О границе пластического состояния материала

Цикл работ Д.Д. Ивлева посвящен линеаризированным задачам упругопластического состояния тел. Метод малого параметра, развитый в работах Д.Д. Ивлева, позволил получить решение ряда плоских, осесимметричных, пространственных задач упругопластического состояния тел и определить неизвестную границу, отделяющую область пластического состояния материала, описываемую уравнениями гиперболического типа, от области упругого состояния тела, описываемой уравнениями эллиптического типа. На примере разложения в ряд классических решений Л.А. Галина и Г.П. Черепанова было установлено их совпадение с решениями, полученными непосредственно методом малого параметра, и показана достаточно быстрая сходимость приближений. Дальнейшее развитие получили линеаризированные методы решения задач жесткопластического анализа, в том числе линеаризированные задачи о вдавливании жестких тел в идеально пластическую среду. [c.8]

Для обобщения моделей предыдущего параграфа на случай сложного напряженного состояния удобно исходить из геометрической интерпретации процесса нагружения. Выделим в исследуемом теле элемент в форме параллелепипеда настолько малого размера, что его напряженное состояние допустимо считать однородным. Отнесем этот элемент к осям х , лгз, (рис. 10.7) и обозначим компоненты напряжений, действующих по его граням, через Oij i, /=1, 2, 3). Так как тензор напряжения с компонентами 0,7 симметричен (ajy = ay,), то для характеристики напряженного состояния выделенного элемента достаточно задания шести величин ст,у. Сопоставим напряженному состоянию элемента точку с декартовыми координатами в шестимерном пространстве, которое будем называть пространством напряжений. Ненагруженному состоянию элемента отвечает в пространстве напряжений начало координат. Нагружение образца сопровождается изменением значений и, значит, в пространстве напряжений точка, изображающая напряженное состояние исследуемого элемента, вычерчивает некоторую траекторию —путь нагружения. При одноосном напряженном состоянии все 0 у, кроме одного, например, Сц, равны нулю. В этом случае путь нагружения совпадает с осью СТц. Появление пластической деформации согласно моделям предыдущего параграфа связано с достижением Оц значения характерного для данного материала. Таким образом, на оси Ои можно выделить такую содержащую начало координат область, внутри которой состояние материала при первоначальном нагружении упруго. На рис. 10.8 эта область обозначена Q ее границами являются точки с координатами 1 а,, что соответствует случаю равных пределов текучести при растяжении и сжатии. [c.729]

При вдавливании штампа в полупространство по отрицательному направлению оси 2 со скоростью г о = — 1 принимаем скольжение материала по поверхности контакта со штампом. По нормали к границе ОА1 при = О и ж О граница полупространства сжата до пластического состояния и свободна от внешних нормальных и касательных напряжений. Из условия полной пластичности (1.1) получаем [c.67]

Принятое допущение о несжимаемости материала при пластическом состоянии не позволяет (если V Ф 1/2) удовлетворять условию непрерывности всех компонент напряжения на границах [ 2 = С-Поэтому вместо непрерывности компонент напряжения Оу и Хху будем требовать лишь непрерывность величины т. [c.553]

В работах Ирвина [15, 16] дано обобщение линейной механики разрушения упругих материалов, основанное на естественном предположении о том, что эффект увеличения податливости, обусловленный наличием маломасштабного пластического течения в окрестности вершины трещины, может быть смоделирован путем фиктивного увеличения длины трещины на расстояние Гр (рис. 1). Кроме того, граница зоны упругопластического течения перед продолженной трещиной находится на расстоянии Гр от вершины трещины (как показано на рис. 1), причем при плоском напряженном состоянии в зоне течения нормальное напряжение Оуу равно пределу текучести a s- Далее Ирвин предположил, что распределение нор.мального напряжения перед продолженной трещиной не меняется, т. е., несмотря на наличие пластического течения, в окрестности вершины трещины распределение напряжений остается таким, как если бы материал был [c.51]

Практические указания. В качестве исходного приближения принимаются напряжения, вычисленные в предположении упругого состояния диска. Если для данной точки радиуса упругое приведенное напряжение а р выше предела упругости материала Оу при данной температуре (фиг. 24), то отрезок СВ будет нижней границей действительной пластической деформации [c.282]

Важность обсуждения вопроса о характере изменения напряжений в области, соответствующей пределу текучести, связана с тем, что он ограничивает область однородного деформированного и напряженного состояний. До этой области еще сохраняется первоначальная структура материала. Предельное напряжение при растяжении пластических материалов полностью определяется диаграммой деформирования, а не прочностными свойствами образца, если только разрушение не происходит ранее. Этим объясняется практическая важность предела текучести для многих полимерных материалов. Действительно, именно достижение предела текучести определяет границу возможного практического использования изделия или конструкции в гораздо большей степени, нежели предел прочности, если, конечно, образец предварительно не разрушается хрупко. [c.203]

По вопросу о влиянип напряжения на демпфирующую способность материалов существуют различные точки зрения. Одни исследователи считают, что напряжение влияет на демпфирующую способность, другие исследователи придерживаются противоположных взглядов. Такое положение объясняется тем, что согласно вышеизложенному рассеяние энергии колебаний в материале зависит от причин, проявляющихся по-разному в зависимости от различных условий. При сравнительно высоких напряжениях (как, например, у лопаток турбин), возникает местная пластическая деформация, протекающая в отдельных зернах. Наряду с этим для ферромагнитных материалов на их де.мпфирующую способность влияет ферромагнитное состояние материала, в особенности магнитомеханический гистерезис (смещение границ самопроизвольно намагничивающихся ферромагнетиков— доменов ). Рассеяние энергии колебаний, обусловленное двумя указанными факторами, почти не зависит от частоты и увеличивается с ростом амплитуды напряжения. При малых же напряжениях влияние локальной пластической деформации и ферромагнитных свойств слабо проявляется. Здесь имеют решающее значение диффузионный п термоунругий эффекты. Рассеяние энергии колебаний, обусловленное этими процессами, зависит от частоты и почти не зависит от амплитуды колебаний. Многочисленные экспериментальные исследования показали, что внутреннее тренне при сравнительно больших напряжениях зависит от амплитуды. [c.104]

