Р. д. как силовую установку летательного аппа1)ата, — сила тягн. Величина ее исчисляется от 1 до неск, ми,т1лионов кг. Для вычисления силы тяги обычно пользуются косвенны. методом, основанным на применении теоремы импульсов. Общее выран ение для силы тяги Р. д. имеет вид [c.379]

Коэффициентом восстановления при косом ударе называют величину к = / у = ифОп. Применение теоремы об изменении количества движения в проекции на нормаль к поверхности приводит к выражению коэффициента восстановления через ударные импульсы [c.512]

Дальнейшее применение теоремы взаимности (упражнение 24) можно сделать к голономным системам (п. 29). Если JJ и суть лагран-жевы составляющие двух различных систем импульсов, прямо приложенных к заданной голоиомной системе, и Д ,, Д , — изменения лагранжевых скоростей, вызванных ими, то (по общей теореме взаимности) будем иметь [c.528]

Распространение теоремы импульсов на движения жидкости, в среднем установившиеся (209). 102. Применение теоремы и и1 льсов 231). 103. Теорема энергии для неустановизшихся движений несжимаемых жидкостей (216). [c.8]

Правда, теорема импульсов имеет практическое значение—-как мы увидим это еще позже —только для установившихся явлений движения или для в среднем установивщихся движений, т. е. таких вихревых и кажущихся нерегулярными движений, которые позволяют заметить в себе установившееся главное движение (в последнем случае особое внимание следует обращать на правильное составление среднего значения). Далее, в то время как теорема импульсов может применяться к явлеЕшям, при которых происходит потеря энергии вследствие трения,—для теоремы энергии это невозможно, так как здесь тепловая энергия, образовавшаяся вследствие трения, осталась бы в качестве неизвестного, так что применяемая теорема уже не дала бы возможности сделать выводы о движении. Зато при неустановившихся движениях теорема энергии в некоторых случаях дает возможность получить выводы о характере движения применение же ее к установившимся движениям (при пренебрежении работой трения) приводит всегда к тривиальным результатам в форме нуль равняется нулю . [c.204]

Попытка теоретического объяснения этих весьма сложных явлений в пограничных слоях на вращающихся телах вращения, обтекаемых в направлении оси вращения, сделана в работах Г. Шлихтинга э. Труккенбродта д 0 Парра [ ]. Во всех этих работах для исследования был использован приближенный метод, изложенный в начале этого параграфа. Хотя при обтекании вращающегося тела вращения в направлении оси вращения осевая симметрия пограничного слоя сохраняется, однако наряду с составляющей скорости в меридианном направлении появляется, вследствие вращения, также составляющая скорости в окружном направлении. По этой причине при применении для расчета пограничного слоя теоремы импульсов необходимо составить уравнение импульсов дважды один раз для меридианного направления х и другой раз для окружного направления 2. Для тела вращения, имеющего угловую скорость со и обтекаемого в направлении [c.237]

В основе изложенного способа расчета Э. Труккенбродта лежит допущение, что распределение скоростей в пограничном слое описывается степенным законом. Более точные законы распределения скоростей в пограничном слое с градиентом давления выведены В. Шаблевским путем применения обобщенной гипотезы о пути перемешивания [ ], I ]. Другой способ расчета несжимаемого турбулентного пограничного слоя на гладкой и шероховатой стенке, также основанный на теореме импульсов и теореме энергии, недавно предложил И. Ротта [ ]. Уточнение, вносимое способом И. Ротты по сравнению со способом Э. Труккенбродта, в основном состоит в следующем в способе И. Ротты профиль скоростей в пограничном слое составляется из двух частей из части, близкой к стенке, и из внешней части, поэтому он может быть описан посредством не одного только формпараметра Hi2, но и посредством местного коэффициента трения с/. Способ расчета И. Ротты подробно изложен в практически удобной форме и с приложением большого числа трафаретов для записей в работе [ ]. [c.615]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...