ПЛАСТИЧНОСТИ УСЛОВИЕ (текучести условие) — соотношение матем. пластичности теории, определяющее границу, отделяющую область пластического (точнее, уцругопластического) состояния материала от области его упругого состояния. При выполнении П. у. в материале начинают возникать остаточные деформации. П. у. записывается в виде f(Oij) = О, где — компоненты тензора напряжений. Для изотропного тела П. у.— ф-ция инвариантов тензора напряжений. [c.630]

Остановимся еще на определении концентрации См на границе тела (см. (7.44)). Если бы тело было ненапряженным, то См было бы равным нулю, так как в таком случае ничто не мешает полной коррозии компонента М. При наличии внешних нагрузок упруго-пластический материал вблизи конца трещины всегда находится в пластическом состоянии (в условиях конечной плос ой деформации растягивающее напряжение Оу на дне трещины приблизительно равно 0s)- Пленка полностью прокор-родировавшего металла, как предполагалось, не выдерживает такого напряжения и разрывается то же самое имеет место для пленки с достаточно малым содержанием компонента М. Химическая реакция приводит к замене прочного компонента М на малопрочный продукт реакции ОМ. [c.402]

В отличие от этого подхода, базирующегося на дислокационной теории пластической деформации, в работах [20, 21] и ряде других на основании большого количества экспериментальных данных по исследованию структуры материала, деформированного в условиях одновременного действия высокого давления и сдвиговой деформации, сделан вывод о неприменимости традиционных дислокационных представлений о механизме пластического течения в указанных условиях, так как исходя из них нельзя объяснить квазижидкое течение материала и образование в нем аморфных состояний. В работе [22] жидкоподобное течение материала внутренних границ раздела в условиях локализации деформации расс.матривается как течение материала, находящегося в высоковозбужденном структурно неустойчивом состоянии, характеризующемся аномально высокой интенсивностью перестроек атомной структуры. В настоящее время теория сильновозбужденных состояний в кристаллах начинает интенсивно развиваться [23]. Так, в работе [24] дана феноменологическая теория перестройки конденсированной среды под действием интенсивных возмущений. Доказано, что сильное внешнее возмущение должно приводить к коллективной перестройке конденсированного состояния атомов. Если общим свойством невозбужденных конденсированных систем является периодическое расположение атомов в узлах решетки, положения которых отвечают точкам минимумов потенц 1альн( го рельефа, и в уел виях слабого возбуждения, когда допустимо адиабатическое приближение, картина колебаний атомов определяется заданием потенциальной энергии атомов в зависимости от величины смещений, то с увеличением возбуждения возможна перестройка потенциального рельефа атомов, причем минимумы потенциала невозбужденной системы могут смещаться и даже исчезать. При этом могут возникать особенности пластического течения в условиях интенсивной пластической деформации, кото- [c.151]

Представляют интерес и, принципиально говоря, вероятно, могут быть решены с помощью таких теорий задачи, которые решаются только в напряжениях 1 ]. Укажем два типа задач. Первый характерен тем, что здесь всё тело или часть тела, примыкающая к гра- нице, предполагается перешедшей в пластическое состояние, и напряжения в этой части определяются только теми силами, которые действуют на соответствующей части внешней границы. В таком случае ясно, что все теории пластичности для несжимаемого материала при плоской деформации должны совпадать со статической теорией Сен-Венана (или очень мало от неё отличаться), поскольку одно только условие пластичности Мизеса делает задачу, статически определимой и потому характер связи между напряжениями, и деформациями не играет роли. Такого рода вопросы можно назвать задачами о несущей способности тела. Они состоят в том, что по заданному характеру распределения внешних сил, пропорциональных одному параметру, нужно найти их значение, т. е. величину aforo параметра, при котором возможно состояние пластического равновесия. [c.84]

Состояние границ зерен. В структуре ультрамелкозернистых СП материалов резко возрастает общая протяженность границ зерен (размер зертн характеризует по существу величину, обратную площади границ зерен, приходящихся на единицу объема). При этом границы зерен являются не только геометрическими поверхностями, разделяющими зерна различной ориентации, но и важным структурным элементом поликристаллического материала, определяющим его свойства. К сожалению, этому вопросу при исследованиях структурной СП уделялось мало внимания, что во многом связано с недостатком данных о поведении границ зерен в процессах пластической деформации. Однако достигнутый в последние годы прогресс в понимании структуры и свойств большеугловых границ зерен [52—54] позволил по-новому подойти к постановке и анализу экспериментов, направленных на выяснение роли состояния границ в проявлении СПД, [c.23]

На основе хлористого винила за границей изготовляют пластический материал м и п о л а м, обладающий высокой химической стойкостью против воздействия минеральных кислот и щелочей. Дивинилацетилен СеНб(СН2 = =1 СН — С = С — СН = СНг) является побочным продуктом пиролиза и крекинга нефти или других органических производств и представляет бесцветную жидкость, переходящую в твердое и нерастворимое состояние в процессе полимеризации. При изготовлении покрытия дивинилацетилен смешивается с асбестом. Полученная композиция носит название а с б о в и-н и л а. Асбовинил полимеризуется уже при комнатной температуре через 36—48 час. Продолжительность полимеризации сокращается до 20—24 час-при нагреве до 70—80°. ( [c.389]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...